O processo de resfriamento pode ser obtido a partir, principalmente,
de trˆes ciclos termodinˆamicos: Carnot, Ericson e Brayton. Vamos discu-
tir apenas os dois primeiros. No ciclo de Carnot, come¸camos no estado
A
, quando o material refrigerante ´e colocado a uma certa temperatura T
2
(temperatura da fonte quente), ent˜ao variamos isotermicamente a entropia
do material aplicando sobre ele um campo magn´etico at´e atingir o ponto
B, depois, reduzindo o campo magn´etico, resfriamos a amostra adiabatica-
mente at´e o ponto C
, numa temperatura T
1
(temperatura da fonte fria).
Agora retiramos o campo magn´etico numa transforma¸c˜ao isot´ermica at´e o
ponto D, e por fim, para completar o ciclo, elevamos a temperatura, nova-
mente num processo adiab´atico at´e o ponto A
com aplica¸c˜ao de um campo
magn´etico. J´a no ciclo de Ericson, come¸amos no ponto A, na temperatura
T
2
, depois aplicamos o campo magn´etico para diminuir a entropia num
processo isot´ermico at´e o ponto B. Ent˜ao, abaixamos a tempetatura para
T
1
, ponto C, num processo conhecido como isocampo (campo magn´etico
constante). Agora retiramos o campo magn´etico aumentando a entropia
e mantendo a temperatura constante, T
1
, at´e o ponto D. E para finalizar
o ciclo, aumentamos a temperatura para T
2
novamente num processo iso-
campo at´e voltar ao ponto A.
No artigo [5], publicamos uma investiga¸c˜ao do ciclo termodinˆamico de
Ericson com aplica¸c˜ao na s´erie RNi
2
(com R = Nd, Gd, T b, Dy, Ho e
Er) e uma verifica¸c˜ao do coeficiente de rendimento do cilco de Ericson
e da capacidade de refrigera¸c˜ao sob influˆencia o campo cristalino. Neste
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