( PDF ) Física aplicada ao desporto: um estudo interdisciplinar entre Física, Educação Física e desporto

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FÍSICA APLICADA AO DESPORTO:

UM ESTUDO INTERDISCIPLINAR ENTRE

FÍSICA, EDUCAÇÃO FÍSICA E DESPORTO

Amaro José da Silva Filho

Dissertação de Mestrado apresentada ao

Programa de Pós-Graduação em Ensino de

Ciências e Matemática, Centro Federal de

Educação Tecnológica Celso Suckow da

Fonseca CEFET/RJ, como parte dos requisitos

necessários à obtenção do título de Mestre.

Orientadores:

Álvaro Chrispino, D.Sc.

José Luiz Fernandes, Ph. D.

Rio de Janeiro

Maio/2010

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iii

S586 Silva Filho, Amaro José da

Física aplicada ao desporto : um estudo interdisciplinar entre física,

educação física e desporto / Amaro José da Silva Filho. – 2010.

xviii, 349f. ; il.col. , grafs, ; enc.

Dissertação (Mestrado) Centro Federal de Educação Tecnológica

Celso Suckow da Fonseca , 2010

Bibliografia : f.153-162

Apêndices

Orientadores : Álvaro Chrispino [e] José Luiz Fernandes

1.Física 2.Física no esporte 3.Interdisciplinaridade 4.Atletas

5.Políticas públicas I.Chrispino, Álvaro (orient.) II.Fernandes, José

Luiz (orient.) III.Título.

CDD 530

Ficha catalográfica elaborada pela Biblioteca Central do CEFET/RJ

A Ahylton da Conceição (1929-2002). Professor de

Física, Técnico de Atletismo e amigo dedicado...

Incentivador incansável do emprego da 

.

AGRADECIMENTOS

– Aos Professores Álvaro Chrispino (D.Sc.) e José Luiz Fernandes (Ph.D.), baluartes das

etapas de orientação deste trabalho.

– Ao Técnico e amigo, Professor Ahylton da Conceição, por tudo que conseguiu passa sobre a

 e a vida, durante todo o convívio no Clube Botafogo de Futebol e

Regatas, dentro e fora das pistas de Atletismo (In memoriam).

– A esposa e filhos, pela consideração e motivação, durante esta jornada de ausências.

– Aos Engenheiros Civis e amigos, Professores Bruno de Bonis (DER/RJ) e José Mauro Terço

Dias, pelas críticas e sugestões.

– Ao Perito Criminalista e amigo, Professor de Física José Osmar de Araújo, pelas revisões,

discussões e incentivos.

– Aos Biólogos e amigos, Professores Gervânio Nascimento Silva (1954-2009) e Otalina

Cavalcante Araújo, M.Sc. (INPA – Instituto Nacional de Pesquisa da Amazônia), pelos

incentivos e sugestões.

– A Acadêmica em Literatura de Português-Inglês-Alemão da Universität Wien, Paola Moreira

da Silva, pela revisão de todo texto.

– Aos Professores e colegas de Curso, pela imensa oportunidade que levou à superação do

desconhecido.

– Aos Professores e Alunos entrevistados, pelas concessões das informações que fizeram o

engrandecimento desta obra.

– A todos que, mesmo involuntariamente, de uma forma ou de outra, contribuíram

sobremaneira para a execução e conclusão deste trabalho.

“Melhor é buscar refúgio no

SENHOR do que confiar no homem.”

Salmo 118:8

vii

RESUMO

FÍSICA APLICADA AO DESPORTO:

UM ESTUDO INTERDISCIPLINAR ENTRE

FÍSICA, EDUCAÇÃO FÍSICA E DESPORTO

Amaro José da Silva Filho

Orientadores:

Prof. Álvaro Chrispino, D.Sc.

Prof. José Luiz Fernandes, Ph.D.

Dissertação de Mestrado apresentada ao Programa de Pós-Graduação em Ensino de

Ciências e Matemática, Centro Federal de Educação Tecnológica Celso Suckow da Fonseca

CEFET/RJ, como parte dos requisitos necessários à obtenção do título de Mestre.

Evidencia as influências de entes físicos durante práticas desportivas dos Jogos

Olímpicos de Verão da Era Moderna, de 1896 a 2008, ápices dos desportos de alto

rendimento, e constata as inter-relações das provas atléticas com os fenômenos físicos locais.

Por meio do Atletismo, demonstra-se a importância da  enquanto

disciplina exclusiva em propósito. E investigam-se, na pressuposição do interesse acadêmico

das Instituições de Ensino Superior pelos investimentos oriundos das Políticas Públicas

vigentes para os desportos de alto rendimento e/ou educacionais, quais subsídios os Cursos

ou Habilitações de Educação Física e Desportos, localizados no Estado do Rio de Janeiro,

concedem aos respectivos currículos, de modo a favorecer ingressos/egressos à graduação ou

pós-graduação na busca da melhoria dos índices de seus atletas, enquanto professores,

técnicos e fomentadores de talentos nacionais.

Palavras-chave: Física; Física Aplicada ao Desporto; Desporto de alto rendimento; Educação

Física e Desporto.

Rio de Janeiro

Maio/2010

viii

ABSTRACT

Physics Applied to Sport:

An Interdisciplinary Study Between

Physics, Physical Education and Sport

Amaro José da Silva Filho

Advisors:

Prof. Álvaro Chrispino, D.Sc.

Prof. José Luiz Fernandes, Ph.D.

Abstract of dissertation submitted to Programa de Pós-graduação em Ensino de

Ciências e Matemática – Centro de Educação Tecnológica Celso Suckow da Fonseca

CEFET/RJ as partial fulfillment of the requirements for the degree of Mestre.

It evidences the influences of physical beings during the sport practice at the Summer Olympic

Games of the Modern Age, from 1896 to 2008, apexes of high income sports, and evidences

the inter-relations between athletically tests and the local physical phenomena. By means of

Athletic, it demonstrates the importance of     while an exclusive

discipline. And it investigates, in the presupposition of Universities academic interests for Public

Politics investments that angle for high income and/or educational sports, which subsidies the

Degrees or Qualifications of Physical Education and Sports, located in the State of Rio de

Janeiro, grant to the respective resumes, in order to favor admissions/resignations to graduation

or post-graduation degrees in search of improvement of the athlete indexes, while professors,

technicians and promoters of national talents.

Key-words: Physics. Physics Applied to Sport. Sport of high income. Physical Education and

Sport.

Rio de Janeiro

Maio/2010

SUMÁRIO

INTRODUÇÃO ........................................................................................................................... 1

CAPÍTULO I ............................................................................................................................... 5

A FÍSICA NUMA RETROSPECTIVA DOS JOGOS OLÍMPICOS DE VERÃO ........................... 5

I.1 INDÍCIOS DAS MUDANÇAS DAS LATITUDES NAS SEDES OLÍMPICAS DE VERÃO .......................... 6

I.2 A VARIAÇÃO DA ACELERAÇÃO LOCAL DA GRAVIDADE COM A LATITUDE TERRESTRE ................ 7

I.3 A ACELERAÇÃO DA GRAVIDADE NAS SEDES DOS JOGOS OLÍMPICOS DEVIDO ÀS LATITUDES .... 8

I.4 AS ALTITUDES DAS SEDES OLÍMPICAS DE VERÃO .................................................................. 9

I.5 A VARIAÇÃO DA ACELERAÇÃO LOCAL DA GRAVIDADE COM A ALTITUDE ................................. 12

I.6 A VARIAÇÃO DA ACELERAÇÃO LOCAL DA GRAVIDADE COM A LATITUDE E A ALTITUDE

TERRESTRE ........................................................................................................................... 15

I.7 CONJUNTO DE CONDIÇÕES METEOROLÓGICAS INERENTES AOS JOGOS OLÍMPICOS............... 17

I.8 CIRCUNSTÂNCIAS RELEVANTES DE TERMOLOGIA E DESPORTO ............................................ 22

I.9 A LONGITUDE E AS CONSEQUÊNCIAS DE SUA VARIAÇÃO TEMPORAL ..................................... 25

I.10 ACERCA DA PRESSÃO ATMOSFÉRICA ................................................................................ 27

I.11 EFEITOS PROVOCADOS PELA REDUÇÃO DA PRESSÃO ATMOSFÉRICA .................................. 29

I.12 DE PONTOS DE VISTAS A CONTROVÉRSIAS ....................................................................... 30

I.13 ALGUMAS PONDERAÇÕES ................................................................................................ 39

I.13.1 Enquanto a Poluição nos Jogos Permanece Especulação...................................... 39

I.13.2 Quanto a Conclusão Desse Discurso Inicial ........................................................... 40

CAPÍTULO II ............................................................................................................................ 42

AS FORÇAS DE INTERAÇÕES E SUA IMPORTÂNCIA NO SALTO EM DISTÂNCIA ........... 42

II.1 O SALTO EM DISTÂNCIA: EVOLUÇÃO E REGRAS .................................................................. 42

II.1.1 A Evolução do Salto em Distância nos Jogos Olímpicos Modernos ......................... 42

II.1.2 As Regras Oficiais do Salto em Distância Definidas pela IAAF ................................ 47

II.2 O SALTO EM DISTÂNCIA: ETAPAS E AS FORÇAS DE INTERAÇÃO PRESENTES À PROVA .......... 51

II.2.1 Etapas Consideradas no Salto em Distância ........................................................... 51

II.2.2 Identificação das Forças de Interação no Salto em Distância e suas Atuações ....... 54

II.2.2.1 Durante a fase de preparação para a corrida .................................................... 54

II.2.2.2 Durante a fase da corrida de impulsão (aproximação) ...................................... 76

II.2.2.3 Durante a fase da impulsão .............................................................................. 85

II.2.2.4 Durante a fase aérea (elevação e flutuação) ..................................................... 96

II.2.2.5 Durante a fase de queda ou aterrissagem ...................................................... 107

II.3 CONSIDERAÇÕES ........................................................................................................... 110

CAPÍTULO III ......................................................................................................................... 112

INTERAÇÕES FÍSICAS NOS DESPORTOS: COMO TORNÁ-LAS VANTAJOSAS ............. 112

III.1 A CORRIDA NAS CURVAS E SUAS PARTICULARIDADES ...................................................... 112

III.1.1 Outra Situação Relevante a se Permitir nas Curvas ............................................. 119

III.2 UM ZIGUEZAGUE INOPORTUNO PARA VELOCISTAS ........................................................... 123

III.3 A GRAVIDADE, O ATRITO E A AMPLITUDE DAS PASSADAS ................................................. 127

III.4 CONSIDERAÇÕES .......................................................................................................... 129

CAPÍTULO IV ........................................................................................................................ 132

ALGUNS ASPECTOS RELEVANTES DAS POLÍTICAS PÚBLICAS VOLTADAS PARA O

APRIMORAMENTO DO ATLETA DE ALTO RENDIMENTO ................................................. 132

IV.1 DE 1851 AOS TEMPOS ATUAIS. UM BREVE RELATO ........................................................ 132

IV.2 POLÍTICAS PÚBLICAS PERTINENTES ............................................................................... 136

IV.3 A FÍSICA APLICADA AO DESPORTO NO ENSINO SUPERIOR ............................................... 139

IV.3.1 O Que se Pretendia? ............................................................................................ 145

IV.3.2 O Que se Obteve?................................................................................................ 145

IV.4 CONSIDERAÇÕES .......................................................................................................... 148

CONCLUSÃO ........................................................................................................................ 151

REFERÊNCIAS BIBLIOGRÁFICAS ...................................................................................... 153

APÊNDICES .......................................................................................................................... 163

APÊNDICE A ......................................................................................................................... 164

RELAÇÃO DOS JOGOS OLÍMPICOS DE VERÃO DA ERA MODERNA DE 1896 A 2008, COM SUAS

RESPECTIVAS COORDENADAS GEOGRÁFICAS (LATITUDE (L), LONGITUDE E ALTITUDE (A)) E A

ACELERAÇÃO LOCAL DA GRAVIDADE, G(L), G(A) E G(L, A). ...................................................... 164

APÊNDICE B ......................................................................................................................... 166

RELAÇÃO DOS JOGOS OLÍMPICOS DE VERÃO DA ERA MODERNA DE 1896 A 2008, COM OS NOMES

E AS NACIONALIDADES DOS ATLETAS, POR PROVA DE SALTO, POR PREMIAÇÃO OBTIDA E SUAS

RESPECTIVAS MARCAS, OLÍMPICA OU MUNDIAL. ...................................................................... 166

APÊNDICE C ......................................................................................................................... 177

AMOSTRAS GRÁFICAS DAS EVOLUÇÕES DOS SALTOS HORIZONTAL E VERTICAL, MASCULINO E

FEMININO, DOS JOGOS OLÍMPICOS DE VERÃO DA ERA MODERNA DE 1896 A 2008. .................. 177

APÊNDICE D ......................................................................................................................... 186

PRODUTO: “FÍSICA APLICADA AO DESPORTO: UM ESTUDO INTERDISCIPLINAR ENTRE FÍSICA,

EDUCAÇÃO FÍSICA E DESPORTO”. ......................................................................................... 186

ANEXOS ................................................................................................................................ 335

ANEXO A ............................................................................................................................... 336

PISTA OFICIAL DE ATLETISMO DISPONIBILIZADA PELA CBAT – CONFEDERAÇÃO BRASILEIRA DE

ATLETISMO. ......................................................................................................................... 336

ANEXO B ............................................................................................................................... 338

PLANO DE CURSO DAS DISCIPLINAS DA LICENCIATURA EM EDUCAÇÃO FÍSICA (EF) DA

UNIVERSIDADE FEDERAL DO RIO DE JANEIRO (UFRJ). ........................................................... 338

LISTA DE ILUSTRAÇÕES

Figura I.1

Amostra da variação da latitude, L, das Sedes Olímpicas ao longo dos

Jogos Olímpicos de Verão de 1896 a 2008..................................................

Figura I.2

Amostra da variação da aceleração local da gravidade com a latitude

terrestre, ao nível do mar..............................................................................

Figura I.3

Amostra da variação da gravidade, g(L), com a latitude, L, nas Sedes

Olímpicas ao longo dos Jogos Olímpicos de Verão de 1896 a

2008..............................................................................................................

.......

Figura I.4

Amostra da variação da altitude das Sedes Olímpicas ao longo dos Jogos

Olímpicos de Verão de 1896 a 2008............................................................

Figura I.5

Amostra gráfica da variação da aceleração local da gravidade, g(A), com

a altitude, A, em relação ao nível do mar.....................................................

Figura I.6

Amostra gráfica da variação da aceleração da gravidade, g(A), com a

altitude, A, em relação ao nível do mar, ao longo dos Jogos Olímpicos de

Verão de 1896 a 2008..................................................................................

Figura I.7

Amostra da variação da aceleração da gravidade, g(L, A), com a latitude,

L, e a altura, A, em relação ao nível do mar, ao longo dos Jogos

Olímpicos de Verão de 1896 a 2008............................................................

Figura I.8

Temperatura e Massa específica versus Altitude para uma amostra

padrão de atmosfera.....................................................................................

Figura I.9

Variação média da temperatura nas camadas atmosféricas........................

Figura I.10

Zonas climáticas terrestre.............................................................................

Figura I.11

Distribuição média da temperatura no mês de julho....................................

Figura I.12

Mudanças de valores de força de membros inferiores em quatro horários,

nos dias 1, 3, 5 e 7, após voar 5 fusos para oeste.......................................

Figura I.13

Variação da pressão com a altitude, no ar, e com a profundidade, na água

supondo uma pressão unitária ao nível do mar, exatamente.......................

Figura I.14

Amostra da evolução dos saltos em distância masculino ao longo dos

Jogos Olímpicos de Verão de 1896 a 2008..................................................

Figura II.1

Amostra da evolução dos saltos em distância feminino ao longo dos

Jogos Olímpicos de Verão de 1896 a 2008..................................................

Amostra da evolução dos saltos em distância masculino ao longo dos

Jogos Olímpicos de Verão de 1896 a 2008..................................................

xii

Figura II.2

Esquema da pista de salto em distância com suas dimensões...................

Figura II.3

Tábua de impulsão com indicador de plasticina...........................................

Figura II.4

Caixa de aterrissagem centralizada para salto em distância.......................

Figura II.5

Representação vetorial da força peso, P......................................................

Figura II.6

Representação vetorial da força normal, N (Parte A)...................................

Figura II.6

Representação vetorial conjunta da força peso, P, e das forças normais

e N

que agem no atleta modelo (Parte B)...............................................

Figura II.7

Segmento corpóreo submetido à força de pressão elementar.....................

Figura II.8

Representação vetorial das forças de pressão, F

(Parte A), e conjunta

das forças peso, P, normais N

e N

e de pressão, F

(Parte B), que agem

no atleta modelo...........................................................................................

Figura II.9

Ação conjunta da pressão atmosférica e do empuxo exercido pelo ar........

Figura II.10

Representação vetorial da força de empuxo, E (Parte A), e conjunta das

forças peso, P, normais N

e N

, de pressão, F

e de empuxo E (Parte B),

que agem no atleta modelo..........................................................................

Figura II.11

Representação vetorial da força de atrito estático, F

(Parte A), e

conjunta das forças peso, P, normais N

e N

, de pressão, F

, de empuxo

E e de atrito estático, F

(Parte B), que agem no atleta modelo.................

Figura II.12

Esquema representativo das forças de resistência do ar, F

, contra e a

favor..............................................................................................................

...

Figura II.13

Representação vetorial conjunta das forças peso, P, normais N

e N

, de

pressão, F

, de empuxo E, de atrito estático, F

e resistência do ar, F

contra o movimento (Parte A), que agem no atleta modelo.........................

Representação vetorial conjunta das forças peso, P, normais N

e N

, de

pressão, F

, de empuxo E, de atrito estático, F

e resistência do ar, F

, a

favor do movimento (Parte B), que agem no atleta modelo.........................

Figura II.14

Hipóteses para a composição das diferentes ações de resistência do ar

sobre o atleta modelo...................................................................................

Hipóteses para a composição das diferentes ações de resistência do ar

sobre o atleta modelo...................................................................................

Figura II.15

Distribuição de forças aerodinâmicas num avião.........................................

Figura II.16

Curva de velocidade na corrida de 100m rasos realizada por corredores

mirins............................................................................................................

...

xiii

Figura II.17

Esquema do movimento do pé ao andar......................................................

Figura II.18

Esquema do movimento do pé ao correr......................................................

Figura II.19

Representação vetorial da composição das forças normal, N, e força de

atrito estático, F

, atuando sobre o atleta modelo.......................................

Figura II.20

Projeção ortogonal da força peso, P, fora do polígono de sustentação.......

Figura II.21

Planos anatômicos espaciais.......................................................................

Figura II.22

Composição vetorial das forças peso, P, normais N

e N

, de pressão, F

de empuxo E, de atrito estático, F

e resistência do ar, F

, contrário ao

movimento, que atuam sobre o atleta modelo..............................................

Figura II.23

Versão simplificada da composição das forças que atuam sobre o atleta

modelo..........................................................................................................

...

Figura II.24

Deformação da bola de golfe pelo taco, no instante do choque...................

Figura II.25

Representação vetorial da composição das forças normal, N, e força de

atrito estático, F

, atuando sobre o atleta modelo no instante do choque

com a tábua de impulsão..............................................................................

Figura II.26

Ação e reação das forças normal, N, e força de atrito estático, F

.............

Figura II.27

Representação vetorial da composição das forças normal, N, e força de

atrito estático, F

, atuando sobre o atleta modelo no instante do choque

com a tábua de impulsão..............................................................................

Figura II.28

Ação e reação das forças normal, N, e de atrito estático, F

......................

Figura II.29

Trajetórias de uma bola de beisebol com e sem resistência do ar...............

100

Figura II.30

Vista lateral do salto em distância com suas etapas de aproximação,

impulsão na tábua, “voo” e aterrissagem na caixa de areia.........................

104

Figura II.31

Alcance máximo e alcance para ângulos complementares..........................

106

Figura II.32

Salto ornamental para frente, em trampolim................................................

108

Figura II.33

Composição das forças normal, N, e de atrito estático, F

, no momento

do contato com a areia, na caixa de aterrissagem.......................................

109

Figura III.1

Corrida na curva durante uma prova de 200 metros rasos..........................

112

Figura III.2

Eliminatória dos 200 metros rasos feminino, Pequim 2008..........................

113

Figura III.3

Trecho esquemático da curva de uma pista oficial de Atletismo..................

114

xiv

Figura III.4

Pista oficial de Atletismo...............................................................................

115

Figura III.5

Esquema representativo de parte da pista oficial de Atletismo....................

116

Figura III.6

Detalhes de um trecho da curva da pista oficial de Atletismo......................

119

Figura III.7

Fotos de atletas percorrendo a curva numa pista de Atletismo....................

120

Figura III.8

Decomposição conjunta da força de atrito estático, F

, e da aceleração a,

tangente a linha de medição.........................................................................

121

Figura III.9

Forças que atuam no atleta enquanto faz a curva da pista de Atletismo.....

122

Figura III.10

Corrida em pista reta e plana com e sem ziguezague.................................

123

Figura III.11

Prova de barreira com vistas a Pequim 2008...............................................

124

Figura III.12

Esquema da superposição, em três etapas, de corridas em ziguezague e

em linha reta.................................................................................................

125

Figura III.13

Esquema da superposição, em três etapas, de corridas em ziguezague e

em linha reta.................................................................................................

126

Figura III.14

Decomposição da aceleração do movimento...............................................

126

Figura III.15

Postura do atleta com inclinação à frente.....................................................

127

Figura III.16

Atleta em treinamento de elevação de perna...............................................

128

Figura III.17

Detalhes do lançamento do peso.................................................................

130

Figura IV.1

Curva de desempenho do Brasil nos Jogos Olímpicos CE Verão da Era

Moderna de 1920 a 2008, com base no IRD................................................

135

Figura IV.2

Gráfico da Relação das Instituições de Ensino Superior (Educação Física

e Desporto) e de seus Núcleos estabelecidos no Rio de Janeiro................

146

Figura IV.3

Rede de associações adaptada às relações desportivas.............................

149

LISTA DE TABELAS

Tabela

I.1

Comparação das acelerações da gravidade de Sedes Olímpicas em função

das latitudes e altitudes locais..........................................................................

Tabela

I.2

Comparação dos desempenhos de atletas nas corridas de curta e longa

distância dos Jogos Olímpicos de 1964 a 1968...............................................

Tabela

I.3

Resultados das provas rasas de velocidade e meio-fundo dos Jogos

Olímpicos de Verão de Tóquio, Cidade do México e Munique........................

Tabela

I.4

Distribuição das cidades (capitais) e países dos atletas vencedores das

provas rasas de 100 m, 200 m, 400 m e 800 m, nos Jogos Olímpicos de

Tóquio, Cidade do México e Munique, em função dos respectivos fusos

horários.............................................................................................................

Tabela

I.5

Resultados das provas de fundo, rasas e com obstáculos, dos Jogos

Olímpicos de Verão de Tóquio, Cidade do México e Munique........................

Tabela

I.6

Distribuição das cidades (capitais) e países dos atletas vencedores das

provas de fundo, rasas e com obstáculos, de 3.000 m c/obstáculos, 5.000

m, 10.000 m, maratona, e marchas de 20 km e 50 km, dos Jogos Olímpicos

de Tóquio, Cidade do México e Munique, em função dos respectivos fusos

horários.............................................................................................................

Tabela

II.1

Evolução dos saltos em distância homens de 1896 a 2008, com acréscimos

(∆ > 0) e decréscimos (∆ < 0)...........................................................................

Tabela

II.2

Evolução dos saltos em distância mulheres de 1948 a 2008, com

acréscimos (∆ > 0) e decréscimos (∆ < 0)........................................................

Tabela

II.3

Comparação dos resultados dos saltos em distância masculino e feminino

dos Jogos Olímpicos de Cidade do México.....................................................

Tabela

II.4

Expressões matemáticas das forças de atrito estático, da resistência do ar e

da resultante do conjunto.................................................................................

Tabela

II.5

Grandezas físicas presentes ao choque mecânico entre atleta e tábua de

impulsão...........................................................................................................

Tabela

II.6

Energias presentes ao choque mecânico entre atleta e tábua de impulsão....

Tabela

II.7

Consequências da resistência do ar no lançamento oblíquo...........................

Tabela

II.8

Solução quando a velocidade v’ (com intensidade igual a 10,32 m/s) tem

sua direção definida pelo ângulo



( = 45°), relativamente à horizontal

(eixo-x)..............................................................................................................

102

Tabela

II.9

Solução quando a velocidade v’ tem sua direção definida pelo ângulo



( =

45°), relativamente à horizontal (eixo-x), mas a componente │v’

│ é que

vale 10,32 m/s..................................................................................................

103

Tabela

III.1

Relação das medidas calculadas para a curva, com 8 raias, de uma Pista

118

xvi

Oficial de Atletismo...........................................................................................

Tabela

III.2

Pontos de referência da raia nas provas de 200 m e 400 m rasos, na curva..

119

Tabela

IV.1

Relação dos 72 Cursos e Instituições de Educação Superior (Educação

Física e Desporto) no Rio de Janeiro...............................................................

140

Relação dos 72 Cursos e Instituições de Educação Superior (Educação

Física e Desporto) no Rio de Janeiro...............................................................

141

Tabela

IV.2

Relação Candidato x Vaga nos concursos de acesso para os Cursos de

Educação Física e Desporto da UFRJ.............................................................

142

Tabela

IV.3

Relação de Vagas, Candidatos, Cursos, Organizações, Áreas e Programas

– Brasil 2001, por Vestibular e Outros Processos Seletivos............................

143

Tabela

IV.4

Relação de Vagas, Candidatos, Cursos, Organizações, Áreas e Programas

– Brasil 2001, por Vestibular............................................................................

144

Tabela

IV.5

Relação dos 26 Cursos e Instituições de Educação Superior (Educação

Física e Desporto) no Rio de Janeiro...............................................................

146

Tabela

IV.6

Relação Candidatos / Vagas (C/V)..................................................................

147

xvii

LISTA DE ABREVIAÇÕES E SIGLAS

Atletas Brasileiros

ABC

Associação Brasileira de Corredores

Atletas Olímpicos

Bronze Brasileiro

Bronze Olímpico

CAUCEL

Centro Universitário Celso Lisboa

CBAt

Confederação Brasileira de Atletismo

CBDA

Confederação Brasileira de Desportos Aquáticos

Centro de Empuxo

Centro de Gravidade

Centro de Massa

COB

Comitê Olímpico Brasileiro

CTS

Ciência, Tecnologia e Sociedade

DAES

Diretoria de Estatística e Avaliação da Educação Superior

EDFB

Bacharelado em Educação Física

EDFL

Licenciatura em Educação Física

EEFD

Escola de Educação Física e Desporto

Educação Física

EFBA

Bacharelado em Educação Física

EFD

Educação Física e Desporto

EFLI

Licenciatura em Educação Física

ENEM

Exame Nacional do Ensino Médio

EPU

Editora Pedagógica e Universitária

EsB

Esportes Brasileiros

EsO

Esportes Olímpicos

EvB

Eventos Brasileiros

EvO

Eventos Olímpicos

FAERGS

Federação de Atletismo do Estado do Rio Grande do Sul

FAMATH

Faculdades Integradas Maria Thereza

FAMERC

Faculdade Mercúrio

FASAP

Faculdade Santo Antônio de Pádua

IAAF

International Association of Athletics Federations

IBUTG

Índice de Bulbo Úmido – Temperatura de Globo

INDESP

Instituto Nacional de Desenvolvimento do Desporto

INEP

Instituto Nacional de Estudos e Pesquisas Educacionais

IRD

Índice Relativo de Desempenho

ISEMI

Instituto Superior de Educação do Município de Itaperuna

MEC

Ministério da Educação e Cultura

MSB

Centro Universitário Moacyr Sreder Bastos

xviii

Nação Brasileira

Nações Olímpicas

Ouro Brasileiro

Ouro Olímpico

Prata Brasileira

Prata Olímpica

SEF

Secretaria de Educação Fluminense

UBM

Centro Universitário Barra Mansa

UCB

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União das Repúblicas Socialistas Soviéticas

USA

United States of America

USP

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UVA

Universidade Veiga de Almeida

WBGT

Wet Bulb-Globe Temperature

INTRODUÇÃO

Tomando por base alguns episódios naturais ocorridos durante os Jogos Olímpicos de

Verão da Era Moderna, de 1896 a 2008, o presente trabalho pretende tornar evidentes

influências positivas (ou negativas) produzidas pelos inerentes fenômenos físicos. Da mesma

forma, aspira-se conferir efetivas inter-relações entre as práticas desportivas e os entes físicos,

bem como verificar os benefícios que estudos permanentes de 

possam trazer aos Desportos (ou Esportes) de Alto Rendimento.

Por outro lado, com base nos incentivos legais pertinentes, possibilitados atualmente

pelas Políticas Públicas vigentes no país para os Desportos e, presentemente, pelos propósitos

dos    voltados para a pesquisa acadêmica do Desporto de Alto

Rendimento e/ou Educacional, enquanto efetivas execuções destas mesmas Políticas

Públicas, espera-se constatar quais subsídios, de fato, os currículos dos Cursos ou

Habilitações de Educação Física e Desportos existentes no Estado do Rio de Janeiro vêm

dando ao referido tema.

Então, como consequência natural, se pertinente o caráter interdisciplinar entre a Física

e o Desporto (ou Esporte), proceder-se-ia a investigação da importância dada às contribuições

que o estudo da  está a (ou poderá) proporcionar à formação dos

ingressos aos cursos de formação (ou pós-graduação, enquanto futuros técnicos) em

Educação Física e Desporto. Assim como, na medida do cabível, enfatizar-se-ia relações por

ventura existentes entre a Ciência Física, a Tecnologia e a Sociedade dos (e nos) Jogos.

Para tanto, buscou-se a princípio, entender o que proporia a   

, além das argumentações físicas conceituais concernentes e das peculiaridades de

provas como a do salto em distância e suas regras, examinadas no texto. Ficando consignado,

por sua vez, que pela sutileza das práticas desportivas as quais atletas e técnicos ficam

sujeitos, as soluções racionais e concretas almejadas devido às situações particulares que

requerem eficácia, somente podem ser alcançadas por meio de recursos próprios da Física.

Haja vista não se ter encontrado na Biofísica

, na Fisiologia

, na Cinesiologia

sequer na

BIOFÍSICA: [...] ciência interdisciplinar que aplica as teorias e os métodos da física para resolver questões de biologia.

Disponível em: < http://pt.wikipedia.org/wiki/Biof%C3%ADsica >. Acesso em: 6 nov. 2007. Segundo FRUMENTO, A. S.: [...]

biofísica es el estudio de los aspectos físic. Elementos de biofísica, Buenos Aires, 1979.

FISIOLOGIA: [...] do grego physis = natureza e logos = palavra ou estudo [...], é o ramo da biologia que estuda as

múltiplasfunções mecânicas, físicas e bioquímicas nos seres vivos. De uma forma mais sintética, a fisiologia estuda o

funcionamento doorganismo. Disponível em: < http://pt.wikipedia.org/wiki/Fisiologia >. Acesso em: 6 nov. 2007.

CINESIOLOGIA:

[...] ciência que tem como enfoque a análise dos movimentos do corpo humano. O nome Cinesiologia vem do

grego kínesis = movimento + logos = tratado, estudo. A finalidade da Cinesiologia é compreender as forças que

atuam sobre o corpo humano e manipular estas forças em procedimentos de tratamento tais que o desempenho

humano possa ser melhorado e lesão . Disponível em:

Biomecânica

, em seus conteúdos programáticos peculiares, exemplar para os fenômenos

investigados nesta dissertação nem sugestões que solucionem exemplos outros, similares aos

ora levantados. Julgando-se, portanto, oportuno reivindicar-se, pelas evidências expostas,

estudos pormenorizados desta matéria, a qual, no conjunto, intitulou-se   

.

Quanto aos exemplos mencionados, dentre vários possíveis, enumeram-se: O equilíbrio

hidrostático na vertical, de uma atleta na Natação Sincronizada; o ângulo que no Atletismo, o

arremesso do peso, os lançamentos do disco, do dardo e do martelo ou mesmo, no momento

da impulsão do(a) atleta nos saltos triplo e em distância, com o intuito de atingir o alcance

máximo, precisa-se atingir; a região apropriada na qual, no Tênis e no Beisebol, o(a) atleta

deve permitir o choque entre a raquete de Tênis ou o bastão de Beisebol e as suas respectivas

bolas, para evitar a propagação de ondas mecânicas ao longo de seu braço; e a maneira como

o(a) atleta deve chutar uma bola de Futebol, para que esta, independentemente da natural

trajetória vertical parabólica, percorra, simultaneamente, outra trajetória horizontal curvilínea, no

Futebol, a famosa “folha seca”

. Para todos eles, os resultados desejados quando analisados

com coerência, levam as interações inerentes às estudadas em modelos da Física. Sejam nas

considerações acima mencionadas, sejam no uso da sapatilha-de-prego para aumentar o atrito

com o solo ou no emprego da vara de fibra de vidro, no salto com vara, para armazenar-lhe

energia potencial elástica, a Física sempre está presente. Sendo assim, com base neste

entendimento, o tema  justificar-se-ia como exclusiva contribuição

da Física, admitida como ancoradouro numa alusão a filosofia de Ausubel, à Educação Física e

ao Desporto. E mais, como um ramo, elo interdisciplinar entre a Física e a Educação Física,

que decerto, em muito contribuiria para a ampliação dos conhecimentos daqueles profissionais

que dela venham fazer uso na busca de melhores resultados atléticos, sejam eles professores,

técnicos, atletas, alunos ou estudiosos.

< http://pt.wikipedia.org/wiki/Cinesiologia >. Acesso em: 6 nov. 2007.

BIOMECÂNICA:

[...] estudo da mecânica dos organismos vivos. É parte da Biologia. De acordo com Hatze, apud Susan Hall, é "O

estudo da estrutura e da função dos sistemas biológicos utilizando métodos da mecânica" A Biomecânica externa

estuda as forças físicas que agem sobre os corpos enquanto a biomecânica interna estuda a mecânica e os

aspectos físicos e biofísicos das articulações, dos ossos e dos tecidos histológicos d. Disponível em:

< http://pt.wikipedia.org/wiki/Biomec%C3%A2nica >. Acesso em: 6 nov. 2007.

FOLHA SECA: Que é uma folha seca?

bol mundial, craque que ganhou o apelido de Príncipe Etíope

devido seu estilo clássico e elegante de atuar em todos os times que passou pela sua vitória carreira, e também

Folha Seca, decorrente de seu chute de longa distância que ganhava um efeito impressionante. Inventou a jogada

em 1956, quando defendia o Fluminense [do Rio de Janeiro] em uma partida contra o América, pelo Campeonato

Carioca. Machucado, o ex-jogador não podia dar chutes fortes de longa distância, por isso ele inventou uma nova

forma de b                .

Disponível em:

< http://www.fanaticosporfutebol.com.br/time/noticia.asp?cod1_cod=38837&cod1_area=80&cod1_tipo=3 >. Acesso

em: 6 nov. 2007.

Além da hipótese de estarem na Física as respostas para estas perguntas e para outras

não inseridas na obra, em seu desenvolvimento buscou-se subsídios para a 

concretizar melhorias dos resultados atléticos no .

Ademais, pesquisou-se como a     poderia se tornar disciplina

regular nas escolas de Ensino Superior e Médio, bem como se já faz parte efetiva dos

currículos das graduações/pós-graduações dos Cursos de Educação e Física e Desporto.

Por conseguinte, com o fim de alcançar tais intentos, adotou-se como preâmbulo o

Capítulo I, e nele deu-se início aos estudos daqueles episódios olímpicos e naturais que

pudessem confirmar as coordenadas geográficas das respectivas Sedes Olímpicas, as

peculiaridades das provas de saltos e dos entes físicos reais. De forma que assim fosse

possível mostrar não só as ações próprias dos fenômenos físicos presentes, mas também a

interdisciplinaridade dos temas Física e Desporto (ou Esporte) dentro de um possível

relacionamento da Física enquanto ciência e da Tecnologia destinada aos Desportos, com a

Sociedade cativa.

Para o Capítulo II, ficaram, então, as contribuições específicas da Física, relativamente

às forças que se entendeu atuar particularmente na prova do salto em distância (ou extensão).

Tendo-se em mente, ainda, de que maneira seria apropriado utilizar estes conhecimentos

favoravelmente à melhoria da performance daqueles atletas de alto rendimento, enquanto

especialistas, incluiu-se nos estudos as forças de ação à distância, de ação por contato e

fictícia, assim como o estudo do lançamento oblíquo inerente a prova estipulada.

No Capítulo III, por conta de no Atletismo durante provas oficiais, algumas medições

físicas serem realizadas, tais como medidas de tempo, de distância, de altura, de velocidade

do vento, as mais corriqueiras, entendeu-se que outras aferições, visando o cumprimento das

“Regras” vigentes também poderiam se solicitadas ou determinadas pelos árbitros, como as

massas (ou pesos) dos artefatos, tais quais a do dardo, do martelo, ou do peso. Ou ainda, o

centro de massa do dardo e até mesmo, num exagero extremo, a granulometria ou densidade

da areia contida na caixa de areia dos saltos horizontais. Sendo assim, propôs-se para este

Capítulo, um estudo crítico sobre o comportamento dos(as) atletas durantes suas provas e dos

erros inerentes ao conjunto de atitudes e reações individuais que comprometem seus

desempenhos.

Por fim, no Capítulo IV, após um breve histórico, chegou-se às Políticas Públicas

voltadas no momento para os Desportos. Investigou-se igualmente no Ensino Superior, a

situação da  nos currículos oferecidos pelo universo dos Cursos e

Habilitações de Educação Física e Desporto encontrados no Estado do Rio de Janeiro e

cadastrados como Instituição de Educação Superior (MEC/INEP). Por último, para compor o

cenário envolvido, usou-se a idéia de , devido a Bruno Latour, para se

concluir o trabalho.

Simultaneamente, como elemento essencial de todo este processo de investigação,

recorreu-se à história e à evolução do salto em distância, à filosofia das ciências e dos Jogos, à

mecânica dos fluidos, dos sólidos e das vibrações, às políticas públicas destinadas aos

desportos, aos fenômenos de transporte, à estatística e à probabilidade e às atuais

concepções de CTS, além da experiência oriunda da prática desportiva adquirida ao longo dos

últimos quarenta e um anos, principalmente no Atletismo.

CAPÍTULO I

A FÍSICA NUMA RETROSPECTIVA DOS JOGOS OLÍMPICOS DE VERÃO

Em busca de evidências que corroborem existir significativas influências de entes da

Física nos resultados Olímpicos

alcançados pelos(as) atletas durante os Jogos Olímpicos de

Verão

, optou-se em se relacionar os resultados ou marcas das provas de saltos vertical e

horizontal

, masculino e feminino, dos Jogos Olímpicos de Verão da Era Moderna, de 1896 a

2008

Após o exame de literaturas disponíveis elaborou-se uma grande planilha, relacionando

por ordem cronológica crescente dos Jogos Olímpicos, as cidades ― Sedes Olímpicas, os

países anfitriões e os anos destas ocorrências. Nesta mesma planilha foi possível lançar ainda

as categorias masculinas e femininas para cada tipo de salto, bem como as classificações

ouro, prata e bronze, conforme as marcas alcançadas pelos atletas. Incluiu-se também, um a

um, os nomes dos atletas, as marcas e as respectivas nacionalidades concernentes às provas

de salto com vara, salto em altura, salto em distância e salto triplo. Alem disso, enfatizam-se

igualmente os recordes olímpico e mundial, assim como aquelas ocasiões nas quais atletas

brasileiros se destacam.

Esta planilha mãe, devido a sua extensão, foi desmembrada em cinco outras planilhas

e ainda possibilitou a elaboração de quinze gráficos

ilustrativos que, pela forma como se

apresentam, dão bem as dimensões das influências diversas, científicas, tecnológicas, sociais

e a bem dizer, políticas, muito embora não sejam estas tratadas no presente texto por

merecerem estudos exclusivos, compatíveis com suas importâncias, mas que em particular,

revelam as ações naturais existentes e conduzem àquelas influências relacionadas com as

latitudes e as altitudes das cidades sedes, o que por consequência permite estudar as

Resultados Olímpicos. Disponível em:

<http://pt.wikipedia.org/wiki/Atletismo_nos_Jogos_Ol%C3%ADmpicos_de_Ver%C3%A3o_de_2004>. Acesso em: 2 fev. 2008.

Jogos Olímpicos de Verão. Disponível em: < http://www.quadrodemedalhas.com/olimpiadas/index.htm>. Acesso em: 2 fev. 2008.

CONFEDERAÇÃO BRASILEIRA DE ATLETISMO: regras oficiais de atletismo, São Paulo, Phorte, 2002, pp. 131-148. Disponível

em: < http://www.cbat.org.br/regras/Regras_2008_2009.pdf>. Acesso em: 2 fev. 2008.

Jogos Olímpicos de Verão da Era Moderna. Disponível em:

< http://pt.wikipedia.org/wiki/Jogos_Ol%C3%ADmpicos_de_Ver%C3%A3o_de_1896>. Acesso em: 2 fev. 2008.

Cf. nos APÊNDICES as Planilhas A, B1, B2, C1 e C2.

Gráficos referentes: Gráficos Latitudes x Jogos, Aceleração local da Gravidade x Jogos, Aceleração local da Gravidade x

Latitude, Aceleração local da Gravidade x Altitude, Salto com vara Masculino, Salto em altura Masculino, Salto em distância

Masculino, Salto triplo Masculino. Salto com vara Feminino. Salto em altura Feminino, Salto em distância Feminino e Salto triplo

Feminino.

contribuições, contra ou a favor, da aceleração local da gravidade

, da temperatura, da

umidade, da massa específica e da pressão atmosférica como fatores físicos.

I.1 Indícios das Mudanças das Latitudes nas Sedes Olímpicas de Verão

Construído com base nos dados da Planilha A

, o gráfico da Figura I.1, ilustrada a

seguir, mostra como variou a latitude, L, ao longo dos Jogos Olímpicos de Verão e apresenta,

em destaque, a Cidade de Amsterdã com uma latitude de 52º 21‟ N (52,35º N), a sexta maior

latitude dentre as cidades sedes; a Cidade de Helsinque com uma latitude de 60º 00‟ 00‟‟ N

(60,00º N), a maior latitude dentre todas àquelas cidades sedes; e por derradeiro a Cidade do

Aceleração Local da Gravidade. Disponível em: < http://pt.wikipedia.org/wiki/Acelera%C3%A7%C3%A3o_da_gravidade>. Acesso

em: 2 fev. 2008. Vide também: < http://www.sbf1.sbfisica.org.br/eventos/snef/xvi/cd/resumos/T0297-1.pdf>. Acesso em: 3 fev.

2008.

Cf. APÊNDICE A – Relação dos Jogos Olímpicos de Verão da Era Moderna de 1896 a 2008, com suas respectivas coordenadas

geográficas (latitude (L), longitude e altitude (A)) e a aceleração local da gravidade, g(L), g(A) e g(L, A).

-90

-80

-70

-60

-50

-40

-30

-20

-10

1896

1900

1904

1908

1912

1916

1920

1924

1928

1932

1936

1940

1944

1948

1952

1956

1960

1964

1968

1972

1976

1980

1984

1988

1992

1996

2000

2004

2008

Jogos Olímpicos de Verão

Latitude (em grau)

Cidade do México

L = 19,42º N

A = 2.216 m

g(L) = 978,618516

1ª GM

(1914 - 1918)

2ª GM

(1939 - 1945)

Amsterdã

L = 52,35º N

A = -2 m

g(L) = 981,285980

Helsinque

L = 60,00º N

A = 23 m

g(L) = 981,923875

Hemisfério Norte

Hemisfério Sul

cm/s

Figura I.1 – Amostra da variação da latitude, L, das Sedes Olímpicas ao longo dos Jogos

Olímpicos de Verão de 1896 a 2008.

México com a latitude de 19º 25‟ 12‟‟ N (19,42º N), esta, situada a menor latitude dentre todas

as sedes.

Enquanto Cidades, todas possuem suas particularidades, porém como se pôde ver, as

diferentes latitudes, L, dão-lhes uma peculiar condição causal no tocante às influências que

estas exercem na aceleração local da gravidade, g(L). Daquela cidade de maior latitude

(Helsinque) para a cidade de menor latitude (Cidade do México) observa-se uma variação de

g(L), aceleração local da gravidade em relação somente à latitude, L, considerando a Terra

como um geóide e não como uma esfera, da ordem de aproximadamente 0,3366% (≈ 0,34%).

Utilizando a Equação I.1 abaixo (MACEDO, 1976, p. 4; TIMONER, 1973, p. 116), o valor

calculado para g(L)

Helsinque

, que dá 981,9239 cm/s

, diminui para um valor g(L)

Cidade do México

igual a 978,6185 cm/s

   

LsenLsenLgg  20058,01723,50490,978)(

Onde g(L) = g

= 978,0490 cm/s

é o valor tomado como referência para a aceleração da

gravidade ao nível do mar no equador (ALONSO & FINN, 1972, p. 483), com L expresso em

grau e g em centímetro por segundo ao quadrado.

Já quanto à cidade de Amsterdã, onde g(L)

Amsterdã

vale 981,2860 cm/s

, a variação de

g(L) em relação à cidade de Helsinque é apenas de aproximadamente 0,0650% (≈ 0,07%).

Contudo, é necessário neste caso considerar a influência da altitude abaixo do nível do mar,

como se comentará mais adiante, daí sua citação.

I.2 A Variação da Aceleração Local da Gravidade com a Latitude Terrestre

No gráfico da Figura I.2 a seguir, a variação da aceleração local da gravidade, g(L), em

função da latitude, L, é mostrada admitindo-se a Terra como tendo forma não esférica, ou seja,

admitiu-se para a Terra o modelo físico com formato de um geóide, mas toma-se o nível do mar

para referência destas medições. Este gráfico é similar ao exibido na obra Fundamentos de

Física (HALLIDAY & RESNICK, 1991, p. 52), no qual o autor afirma que 

variação é devido à rotação da Terra e os 35% restantes decorrem das variações produzidas

 Nele, para o qual a Equação I.1 serve de base aos

cálculos da aceleração local da gravidade, g(L), indicou-se na curva as situações das Cidades

de Helsinque, Amsterdã e México.

Latitude e Altitude Terrestre. Disponível em: <http://www.cienciaviva.pt/latlong/anterior/gps.asp>. Acesso em: 7 mar. 2008.

(Equação I.1)

I.3 A Aceleração da Gravidade nas Sedes dos Jogos Olímpicos Devido às Latitudes

Conforme se mostrou é inegável a contribuição que a latitude terrestre dá aos valores

locais da aceleração da gravidade. Com isso, por não ser única, as Sedes Olímpicas levam

os(as) atletas a experimentarem os efeitos inerentes às suas latitudes pontuais durante os

Jogos. Assim, a latitude soma-se aos diversos outros fatores climáticos

e naturais que

transformam os bons resultados atléticos num produto imprevisível e por vezes de difícil

obtenção para os(as) atletas que os almejam, mesmo para aqueles de alto rendimento.

CLIMA. Disponível em: < http://pt.wikipedia.org/wiki/Clima >. Acesso em: 2 mai. 2008.

Figura I.2 – Amostra da variação da aceleração local da gravidade com a latitude terrestre, ao

nível do mar.

977,50

977,80

978,10

978,40

978,70

979,00

979,30

979,60

979,90

980,20

980,50

980,80

981,10

981,40

981,70

982,00

982,30

982,60

982,90

983,20

983,50

-90 -80 -70 -60 -50 -40 -30 -20 -10 0 10 20 30 40 50 60 70 80 90

Latitude (em grau)

Aceleração da Gravidade (centímetro por segundo ao quadrado)

Amsterdã

L = 52,35º N

A = -2 m

g = 981,285980

Helsinque

L = 60,00º N

A = 23 m

g = 981,923875

Cidade do México

L = 19,42º N

A = 2.216 m

g = 978,618516

Hemisfério Norte

Hemisfério Sul

Pólo Sul

Pólo Norte

Equador

Com isto em mente, aponta-se este pequeno obstáculo ao unir as várias medidas das

acelerações locais da gravidade, g(L), as latitudes, L, das respectivas Sedes Olímpicas e as

datas ao longo dos Jogos Olímpicos de Verão, chegando-se ao gráfico da Figura I.3, agora

exposto. Nesta montagem, além das Cidades assinaladas por suas elevadas latitudes,

Helsinque (1952) com 60º 00‟ 00‟‟ N (60,00º N), Estocolmo (1912) com 59º 23‟ N (59,38º N),

Moscou (1980) com 55º 45‟ 00‟‟ N (55,75º N), Berlim (1936) com 52º 30‟ 00‟‟ N (52,50º N),

Amsterdã (1928) com 52º 21‟ N (52,35º N) e a Cidade do México (1968) com 19º 25‟ 12‟‟ N

(19,42º), de mais baixa latitude, há de se notar o fato de que todas aquelas medidas de g(L),

sem exceção, encontram-se acima do valor correspondente àquele ao nível do mar, de

978,0490 cm/s

I.4 As Altitudes das Sedes Olímpicas de Verão

Ao escrever sobre latitude procurou-se estimar o quanto sua influência afeta a

aceleração da gravidade nos locais investigados. O mesmo, dar-se-á com a altitude para as

quais  [os] estudos dos efeitos da altitude sobre a performance física começaram a ser

 (REVISTA VEJA, 2007)

. Na sequência da

VEJA.COM. Efeitos das grandes altitudes. Perguntas & Respostas, dez. 2007. Disponível em:

<http://veja.abril.com.br/idade/exclusivo/perguntas_respostas/altitudes/index.shtml >. Acesso em: 26 jun. 2008.

Figura I.3 – Amostra da variação da gravidade, g(L), com a latitude, L, nas Sedes Olímpicas ao

longo dos Jogos Olímpicos de Verão de 1896 a 2008.

Amostra da vaiação da gravidade g(L) com a latitude nas Sedes Olímpicas

ao longo dos Jogos Olímpicos de Verão de 1896 a 2008

978,0490

978,3490

978,6490

978,9490

979,2490

979,5490

979,8490

980,1490

980,4490

980,7490

981,0490

981,3490

981,6490

981,9490

1896

1900

1904

1908

1912

1916

1920

1924

1928

1932

1936

1940

1944

1948

1952

1956

1960

1964

1968

1972

1976

1980

1984

1988

1992

1996

2000

2004

2008

Jogos Olímpicos de Verão

Aceleração da gravidade g(L) (centímetro por

segundo ao quadrado)

g(L)

Cidade do México

Moscou

Helsinque

Estocolmo

Berlim

Amsterdã

Nível do Mar

reportagem, seus autores, ao responderem a pergunta:      

, acrescentam:

[2.216 metros, para ser mais

preciso], registrou nas corridas de média e longa distância o triunfo de atletas de países

montanhosos, como Tunísia, Etiópia e Quênia, enquanto australianos e americanos, os

favoritos, mal conseguiam alcançar a linha de chegada. Pesquisas confirmaram que o

treinamento em altitude elevada produzia um ganho de desempenho em provas de

resistência, e alguns países, como os Estados Unidos, começaram a levar seus atletas para



Para os anismo e o desempenho físico [de desportistas],

BUSS e OLIVEIRA (2006), argumentam que:

          

controlados com permanência na altitude, ou simulação de altitude em câmara hiperbárica,

demonstram melhora no desempenho, enquanto outros, com semelhante metodologia,

concluem que o treinamento em condições de hipóxia [“ métodos que se baseiam em limitar

a oferta de oxigênio no corpo artificialmente, simulando altitude, para melhorar a

performance”]



Ainda segundo BUSS e OLIVEIRA (2006),       

treinamento na altitude é de preparação específica para uma competição, ou para submeter o

organismo a um estresse fisiológico adicional em um determinado ponto do macrociclo de

 Controvérsias à parte, o fato é que, com a altitude, ampliam-se as influências

físicas com consideráveis variações de temperatura e pressão atmosférica, bem como

indesejáveis preocupações quanto à umidade relativa, temas que serão tratados mais à frente.

Por definição, a altitude, A, de um lugar pré-estabelecido é a coordenada geográfica

vertical que se mede até este determinado lugar, quando se toma o nível médio das águas do

mar como referência, ao se admitir um geóide Terra, altitude ortométrica

, e pode-se, com

exceção de Amsterdã (- 2 metros), afirmar que todas as demais Sedes Olímpicas de Verão

tenham altitudes positivas, enquanto, Amsterdã tenha altitude negativa.

Ilustrar graficamente as diferentes altitudes entre as Sedes Olímpicas facilitará o

entendimento sobre as influências da altitude e da latitude na aceleração gravitacional do lugar.

Nos tópicos a seguir, os gráficos propostos mostram a relação gravidade versus altitude e

gravidade em função da altitude versus Jogos Olímpicos de Verão. Antes, no entanto, será

mostrado o gráfico altitude versus Jogos Olímpicos de Verão para que se tenha um visual do

EQUIPE SPORTLAB. Disponível em: < http://www.registration.com.br/Canais/Pages/TreinamentoemAltitude.aspx >. Acesso em:

25 jun. 2008.

BRASIL. Instituto Brasileiro de Geografia e Estatística. Disponível em:

<http://www.ibge.gov.br/home/geociencias/geodesia/modelo_geoidal.shtm >. Acesso em: 25 jun. 2008.

comentário anterior feito pela Revista Veja (2007) sobre a Cidade do México e, se permita

avaliar qual dentre as duas grandezas, mais interfere nos valores atribuídos à gravidade local.

Note-se que a escala adotada para este gráfico altitude versus Jogos Olímpicos de

Verão, Figura I.4, ficou por conta da clareza que se pretende dar, necessária para o destaque

das localizações das demais cidades Sedes, relativamente a Cidade do México. Nele também

Amostra da variação da Altitude das Sedes Olímpicas ao

longo dos Jogos Olímpicos de Verão de 1896 a 2008

-50

100

150

200

250

300

350

400

450

500

550

600

650

700

750

800

850

900

950

1000

1050

1100

1150

1200

1250

1300

1350

1400

1450

1500

1550

1600

1650

1700

1750

1800

1850

1900

1950

2000

2050

2100

2150

2200

2250

1896

1900

1904

1908

1912

1916

1920

1924

1928

1932

1936

1940

1944

1948

1952

1956

1960

1964

1968

1972

1976

1980

1984

1988

1992

1996

2000

2004

2008

Jogos Olímpicos de Verão

Altitude (em metro)

Cidade do

México

2.216 metros

Munique

510 metros

Atlanta

320 metros

Moscou

151 metros

St. Louis

141

metros

Amsterdã

- 2 metros

Estocolmo

20 metros

Helsinque

23 metros

Figura I.4 – Amostra da variação da altitude das Sedes Olímpicas ao longo dos Jogos

Olímpicos de Verão de 1896 a 2008.

se contempla além da Sede da Cidade do México (1968) a 2.216 metros, as Sedes de Munique

(1972) a 510 metros, de Atlanta (1996) a 320 metros, de Moscou (1980) a 151 metros e de St.

Louis (1904) a 141 metros, completando assim, as cinco mais altas cidades Sedes dos Jogos.

E, apesar de estar apenas a 23 metros do nível do mar, indica-se a Sede de Helsinque (1952)

por ser esta, a Sede de mais elevada latitude (60,00º N) e a Sede de Estocolmo (1912) a 20

metros do nível do mar, por ser a segunda de maior latitude (59,38º N), assim como a Sede de

Amsterdã (1928) pelo destaque de estar a menos 2 metros e, portanto, abaixo do nível do mar.

I.5 A Variação da Aceleração Local da Gravidade com a Altitude

O gráfico da Figura I.5 em seguida, ilustra a variação da aceleração local da gravidade,

g(A), com a altitude, A, quando se toma como base de referência o nível do mar. Nesta

ilustração, é possível calcular as variações de g(A) entre as cidades de Helsinque, Cidade do

México e Amsterdã, para compará-las com as variações correspondentes relativas àquelas

vistas anteriormente devidas à latitude, L.

Amostra gráfica da variação da Aceleração local da Gravidade, g,

com a Altitude, A, em relação ao nível do mar terrestre

978,0258

978,0260

978,0262

978,0264

978,0266

978,0268

978,0270

978,0272

978,0274

978,0276

978,0278

978,0280

978,0282

978,0284

978,0286

978,0288

978,0290

978,0292

978,0294

978,0296

978,0298

978,0300

978,0302

978,0304

978,0306

978,0308

978,0310

978,0312

978,0314

978,0316

978,0318

978,0320

978,0322

978,0324

978,0326

-5

100

205

310

415

520

625

730

835

940

1045

1150

1255

1360

1465

1570

1675

1780

1885

1990

2095

2200

Altitude (A) (em metro)

Aceleração da Gravidade (g)

(em centímetro por segundo ao quadrado)

Amsterdam

L = 52,35º N

A = -2 m

g(A) = 978,049617

Helsinqui

L = 60,00º N

A = 23 m

g(A) = 978,041902

Cidade do México

L = 19,42º N

A = 2.216 m

g(A) = 977,365076

Figura I.5 – Amostra gráfica da variação da aceleração local da gravidade, g(A), com a

altitude, A, em relação ao nível do mar.

Pelas diferenças de altura entre as cidades de Helsinque, a 23 metros de altitude acima

do nível do mar, onde g(A)

Helsinque

vale 978,0419 cm/s

e a Cidade do México, a 2.216 metros

de altitude acima do mesmo nível, onde g(A)

Cidade do México

vale 977,3651 cm/s

, a variação da

aceleração da gravidade, g(A), devido agora somente à altitude, A, atinge o porcentual

aproximado de 0,0692% (≈ 0,07%), influência esta 4,8643 (≈ 5) vezes menor que aquela

imposta à gravidade pelas latitudes locais (de ≈ 0,34%, página 7).

Da cidade mais baixa, a cidade de Amsterdã, a 2 metros abaixo do nível do mar, onde

g(A)

Amsterdã

vale 978,0496 cm/s

, a cidade mais alta, a Cidade do México, com altitude e

gravidade já mencionadas, chega-se a aproximação máxima para a variação de g(A) de

0,0700% (≈ 0,07%), valor este, que quando arredondado para apenas dois decimais, se

confunde com aquele obtido para a relação Helsinque - Cidade do México do parágrafo

anterior, o que justifica a precisão mostrada.

Outra comparação interessante, e que, apesar de ser diferente da anterior, a corrobora,

permitindo avaliar ainda melhor o quanto a latitude interfere na gravidade local mais do que a

altitude, quando se está próximo a superfície terrestre, é mostrada na Tabela I.1, a seguir:

Nas linhas desta planilha comparativa, foram inseridos os valores correspondentes

aqueles devido à mesma cidade Sede de interesse no momento, tanto para a gravidade local

medida em função da latitude quanto para a aceleração local medida em função da altitude e,

seus respectivos porcentuais tirados da expressão abaixo (Equação I.2):

%100

)(

)()(

% 

















AgLg

Tabela I.1 ―

Comparação das acelerações da gravidade de Sedes Olímpicas em

função das latitudes e altitudes locais

Jogos

Datas

Cidades

Latitudes

(grau)

g(L)

(cm/s

)

Altitude

(metro)

g(A)

(cm/s

)

∆%

1912

Estocolmo

59,38 N

981,874997

978,042827

0,390291036

1928

Amsterdã

52,35 N

981,285980

-2

978,049617

0,329808272

1952

Helsinque

60,00 N

981,923675

978,041902

0,39534363

XIX

1968

Cidade

do México

19,42 N

978,618516

2.216

977,365076

0,128082574

Fonte: Gráficos das Figuras I.2 e I.5

(Equação I.2)

A curva estampada no gráfico da Figura I.5 anterior, derivou-se da Equação I.3 a seguir,

como resultado da aplicação da lei da gravitação universal a uma altitude A qualquer, em

centímetro, acima no nível do mar, onde g(A), em centímetro por segundo ao quadrado ou

Gal

, é dada em função de G, a constante da gravitação, com o valor de 6,670 x 10

-7

Ncm

/kg

; de M, a massa da Terra, com o valor de 5,98 x 10

kg; e, de R, o raio médio da

Terra, com o valor de 6,37 x 10

cm (ALONSO & FINN, 1972, pp. 394; 483).

 

Agg 

































Outro gráfico de relevante importância no presente estudo, correspondente a questão

vigente, é traçado como na Figura I.6, a seguir. Neste, mostra-se a aceleração da gravidade,

g(A), em função exclusiva da altitude, A, tomando-se o eixo das abscissas como equivalente ao

nível do mar, nos anos dos Jogos Olímpicos de Verão.

Apesar de a ampliação do gráfico na Figura I.6 deixar a desejar, é possível detectar

nele o ponto de abscissa 1928, dos Jogos de Amsterdã, único abaixo do nível do mar, o que o

faz posicionar-se pouco acima do eixo das abscissas por conta da diferença de 0,0006 cm/s

de 978,0496 cm/s

(em Amsterdã) para 978,0490 cm/s

(ao nível do mar). Ilustram-se ainda, os

Símbolo de galilleu, unidade de medida de aceleração no sistema CGS, igual à aceleração de um centímetro por segundo ao

quadrado.

Figura I.6 – Amostra gráfica da variação da aceleração da gravidade, g(A), com a altitude, A, em

relação ao nível do mar, ao longo dos Jogos Olímpicos de Verão de 1896 a 2008.

Amonstra gráfica da variação da Aceleração da Gravidade, g(A), com a Altitude, A, em relação ao nível do

mar, ao longo dos Jogos Olímpicos de Verão de 1896 a 2008

977,3650

977,4650

977,5650

977,6650

977,7650

977,8650

977,9650

978,0650

1896

1900

1904

1908

1912

1916

1920

1924

1928

1932

1936

1940

1944

1948

1952

1956

1960

1964

1968

1972

1976

1980

1984

1988

1992

1996

2000

2004

2008

Jogos Olímpicos de Verão

Aceleração da Gravidade, g(A), em

centímetro por segundo ao quadrado

g(A)

Amsterdã

A = -2 m

g(A) = 978,0496

Cidade do México

A = 2.216 m

g(A) = 977,3651

Atlanta

A = 320 m

g(A) = 977,9502

Munique

A = 510 m

g(A) = 977,8916

Eixo das abscissas ↔ nível do mar

(Equação I.3)

pontos de abscissas de 1996, dos Jogos de Atlanta, a 320 metros acima do nível do mar; de

1972, dos Jogos de Munique, a 510 metros acima do nível do mar; e, de 1968, dos Jogos da

Cidade do México, que se sobressai enormemente aos demais.

I.6 A Variação da Aceleração Local da Gravidade com a Latitude e a Altitude Terrestre

Os efeitos causados pelas diferentes latitudes, bem como, pelas diferentes altitudes,

superpõem-se em todas as Sedes Olímpicas da mesma forma como o faz, a priori, nos demais

pontos do globo terrestre. Neste particular, a Cidade do México privilegia-se ao proporcionar

aos atletas competidores a oportunidade de experimentarem uma gravidade local,

simultaneamente em função da latitude e da altitude, g(L, A)

Cidade do México

, no valor de 977,9346

cm/s

, ou seja, uma gravidade 0,4056% (0,41%) menor que a experimentada em Helsinque,

onde o g(L, A)

Helsinque

vale 981,9168 cm/s

, e tudo por conta de ter não somente a menor

latitude (19º 25‟ 12‟‟ N), mas também por possuir a maior altitude (2.216 metros), como já se

havia dito.

Por indução, pode-se afirmar que, se, e somente se, todas as demais condições

vigentes à época fossem observadas, a exceção da aceleração da gravidade, a marca do salto

triplo do atleta Adhemar Ferreira da Silva

, de 16 metros e 22 centímetros, alcançada na

Finlândia, nos XV Jogos Olímpicos de Verão de Helsinque, em 1952

, que rendeu ao atleta

brasileiro sua primeira medalha de ouro para o Brasil, corresponderia a 16 metros e 29

centímetros, se a competição ocorresse na Cidade do México sob as mesmas condições já

prefixadas, o que lhe garantiria uma performance 0,43% melhor que a obtida.

Ainda em Helsinque de 1952, o salto em altura do atleta brasileiro José Telles da

Conceição

, de 1 metro e 98 centímetros, salto este que lhe permitiu ganhar o terceiro lugar

(medalha de bronze) ― primeira medalha olímpica do Brasil

no Atletismo, seria acrescido em

Latitude e Altitude Terrestre, op. cit..

Adhemar Ferreira da Silva (São Paulo, 29 de setembro de 1927 – São Paulo, 12 de Janeiro de 2001), primeiro bicampeão

olímpico brasileiro. Especialista do salto triplo conquistou as medalhas de ouro nos XV Jogos de Helsinque, 1952, e nos XVI Jogos

de Melbourne, 1956. Disponível em: <http://pt.wikipedia.org/wiki/Adhemar_Ferreira_da_Silva>. Acesso em: 10 mar. 2008.

Cf. APÊNDICE B – Relação dos Jogos Olímpicos de Verão da Era Moderna de 1896 a 2008, com os nomes e as nacionalidades

dos atletas, por prova de salto, por premiação obtida e suas respectivas marcas, olímpica ou mundial.

José Telles da Conceição (Rio de Janeiro, 31 de maio de 1931 – Rio de Janeiro, 18 de outubro de 1974), participou de três

Olimpíadas consquistando uma medalha de bronze no salto em altura nos XV Jogos de Helsinque, 1952, primeira medalha

olímpica do Brasil. Disponível em: < http://pequim.abril.com.br/atletas/herois/jose-telles-da-conceicao/ >. Acesso em: 10 mar. 2008.

Gazeta Esportiva, Net. A Primeira Medalha Esportiva para o Brasil. Disponível em:

< http://admin.gazetaesportiva.net/almanaque/andarecorrer/telles/abertura.htm >. Acesso em: 10 mar. 2008.

0,50%, passando à marca de 1 metro e 99 centímetros, desde que, como preestabelecido

anteriormente, mantivessem-se inalteradas as circunstâncias a viger.

Segundo TUBINO (1980, p. 428), os problemas da altitude carecem dos procedimentos

adotados eficazmente pela metodologia científica do treinamento desportivo, aceitos

internacionalmente. Necessário seria, no entanto, se os efeitos manifestados pela latitude,

deveras relevante se comparados àqueles provocados pela altitude nas proximidades da

superfície terrestre, não fossem ignorados. Essa relevância fica mais que evidente quando se

plota num único gráfico os valores de g(L), g(A) e g(L, A) para comparação direta da gravidade

medida por conta da latitude, da altitude e em função conjunta da latitude e da altitude,

respectivamente. Este gráfico, mostrado abaixo, Figura I.7, ilustra na parte inferior, próximo ao

977,3650

977,4550

977,5450

977,6350

977,7250

977,8150

977,9050

977,9950

978,0850

978,1750

978,2650

978,3550

978,4450

978,5350

978,6250

978,7150

978,8050

978,8950

978,9850

979,0750

979,1650

979,2550

979,3450

979,4350

979,5250

979,6150

979,7050

979,7950

979,8850

979,9750

980,0650

980,1550

980,2450

980,3350

980,4250

980,5150

980,6050

980,6950

980,7850

980,8750

980,9650

981,0550

981,1450

981,2350

981,3250

981,4150

981,5050

981,5950

981,6850

981,7750

981,8650

1896

1900

1904

1908

1912

1916

1920

1924

1928

1932

1936

1940

1944

1948

1952

1956

1960

1964

1968

1972

1976

1980

1984

1988

1992

1996

2000

2004

2008

Jogos Olímpicos de Verão

Aceleração da Gravidade, g(L,A), em centímetro por segundo ao quadrado

g(A)

g(L)

g(L,A)

Figura I.7 – Amostra da variação da aceleração da gravidade, g(L, A), com a latitude, L, e a altura, A,

em relação ao nível do mar, ao longo dos Jogos Olímpicos de Verão de 1896 a 2008.

eixo das abscissas, a curva devido à gravidade por influência da altitude, g(A). Na parte

superior, conflitando-se, encontram-se as curvas devidos as gravidades por influência da

latitude, g(L), e por influência conjunta da latitude e da altitude, g(L, A). Interessante é que se

note o quanto os valores agrupados da gravidade, g(L, A), destoam dos valores de g(A), por

conta de g(L).

A curva intermediária presente no gráfico da Figura I.7, foi obtida por meio da união das

expressões identificadas como Equações I.1 e I.3, como mostra a Equação I.4, a seguir:

   

LsenLsenALgg 

















20058,01723,50490,978),(

Sua validade reforça-se na semelhança, pois, segundo TIMONER (1973, p. 116),

              

poderá ser obtida [...] através do uso da equação aproximada

Aseng  000092,017,504,978



(cm/s

           



I.7 Conjunto de Condições Meteorológicas Inerentes aos Jogos Olímpicos

Por meio de subsequentes deslocamentos verticais, tomando-se como referência o

nível do mar, verifica-se, com o auxílio de barômetros de mercúrio, que o peso das camadas

esféricas da atmosfera superior diminui à medida que se sobe. Consequentemente, os volumes

atmosféricos concêntricos dessas camadas esféricas mais elevadas ampliam-se, de modo a

reduzirem seus respectivos pesos específicos (pesos volumétricos) ou, dito de outras formas, a

reduzirem suas densidades (densidades relativas), ou ainda, a reduzirem suas massas

específicas (massas volumétricas), caracterizando-se, então, como uma atmosfera rarefeita,

que exerce menor pressão e que possui temperatura variável. A propósito, como já fora

antecipado, os decorrentes elementos climáticos temperatura, pressão atmosférica e umidade

são alterados pelos fatores climáticos

altitude e latitude, como se pretende conferir.

Para ilustrar a conexão entre altitude, temperatura e massa específica, no gráfico da

Figura I.8 a seguir, com altitude em quilômetro (km), temperatura em Kelvin (K) e massa

específica em grama por centímetro cúbico (g/cm

), correlaciona-se para uma “amostra padrão

de atmosfera” (tradução nossa), esses elementos climáticos ― legítimas grandezas físicas ―

no extremo não definido entre a camada atmosférica e o espaço exterior. Nela, percebe-se a

A Altitude, Exposição Geográfica e Correntes Marítimas. Disponível em: <http://e-geographica.com/altitude_e_latitude.htm>.

Acesso em: 1 jul. 2008.

(Equação I.4)

variação decrescente quase linear da massa específica, cujo valor de 1,00 x 10

-3

g/cm

nívelde referência, reduz-se um bilhão (10

) de vezes ao atingir 150 km de altitude, caindo para

cerca de 1,00 x 10

-12

g/cm

. Já para a temperatura, inicialmente em cerca de 286 K (13 ºC), há

ocorrência de uma redução seguida de um aumento que volta a reduzir-se e a partir de seu

ponto mínimo, em torno de 143 K (- 130 ºC), sofre novo aumento, acentuado até o clímax em

743 K (470 ºC), aproximadamente, cuja variação máxima aproximada, ao longo da extensão

observada, gira em torno dos 600 K (600 ºC).

A despeito de controvérsias quanto a real fronteira, admitir-se-á, conforme sugere

WEYKAMP (s.d.), a espessura da atmosfera terrestre como possuindo perto de 700 km de

camada gasosa. A Troposfera

(Figura I.9), compreendida nos limites de 0 – 7/17 km de

altitude e que vai da superfície terrestre (0 km) a 7 km nos Pólos e 17 km nos Trópicos, com

uma espessura média de 12 km, satisfaz com sobra a presente necessidade de estudo por

contemplar as camadas atmosféricas pertinente aos Jogos Olímpicos de Verão. Nesta região

da Troposfera, observa-se uma redução na temperatura denominada  

 em torno de 0,64 ºC por cada 100 m de elevação.

ATMOSFERA TERRESTRE. Disponível em: <http://pt.wikipedia.org/wiki/Atmosfera_terrestre>. Acesso em: 2 jul. 2008.

Fonte: Wikipédia, a enciclopédia livre. Atmosfera terrestre.

Figura I.8 – Temperatura e Massa específica versus Altitude para uma amostra

padrão de atmosfera.

A importância dessas anotações, mesmo não se levando em conta outros elementos do

clima tais como nebulosidade, precipitação e vento

, bem como os fatores climáticos

relevantes como os oceanos e suas correntes, a situação de relevos e continentes

(WEYKAMP, s.d.) ― a exceção da latitude já mencionada, está no fato de que [por] causa

do frio e da dificuldade de adaptação do organismo ao clima, o músculo se contrai e assim

compromete o gesto esportivo, o que favorece as  (PINTO, 2006). No entanto, por falta

de provas cabais que confirmem lesões ocorridas em atletas devido ao frio durante os Jogos

levados a efeitos nas Sedes Olímpicas mais próximas do Círculo Polar Ártico (66º 33‟ 39‟‟ N),

abaixo da Zona fria do Norte e acima da latitude de 55,00º N, como Estocolmo (1912), a 59,38º

N, Helsinque (1952), a 60,00º N e Moscou (1980), a 55,75º N, não se deve ignorar que mesmo

nos dias atuais, já decorridos em torno de sessenta anos, as temperaturas médias

daquelas

regiões, considerando os períodos em que foram realizados tais Jogos, variam entre 15 e 17

ºC. Até porque, como:

Cf. Capítulo II, item II.2.2.1 f, sobre o vento, na parte relativa à resistência provocada pelo deslocamento do atleta no meio ar,

sem vento e do deslocamento do atleta no meio ar, com vento contra, a favor ou cruzado.

THE WEATHER CHANNEL. Medidas e Registros Mensais e Diários do Tempo. Disponível em:

<HTTP://br.weather.com/weather/climatology/SWXX0031>. Acesso em: 9 jul. 2008.

Figura I.9 – Variação média da temperatura nas

camadas atmosféricas.

           

[isto] faz com que seja imperativo que os treinadores e sua comissão técnica observem a

intensidade das mudanças climáticas e entendam o quanto é importante a aclimatação de

seus atletas quando competirem em ambientes quentes [e frios]. O desempenho esportivo é

invariavelmente prejudicado quando efetuado em climas quentes [e frios], e pior ainda, o

calor [e o frio] impõe [m] sérios perigos para a saúde do [s (as)] atleta [s] (MAUGHAN,

et al., 1998).

Com estes dados, contidos na Figura I.10

a seguir e na PLANILHA A

, constata-se

que as Sedes Olímpicas situadas entre as latitudes de 23º 26‟ N (≈ 23,43º N), Trópico de

Câncer, e 66º 33‟ 39‟‟ N (≈ 66,56º N), Círculo Polar Ártico, e entre as latitudes de 23º 26‟ S (≈

23,43º S), Trópico de Capricórnio, e 66º 33‟ S (≈ 66,55º S), Círculo Polar Antártico, com

exceção da Cidade do México a 19,42º N, por pertencer à Zona quente ou intertropical, estão

todas inseridas nas Zonas temperadas do Norte e do Sul, para as quais, em média, as

temperaturas no mês de julho, segundo mês de maior incidência dos períodos de Jogos

Olímpicos, com 58% aproximadamente, perdendo somente para o mês de agosto com 69%

desses períodos, variam conforme indica a Figura I.11 posterior.

FONTE: Características de tempo e clima da Terra. Disponível em: < http://www.master.iag.usp.br/ensino/oceano/aula_2.pdf >.

Acesso em: 2 jul. 2008.

APÊNDICE A – Relação dos Jogos Olímpicos de Verão da Era Moderna de 1896 a 2008, com suas respectivas coordenadas

geográficas (latitude (L), longitude e altitude (A)) e a aceleração local da gravidade, g(L), g(A) e g(L, A).

Figura I.10 – Zonas climáticas terrestre.

Nesta Figura I.11, observa-se não somente a diminuição da temperatura com o

aumento da latitude, mas também os lugares geométricos dos pontos com idênticos valores de

temperaturas médias, as chamadas isotermas.

De relatos

, nos Jogos de 1896 em Atenas, as provas da natação se deram na baía de

Zea, junto ao porto do Pireus, em mar aberto com água salgada e gelada à temperatura em

torno de 13 ºC; na Antuérpia em 1920, a equipe de pólo aquático brasileira competiu em

piscina com água à temperatura de 3 ºC, numa disputa que dura (diz a regra)

, no mínimo, 28

minutos no total ( de 7 (a 9) minutos cada [de tempo útil]); fatos que confirmam,

pelo menos, o quanto nadadores ficam expostos a baixas temperaturas.

Num outro extremo encontram-se as temperaturas médias elevadas, mais comuns nas

regiões próximas/entre os Trópicos de Câncer e Capricórnio ― a zona quente, conforme

mostram as Figuras I.10 e I.11. No que se refere ao calor, relatos

mostram que devido ao

   durante a maratona dos Jogos Olímpicos de Los Angeles, em 1984, a

latitude de 34º 03‟ 00‟‟ N (34,05º N), a atleta suíça Gabriela Andersen-Scheiss completou a

prova , desmaiando logo após cruzar a linha de chegada. Outro

relato

descreve o ocorrido ao atleta italiano Dorando Pietri, também durante a maratona, nos

Jogos Olímpicos de Londres, em 1908, a latitude de 51º 30‟ 00‟‟ N (51,50º N). Tudo leva a crer

CBDA – Confederação Brasileira de Desportos Aquáticos. Tempos Heróicos: Pólo no gelo. Disponível em:

<http://www.cbda.org.br/especiais/atenas/materia.php?mat_id=4645>. Acesso em: 9 jul. 2008.

Ibid. Regras do Pólo Aquático. Disponível em: <http://www.cbda.org.br/especiais/ligamundialpolo/regras.php>. Acesso em: 13

ago. 2008.

Jogos Olímpicos de Verão de 1984. Disponível em:

<http://pt.wikipedia.org/wiki/Jogos_Ol%C3%ADmpicos_de_Ver%C3%A3o_de_1984>. Acesso em: 30 jul. 2008.

Jogos Olímpicos de Verão de 1908. Disponível em:

<http://pt.wikipedia.org/wiki/Jogos_Ol%C3%ADmpicos_de_Ver%C3%A3o_de_1908>. Acesso em: 30 jul. 2008.

Figura I.11 – Distribuição média da temperatura no mês de julho.

As temperaturas mais

elevadas registram-se no

hemisfério Norte

principalmente entre os 20º e

os 35º de latitude sob os

continentes.

que o episódio refira-se a , apesar de a temperatura não ser mencionada na

referência e de [ascender]  durante os verões Londrinos

De acordo com Nadel (1988, apud MAUGHAN et al., 1998), e de comentários

semelhantes de KAZAPI et al., (2005), da Associação Brasileira de Corredores (ABC), 

ambientes frios, a maior parte do calor produzido [pelo corpo] é rapidamente transferido para o

ar, porém quando a temperatura ambiente é superior à temperatura corporal ganha-se calor, e

.

Ainda quanto aos efeitos oriundos do excesso/falta de calor, afirma Nielsen et al. (1982,

apud MAUGHAN et al., 1998):

              

competidor é exposto a essas condições climáticas adversas, eles começam a se

desidratar, e os efeitos adversos do calor no desempenho se manifestam, mesmo quando

nas condições ambientais do local da competição estiver mais frio e mesmo quando o

evento for de curta duração [o que não é o caso da maratona e da marcha atlética nos

Jogos]. Em um estudo laboratorial, em que foi provocada uma desidratação equivalente a

2,5% do peso corporal, induzida antes do exercício, pelo uso de uma sauna, ocorreu uma

redução de 30% na capacidade de trabalho quando os testes [foram] realizados em

.

Parece não haver dúvida quanto aos efeitos de temperaturas “extremas” e da

necessidade de aclimatação por parte de atletas de alto rendimento que almejam resultados

excelentes diante de competições da magnitude dos Jogos Olímpicos. O mesmo pretende-se

dizer quanto a eventuais injúrias ocasionadas a atletas pelos efeitos da umidade, da pressão

atmosférica e da poluição do ar.

I.8 Circunstâncias Relevantes de Termologia e Desporto

Não raro nos livros de ciências, encontram-se menções às leis que descrevem os

fenômenos de transmissão de calor, de radiação e de processo de vaporização da água e

outras mudanças do estado de agregação da matéria. Segundo seus autores, 

, GONÇALVES (1979, p. 142); no caso particular em que

somente as moléculas da água próximas à superfície participam, a rapidez com que a então

denominada evaporação da água ocorre, depende dos fatores tais como, área da superfície

líquida exposta, temperatura ambiente, pressão atmosférica do meio, umidade relativa do ar e

vento local, e ainda, diz OKUNO (1982, p. 120), 

. Curiosamente, os fatores climáticos citados no parágrafo anterior,

altitude e latitude, que afetam sobremaneira os elementos climáticos, a saber, temperatura

LONDRES. Disponível em: <http://pt.wikipedia.org/wiki/Londres>. Acesso em: 30 jul. 2008.

ambiente, pressão atmosférica do meio, umidade relativa do ar e vento local assumem outro

papel, porquanto, agora, sejam identificados também como fatores de evaporação.

Ao referir-se a estes fatores de evaporação lembra-se que,

   ormal e na ausência de trabalho [físico] ou exercício



fazer um exercício intenso sob uma temperatura alta, uma pessoa pode eliminar um litro de

suor por hora [...]     (OKUNO, 1982, p.

122),

assim, pretende-se aludir ao fato de que 

de um exercício realizado num ambiente quente e úmido representa um risco para a

hipertermia, que causa uma série de distúrbios relacionados com o calor, constituindo-se uma

situação potencialmente fatal (Silami-  , como assevera VIMIEIRO-

GOMES & RODRIGUES (2001) e que, por preceder enquanto justificativa de endosso ao

fenômeno, evidencia o rigor da lei como bem enumera BLACKWOOD e outros (1958, p. 313):



[...] A evaporação aumenta quando a temperatura sobe. 3. Pressão do ar. [...] A rapidez de

evaporação diminui quando a pressão atmosférica aumenta. 4. Umidade. [...] a rapidez de

evaporação diminui quando a umidade aumenta. 5. Vento. [...] O vento aumenta a rapidez

.

A julgar pelos indicadores constantes na literatura examinada, a citação anterior

transcrita de Blackwood, está contida na lei de Dalton (J. Dalton (1766-1844)) para a

evaporação em espaço não confinado. Lei esta, que revela uma evaporação contínua cuja

duração perdura até o líquido esvair-se completamente e, uma rapidez de evaporação

diretamente proporcional à área, S, da superfície livre do líquido e ao fator de evaporação, F 

f, dado pela diferença entre a pressão máxima de vapor, F, do líquido na temperatura

experimentada e a pressão de vapor, f, do mesmo líquido no meio ambiente onde se verifica a

observação. E mais, a rapidez dessa evaporação mencionada também se mostra inversamente

proporcional à pressão atmosférica, H, do local. Na Equação I.5 a seguir, onde C aparece

como constante de proporcionalidade própria de cada líquido, a expressão apresenta ,

velocidade (rapidez) de evaporação, como a razão da massa, m, evaporada no tempo, t,

considerado.

 

















fFS

(Equação I.5)

Em locais com vento (ou corpos molhados em movimento), onde permanentemente se

dá a troca da camada gasosa, sobre o líquido em questão, por outra com menor quantidade de

vapor, o fator de evaporação, F  f, aumenta fazendo com que a evaporação aconteça com

maior rapidez. Maior rapidez da evaporação também se dá quando, em havendo agitação, há

aumento da superfície do líquido. Contudo, no caso em que F = f pela saturação (passivo de

ocorrer em locais confinados), deixa de haver evaporação. Singular também é o caso dos

líquidos voláteis e não voláteis que se caracterizam por possuírem grandes e pequenos valores

de C, respectivamente.

Então, reforçaria Armstrong (2000),       

para o ambiente depende da secreção e evaporação do suor. À medida que a temperatura

corporal aumenta, a sudorese também aumenta para evitar o acúmulo excessivo de calor no

 (apud VIMIEIRO-GOMES & RODRIGUES, 2001).

Ainda sobre evaporação afirma HEWITT (2002, pp. 298-299),

           [onde] as moléculas

velozes que se libertam da superfície do líquido tornam-se mais lentas quando se afastam

voando, devido à atração exercida pela superfície líquida. Portanto, embora a água seja

resfriada durante a evaporação, o ar que está logo acima não é correspondentemente

aquecido no processo [...] [sendo assim,] quanto mais rápido ocorrer a evaporação, mais

rápido será o resfriamento resultante. Quando nossos corpos estão super aquecidos [como

verifica-se durante treinamentos exaustivos], as glândulas sudoríparas produzem a

transpiração [...] pois a evaporação do suor nos resfria e ajuda-nos a manter uma

temperatura corporal estável. [...] A taxa de evaporação é maior a temperaturas [ambientes]

altas [...] [contudo,] a água também evapora a temperaturas [ambientes] baixas, mas a uma



        , afirma MAUGHAN e

outros (1998), 

  . Entretanto, de acordo com divulgação na website

, atribuída a Sociedade

Brasileira de Medicina do Esporte (2005)



respostas termorregulatórias e de performance ao exercício, não podemos garantir que em

situações de extremo estresse térmico, ela seja suficiente para evitar uma fadiga ou choque

.

SOCIEDADE BRASILEIRA DE MEDICINA DO ESPORTE. Modificações Dietéticas, reposição Hídrica, Suplementos alimentares

e Droga. Comprovação de ação Ergogênica e Potenciais Riscos para a Saúde, 2005. Disponível em:

< http://www.drashirleydecampos.com.br/noticias/17492 >. Acesso em 2 jul. 2008.

SOCIEDADE BRASILEIRA DE MEDICINA DO ESPORTE. Disponível em: < http://www.medicinadoesporte.org.br/ >. Acesso em:

1 ago. 2008.

Segundo a reportagem divulgada neste site, existem recomendações específicas do

Comitê em Medicina do Esporte e Condicionamento da Academia Americana de Pediatria

quanto ao grau de estresse térmico. Tais recomendações expressam-se pelo IBUTG - Índice

de Bulbo Úmido – Temperatura de Globo (ou WBGT, do inglês Wet Bulb-Globe Temperature)

que relaciona as medidas de temperatura do ar (Tdb), umidade (Twb) e radiação solar (Tg),

contidas na expressão

TdbTgTwbWBGT  1,02,07,0

. Em que, como descreve

VIMIEIRO-GOMES & RODRIGUES (2001),

            

(McCann & Adams, 1997; Silami-Garcia & Rodrigues, 1998), pois leva em consideração

vários fatores ambientais como a temperatura de bulbo seco, a temperatura de bulbo úmido

e a radiação do ambiente pelo termômetro de globo. O IBUTG pode orientar a prevenção

das complicações ocasionadas pelo estresse térmico (

I.9 A Longitude e as Consequências de sua Variação Temporal

Ao contrário da latitude, nada se falou até aqui sobre a longitude tão pouco sobre

possíveis ou eventuais consequências em atletas. Nenhuma injúria relacionada aos meridianos

das longitudes, em si, foi encontrada na literatura consultada, contudo, os efeitos provocados

pela variação temporal da longitude ou, em outros termos, os efeitos provocados pela mudança

de fusos horários (ou zonas horárias), têm sido objetos de estudos. Santos, Mello & Tufik (2004

apud ALMONDES, 2006), comentam que:

          

distúrbios orgânicos proporcionados pelo conflito de novas pistas temporais do local de

chegada em oposição com os horários endógenos de expressão de seus ritmos em

sincronização com suas pistas do local de origem. Isso pode levar os organismos a algumas

alterações que influenciarão negativamente a performance .

Tais distúrbios estariam associados aos princípios cronobiológicos da ciência que trata

dos ritmos (ciclos) e dos fenômenos físicos e bioquímicos periódicos verificados nos seres

vivos

. De acordo com Trine & Morgan (1995 apud ALMONDES, 2006),  Dados da

literatura têm demonstrado que existem variações fisiológicas em torno das 24 horas dos ritmos

de temperatura corporal, frequ.

No artigo intitulado 

o autor comenta que Os ritmos

cronobiológicos influem tanto nos fatores fisiológicos quanto nas habilidades motoras. Os

Diretriz da Sociedade Brasileira de Medicina do Esporte. Disponível em: <http://www.rgnutri.com.br/sap/tr-

cientificos/dsbme.php>. Acesso em: 1 ago. 2008.

CRONOBIOLOGIA. Disponível em: < http://pt.wikipedia.org/wiki/Cronobiologia >. Acesso em: 11 ago. 2008.

CRONOLOGIA PARA CORREDORES. Disponível em: < http://www.copacabanarunners.net/tcrono.html >. Acesso em: 11 ago.

2008.

   E conclui, 

habilidades motoras influenciadas incluem coordenação e tempo de reação [..

Ainda segundo ALMONDES (2006),      

condições de repouso quanto durante o exercício físico, bem como a adaptação a situações

geográficas adversas [como no caso dos Jogos Olímpicos], se tornam muito importantes para



Winget, Deroshia & Holley (1985), afirma ALMONDES (2006),   

atividade atlética que ocorre muitas horas antes ou depois do pico de curva circadiana de

determinado parâmetro fisiológico (ex., a temperatura) estaria potencialmente menor para uma

eficiência otimizada e melhor performance 

Para Trine & Morgan (1995) e Atkinson & Reilly (1996), apud ALMONDES (2006),

           

         E Almondes

completa, 



Para a referida autora 

tarde [o que evidenciaria] , sugere.

No Informativo Técnico-Científico

de número 5, do Comitê Olímpico Brasileiro (COB)

observa a Dra. Ana Amélia BENEDITO, da Universidade de São Paulo (USP), que:

        [semelhante aos realizados pelos atletas

brasileiros nos XXIX Jogos Olímpicos de Pequim de 2008], [...] com onze fusos horários a

leste do fuso de Brasília, [...] o ciclo vigíliasono, ritmo biológico sensível às mudanças

temporais do ambiente, sofre uma alteração de fase [...]. Estas alterações de fase geram no

indivíduo um mal-estar, [...] [um] conjunto de sintomas que afetam pessoas após vôos que

atravessam três [...] ou mais fusos horários [...] conhecido como jet-lag [...]. Entretanto, no

caso do jet-lag os sintomas não desaparecem após uma noite de sono. Há em geral um

mal-           rpo e o horário

local. No caso de atletas, a prática do exercício físico fica mais difícil, até que o

-se [também] que o rendimento esportivo é fortemente

dependente do sono  há uma perda de rendimento em torno de 10% após uma noite de

sono de menos de três [...] horas, que pode facilmente ocorrer após uma mudança de fusos

horários [...]. Wrigth et al. [diz a autora], mostraram prejuízos nos tempos de velocistas e de

corredores de média distância que haviam realizado um vôo para o leste de mais de seis

[...] fusos horários [...]. Resultados semelhantes foram encontrados na força das pernas em

atletas que viajaram para oeste, com diferença de cinco [...] horas entre os horários locais:

eles demoraram cinco dias para alcançar o pico de força máxima às cinco da tarde, que

correspondia ao horário da competição (figura [...] [a seguir](Figura I.12).

LABORATÓRIO OLÍMPICO. Informativo Técnico-Científico do Comitê Olímpico Brasileiro (COB), n. 5, jun/jul 2008. Disponível

em: < http://www.cob.org.br/pesquisa_estudo/pdfs/laboratorio_olimpico_05.pdf >. Acesso em: 18 jun. 2008.

COB – Comitê Olímpico Brasileiro. Disponível em: < http://www.cob.org.br/sobre_cob/sobre_cob.asp >. Acesso em: 25 ago.

2008.

Ainda sobre os         ,

sugere BENEDITO (2008):

 Para aliviar os inevitáveis prejuízos causados pela travessia de tantos fusos,

sugerimos que os atletas sejam informados sobre os sintomas do jet-lag e que sejam

orientados quanto aos horários mais adequados para dormir, treinar e se expor à luz

brilhante, nos primeiros 

I.10 Acerca da Pressão Atmosférica

No início do item 1.7, talvez não se tenha deixado claro a afirmação de que -se,

com auxílio de barômetros de mercúrio, que o peso das camadas esféricas da atmosfera

superior diminui à medida . Mesmo porque, barômetro de mercúrio é instrumento

destinado a medir pressão atmosférica, e peso (força), se mede com auxilio de dinamômetro.

Todavia, tomando-se como base o modelo original devido ao físico e matemático italiano

Evangelista Torricelli (1608-1647)

, apesar do barômetro de mercúrio, a princípio, não se

propor a realizar diretamente a medição do peso da massa atmosférica superior, no estado de

equilíbrio, o peso de sua coluna de mercúrio se iguala a força exercida por aquela massa

gasosa enquanto atua sobre a superfície livre do mercúrio contido no reservatório do aparelho.

Sendo assim, considerou-se naquela ocasião, implicitamente, apenas a relação de

proporcionalidade existente entre a altura da coluna de mercúrio do instrumento (próxima de

760 mm quando ao nível do mar) e o peso local da camada atmosférica.

Portanto, repetindo-se com outros termos o que se mostrou no gráfico da Figura I.8

(item 1.7), a densidade do ar atmosférico diminui à medida que mais e mais se elevam as

referências altimétricas, e como mais acima, mesmo não havendo alteração da composição do

Evangelista Torricelli (1608-1647). Biografia. Disponível em: < http://www.dec.ufcg.edu.br/biografias/EvanTorr.html >. Acesso em:

12 ago. 2008.

FORÇA DE

MEMBROS

INFERIORES

(N)

Figura I.12 – Mudanças de valores de força de membros inferiores em quatro

horários, nos dias 1, 3, 5 e 7, após voar 5 fusos para oeste.

ar, as camadas correspondentemente maiores estão em menor quantidade, as pressões

exercidas por estas camadas eminentes tornam-se proporcionalmente diminutas, aliás, tal qual

demonstrara Blaise Pascal (1626-1662)

por influência dos experimentos de Torricelli, lá pelos

ido de 1647

. Já para o professor da USP, Rubens Augulo Filho,

              

entre o limite superior da atmosfera e o solo, é evidente que o seu valor diminui à medida

que aumenta a altitude, pois a camada de ar sobre o ponto considerado da superfície



Assim, e de acordo com MACEDO (1976, pp. 167/279-280), a fórmula barométrica, 

que M é a massa molecular média do ar, R a constante dos gases perfeitos, T a temperatura

      ,

 

yoy

o epp





















, também conhecida por

 ou do nivelamento barométrico

 (Pierre Simon

Laplace

, matemático, astrônomo e físico-químico francês do século XVIII),

         [= y - y

], admitindo-se a hipótese

simplificadora de ser constante a temperatura ao longo duma coluna vertical [...] [e ainda

permite] 

, lida na altura zero (nível do mar)

e, também, determinar a altura h mediante o conhecimento de p e de p

.

Por meio do gráfico da Figura I.13 a seguir (RESNICK, 1981, p. 79), ilustra-se a relação

que demonstra como a pressão atmosférica varia com a altitude, no ar, e em particular com a

profundidade, na água, supondo uma pressão atmosférica unitária ao nível do mar. Deve-se

observar, no entanto, que as escalas correspondentes ao eixo das coordenadas, y, são

diferentes, sendo a parte inferior à curva para o ar, e a parte superior para a água; que a curva

contínua, para o ar (como se de gases perfeitos fosse), foi determinada admitindo uma

atmosfera isotérmica (o que implica num gradiente de temperatura nulo); uma massa específica

proporcional à pressão do lugar; e, uma aceleração da gravidade independente da altitude,

enquanto, para a curva tracejada (devido à atmosfera padrão dos Estados Unidos, em 1962),

tais suposições inexistem.

Blaise Pascal. Biografia. Disponível em: < http://www.dec.ufcg.edu.br/biografias/BlaisePa.html >. Acesso em: 12 ago. 2008.

Blaise Pascal. Disponível em: < http://pt.wikipedia.org/wiki/Blaise_Pascal >. Acesso em: 12 ago. 2008.

Nivelamento Barométrico é aquele em que a diferença de nível é determinada, em função da variação da pressão atmosférica

existente, entre pontos de deferentes altitudes da superfície terrestre. AUGULO FILHO, R.; op cit., p. 37.

Pierre Simon, Marquês de Laplace (1749 - 1827). Matemático, astrônomo e físico-químico francês Disponível em:

< http://pt.wikipedia.org/wiki/Pierre_Simon_Laplace#Biografia >. Acesso em: 14 ago. 2008.

Na expressão

o epp





















exibida no gráfico da Figura I.13 (onde, fazendo







, volta-se à fórmula barométrica de Laplace), considerou-se g = 9,80 m/s

, 

= 1,20

kg/m

(a 20 ºC), p

= 1,01 x 10

N/m

(= 9,87 x 10

-6

atm), y

= 0 m, e

116,0

















 km



SISSOM (1979, p. 67) propõe um resultado para a pressão, expresso pela equação





















, onde T

é medida absoluta de temperatura e R (= 8,3143 J·K

-1

·mol

-1

) a

constante dos gases perfeito, em que se considera uma taxa de queda ou taxa de transição,





, constante, do gradiente de temperatura para uma atmosfera iso-taxa-de-queda.

I.11 Efeitos Provocados pela Redução da Pressão Atmosférica

Mudanças produzidas no organismo por conta de variações da pressão atmosférica

podem ser estudadas em fisiologia, entretanto, dentre os inúmeros interesses de estudos e, em

particular, no das expressões barométricas mencionadas acima, mostra-se o quanto a pressão

atmosférica varia com a altitude, com a temperatura e com a aceleração da gravidade local. A

latitude, a umidade, o vento e o clima de um modo geral são também outros desses fatores de

influências.

Figura I.13 – Variação da pressão com a altitude, no ar, e com a profundidade, na água

supondo uma pressão unitária ao nível do mar, exatamente.

A facilidade com que corpos possam vir a se deslocar em meios rarefeitos, por conta de

suas baixas pressões atmosféricas, possibilita estudar as resistências produzidas pelo atrito

viscoso inerente aos arremessos de peso, disco, dardo e martelo (no Atletismo), e bolas (no

Futebol, no Golfe, no Tênis, no Beisebol e outros), bem como, as resistências viscosas próprias

aos deslocamentos de futebolistas, corredores e ciclistas.

A esse respeito, Chapman & Levine (2003, apud GELLER, 2005, p. 53), afirma que:

   de que o processo de aclimatação a uma determinada

altitude [entenda-se:  como ] aumenta a

capacidade de performance nessas condições, tanto pelo processo de aclimatação à

altitude [menor pressão atmosférica] quanto pelas adaptações com o treinamento em

.

Para GELLER (2005, p. 53),

 [e, portanto, com baixa pressão

atmosférica] é capaz de demonstrar, na prática, a dificuldade enfrentada por atletas para

sustentarem os desempenhos obtidos ao nível do mar [onde a pressão atmosférica vale, por

convenção, 1 atm]. [Enquanto] [...] em altitudes superiores a 1.500 m [onde de acordo com o

gráfico da Figura I.13 a pressão atmosférica vale cerca de 0,83 atm] [...] [é] fato comprovado

[...] que [...] a capacidade de realizar esforço físico começa a ser afetada de modo mais

contundente e esse efeito pode ser constatado, em maior ou menor grau, mesmo em

.

Como afirma ALMEIDA & DaCOSTA (2007, p. 39)

    

condições de funcionamento limitadas a determinados valores da pressão atmosférica do meio

externo. As variações desses valores [de pressões] são detectadas e o mecanismo

homeostá            . Tal

reação, que neste caso se dá para compensar 

do ar [ambiente], permite, segundo os autores, ênio do ar

.

I.12 De Pontos de Vistas a Controvérsias

Em trabalhos que precedem a este, há quem sustente existir danos à saúde a 

  do nível do mar (Fox et al., 1991, apud GELLER, 2005, p. 53). No entanto,

argumenta o autor, 

      o que, a princípio, fixa uma    [para]

Meio ambiente, esporte, lazer e turismo: estudos e pesquisas no Brasil, VOLUME 1, 1967-2007. Ana Cristina P.C. de

Almeida & Lamartine P. DaCosta (Editores) Editora Gama Filho, Rio de Janeiro, 2007. Disponível em:

< http://www.ufpa.br/numa/images/LivroMeioAmbiente.pdf >. Acesso em: 6 ago. 2008.

estudos que envolvem altitude [com meio ambiente rarefeito]  (Wilmore &

Costill, 2001; Power & Howley, 2000; Fox et al., 1991; apud GELLER, 2005, p. 53). Por isso,

equívocos indesejáveis podem ser estabelecidos, conclui-se.

Para OLIVEIRA (2006, p. 77), em seu trabalho     

,



 E diz mais:         [por] [...] exposição

aguda à hipóxia [(quando for o caso), ainda podem sobrevir] [...] sonolência, fadiga mental e

Não obstante, no 

na altitude é de preparação específica para uma competição, ou para submeter o organismo



(Townsend, Gore, Hahn, McKenna, Aughey, Clark et al., 2002; apud OLIVEIRA, 2006, p.

78).

Argumentando que a [enquanto local de baixa pressão atmosférica] parece

não produzir o mesmo decréscimo na capacidade de performance quando se trata de

, GELLER (2005, pp. 53-55) faz uma análise dos tempos

alcançados pelos atletas (homens e mulheres) nas provas rasas de velocidade de 100, 200 e

400 metros e na prova de meio-fundo de 800 m rasos, dos XIX Jogos Olímpicos de 1968,

ocorridos na Cidade do México; segundo o autor a 2.300 m acima do nível do mar. Para o

escritor, os desempenhos tanto masculino quanto feminino   , permitindo

aos atletas, na ocasião, corridas mais rápidas do que as imprimidas nos XVIII Jogos Olímpicos

de Tóquio, quatro anos antes, levando todos a baterem os recordes Olímpicos até então

estabelecidos.

Falando das provas rasas de fundo, 5.000 m, 10.000 m, maratona (com 42.195 m) e

50.000 m da marcha atlética (sem menção à marcha atlética dos 20.000 m) e da prova de

3.000 m com obstáculos, todas praticadas somente pelos atletas homens até os XXIII Jogos

Olímpicos de 1984, em Los Angeles, quando então, as mulheres participaram pela primeira vez

das provas de 3.000 m rasos e da maratona, afirma GELLER (2005, p. 54) que, devido estas

provas serem    [os] tempos aumentaram de forma

significativa em comparação com 1964 [(Jogos de Tóquio)], sugerindo que se observem as

 mostradas na Tabela I.2, a seguir:

Tabela I.2 ―

Comparação dos desempenhos nas corridas de curta e longa distância nos

Jogos Olímpicos de 1964 e 1968

Jogos Olímpicos

Corridas de Curta Distância: Homens

Corridas de Curta Distância: Mulheres

100 m

200 m

400 m

800 m

100 m

200 m

400 m

800 m

1964 (Tóquio)

10,0 s

20,3 s

45,1 s

1 min 45,1 s

11,4 s

23,0 s

52,0 s

2 min 1,1 s

1968 (México)

9,9 s

19,8 s

43,8 s

1 min 44,3 s

11,0 s

22,5 s

52,0 s

2 min 0,9 s

% de alteração*

+ 1,0

+ 2,5

+ 2,9

+ 0,8

+ 3,5

+ 2,2

0,0

+ 0,2

Jogos Olímpicos

Corridas de Longa Distância: Homens

1.500 m

3.000 m

5.000 m

13 min 48,8

10.000 m

28 min 24,4

29 min 27,4

3,7

Maratona

(42.195 m)

Marcha atlética

de 50.000 m

1964 (Tóquio)

3 min 38,1 s

8 min 30,8 s

13 min 48,8, s

s14 min

28 min 24,4

2 h 12 min 11,2 s

4 h 11 min 11,2 s

1968 (México)

3 min 34,9 s

8 min 51,0 s

14 min 05,0 s

29 min 27,4

2 h 20 min 26,4 s

4 h 20 min 13,6 s

% de alteração*

+ 1,47

- 3,95

- 1,95

- 3,70

- 6,24

- 3,60

Fonte: Powers & Howley (2000), p. 442

Disponível em: < http://cascavel.cpd.ufsm.br/tede/tde_busca/arquivo.php?codArquivo=59 >. Acesso em: 28 jul. 2008.

* Cálculo semelhante ao da Equação I.2 do item I.5

Na sequência, esclarece ainda sobre o rico de

8,92 m [8,90 m para ser mais exato]   , mantido por 23 anos (de

outubro de 1968 a agosto de 1991). De acordo com a hipótese sustentada, por ser este um

         (referindo-se aos 

acontecimentos, nas provas de sprint [velocidade] ), tais evidências justificar-se-iam pelas

 apresentadas por Chapman & Levine (2003 apud GELLER, 2005,

p. 54) quando, de antemão, as relacionam em primeiro com      

[gerado pela] pressão atmosférica reduzida [num] ar [...] menos denso, facilitando [assim,] de

forma substancial [o] deslocamento do atleta em função da redução do atrito [viscoso] E em

segundo, pelo  

Como, então, tornar mais abrangente essas sucessões de idéias contidas nas

informações dos três últimos parágrafos, de maneira a torná-las mais explícitas? Por que, ao

concluir-se a leitura do texto referendado (GELLER, 2005, pp. 53-55), ficou-se com a

impressão de que a redução da pressão atmosférica (, como fora escrito) por si só,

possibilitara o meio extraordinário que permitiu o sucesso daqueles atletas olímpicos, apesar

dos inúmeros outros fatores físico-ambientais presentes? Sendo assim, julgou-se pertinente

inserir um levantamento pormenorizado daqueles dados, por entender-se que os mesmos

ressaltam fatos simultâneos que não se fazem sentir com intensidade, mas que carecem de

maior atenção, por suas ocorrências “discretas” enquanto fatores físicos inerentes aos Jogos

Olímpicos já citados, quais sejam, latitude, longitude, altitude, temperatura, densidade, massa

específica, pressão atmosférica, umidade, vaporização, radiação solar, vento e tantos outros

não mencionados como, por exemplo, os fenômenos de transporte de massa, momento e

energia. Todos, aliás, de influências notáveis aos Desportos de um modo geral e que, não

somente consolidam o presente estudo por sua necessidade, como também advertem para o

descaso explícito desses estudos de “Física Aplicada aos Desportos” nos meios acadêmicos e

desportivos do país, como mais adiante se pretende mostrar.

Para isto, tendo-se em mente os diferentes fatores físico-ambientais já estudados, bem

como todas as influências outras, quaisquer que sejam suas origens, mas com reais

predomínios diretos ou indiretos sobre as organizações dos Jogos e de alguma forma, sobre a

performance dos atletas em última estância, num rápido apanhado, ilustram-se nas Tabelas I.3

e I.5 a seguir, os resultados Olímpicos referidos nas  da Tabela I.2;

incluí-se ainda como parâmetro os Jogos de Munique de 1972 e, na Figura I.14 posterior,

mostram-se com fidelidade os resultados gráficos dos saltos em distância masculino dos Jogos

Olímpicos de Verão da Era Moderna, de 1896 a 2008.

Nos quadros a seguir (Tabela I.3):

 Com exceção da atleta americana vitoriosa Wyomia Tyus, medalha de ouro nas

provas de 100 m rasos nos Jogos de Tóquio e Cidade do México, nenhum outro

atleta (homem ou mulher) dentre aqueles das provas listadas, ressurge como

ganhador do mesmo evento. E este fato, parece ser determinante para que se

possa concluir sobre influências, quaisquer que sejam;

 A Sede dos Jogos na Cidade do México a 2.216 m, relativamente ao nível do

mar, ficou a 2.201 m acima da Sede Olímpica de Tóquio, situada apenas a uma

altitude de 15 m da mesma referência, enquanto a Sede Olímpica de Munique,

ficou a 510 m. A latitude de Tóquio é de 35º 42‟ 00‟‟ N (35,70º N), a da Cidade

do México é de 19º 25‟ 12‟‟ N (19,42º N) e a de Munique é de 48º08‟ N (48,13º

N). Estes dois fatores, altitude e latitude, contribuem para uma aceleração

gravitacional de 979,8004 cm/s

em Tóquio, de 977,9346 m/s

na Cidade do

México e de 980,7540 cm/s

em Munique. Com base na aceleração gravitacional

de 978,0490 cm/s

ao nível do mar, a de Munique é 0,2758 % maior, a de

Tóquio 0,1788 % também maior e a da Cidade do México 0,0117 % menor.

Portanto, isto significa ser mais difícil locomover-se (correr, saltar, arremessar

etc.) em Munique do que em Tóquio e, por sua vez, na Cidade do México

(Figuras I.2; I.3; I.5; I.6 e I.7).

Tabela I.3 ―

Resultados das Provas Rasas de Velocidade e Meio-fundo dos Jogos

Olímpicos de Verão de Tóquio, Cidade do México e Munique.

Cidade

Ano

Cat.

Prêmio

Provas Rasas de Velocidade e Meio-fundo para Homens

100 m

200 m

400 m

800 m

Atleta

Marca

País

Atleta

Marca

País

Atleta

Marca

País

Atleta

Marca

País

Tóquio

1964

Ouro

Bob

Hayes

10,0 s

USA

Henry

Carr

20,3 s

USA

Michael

Larrabee

45,1 s

USA

Peter

Snell

1 min

45,1 s

Nova

Zelândia

Cidade do

México

1968

Ouro

Jim

Hines

9,95 s

USA

Tommie

Smith

19,83 s

USA

Lee

Evans

43,86 s

USA

Ralph

Doubell

1 min

44,40 s

Austrália

Munique

1972

Ouro

Valeri

Borzov

10,14 s

União

Soviética

Valeri

Borzov

20,00 s

União

Soviética

Vicent

Matthews

44,66 s

USA

Dave

Wottle

1 min

45,86 s

USA

 Pelas latitudes que possuem, as Sedes Olímpicas de Tóquio e Munique

pertencem à Zona temperada do Norte, enquanto a Sede Olímpica da Cidade do

México à Zona quente do mesmo hemisfério (Figuras I.10 e I.11 do item 1.7).

Nestas Zonas climáticas, a distribuição média da temperatura ao longo do ano

se mostra completamente adversa. Levando-se em conta o gradiente térmico

vertical, próprio desta região da Troposfera (Figura I.9), em Tóquio, haveria uma

variação de menos 0,1 ºC na temperatura se comparada a temperatura ao nível

do mar, enquanto em Munique, esta variação alcançaria menos 3,3 ºC e na

Cidade do México menos 14,2 ºC.

 A longitude da Sede Olímpica de Tóquio era de 139º 46‟ 12‟‟ L (139,77º L), a da

Cidade do México de 99º 10‟ 12‟‟ O (99,17º O) e a de Munique 11º 35‟ L (11,58º

L). Para os atletas que lá estiveram, vindos presumivelmente, dos principais

aeroportos de suas cidades ou capitais de seus países de origens, com

longitudes que chegam a 15 (Washington, DC – Tóquio) e a 17 fusos horários

(Camberra – Cidade do México), possivelmente a ocorrência dos 

os fizeram experimentar os

       já que, conforme esclarece o

 -  , tais efeitos surgem para diferenças

Cidade

Ano

Cat.

Prêmio

Provas Rasas de Velocidade e Meio-fundo para Mulheres

100 m

200 m

400 m

800 m

Atleta

Marca

País

Atleta

Marca

País

Atleta

Marca

País

Atleta

Marca

País

Tóquio

1964

Ouro

Wyomia

Tyus

11,4 s

USA

Edith

McGuire

23,0 s

USA

Betty

Cuthbert

52,0 s

Austrália

Ann

Packer

2 min

01,1 s

Grã

Bretanha

Cidade do

México

1968

Ouro

Wyomia

Tyus

11,08 s

USA

Irena

Szewinska

22,58 s

Polônia

Colette

Besson

52,03 s

França

Madeline

Manning

2 min

00,92 s

USA

Munique

1972

Ouro

Renate

Stecher

11,07 s

Alemanha

Oriental

Renate

Stecher

22,40 s

Alemanha

Oriental

Monika

Zehrt

51,08 s

Alemanha

Oriental

Hildergard

Falck

1 min

58,55 s

Alemanha

Ocidental

Fonte: Atletismo nos Jogos Olímpicos. Disponível em: < http://pt.wikipedia.org/wiki/Atletismo_nos_Jogos_Ol%C3%ADmpicos >. Acesso em: fev. 2008.

acima de  (item 1.9.1), como ilustram as Tabelas

I.4 e I.6.

Do mesmo modo, os resultados das provas longas, rasas e com obstáculo, não

dispensam os comentários já feitos para as provas de 100, 200, 400 e 800 metros rasos. O que

dizer dos resultados alcançados nos Jogos de Munique, quando apenas Frank Shorter, dos

Estados Unidos, ficou a nove segundos abaixo do resultado de Abebe Bikila, da Etiópia, nos

Jogos de Tóquio, se todos os demais corredores com medalha de ouro superaram aqueles

tempos, mesmo estando agora, a 495 m acima de Tóquio (Tabela I.5, a seguir)?

Tabela I.4 ―

Distribuição das Cidades (Capitais) e Países dos atletas vencedores das provas

rasas de 100 m, 200 m, 400 m e 800 m, nos Jogos Olímpicos de Tóquio, Cidade do

México e Munique, em função dos respectivos fusos horários.

-6

-4

+11

+12

Washington, DC

(USA)

76,90º O

Londres

(Grã-Bretanha)

0,13º O

Tóquio (Japão)

139,77º L

Camberra (Austrália)

149,13º L

Wellington

(Nova Zelândia)

174,78º L

Cidade do México

(México)

99,17º O

Washington, DC

(USA)

76,90º O

Paris (França)

2,35º L

Varsóvia (Polônia)

21,01º L

Camberra (Austrália)

149,13º L

Washington, DC

(USA)

76,90º O

Bonn (Alemanha

Ocidental)

7,10º L

Berlim Oriental

(Alemanha Oriental)

13,03º L

Munique

(Alemanha)

11,58º L

São Petersburgo

(União Soviética)

30,32º L

Fontes: Google Earth. Disponível em: < http://earth.google.com/intl/pt/ >. Acesso em: 2 set. 2008.

24TimeZones.com. Disponível em: < http://24timezones.com/ >. Acesso em: 1 set. 2008.

Cálculo Exato. Disponível em: < http://www.calculoexato.com.br/adel/viagem/fusos/index.asp >. Acesso em: 1 set. 2008.

Tabela I.5 ―

Resultados das Provas de Fundo, Rasas e com Obstáculos, dos Jogos Olímpicos de Verão de Tóquio, Cidade do México e Munique.

Cidade

Ano

Cat.

Prêmio

Provas de Fundo, Rasas e com Obstáculos, para Homens

3.000 m

5.000 m

10.000 m

Maratona (42.195 m)

Marcha 20 km

Marcha 50 km

Atleta

Marca

País

Atleta

Marca

País

Atleta

Marca

País

Atleta

Marca

País

Atleta

Marca

País

Atleta

Marca

País

Tóquio

1964

Ouro

Gaston

Roelants

8 min

30,8 s

Bélgica

Bob

Schul

13 min

48,8 s

USA

Billy

Mills

28 min

24,4 s

USA

Abebe

Bikila

2 h

12 min

11 s

Etiópia

Kenneth

Matthews

1 h

29 min

34 s

Grã

Bretanha

Abdon

Pamich

4 h

11 min

13 s

Itália

Cidade

México

1968

Ouro

Amos

Biwott

8 min

51,02 s

Quênia

Mohammed

Gammoudi

14 min

05,01 s

Tunísia

Naftali

Temu

29 min

27,40 s

Quênia

Mamo

Wolde

2 h

20 min

27 s

Etiópia

Vladimir

Golubnichy

1 h

33 min

59 s

União

Soviética

Christoph

Höhne

4 h

20 min

14 s

Alemanha

Oriental

Munique

1972

Ouro

Kipchoge

Keino

8 min

23,64 s

Quênia

Lassen

Virén

13 min

26,42 s

Finlândia

Lassen

Virén

27 min

38,35 s

Finlândia

Frank

Shorter

2 h

12 min

20 s

USA

Peter

Frenkel

1 h

26 min

43 s

Alemanha

Oriental

Bernd

Kannenberg

3 h

56 min

12 s

Alemanha

Oriental

Fonte: Atletismo nos Jogos Olímpicos. Disponível em: < http://pt.wikipedia.org/wiki/Atletismo_nos_Jogos_Ol%C3%ADmpicos >. Acesso em: fev. 2008.

Tabela I.6 ―

Distribuição das Cidades (Capitais) e Países dos atletas vencedores das provas de fundo, rasas e com obstáculos, de 3.000 m

c/obstáculos, 5.000 m, 10.000 m, Maratona, e Marchas de 20 km e 50 km, nos Jogos Olímpicos de Tóquio, Cidade do México e Munique,

em função dos respectivos fusos horários.

-6

-4

Washington,

(USA)

76,90º O

Londres

(Grã-Bretanha)

0,13º O

Bruxelas

(Bélgica)

4,53º L

Roma (Itália) 12,48º L

Addis Abeba (Etiópia)

38,75º L

Tóquio

(Japão)

139,77º L

Cidade do México

(México)

99,17º O

Túnis (Tunísia)

9,53º L

Berlim Oriental

(Alemanha Oriental)

13,03º L

São

Petersburgo

(União

Soviética)

30,32º L

Nairóbi

(Quênia)

36,81º L

Addis

Abeba

(Etiópia)

38,75º L

Washington,

(USA)

76,90º O

Munique

(Alemanha)

11,58º L

Berlim Oriental

(Alemanha Oriental)

13,03º L

Helsique

(Finlância)

24,94º L

Nairóbi (Quênia)

36,81º L

Fontes: Google Earth. Disponível em: < http://earth.google.com/intl/pt/ >. Acesso em: 2 set. 2008.

24TimeZones.com. Disponível em: < http://24timezones.com/>. Acesso em: 1 set. 2008.

Cálculo Exato. Disponível em: < http://www.calculoexato.com.br/adel/viagem/fusos/index.asp >. Acesso em: 1 set. 2008.

Ou não seriam esses resultados dos Jogos de Munique relevantes, por terem sido

alcançados todos em altitude abaixo da referência de 1.500 metros adotada consensualmente

pelos pesquisadores?

No salto em distância, não há como negar as influências benéficas (ou não) exercidas

ao longo dos Jogos Modernos. Irrefutáveis, poder-se-ia dizer, tamanho a flutuação das curvas

obtidas para os vencedores do 3°, 2º e 1º lugares, respectivamente.

No gráfico da Figura I.14 a seguir, devido as suspensões dos VI Jogos Olímpicos de

Berlim (Alemanha, 1916), dos XII Jogos Olímpicos de Tóquio (Japão, 1940) e dos XIII Jogos

Olímpicos de Londres (Reino Unido,1944), por conta das duas Grandes Guerras Mundiais, as

curvas representativas da evolução do Salto em Distância Masculino ao longo dos Jogos

Olímpicos de Verão de 1896 a 2008, são interrompidas nas abscissas de 1916, 1940 e 1944.

Figura I.14 – Amostra da evolução dos saltos em distância masculino ao longo dos

Jogos Olímpicos de Verão de 1896 a 2008.

Amostra gráfica da evolução do Salto em Distância Masculino ao longo dos

Jogos Olímpicos de Verão de 1896 a 2008

5,00

5,50

6,00

6,50

7,00

7,50

8,00

8,50

9,00

9,50

1896

1900

1904

1908

1912

1916

1920

1924

1928

1932

1936

1940

1944

1948

1952

1956

1960

1964

1968

1972

1976

1980

1984

1988

1992

1996

2000

2004

2008

Jogos Olímpicos de Verão

Marcas (em metro)

Ouro Prata Bronze

Helsinque

L = 60,00º N

A = 23 m

Amsterdã

L = 52,35º N

A = -2 m

Cidade do México

L = 19,42º N

A = 2.216 m

1ª GM

(1914 - 1918)

2ª GM

(1939 - 1945)

Recorde Mundial (1991) = 8,95 metros

Tanto neste levantamento para os saltos em distâncias, como para todos os demais

saltos horizontal (salto triplo) e vertical (salto com vara e salto em altura), mostrados no

APÊNDICE C

, são observados os evidentes declínios nos resultados das Olimpíadas

imediatamente posterior aos conflitos. Talvez fruto dos desestímulos causados pelas

descontinuidades dos combates desportivos, talvez por influências sociológicas, quiçá

prejudicial ao desempenho atlético.

Na abscissa de 1952, relativa aos XV Jogos Olímpicos de Helsinque (Finlândia, 1952),

muito mais pela influência da latitude de 60º 00‟ 00‟‟ N (60,00º N) do que pela altitude de 23 m

acima do nível do mar, os resultados despencaram, parecendo estarem todos, de acordo com

as dificuldades inerentes ao alto valor relativo da aceleração da gravidade, g(L, A), igual a

981,9168 cm/s

. Contudo, o mesmo parece não se dá com os resultados não-despencados dos

IX Jogos Olímpicos de Amsterdã (Holanda, 1928), vinte e quatro anos antes (abscissa 1928).

Neste Jogos, a aceleração, g(L, A), com valor porcentual aproximado de 0,064% a menos,

981,2866 cm/s

, somente 0,6302 cm/s

menor, parecem contradizer o “óbvio”. Que se justifique

neste parágrafo, o uso abusivo do verbo “parecer” por conta da impotência em se delegar à

aceleração local da gravidade, em detrimento dos fatores físicos não apurados, os exclusivos

motivos.

Fora o fato de logo após o feito, nem mesmo o próprio Bob Beamon acreditar na marca

alcançada

, as curvas mostram um resultado à parte. Ele, Bob Beamon, por todas as

condições presentes ― mais sua performance excepcional, naquela ocasião ― superou a

todos batendo o récorde olímpico e mundial (ponto!). As condições eram especiais?

Possivelmente! Pois, a Cidade do México possui uma latitude baixa (19º 25‟ 12‟‟ N ≈ 19,42º N);

uma grande altitude (2.216 m acima do nível do mar); a menor aceleração gravitacional de

todos as vinte e nove Sedes dos Jogos Olímpicos da Era Moderna (977,9346 cm/s

); somente

dois fusos horários separam a capital Washington, DC (fuso -4), origem do atleta americano,

da Cidade do México (fuso -6), local da competição; encontra-se numa Zona climática quente,

contudo, privilegia-se pela altitude e pela contribuição do  ( ≈ - 14,2

ºC), desfrutando de um        (temperatura

anual entre 12-18 ºC)

; portanto, o salto recorde, reflete o saldo vantajoso entre as influências

negativas (se ouvera) e as influências positivas (estas citadas), mais sua ótima condição física.

Cf. APÊNDICE C. Amostras gráficas das evoluções dos saltos horizontal e vertical, masculino e feminino, dos Jogos Olímpicos

de Verão da Era Moderna de 1896 a 2008.

VÍDEO. O salto de Bob Beamon nos XIX Jogos Olímpicos da Cidade do México em 1968. Disponível em:

< http://www.youtube.com/watch?v=FIgk75Jn9ZQ >. Acesso em: 4 set. 2008.

CLIMA. Cidade do México. Disponível em: < http://pt.wikipedia.org/wiki/Cidade_do_M%C3%A9xico#Clima >. Acesso em: 4 set.

2008.

A impressão que se tem é que a recíproca não é verdadeira. Ou seja, os fatos

cientificamente comprovados, para os quais os fatores físico-ambientais interferem, ajudando

ou atrapalhando, não capacitam a presumir-se que um determinado bom resultado tenha por

consequência única, este ou aquele fator de influência predito.

Para enfatizar, exemplificando com breve adendo, no III Campeonato Mundial de

Atletismo

, ocorrido em Tóquio (Japão) nos meses de agosto e setembro de 1991, algo

hilariante ocorreu. Possuidora de características distintas às da Cidade do México, Tóquio

encontra-se a 15 m do nível do mar; numa latitude de 35º 39‟ N (35,65º N); tem uma

aceleração gravitacional de 979,7907 cm/s

; fuso horário +9; e situa-se na Zona temperada do

Norte. Logo, para um saltador, Tóquio apresenta dificuldades maiores àquelas experimentadas

na Cidade do México, sejam pelos 2.211 m a menos na altitude; pelos 16,23º a mais na

latitude; pelos 1,8561 cm/s

a mais na aceleração da gravidade; pela maior diferença de fusos

horários, 13 no total (tomando-se os -4 da capital Washington, DC); pela temperatura média

(entre 4-24 ºC, durante o ano), menor por situar-se na Zona temperada do Norte; ou por

apresentar na ocasião uma velocidade do vento à favor de 0,3 m/s contra os 2,0 m/s, também

à favor, no México

. Mesmo assim, num duelo particular com o compatriota e tetra-campeão

olímpico do salto em distância dos Jogos Olímpicos de Los Angeles (1984), Seul (1988),

Barcelona (1992) e Atlanta (1996), Carl Lewis

e o medalha de prata nos Jogos Olímpicos de

Seul e Barcelona, Mike Powell

, este último, ao perder para Lewis por 25 e 3 centímetros,

respectivamente, supera a já incrível marca de 8,90 m de Bob Beamon, acrescentando-lhe 5

cm, ao alcançar 8,95 m.

I.13 Algumas Ponderações

I.13.1 Enquanto a Poluição nos Jogos Permanece Especulação

No caderno 

, em reportagem intitulada , seu

autor declara que:

[apesar] dos esforços para se mostrar ao mundo como um anfitrião olímpico à prova de

críticas, o fato é que os Jogos ocorrem num ambiente soterrado de problemas decorrentes

III Campeonato Mundial de Atletismo. Tóquio, 1991. Atleta.net. Disponível em: < http://www.atletas.net/mundial2007/numeros >.

Acesso em: 4 set. 2008.

Melhores saltos de sempre. Disponível em: < http://pt.wikipedia.org/wiki/Salto_em_dist%C3%A2ncia >. Acesso em: 12 set. 2008.

VÍDEO. Mike Powell no III Campeonato Mundial de Atletismo em Tóquio, Japão de 1991. Disponível em:

<http://www.weshow.com/br/p/3245/mike_powell_x_carl_lewis_recorde_mundial_audio_em_ingles >. Acesso em: 4 set. 2008.

BIOGRAFÍAS Y VIDAS. Mike Powell. Disponível em: < http://www.biografiasyvidas.com/biografia/p/powell.htm >. Acesso em: 4

set. 2008.

JORNAL O GLOBO. Caderno ESPORTES Olimpíadas 2008. Reportagens de Gilberto Scofield Jr. e Jorge Luiz Rodrigues, 2ª

edição – Rio de Janeiro, 3 de agosto de 2008, p. 3.

de [inúmeras causas e, dentre elas, a] [...] poluição ambiental massiva devido ao



No mesmo caderno, agora na reportagem    ,

interpretada aqui como uma sutíl alusão também a falta de visibilidade provocada pela poluição

do ar atmosférico, o autor destaca que é    [... [com] problemas como [...]

devastação do meio-ambiente, entre outros...] que o Brasil, com um recorde de 277 atletas,

sendo 132 mulheres, busca melhorar suas marcas entre os 204 participantes de uma festa que



Fato ou especulação, o problema é que sobre o tema poluição -se reconhecer a

existência de limitações fisiológicas, resistências e suscetibilidades diferenciadas [...] entre a

, de modo a se ter em mente que     

demanda de oxigênio utilizado por atleta impedindo-o de quebrar um [recorde] e não ter feito

algum na diminuição da [performance] (PIRES, 2005, p. 39).

Assim, mesmo que os      [estejam] [...]

essencialmente baseados em considerações estéticas que avaliam [...] o grau de tolerância de

uma comunidade diante de um evento como diminuição da visibilidade da atmosfera [e,

portanto] , como ressalta PIRES (2005, p. 38) em sua

avaliação, imprescindíveis se tornam os estudos feitos com base na tendência à fase de

equilíbrio dos fenômenos de transferência, para as quais inexistem variações (SISSOM, 1979,

p. 2). Pois, fenômenos de transferência de massa, momento e calor, decorrente da dispersão

de poluentes na atmosfera por difusão (OKUNO, 1982, p. 334) e 

transmissão de energia solar [tanto] ultravioleta, [que afetam] processos biológicos e [...]

reações fotoquímicas, [quanto] [...] visível, [que afeta] a visibilidade e [aumenta a demanda por]

(PIRES, 2005, p. 39), incluem-se dentre alguns dos efeitos não subjetivos

que afetam não somente as propriedades atmosféricas, mas por consequência os fatores

físicos até então estudados.

I.13.2 Quanto a Conclusão Desse Discurso Inicial

Neste primeiro capítulo indagou-se o quanto daqueles episódios olímpicos reais, devido

as peculiaridades das provas disputadas nos Jogos Olímpicos de Verão da Era Moderna de

1896 a 2008, poder-se-iam atribuir a efetiva inter-relação entre os entes físicos espontâneos e

as coordenadas geográficas das respectivas Sedes Olímpicas, de forma que assim fosse

possível demonstrar as influências positivas (ou negativas) das ações próprias dos fenômenos

físicos presentes, bem como o caráter interdisciplinar entre a Física e o Desporto (ou Esporte),

num contexto CTS.

Tal procura, ao entender a assim intitulada Física Aplicada ao Desporto como um

estudo interdisciplinar entre Física, Educação Física e Desporto, admitido como a análise das

ações Físicas às quais atletas ficam sujeitos(as) durante as práticas, por estarem todos(as) à

mercê dos fenômenos físicos locais, próprios do meio ambiente em questão ou inerentes às

Práticas Desportivas vivenciadas, manteve-se estimulada pelas possíveis vantagens

motivacionais que esta Física Aplicada ao Desporto possa gerar aos apreciadores dos

desportos de alto rendimento à atletas e para-atletas, por intermédio do Ensino de Educação

Física e Desporto do Ensino Superior, mas também aos apreciadores dos desportos

educacionais à iniciantes e para-iniciantes, na Educação Física e, na aprendizagem daquelas

grandezas físicas pelos apreciadores da Física do Ensino Médio.

Em suma, esta visão, que busca contemplar os alunos de Ensino Médio detentores de

conceitos ou experiências em algum Desporto, com um estudo menos fastidioso da Física, por

vezes ineficaz, mas que sugere com ênfase a estudantes de Ensino Superior de Educação

Física e Desporto, como melhor desenvolverem resultados atléticos em desportos educacionais

(no Ensino Médio) e de rendimento (nos desportos de alto rendimento), enquanto professores,

técnicos e/ou fomentadores de talentos. Por fim, apesar de infíma a contribuição, possa estar

vindo de encontro àqueles que, por questionarem às práticas desmedidas nos Desportos,

vislumbrem também mais um meio de investigação para evitar acidentes.

CAPÍTULO II

AS FORÇAS DE INTERAÇÕES E SUA IMPORTÂNCIA NO SALTO EM DISTÂNCIA

Por ser a Física Aplicada ao Desporto uma proposta de conteúdo vasto em si mesma,

se faz necessário escolher, dentro do grande universo que engloba o que se conhece como

Desporto, um evento esportivo que permita, no espaço das limitações vigentes, a satisfação

plena dos objetivos traçados.

Para tanto, uma escolha adequada a estes propósitos necessita apresentar vantagens

para que com ela se possa mostrar o estudo da Física e, nesse estudo, se aplicar os conceitos

cabíveis de modo a deixar claro o quanto estimulante é este investimento.

Por isso, e pela importância natural do esporte que essencialmente reproduz o próprio

homem enquanto espécie, caminhando (em marcha ou não), correndo, arremessando ou

saltando, julgou-se conveniente pesquisar a prova do salto em distância do Atletismo, agora

também premiada com a vitória significante da atleta brasileira Maurren Higa Maggi nos XXIX

Jogos Olímpicos de Pequim 2008

, [mulher a conquistar] [...] uma medalha de ouro



II.1 O Salto em Distância: Evolução e Regras

II.1.1 A Evolução do Salto em Distância nos Jogos Olímpicos Modernos

Conforme se pode ver nos gráficos das Figuras II.1 a seguir, a prova do salto em

distância masculino sempre fez parte dos Jogos Olímpicos Modernos, de 1896 até

presentemente. O mesmo, no entanto, não se deu com a prova do salto em distância feminino

que somente teve início em 1948 durante os XIV Jogos Olímpicos de Londres, ocorridos após

a suspensão dos Jogos Olímpicos de 1940 e 1944 devido a Segunda Grande Guerra Mundial.

QUADRO DE MEDALHAS. Brasil nas Olimpíadas. Maurren Maggi nos Jogos Olímpicos. Disponível em:

< http://www.quadrodemedalhas.com/olimpiadas/maurren-maggi-atleta-brasil-jogos-olimpicos.htm >. Acesso em: 12 set. 2008.

Ibid.

Segundo a CBAt, Confederação Brasileira de Atletismo

, apesar da prova de 

gregos [...] [diferir] bastante da prova dos nossos dias, já ocorriam nos Jogos da Antiguidade.

Daqueles Jogos, não contemplados nos estudos ora realizados, surge a evoluir o então salto

em distância como uma das provas do Pentatlo, criado pelos gregos a partir de meados do

século VII a.C., anterior, portanto, ao período pré-socrático.

CBAt – Confederação Brasileira de Atletismo. Disponível em: <http://www.cbat.org.br/provas/historico_masculino.asp >. Acesso

em: 12 set. 2008.

Amostra gráfica da evolução do Salto em Distância Feminino ao longo dos

Jogos Olímpicos de Verão de 1948 a 2008

5,00

5,50

6,00

6,50

7,00

7,50

8,00

1948 1952 1956 1960 1964 1968 1972 1976 1980 1984 1988 1992 1996 2000 2004 2008

Jogos Olímpicos de Verão

Marcas (em metro)

Ouro Prata Bromze

Helsinque

L = 60,00º N

A = 23 m

Cidade do México

L = 19,42º N

A = 2.216 m

Recorde Mundial (1988) = 7,52 metros

Figura II.1 – Amostra da evolução dos saltos em distância feminino ao longo dos Jogos Olímpicos

de Verão de 1896 a 2008.

As evoluções dos saltos em distância masculino e feminino ficam evidentes pelos

traçados das curvas acima (Figura II.1), se avaliadas apenas por conta dos valores desses

resultados. Pelos gráficos, a média aritmética aproximada de 6,06 m para os homens, em

Atenas de 1896, chega a Pequim de 2008 com uma medida central de 8,26 m. Uma variação

média positiva perto de 26,6%, ou seja, um crescimento médio de 0,951% por Olimpíada, ao

limitar-se tais resultados aos três primeiros algarismos significativos.

Já para as mulheres, as medidas de tendência central vão de cerca de 5,62 m, em

Londres de 1948, a quase 6,99 m, em Pequim de 2008. Variação esta de 19,6%

aproximadamente, ou de 1,31% por Olimpíada, na média. Índice 37,7% maior que o calculado

para os homens, se considerado os valores aproximados descritos acima.

Estes porcentuais médios aumentam ainda mais quando comparados com os recordes

mundiais vigentes, pois vão à 32,3% ou 1,15% por Olimpíada para os homens, e à 25,3% ou

Figura II.1 – Amostra da evolução dos saltos em distância masculino ao longo dos Jogos

Olímpicos de Verão de 1896 a 2008.

Amostra gráfica da evolução do Salto em Distância Masculino ao longo dos

Jogos Olímpicos de Verão de 1896 a 2008

5,00

5,50

6,00

6,50

7,00

7,50

8,00

8,50

9,00

9,50

1896

1900

1904

1908

1912

1916

1920

1924

1928

1932

1936

1940

1944

1948

1952

1956

1960

1964

1968

1972

1976

1980

1984

1988

1992

1996

2000

2004

2008

Jogos Olímpicos de Verão

Marcas (em metro)

Ouro Prata Bronze

Helsinque

L = 60,00º N

A = 23 m

Amsterdã

L = 52,35º N

A = -2 m

Cidade do México

L = 19,42º N

A = 2.216 m

1ª GM

(1914 - 1918)

2ª GM

(1939 - 1945)

Recorde Mundial (1991) = 8,95 metros

1,68% por Olímpiada para as mulheres; com um índice agora de 46,1% acima do incremento

alcançado pelos homens, ou seja, perto de 1,22 vezes a mais que os 37,7% mostrado.

Nestes períodos de evoluções ao longo de 1948 a 2008 para mulheres, e de 1896 a

2008 para homens, pequenas quedas ou involuções delineiam os evidentes “retrocessos” que

a miúdo surgem nos gráficos (Figura II.1), como monstram, em termos de porcentagens, as

Tabelas II.1 e II.2, abaixo:

Tabela II.1 ―

Evolução dos saltos em distância homens de 1896 a 2008, com acréscimos (∆ >

0) e decréscimos (∆ < 0)

Ano

1896

1900

1904

1908

1912

1916

1920

1924

1928

1932

1936

1940

1944

1948

1952

1956

1960

1964

1968

1972

1976

1980

1984

1988

1992

1996

2000

2004

2008

∆ > 0

( % )

•

14,68

1,20

2,56

1,57

•

3,05

3,37

•

3,92

•

2,63

5,57

•

4,82

•

0,12

1,84

0,36

1,73

0,75

0,16

•

∆ < 0

( % )

•

-3,05

•

-0,09

•

-2,84

-2,23

•

-0,74

•

-3,17

•

-2,36

Média

Aritmética

( m )

6,06

6,95

7,04

7,22

7,33

•

7,11

7,32

7,57

7,56

7,86

•

7,64

7,47

7,66

8,09

8,03

8,42

8,15

8016

8,31

8,34

8,49

8,55

8,45

8,46

8,26

Fonte: Planilhas B2 2 e C2 1

Nesta Tabela II.1, percebe-se com nítida clareza que as três maiores quedas médias

ocorrem nos Jogos de Munique (1972) com menos 3,17%, sendo seguida de perto pela queda

de menos 3,05% nos Jogos de Antuérpia (1920) e de menos 2,84% nos Jogos de Londres

(1948). Contudo, em 1952, nos Jogos de Helsinque, a queda de menos 2,23% superpõe-se

sobre a já ocorrida quatro anos antes, caracterizando-se, portanto, no maior “retrocesso”.

Curiosamente, os Jogos de Antuérpia e Londres são Jogos pós-Guerra, os Jogos de Helsinque

experimentam a assim intitulada Guerra Fria e os Jogos de Munique, o terrorismo.

Tabela II.2 ―

Evolução dos saltos em distância mulheres de 1948 a 2008, com acréscimos (∆

> 0) e decréscimos (∆ < 0)

Ano

1896

1900

1904

1908

1912

1916

1920

1924

1928

1932

1936

1940

1944

1948

1952

1956

1960

1964

1968

1972

1976

1980

1984

1988

1992

1996

2000

2004

2008

∆ > 0

( % )

•

8,54

1,15

1,84

3,98

2,86

0,30

•

5,66

•

5,64

•

1,63

•

∆ < 0

( % )

•

-1,19

•

-2,56

•

-1,84

•

-0,90

Média

Aritmética

( m )

•

5,62

6,10

6,17

6,28

6,53

6,72

6,74

6,66

7,04

6,86

7,24

7,11

6,94

7,06

6,99

Fonte: Planilhas B2 2 e C2 1

Do total de Jogos concretamente levados a efeito, das 26 edições para os homens e

das 16 para as mulheres, destacam-se 7 quedas (cerca de 26,9%) e 4 quedas (25%)

respectivamente, ocorrendo aí uma quase proporcionalidade, já que 26 está para 7 assim

como 16 está para 4,31, aproximadamente.

Na Tabela II.2, menos 2,56% é a maior queda registrada nos Jogos de Los Angeles

(1984) para as mulheres. Naquela ocasião, por .] retaliação ao boicote liderado pelos norte-

americanos aos Jogos de Moscou [1980] esvasiava-se também o evento pelas ausências de

alguns [então] URSS, além de países comunistas



Ao se confrontar as Tabelas II.1 e II.2 ou mesmo os gráficos da Figura II.1 anterior, a

partir de 1948, notam-se tendências distintas na evolução média do salto feminino

relativamente ao do salto masculino, como confirmam os resultados dos Jogos de Helsinque

(1952), Tóquio (1964), Munique (1972), Montreal (1976), Los Angeles (1984) e Barcelona

(1992).

Nos Jogos de Helsinque, por exemplo, as características se invertem, pois enquanto

todos os homens apresentam resultados abaixo daqueles alcançados nos Jogos anteriores

(Londres, 1948), as mulheres exibem resultados acima. Ainda nos Jogos de Helsinque, salvo o

relevante fato de nenhum(a) dos(as) atletas que alcançaram as três primeiras colocações

investigadas nos referidos Jogos (Londres e Helsinque) serem os(as) mesmos(as), o que por si

só já traz grande significado, todos os fatores físico-ambientais estudados no capítulo

precedente se reproduzem igualmente para todos, desprezadas aí as possíveis micro

flutuações decorrentes de estados físicos estacionários

presentes ao Estádio Olímpico.

Igualmente curioso são os elevados resultados médios que sucedem imediatamente

aos Jogos iniciais, no caso, os Jogos de Paris (1900) para os homens e os Jogos de Helsinque

(1952) para as mulheres (Tabelas II.1 e II.2). Neles as taxas médias porcentuais de

crescimento, de 14,68% e 8,54% respectivamente, chegam a superar as médias de

desenvolvimento daqueles demais valores em 84,7% (6,54 vezes maior) para os homens e

66,3% (2,96 vezes maior) para as mulheres. Outra particularidade indica que dos 16

acréscimos (∆ > 0) que integram a Tabela II.1 para os homens, 12 ou 75,0% estão acima de

1,00%. Já na Tabela II.2, relativo as mulheres, dos 9 acrescimos (∆ > 0) 8 ou 88,9% também

superam o porcentual unitário.

Jogos Olímpicos de Verão 1984. Disponível em:

<http://pt.wikipedia.org/wiki/Jogos_Ol%C3%ADmpicos_de_Ver%C3%A3o_de_1984#Fatos.2C_destaques_e_curiosidades >.

Acesso em: 8 out. 2008.

Processo no qual nenhuma grandeza física macroscópica (temperatura, pressão etc.) varia com o tempo, muito embora possam

variar de ponto para ponto no espaço compreendido pelo fenômeno.

Sobressaindo do mesmo modo, tem-se a taxa de 4,82% relativo ao acréscimo (∆ > 0)

em 1968 nos Jogos da Cidade do México (Tabela II.1), que revela-se pelo particular

desempenho do atleta norte-americano Bob Beamon, isto, se comparado apenas os resultados

conhecidos mostrados na Tabela II.3 a seguir.

Tabela II.3 ―

Comparação dos resultados dos saltos em distância masculino e

feminino dos Jogos Olímpicos da Cidade do México

Classificação

Homens

Mulheres

1º

Bob

Beamon

8,90 m

USA

Viorica

Viscopoleanu

6,82 m

Romênia

2º

Klaus

Beer

8,19 m

Alemanha

Oriental

Sheila

Sherwood

6,68 m

Grã

Bretânha

3º

Ralph

Boston

8,16 m

USA

Tatyana

Talysheva

6,66 m

União

Soviética

Fonte: Planilhas B2 2 e C2 1

As curvas construídas na Figura II.1 ilustram em termos gráficos os resultados contidos

no Tabela II.3 acima, mesmo sem dar a entender o realce às divergências “insignificantes”.

Contudo, por estes conteúdos, enquanto os melhores saltos masculinos, entre os 2º e 3º

colocados, redundam em apenas 3 cm de diferença, o salto vencedor de Beamon estabelece a

dianteira de 72,5 cm da média dos resultados dos dois mais próximos concorrentes, tornando,

ao que parece, irrefutável demonstração de sua boa performance física (referida ao final do

item 1.12), ainda mais se equiparada aos aproveitamentos das mulheres igualmente

classificadas.

II.1.2 As Regras Oficiais do Salto em Distância Definidas pela IAAF

Com o intuito de melhor compreender a prova do salto em distância, necessário se faz

recorrer às Regras Oficiais de Atletismo

de acordo com as informações contidas na versão

oficial editada pela Associação Internacional das Federações de Atletismo – IAAF (do inglês

International Association of Athletics Federations), produzida no Brasil por sua filiada CBAt –

Confederação Brasileira de Atletismo. Da mesma forma, Figura II.2 a seguir, valer-se do

esboço da pista destinada a prova do salto em distância mostrando o corredor de aproximação,

a tábua de impulsão e a caixa de aterrissagem com medidas oficialmente permitidas.

ASSOCIAÇÃO INTERNACIONAL DAS FEDERAÇÕES DE ATLETISMO – IAAF. Disponível em: <http://www.iaaf.org/index.html>.

Acesso em: 11 out. 2008.

CONFEDERAÇÃO BRASILEIRA DE ATLETISMO: regras oficiais de atletismo, São Paulo, Phorte, 2002.

Extensivas aos saltos triplo e em distância (saltos horizontais) e oficializadas na versão

por ordem numérica, as regras oficiais assim serão reunidas: O corredor de aproximação, a

tábua de impulsão, a caixa de aterrissagem e as condições gerais.

I. O corredor de aproximação

Deverá conter as seguintes características (extraídas das Regras 140, 184 e 220):

 Comprimentos internos mínimo de 40,00 m e máximo de 45,00 m;

 Larguras internas mínima de 1,22 m e máxima de 1,25 m;

 Inclinação lateral máxima (aclive/declive transversal) na escala de 1:100 e

inclinação global máxima (aclive/declive longitudinal) na escala de 1:1000;

 Faixas limítrofes (linhas circundantes) de 5 cm de espessura, na cor branca;

Pista de Salto em Distância

(esboço fora de escala)

Corredor de

aproximação

Caixa de

aterrissagem

(ou de areia)

Tábua de Impulsão

Figura II.2 – Esquema da pista de salto em distância com suas dimensões.

 Piso sobre base sólida com superfície firme e uniforme (sintética ou não) de

acordo com as especificações do “Manual IAAF Instalações no Atletismo” (IAAF

Track and Field Facilities Manual)

. Tradução nossa.

II. A tábua de impulsão

Detalhamento do perfíl

Deverá atender as seguintes situações, Figura II.3 (extraídas da Regra 185):

 Interposta entre o corredor de aproximação e a caixa de aterrissagem, de modo

a ficar, pelo menos, a 10,00 m do final da caixa de aterrissagem (Figura II.2), a

tábua de impulsão constitui-se de um bloco paralelepipedal com 10 cm de

espessura, na cor branca e apresenta uma superfície superior retangular com

1,21 a 1,22 metros de comprimento e 20 cm ± 2 mm de largura;

 A linha de impulsão ou linha de medição, como é chamada a extremidade da

tábua de impulsão mais próxima à caixa de aterrissagem, dista desta de 1 a 3

metros (Figura II.2);

 Imediatamente à frente da linha de medição e com 10 cm ± 2 mm de largura,

revestida em toda sua extensão por uma camada de 1 mm de plasticina (massa

de modelar), uma tábua indicadora de 1,21 a 1,22 metros de comprimento deve

elevar-se de 7 mm ± 1 mm relativamente ao nível da tábua de impulsão e conter

IAAF Track and Field Facilities Manual. Disponível em: < http://www.cbat.org.br/pistas/default.asp >. Acesso em: 15 out. 2008.

10 cm

(máx.)

Figura II.3 – Tábua de impulsão com indicador de plasticina.

um ressalto que, quando cheio de plasticina, forme um ângulo de 45° com o

sentido do salto (Figura II.3).

III. A caixa de aterrissagem

Detalhamento

Deverá atender as seguintes exigências, Figura II.4 (extraídas das Regras 185 e

220):

 A área destinada a caixa de aterrissagem terá comprimento mínimo de 7,00 m,

largura entre um mínimo de 2,75 m e um máximo de 3,00 m e profundidade

mínima de 30 cm;

 No interior da caixa de aterrissagem, preenchida com areia molhada e fofa

(granulometria e grau de umidificação não encontrados), o nível superior da

superfície arenosa será mantido no mesmo patamar da tábua de impulsão;

IV. As condições gerais

Extraídas das Regras 163, 184, 185 e 220

 As medições serão efetivamente adotadas com precisão de 0,01 m (1 cm);

 As superfícies superiores do corredor de aproximação, da tábua de impulsão e

da caixa de aterrissagem terão o mesmo nível;

Figura II.4 – Caixa de aterrissagem centralizada para salto em distância.

 Os eixos centrais do corredor de aproximação e da caixa de aterrissagem se

superporão;

 Confirmado a inexistência de erro pelo árbitro competente, a medição do salto

ao longo da perpendicular à linha de medição ou seu prolongamento, será

efetuada do ponto de contato na superfície arenosa mais próxima da tábua de

impulsão, qualquer que tenha sido a parte do corpo do(a) competidor(a) a tocá-

la, a linha de medição ou seu prolongamento, na tábua de impulsão;

 Por intermédio de um anemômetro

aprovado pelo Departamento Oficial

competente, posicionado a 20,00 m da tábua de impulsão, a 1,22 m de altura

relativamente a pista de saltos e a não mais que 2,00 m do corredor de

aproximação, a velocidade do vento circundante será medida, em m/s, pelo

período de 5,00 s, assim que o(a) competidor(a) passar pelo marco de 40,00 m

a partir da tábua de impulsão;

 Ao competidor(a) caberá não iniciar sua corrida de aproximação à distância

maior que 45,00 m da tábua de impulsão, devendo, no entanto, percorrer os

últimos 40,00 m na parte nivelada do corredor de aproximação.

II.2 O Salto em Distância: Etapas e as Forças de Interação Presentes à Prova

II.2.1 Etapas Consideradas no Salto em Distância

Segundo FERNANDES (1978, p. 74), as    são quatro, a

saber: [e] d) Queda

. Contudo, apenas para efeito didático, uma fase a mais será inserida antes

da primeira no presente trabalho, ou seja, pela ordem, antes da  também

conhecida como corrida de aproximação, será incluída a fase a qual receberá o nome de “fase

de preparação para a corrida”.

Para melhor permitir, segundo a visão do autor, a descrição das forças atuantes sobre

o(a) atleta, aqui identificado como “atleta modelo”, estas cinco etapas, assim ficarão:

Instrumento com que se mede a velocidade de gases (usualmente ar) em movimento relativo. MACEDO, H. Dicionário de Física

Ilustrado. Rio de Janeiro, Nova Fronteira, 1976, p. 16.

1. Fase de preparação para a corrida

Enquanto se concentra para a corrida de impulso ao longo do corredor de

aproximação, parado na origem de sua marca no momento inicial de preparação e

durante todo o tempo que lhe é permitido ali ficar, o atleta modelo manterá uma

postura (ou variante desta):

a. De pé, com um afastamento antero-posterior dos membros inferiores ao

longo da linha média do corpo e de frente para a caixa de salto;

b. O tronco eréto ou ligeiramente inclinado para a frente, conforme a

preferência, e os membros superiores em posição proximal flexionados a

90º.

2. Fase da corrida de impulso (aproximação)

Partindo, portanto, da origem de sua marca de uma velocidade nula (0 m/s)

caberá ao atleta modelo alcançar a máxima velocidade que sua performance o

permite ao atingir a tábua de impulsão, no final do corredor de aproximação, e

ainda, na tábua chegando, conseguir saltar. Cabe ressaltar que, caso o atleta

modelo prefira, por livre escolha, partir da origem de sua marca de uma velocidade

maior que zero (0 m/s), deverá respeitar os 45 metros máximo permitido para o

corredor de aproximação ao implementar sua corrida.

3. Fase da impulsão

Neste momento, na tábua de impulsão, o atleta modelo deverá elevar seu

centro de massa (CM)

ao mais alto ponto, erguendo-o do nível médio da trajetória

Com base na exposição descrita pelo professor MAIA (1977, p. 49) sobre “O Centro de Massa” (ou centróide, para corpos

homogêneos e uniformes), pode-se dizer que o centro de massa de um sistema material, abreviado por CM, é um ponto fictício,

porém, excepcional até mesmo por nem sempre se posicionar no corpo em questão, como é o caso de determinadas mesas. No

CM, pode-se imaginar esteja concentrada toda a massa do corpo e também aplicada a resultante de todas as forças externas às

quais esteja sujeito, qualquer que seja seu estado de movimento. No texto, o “Teorema da Existência do Centro de Massa” descrito

por MAIA (1977, p. 49), assim se enuncia:

[(estado

de movimento)] do sistema, o seu momentum linear [(quantidade de movimento)] é igual ao de uma única partícula,

.

Demonstrado por Lagrange (1736-1813), em 1788, apud MAIA (1977, p. 50), o “Teorema do Movimento do Centro de Massa”

descrito a seguir, permite provar 

, afirma MAIA (1977, p. 50).

por ele traçada ao longo da corrida de aproximação à máxima altura que a impulsão

agora adquirida, devido a reação gerada pela ação dos músculos de sua perna-de-

impulsão sobre a tábua de impulsão, for capaz de arremessar seu CM contra a

gravidade. Em termos de energia ou de capacidade de realizar trabalho físico, seria

como se o atleta modelo, no momento em que tocasse a tábua de impulsão,

adquirisse um pacote adicional contendo energia potencial gravitacional (energia

devido à posição ocupada pelo atleta), além da energia cinética (energia devido ao

movimento do atleta) que então possui por seu movimento, suficiente para realizar o

trabalho físico contra a gravidade (trabalho negativo) ao elevá-lo e grande o

bastante para permitir, neste instante, que estas energias mecânicas (cinética +

potencial), assim constituidas, o arremesse ao alcance máximo desejado.

4. Fase aérea (elevação e flutuação)

Logo após o pé-de-apoio do atleta modelo perder contado com a tábua de

impulsão, o novo movimento descrito pela trajetória parabólica de seu CM inicia-se.

Simultaneamente, apropriado ao lançamento oblíquo que melhor ajuste-se a seu

peso e ao alcance máximo almejado, deverá existir um ângulo entre 0 (zero) e 90

graus, formado acima da horizontal ao tomar-se o nível da caixa. Durante a

flutuação, a área transversal da totalidade de seu corpo na direção do salto deverá

ser a menor possível, de modo que forças aerodinâmicas exercidas pelo ar, com ou

sem vento, não reduzam os ganhos até então adquiridos pelos esforços durante a

corrida de aproximação e a impulsão. Ao atleta modelo caberá ainda evitar que

partes de seu corpo toque a superfície arenosa da caixa de salto enquanto seu CM

não atinjir o ponto mais baixo da trajetória parabólica, relativamente ao nível da

caixa, local de aterrissagem.

5. Fase da queda ou aterrissagem

Para as condições reunidas durante todo o processo do salto em distância

descrito, o alcance ideal deveria ser atingido pelo CM do atleta modelo, entretanto,

seu corpo não se resume ao CM. Por isso, ao tocar a superfície arenosa, o choque

iniciado pelo apoio deste atleta modelo (seus membros inferiores, por exemplo) com

a areia não deve se transformar num obstáculo ao ganho daquele alcance máximo

“O centro de massa de um sistema material se move como uma partícula onde estivesse concentrada toda a

. MAIA, L. P. M.; Mecânica Clássica, v.

2, ed. experimental, UFRJ. Rio de Janeiro, 1977.

desejado, mas sim, e tão somente, permitir que seu corpo usufrua do fenômeno da

inércia associado a este lançamento oblíquo e se deixe prosseguir adiante, não

retrocedendo na queda após o “voo”, de modo a não vir a perder aquilo que já

conquistou.

II.2.2 Identificação das Forças de Interação no Salto em Distância e suas Atuações

II.2.2.1 Durante a fase de preparação para a corrida

Para a identificação das forças de interação que atuam no(a) atleta durante o salto em

distância, optou-se por se utilizar a ordenação dada às “fases” descritas anteriormente, de

maneira que assim seja possível mostrar em detalhe, e na sequência, todas as forças

presentes, independentemente do seu grau de influência.

a) Começando pela “fase 1” conforme exposta antes, seis forças de procedências

distintas apresentam-se por justas razões. Em primeiro lugar, a força mútua de   

 (TORT et al., 2004) advinda da interação entre o corpo do(a) atleta e o campo

gravitacional terrestre, e que constitui-se no peso próprio desse(a) atleta. Esta força, enquanto

(RUGGERI, 2003)

― destacada em negrito ― apresenta-se com um

 no ponto originário da força, justapondo-se ao centro de gravidade

(CG) do(a) atleta; com uma  dada pela vertical do lugar, perpendicular à pista, no

caso; com  voltado para o centro da Terra e, portanto, sempre apontada para

Numa breve digressão apropriada aos propósitos do presente capítulo, extraiu-se da redação de RUGGERI (2003), da parte em

que se relembram os conceitos da vetor(mesmo sem menção ao ponto de aplicação), o seguinte trecho:

entidade vetor foi concebida para ser usada na Física clássica [...] no sentido de representar as grandezas

vetoriais (como as forças, as velocidades etc.) que são inerentes a uma direção e a um sentido sobre essa direção.

Essa entidade foi representada por uma flecha (um segmento de reta orientado) que, desenhada em uma

determinada escala no espaço, tem um comprimento (o módulo do vetor, a intensidade da grandeza), uma direção

e um sentido sobre esta direção (ambos característicos da grandeza que ela representa). Essa entidade é, pois, de

natureza geométrica; a sua representação é real, tão concreta como um desenho. Com esses desenhos (feitos em

uma escala conveniente) [pode-se] [...] representar as forças que atuam num corpo, as velocidades [...] etc., [como

se pretende].”. RUGGERI, E. R. F., , Rev. Esc. Minas, v. 56, n. 3,

Ouro Preto, jul. 2003. Disponível em: < http://www.scielo.br/scielo.php?script=sci_arttext&pid=S0370-

44672003000300012&lng=pt&nrm=iso >. Acesso em 28 out. 2008.

 afirma ÁLVARES (1992, p.

217). Portanto, o ponto de aplicação da força peso ou gravitacional, ou seja, o centro de gravidade (CG) será o baricentro,

confundindo-se com o centro geométrico (ou centro de simetria) do corpo, se este for homogêneo e uniforme. (ÁLVARES, B. A.;

DA LUZ, A. M.; Curso de Física, v. 1, 3 ed. São Paulo, HARBRA, 1992).

Referindo-se ao , ALONSO (1972, p. 65) ainda afirma que:

    hamado centro de gravidade. [...] [Mas para]

finalidades práticas [onde o campo gravitacional possa ser admitido como uniforme], não há diferença entre esses

pontos [CM e CG], exceto no caso de corpos muito extensos [...] [pois, apesar] de as direções [radiais] das forças

peso se encontrarem no centro da Terra, elas podem ser consideradas paralelas, quando atuam sobre as

        . (ALONSO, M; Física: um curso

universitário, São Paulo, Edgard Blucher, 1972).

baixo; e com uma  mensurável por intervenção de um dinamômetro

, mas que

se pode obter pela lei da gravitação universal

proposta por Isaac Newton (1642-1727), bem

como ser expressa analiticamente por P = m

x g, onde P representa o peso próprio do(a)

atleta, m

sua massa gravitacional (a quantidade de matéria efetiva do corpo do(a) atleta) e g a

aceleração local da gravidade (MAROJA, et al., 2005, pp. 1-4).

Há de se ressaltar ainda sobre a força peso, P, que sua dependência com a aceleração

local da gravidade, g, a torna também dependente da latitude e da altitude, conforme se

mostrou, em módulo, por meio da equação abaixo (Cf. Equação I.4 - item I.6).

   

LsenLsenALgg 

















20058,01723,50490,978),(

E mais, na Figura II.5 a seguir procurou-se ilustrar no atleta modelo seu CG a 

55,27% de sua altura, aproximadamente a 4 centímetros abaixo do umbigo e mais ou menos

no enc (DYSON, 1978, p. 51), bem como

seu peso, P, com todas as suas características: ponto de aplicação (no CG), direção (na

vertical), sentido (orientada para baixo) e intensidade (dada graficamente pelo comprimento do

segmento de reta).

b) Caso não houvesse a pista de saltos ou obstáculos naturais impostos pela superfície

terrestre para apoiar o atleta modelo, restringindo-lhe , este continuaria

em seu movimento de aproximação ao centro da Terra. Contudo, impedindo-o de continuar a

Instrumento com que se medem, de maneira direta, forças pela deformação que podem causar em estruturas elásticas (molas

helicoidais, por exemplo). MACEDO, H. Dicionário de Física Ilustrado, Rio de Janeiro, Nova Fronteira, 1976, p. 98.

GRAVITAÇÃO. In: Nova Enciclopédia Barsa, v. 7. São Paulo: Encyclopaedia Britannica do Brasil Publicações, 1999, p. 190.

•

Sentido da corrida

Corredor de aproximação

Solo

Referencial xOy

Figura II.5

Figura II.5 – Representação vetorial da força peso, P.

jornada, o chão da pista lhe impõe , uma ação presencial, exatamente nos dois

pontos de contato ― seus pés.

Segundo CINDRA (2008),

vínculo é, em geral, uma restrição de natureza geométrica imposta ao movimento

do sistema [ou corpo do atleta modelo em questão]. [...] Se [o centro de massa, CM, desse

sistema] [...] puder se mover em todas as três direções no espaço, [ele estará] [...] livre de

vínculos. Dizemos então que [...] tem três graus de liberdade. Se, pelo contrário, [...]

estiver [condicionado] a se mover ao longo de uma superfície dada [como inevitavelmente

ocorre], [...] [estará submetido] a um vínculo, geometricamente falando, [...] [estará restrito] a

se mover ao longo dessa superfície. [...] terá então dois graus de liberdade [...]. Um sistema

formado por duas [ou mais] partículas livres tem seis graus de liberdade: três para o

movimento do centro de massa do sistema e três para o movimento das partículas em

relação  (Grifo nosso)

Portanto, em segundo lugar, impedindo que o atleta modelo penetre solo adentro, surge

uma    ou vincular chamada de força normal e identificada por N. Neste

caso, de modo a neutralizar a ação da força peso, P, a tal força normal, N, total, decomposta

aqui em duas parcelas que atuam sob seus pés, apresenta-se sempre perpendicular à

superfície de contato, intervindo-se no respectivo ponto de contato.

[afirma LEMOS (2004)], as forças aplicadas [força peso, por exemplo,] é

que devem ser consideradas as verdadeiras causas do movimento [como a ação recíproca

atleta modelo versus Terra], as forças de vínculo servindo meramente para assegurar a

preservação das restrições geométricas ou (Grifo nosso)

Na Figura II.6 mostrada tem-se a pretenção de, na Parte A (anterior), tornar claro o

exposto acima e na Parte B (a seguir), conjugar as ilustrações contidas nas Figuras II.5 e II.6

(Parte A).

•

Sentido da corrida

Corredor de aproximação

Solo

Referencial xOy

Parte A

Figura II.6 – Representação vetorial da força normal, N.

c) O fato de estar no solo e em particular sobre a pista de saltos, faz com que o atleta

modelo experimente também duas outras forças em decorrência de sua permanência 

fundo [deste] [...] oceano [gasoso] (BLACKWOOD et al., 1971, p. 98) constituido pela

atmosfera terreste: a força causada pelo peso do ar atmosférico sobre sua cabeça e seu corpo

em geral, ou dito de outra maneira, a força causada pela pressão atmosférica, F

; e a força

ocasionada pelo peso do ar atmosférico deslocado pelo volume de seu corpo, ou seja, pela

força de  (HEWITT, 2002, p. 253) atmosférico, E.

Sobre a pressão atmosférica, já estudada na parte “acerca da pressão atmosférica”

pode-se acrescentar que sua ação sobre a superfície, S, do corpo do atleta modelo produzirá

neste a força de pressão atmosférica, F

, experimentada nas circunstâncias adotadas,

podendo ser mensurada de acordo com a expressão abaixo (Equação II.1), onde F

≡ IF

é a intensidade da soma de todas as pequenas contribuições elementares rotuladas por F

com o índice subscrito i (i = 1, 2, 3, ..., n), que no modelo a seguir (Figura II.7) representa cada

uma das infinitas forças determinadas pela pressão atmosférica por ele suportada no decorrer

da competição.

 





































pppp

epSFFFFFF

321

...

Cf. Capítulo I, item I.10.

Equação II.1

•

Sentido da corrida

Corredor de aproximação

Solo

Referencial xOy

Parte B

•

Em conjunto, a força peso P e as forças normais N

e N

agem sobre o atleta modelo.

Figura II.6 – Representação vetorial conjunta da força peso, P, e das forças normais N

e N

que agem no atleta modelo.

Na Parte A da Figura II.8 a seguir, aspira-se passar a ideia limitada, bi-dimensional, de

como os vários elementos de força devido à pressão atmosférica, F

, que compõem a força de

pressão, F

― tridimensionalmente exercida pelo fluido atmosférico sobre o atleta modelo ―

convergem para o ponto denominado por centro de pressão, ou seja, para o ponto de aplicação

da resultante, F

, de todas essas contribuições elementares.

Figura II.8

•

Sentido da corrida

Corredor de aproximação

Solo

Referencial xOy

Parte B

•

Sentido da corrida

Corredor de aproximação

Solo

Referencial xOy

Parte A

•

Figura II.8 - Representação vetorial das forças de pressão, F

(Parte A), e conjunta das forças peso, P,

normais N

e N

e de pressão, F

(Parte B), que agem no atleta modelo.

O’



Superfície sólida de um

segmento corpóreo

qualquer do atleta modelo

Normal à

superfície S

Ângulo que a força de pressão forma

com a normal à superfície S.

Força de pressão

elementar

Figura II.7 – Segmento corpóreo submetido à força de pressão elementar.

O autor preocupou-se em ilustrar (Figura II.8) tão somente uma ideia simplória e fora de

escala da compressão atmosférica a qual fica submetido o atleta modelo. Nesta figura

encontram-se exageradas as diferenças existentes entre as intensidades das forças de

pressão que atuam ao longo do corpo do(a) esportista.

Como se pode perceber na Parte B (Figura II.8) os centros de pressão e de gravidade,

apesar de distintos, aproximam-se, e as forças peso, normal e de pressão atmosférica, se

conjugam, tornando mais complexa a figura.

Apesar de o presente interesse estar restrito às ações sobre o corpo do atleta modelo,

VENNARD (1978, pp. 35-36; 45), falando a respeito de    

em compêndio destinado a estudantes de Engenharia, afirma que:

  do módulo, direção, sentido e ponto de aplicação da força total que atua

sobre um objeto submerso num líquido é assencial para o projeto de represas, tanques,

recipientes, comportas, navios e projetos semelhantes. Para uma área submersa, plana e

               

planos não horizontais o problema é complicado porque ocorre variação da pressão com a

altitude. Entretanto, [...] as pressões em líquidos de densidade constante variam

    [Teorema de Stevin

] [...] Nos gases, [...] através de

pequenas distâncias [altura de um(a) atleta, por exemplo] [...] a variação de pressão com a

profundidade [quando se admite uma densidade constante] é tão pequena que normalmente

é desprezada  (Grifos nossos)

Parece não haver dúvidas quanto à importância que se deve dar ao módulo, a direção,

ao sentido e ao ponto de aplicação das forças em estudos (), como enfatiza

o professor John King Vennard (1909-1969) e tantos outros autores. Por outro lado, confirmam-

se também dificuldades em se lidar mesmo com  [como] planos não

horizontais [...] [quando] , como descritos acima, em que

as circunstâncias são menos desfavoráveis que aquelas em que o atleta modelo ora se insere:

de um meio ( ) compressível (ou não incompressível) como é o caso real do ar

atmosférico; de uma densidade para a qual “ser” invariante () é uma

conveniente aproximação, pela pouca altura que possa ter o atleta modelo; e de não ser o(a)

atleta [tão pouco] enquanto

ser humano (  ). Mas Vennard não descreve situação semelhante a do

salto em distância e esta não foi encontrada na literatura consultada, motivo desta inserção.

Teorema de Stevin ou Teorema fundamental da Hidrostática. Simon Stevin (1548-1620), matemático, mecânico e engenheiro

civil nascido na cidade de Burges, Bélgica, deu grandes contribuições à ciência. Disponível em:

<http://www.dec.ufcg.edu.br/biografias/SimonSte.html >. Acesso em: 8 nov. 2008.

Talvez a concepção exibida na Figura II.9, ainda que com o mesmo propósito da Figura

II.8 anterior, possa melhor elucidar a pretensão.

d) Quanto a força de empuxo, E, simbolizada na Figura II.9 acima, diz GONÇALVES

(1979, p. 448) ao enunciar o Teorema

de Arquimedes (287-212 a.C.), que:  

mergulhado num líquido [ou fluido (líquido ou gás) de uma maneira geral, ar atmosférico

inclusive,] sofre ação de uma força vertical, orientada de baixo para cima, igual ao peso da



E acrescenta ao acentuar:

E = peso do líquido deslocado =

LIQSUB





.

Nesta expressão, entende-se V

SUB

como o volume submerso do corpo; 

LIQ

como a

massa específica do líquido (do fluido); e g como a aceleração local da gravidade.

Segundo Dalton Gonçalves   [chamar o enunciado devido a Arquimedes] de Princípio [como o fazem] [...]

  (GONÇALVES, D.; Física: mecânica, 3 ed. Rio de Janeiro, Ao Livro Técnico, 1979, p. 448). Entretanto, para

Horácio Macedo que faz uso do termo Princípio:

[é] proposição que se deduz logicamente de um conjunto de outras e que tem um conteúdo verificável

experimentalmente. Neste sentido, as leis físicas que não sejam princípios básicos de uma teoria, são teoremas.

Não é comum, porém, denominá-las assim. [E Princípio é] Uma lei [...] [ou seja, a] expressão de uma regularidade

essencial que caracteriza um fenômeno ou um grupo de fenômenos [...] que tem um papel básico numa teoria [...]

[argumentando]: [...] Estas           (MACEDO, H.;

Dicionário de Física Ilustrado, Rio de Janeiro, Nova Fronteira, 1976, pp. 202; 282; 339.).

Equação II.2

Altura da

coluna

hipotética

do volume

atmosfera

deslocado.

Coluna hipotética da atmosfera

deslocada pelo volume do

atleta modelo,

tridimensionalmente.

Altura da

coluna

hipotética

atmosfera

terrestre.

Coluna hipotética da atmosfera

que envolve o atleta modelo,

tridimensionalmente.

Sentido da corrida

Corredor de aproximação

Solo

Referencial xOy

Figura II.9

•

Centro de Pressão (CP) onde

atua a resultante das forças

devido à pressão atmosférica.

•

Empuxo aplicado no

Centro de Empuxo (CE)

•

Peso da atmosfera que

atua sobre o atleta modelo

no Centro de Pressão (CP),

indicado.

Figura II.9 – Ação conjunta da pressão atmosférica e do empuxo exercido pelo ar.

Já para o professor Paul G. HEWITT (2002, p. 253), referindo-se ao ar atmosférico, 

objeto [o corpo do atleta modelo, por exemplo] rodeado por ar sofre ação de uma força de



Desta forma pode-se falar da resultante entre o peso próprio e o empuxo, a que fica

sujeito o atleta modelo, como o peso aparente que habitualmente se mede em balanças de

mola (dinamômetros).

Em nota, VENNARD (1978, p. 54) esclarece o que se deve levar

em conta, afirmando:

[

gVE

LIQSUB





] foi feito com a suposição de que o

fluido envolve completamente o corpo; se assim não fosse, o conceito de força de empuxo

[Teorema de Arquimedes] deveria ser estendido, de modo análogo, a fim de levar em

consideração as partes do corpo não recobertas pelo fluido. Um navio encalhado no fundo

do oceano é um exemplo clássico disto; neste caso, a água não envolve completamente o



Voltando-se à sequência desenvolvida até a Figura II.8, na Figura II.10 Parte A, aparece

o empuxo E aplicado ao cento de empuxo, CE, ou como descreve FERENCE JR. et al. (s.d., p.

303) aplicado ao       [fluido]  e na Parte B, o

conjunto de todas as forças estudadas até agora. Nestas imagens, percebe-se que enquanto

de pé sobre a pista no corredor de aproximação, [o ar atmosférico também] não envolve

completamente [...] [os pés (sapatilhas) do atleta modelo] , contudo, mesmo que seja razoável

a comparação com o exemplo dado por VENNARD (1978, p. 54) para ,

resgardadas as devidas proporções, a alusão ora apresentada não parece, pela ordem de

grandeza, comprometer a conceituação de empuxo.

e) Outro fato não menos importante que os já mencionados observa-se ainda durante a

permanência do atleta modelo de pé sobre o solo plano e horizontal da pista de saltos. Pois se

não são notados escorregões nem quedas como geralmente ocorrem em pistas de gelo, pisos

com óleos lubrificantes ou qualquer outro material escorregadio, isto se deve possivelmente à

presença de forças de atrito estático, F

, entre os pés ou sapatilhas (do atleta modelo) e a

superfície da pista de competição, suficiente para mantê-los imóveis ou, como será visto mais

adiante (pp. 76-77), em equilíbrio mecânico ou, melhor dizendo, em equilíbrio fluidomecânico.

Inconveniente por vezes por gerar desgastes ou dissipar calor, o atrito torna-se

indispensável entre os pés ou sapatilhas dos(as) atletas e a pista de Atletismo para os quais,

sem atrito, as atividades de permanecer parado,  (DYSON, 1978,

p. 55), seriam praticadas por quem quer que seja, não fossem estas forças. (Tradução nossa)

De acordo com MOSSMANN et al. (2002), as  superfícies dos corpos, por mais

polidas que possam parecer do ponto de vista macroscópico, apresentam rugosidade quando

 E conclui:

Sentido da corrida

Corredor de aproximação

Solo

Referencial xOy

Parte A

•

Figura II.10

Sentido da corrida

Corredor de aproximação

Solo

Referencial xOy

Parte B

•

Figura II.10 – Representação vetorial da força de empuxo, E (Parte A), e conjunta das forças

peso, P, normais N

e N

, de pressão, F

e de empuxo E (Parte B), que agem

no atleta modelo.

[sólidas] em contato [como os pés ou sapatilhas do

atleta modelo e a pista de Atletismo,] apresentarem tendência a se mover uma em relação à

 [F

]. No caso de a força aplicada [por

violação do equilíbrio fluidodinâmico] não ser suficiente para colocar o corpo em movimento,

a força de atrito se opõe à força aplicada e é chamada força de atrito estático [F

]. Esta não

possui um valor único e pode variar entre zero e um certo valor máximo, chamado força de

atrito estático máximo [F

ae M

] [...]. Com boa aproximação, este valor é independente da área

de contato [dos pés ou sapatilhas em questão] e é proporcional à força normal [ N ] que a

superfície [da pista] exerce sobre o corpo [do atleta modelo]. A constante de

proporcionalidade [          

  (MAIA, 1977, p. 44)]       [ µ

] [...]. Assim,

podemos escrever:

[0 ≤ │F

│ ≤ │F

ae M

│ e │F

ae M

│ = µ

x │N│]“.

A propósito, ao longo dos tempos e em particular durante os Jogos Olímpicos tem-se

observado grande avanço tecnológico nas características e qualidades das sapatilhas e dos

pisos utilizados por corredores e saltadores diversos. A este respeito, apesar de os(as) atletas

poderem  como afirma a “Regra 143” da IAAF (CBAt, 2002-2003, p.

90; FAERGS, 2006-2007, p. 9)

, o que lhes trazem grandes desvantagens se comparado a

aderência que as sapatilhas-de-prego

proporcionam, a     

competições é dar proteção e estabilidade aos pés e [proporcionar] um atrito  .

(Grifo nosso)

Quanto as pistas de Atletismo oficiais

, que anteriormente aos  de Tóquio

[1964] [...] eram de pó de carvão [...] [mas que nestes Jogos do] Japão, [...] pela primeira vez

[foi exposta e posta à prova dos(as) competidores(as) olímpicos(as) por meio de] um piso

CONFEDERAÇÃO BRASILEIRA DE ATLETISMO: regras oficiais de atletismo, op. cit., p. 90.

FAERGS – Federação de Atletismo do Estado do Rio Grande do Sul. Regras de Competições 2006  2007. Disponível em:

< http://www.faergs.org.br/REGRAS.pdf >. Acesso em: 13 dez. 2008.

Pregos. REGRA 143: Disponível em: < http://www.faergs.org.br/REGRAS.pdf >. Acesso em: 14 dez. 2008.

“Número de Pregos

3. O solado e o calcanhar dos sapatos deverão ser construídos de modo a permitir o uso de até 11 pregos.

Qualquer número de pregos até 11 pode ser usado, mas o número de posições dos pregos não pode exceder de

11.

Dimensões dos Pregos

4. Quando uma competição for realizada em pista sintética, a parte do prego que se projeta do solado ou do

calcanhar não deve exceder 9 mm, exceto no salto em altura e lançamento do dardo, onde não pode exceder de

12 mm. Esses pregos deverão ter um diâmetro máximo de 4 mm. Para pistas não sintéticas, o comprimento

máximo permitido do prego será de 25 mm e o diâmetro máximo de 4 mm.

Sola e o Calcanhar

5. O solado e/ou o calcanhar podem ter sulcos, ondulações, denteados ou protuberâncias desde que sejam feitos

do mesmo material ou similar ao do solado.

No salto em altura e no salto em distância, o solado deve ter uma espessura máxima de 13 mm e o calcanhar no

salto em altura deve ter uma espessura máxima de 19 mm. Em todas as outras provas o solado e/ou calcanhar

poderão ter qualquer espessura. (Grifo nosso)

Nota: A espessura da sola e do calcanhar do sapato será medida desde a distância entre o lado interno superior e



Pista de Atletismo oficial. Disponível em: < http://www.cbat.org.br/pistas/default.asp >. Acesso em: 14 dez. 2008.

Equação II.3

 (FREITAS; et al., 2008, p. 160), agora, diz a “Regra 140” (CBAt, 2002-2003, p. 87;

FAERGS, 2006-2007, p. 8)

que:

          

instalações de superfície sintética

para P             

 (Grifo nosso)

Não obstante, no Brasil

, mesmo decorridos quarenta e cinco anos da estréia daquela

pista olímpica japonesa, atletas ainda competem em pistas de saibro, de pó de brita e em

pistas escuras de pó de carvão que, conforme vivência do autor, tanto esforço exigem dos

competidores. Todavia, afora algum juízo de valor, sapatilhas-de-prego versus pista sintética

traduzem na atualidade o que de melhor se pode esperar para evitar os incovenientes

escorregões ou movimentos relativos destas superfícies pelo extraordinário valor que deve

adiquirir o coeficiente de atrito estático, µ

, mesmo em pistas molhadas por chuvas ocasionais.

Tema, aliás, de grande interesse a futuras pesquisas devido a falta de informação disponível.

Sobre os benefícios do piso sintético relativamente aos demais, segue trecho da

reportagem do “Jornal Hoje” de Cascavel, Paraná, ao denunciar que  

serão obrigados a compet, porquanto, [a pista] de atletismo não receberá

:



projeto [...] para trocar o piso da pista que é composto por pó de brita. [...] a construção de

uma pista sintética nos moldes da que foi construída ano passado pelo governo do Estado

no Colégio Estadual do Paraná, em Curitiba, custaria em torno de R$ 2 milhões. O piso é

de material antiderrapante, que proporciona mais estabilidade aos atletas, diminuindo risco

de quedas e, por consequência, de lesões. [...] De acordo com os atletas que treinam [...] as

diferenças com uma pista de material emborrachado são grandes. [...] a falta de

estabilidade, diminuição da impulsão e o cansaço como fatores negativos provocados em

            



pisos foi a atleta [...] que compete na marcha atlética. [...] O professor de atletismo [...]

avaliza a opinião de quem treina na pista [...] ressaltando que o desgaste físico é muito

           

completou o professor, mostrando um tênis [possivelmente uma sapatilha-de-prego] próprio

para corridas para explicar como é o contato do atleta que corre num piso de pó de brita. O

problema maior está nas pequenas travas existentes no solado dianteiro do tênis que ajuda

na impu Jornal Hoje (2008)

CONFEDERAÇÃO BRASILEIRA DE ATLETISMO: regras oficiais de atletismo, op. cit., p. 87.

FAERGS – Federação de Atletismo do Estado do Rio Grande do Sul, op. cit., p. 8.

Pista no Brasil. Cadastro de Pistas de Atletismo. Disponível em: < http://www.cbat.org.br/pistas/cadastro_pistas_atletismo.asp >.

Acesso em: 14 dez. 2008.

JORNAL HOJE. JOGOS ABERTOS: Corredores do Paraná serão obrigados a competir no pó de brita. Cascavel, Paraná. Edição

nº 4954 - sexta-feira, 04 de abril de 2008. Disponível em: <http://www.jhoje.com.br/04042008/esportes.php >. Acesso em: 22 dez.

2008.

Como ilustração, a Figura II.11 a seguir tenta mostrar a presunção do autor quanto a

maneira como as forças de atrito estático, F

, agem sob os pés ou sapatilhas do atleta modelo.

Numa visão de cima para baixo, na qual apenas se mostram os esboços das “pegadas” como

se fossem os solados inferiores das sapatilhas, as projeções dos contatos do atleta modelo

com a pista, conforme postura descrita na “Fase de preparação para a corrida”

, concorrem

as respectivas forças de atrito estático, F

, tanto na sapatilha direita, F

ae D

, quanto na sapatilha

esquerda, F

ae E

. Estas forças, decompostas em suas componentes ortogonais segundo o eixo–

x das abscissas, na direção da corrida de aproximação para o salto em distância e o eixo de

coordenadas z, não mostrado na figura para manter a mesma simplicidade da referência xOy

adotada até aqui, onde, agora o eixo–y das ordenadas (representado por um ponto) sai da

página, são, no plano da pista, as responsáveis pela manutenção da falta de movimento

relativo entre pista e atleta modelo, isto evidenciado por meio das componentes paralelas + F

D ∕ ∕

e – F

ae E

∕ ∕

(nos sentidos de + x e  x, respectivamente) e transversais – F

ae D ┴

e + F

ae E ┴

(na direção perpendicular a x e nos sentidos  z e + z, respectivamente) ao “Eixo Central do

Corredor de Aproximação” exibido.

Cf. Item II.2.1 – 1.

Na Parte B, a Figura II.11 volta a indicar o conjunto das forças estudadas até então.

Nesse plano vertical em que o eixo–y das ordenadas aparece no todo, surgem, além das

forças descritas anteriormente, apenas as componentes da força de atrito estático, F

, ao

longo do eixo–x das abscissas, + F

ae D ∕ ∕

– F

ae E ∕ ∕

enquanto projeções ortogonais da força de

atrito estática original, F

, devido a cada um dos pés ou sapatilhas.

f) Por derradeiro, a sexta das “seis forças de procedências distintas”, previstas no início

desta seção “durante a fase de preparação para a corrida” ― analisada da perspectiva do

atleta modelo e, em vista disto, por meio de um referencial solidário ao seu CM (por exemplo),

o qual devido a crescente imposição das circunstâncias de uma competição, neste caso do

atleta modelo, não realiza  (ALONSO, 1972, p.

116) ― trata-se da força de resistência, F

, exercida pela ação do   

ae E

ae D

•

+ F

ae D ∕ ∕

– F

ae E ∕ ∕

– F

ae D ┴

+ F

ae E ┴

Eixo Central do

Corredor de

Aproximação

Sentido da Corrida

Esboço da pagada deixada

pela sapatilha esquerda

Referencial xOy

Parte A

•

Sentido da corrida

Corredor de aproximação

Solo

Referencial xOy

Parte B

– F

ae E ∕ ∕

+ F

ae D ∕ ∕

Figura II.11 – Representação vetorial da força de atrito estático, F

(Parte A), e conjunta das

forças peso, P, normais N

e N

, de pressão, F

, de empuxo E e de atrito

estático, F

(Parte B), que agem no atleta modelo.

(FERREIRA, 1975, p. 1449; CAETANO, 2008)

, uma composição vetorial do o real

[ou ] (FERREIRA, 1975, p. 1449; CAETANO, 2008) originado pelos fenômenos

naturais a viger relativamente as coordenadas geográficas inerentes, a ser medido por

anemômetros ligados a pista (referencial xOy), e pelo  (CAETANO, 2008),

auto-produzido pelo movimento, relativo a pista, do atleta modelo e que, muito embora produza

efeitos no referencial do centro de massa (CM), não se faz presente nos registros do aludido

anemômetro fixado a pista.

Numa descrição compreensível, a Revista Náutica Online

expõe assim para

velejadores os conceitos acima:

é a combinação de dois ventos: o vento produzido pela natureza

(vento real) e o vento gerado pelo movimento do barco. Ou seja, é o vento que sentimos

quando estamos em movimento. Tudo a bordo  

bandeiras  mostra a direção do vento aparente. Vento real é o vento que sopra para uma

pessoa parada, o vento gerado pelo nosso movimento chamaremos aqui de vento

induzido. A soma vetorial desses dois ventos é o vento aparente. Vamos imaginar que

estamos em uma motocicleta num ensolarado dia de calmaria (sem vento real), passeando

sem pressa, a vinte quilômetros por hora. Sentiremos em nosso rosto um vento de 20 Km/h

no sentido contrário ao de nosso movimento. Se aumentarmos a velocidade da moto, o

vento em nosso rosto aumentará na mesma medida. Vamos imaginar agora, que estamos

na mesma moto, no rumo norte, num dia de vento leste. Com a moto parada, este vento,

produzido pelos fenômenos naturais, nos atingirá no lado direito da cabeça. À medida que a

moto desenvolve velocidade, não sentiremos dois ventos diferentes  um soprando em

nossa frente, proveniente do movimento da moto, e outro gerado pela natureza, nos

atingindo pelo lado  (Grifo

nosso)

Na obra      (FOX et al., 1992, p. 349), na parte

correspondente ao estudo de  no

qual, por assim dizer, está inserido o atleta modelo porquanto supostamente mergulhado 

no fundo [deste] [...] oceano [gasoso] (BLACKWOOD et al., 1971, p. 98) em que se pode

afirmar, transforma-se a atmosfera terrestre, como anteriormente mencionado

, sempre 

que há movimento relativo entre um corpo sólido e o fluido no qual está imerso, o primeiro [o

atleta modelo, se considerado sólido] é submetido a uma força resultante, F, devida à ação do

segundo [o ar atmosférico] (FOX et al., 1992, p. 349).

FOX et al.(1992, pp. 349-350; 361), afirma ainda que:

F, que atua sobre um elemento de área não será normal

nem paralela ao elemento. [...] Se o corpo estiver se movendo através de um fluido viscoso

[ou se um fluido viscoso estiver escoando ao redor do corpo submerso], tanto forças de

VENTO APARENTE. In: NOVO DICIONÁRIO DA LINGUA PORTUGUESA. 9 ed. Rio de Janeiro, 1975, p. 1449.

REVISTA NÁUTICA Online. Disponível em: < http://www.nautica.com.br/revista.php >. Acesso em: 26 dez. 2008.

Cf., item II. 2.2.1 c.

cisalhamento [paralelas] quanto de pressão [perpendiculares] atuam sobre ele [...] [e] A

força resultante, F, pode ser dissociada nas componentes paralela e perpendicular à direção

do movimento. A componente [F

] da força paralela à direção do movimento é a força de

arrasto, F

, e a [componente F

da força] perpendicular à direção do movimento é a de

sustentação, F

. [...] [Onde, por arrasto entende-se] a componente da força sobre um corpo

que atua paralelamente à direção do movimento [...] [e por sustentação] a componente da

.

Na presente “fase de preparação para a corrida”, em que o atleta modelo encontra-se

em repouso, ou seja, em que sua velocidade relativa a pista é nula (0 m/s), o 

será o próprio   como visto, isto é claro, se existir vento. Logo, estas forças de

arrasto, F

, e de sustentação, F

, somente deverão ser consideradas se o(s) anemometrista(s)

da competição verificarem alguma medição diferente de zero (0 m/s) registrada pelo

anemômetro, qualquer que seja a       [dada pela] biruta [...]

posicionada em uma posição apropriada [nas] [...] provas de saltos, [...] para mostrar ao [a]

    , conforme diz a “Regra 144.3” (CBAt, 2002-

2003, p. 93; FAERGS, 2006-2007, p. 10)

Ao escrever a respeito desta força aerodinâmica de resistência, F, SCHIOZER (1996, p.

490) esclarece a complexidade que há em se lidar com fluidos viscosos que escoam em

presença de corpos não rígidos deslocando-se ou não e com complicada geometria. Como é o

caso, entende o autor, de pessoas que são corpos não rígidos, imersas no ar atmosférico

enquanto fluido viscoso compressível e em situações semelhantes a de movimentos relativos

aos “deslocamento de atletas no meio ar, sem vento, ou de atletas parados, com vento e do

deslocamento de atletas no meio ar, com vento contra, a favor ou cruzado”, como já fora

mencionado no Capítulo I

Para o professor Dayr SCHIOZER (1996, p. 490),

        -viscoso e com geometrias de corpos

bastante simples, o estabelecimento da distribuição de tensões é um problema bastante

complexo. Para escoamentos viscosos, as dificuldades crescem e mesmo os casos mais

simples só podem ser resolvidos após a introdução de hipóteses simplificadoras, que quase



Ainda segundo SCHIOZER (1996, p. 491)

CONFEDERAÇÃO BRASILEIRA DE ATLETISMO: regras oficiais de atletismo, op. cit., p. 93.

FAERGS – Federação de Atletismo do Estado do Rio Grande do Sul, op. cit., p. 8.

Cf. Item I.7.

Ibid., p. 491.



fluidos foi feita por [Isaac] Newton [(1642-1727)], com base no teorema da conservação da

quantidade de movimento: a força exercida pelo fluido no corpo é igual à razão de variação



SCHIOZER (1996, p. 491) assegura que Newton teria equivocado-se ao propor tal

teoria por não considerar o corpo como um todo, limitando-se apenas a sua parte dianteira,

àquela que estaria de frente para o vento. Mas que, mesmo assim, muito embora se tenha

conhecimento daquele engano, na atualidade tem-se por hábito entender a intensidade da

resistência de arrasto, aqui representada por I F

I  F

, como aquela dada pela expressão a

seguir (Equação II.4),

vACF





onde C

, identificado como coeficiente de resistência, dependeria da forma, da posição e da

velocidade do corpo e também de propriedades do fluido, em que o produto ½ ρv

, seria a

pressão dinâmica e A a área da superfície total do corpo projetada na direção do movimento.

Para GRIMSEHL (1932, p. 367), a componente de sustentação, F

, pode ser

determinada pela expressão abaixo (Equação II.5), onde C

é o coeficiente dimensional de

sustentação. Da mesma forma que C

, estes  [coeficientes] dimensionais [...] podem ser

determinados experimentalmente como funções do ângulo



, o ângulo de ataque do qual

depende a relação F

entre a força de sustentação, F

, e a força de arraste, F

, e, como

menciona SCHIOZER (1996, p. 506), 

sustentação e a resistência são extremamente dependentes do ângulo de ataque [



] do corpo



vACF





Conforme a “Regra 135” (CBAt, 2002-2003, p. 85)

ou a “Regra 136” (FAERGS, 2006-

2007, p. 8)

, O Anemometrista deve [...] verificar a velocidade do vento na direção da

corrida . Já a “Regra 260.10b” (CBAt, 2002-2003, p. 208)

, afirma

que [se] a velocidade do vento medida na direção do salto, a

favor do competidor. (Grifo nosso)

CONFEDERAÇÃO BRASILEIRA DE ATLETISMO: regras oficiais de atletismo, op. cit., p. 85.

FAERGS – Federação de Atletismo do Estado do Rio Grande do Sul, op. cit., p. 8.

CONFEDERAÇÃO BRASILEIRA DE ATLETISMO: regras oficiais de atletismo, op. cit., p. 208.

Equação II.4

Equação II.5

Portanto, a medição da velocidade do vento na direção da corrida ou do salto, assim

como o sentido favorável (ou contrário) que ele venha ter, servem de parâmetros tanto para a

constatação do fato em si como para a homologação dos recordes olímpicos, bem como para

outros resultados em competições oficiais. Uma outra regra, a “Regra 163.10-11” (CBAt, 2002-

2003, p. 104; FAERGS, 2006-2007, p. 15)

, determina que:

O registro do Anemômetro se fará em metros por segundo, arredondado até o seguinte

decímetro superior, em sentido positivo. [...] O anemômetro mecânico deve ter uma

proteção apropriada para reduzir o impacto de qualquer componente de vento cruzado.

Quando tubos são usados, seu comprimento de cada lado do aparelho deve ser no mínimo



Ao exemplificar, esta referida “Regra 163.10” acima mencionada enuncia que: um

registro de +2,03 metros por segundo [vento a favor] se anotará como +2,1; um registro de -

2,03 metros por segundo [vento contra] se anotará como -

Pelo exposto, conclui-se que independentemente da direção dentre as inúmeras

possibilidades tridimensionais do vento real num Estádio Olímpico, a única componente levada

a efeito é aquela correspondente a efetiva direção do salto, seja ela de sentido a favor do salto

(sentido positivo) ou contra o salto (sentido negativo). Por conseguinte, a composição vetorial,

plana e horizontal, dos ventos induzido, real e aparente que atuam sobre o atleta modelo deve

resumir-se a apenas dois casos, ressalta o autor.

Voltando às ilustrações (Figura II.12, a seguir), pode-se dar uma amostra de como

ficaria tal resultante vetorial de resistência, F

, identica a força de arrasto aparente F

D aparente

 F

D aparente

). O vento induzido, gerado pelo deslocamento do(a) atleta no sentido da caixa de

aterrissagem, será sempre um vento contrário a este deslocamento, um vento negativo ou

como se diz, um vento ponteiro, produzindo deste modo a força de arrasto induzida, F

D induzida

Já o vento real, adotado segundo a direção do eixo central do corredor de aproximação, será

ponteiro (negativo) e portanto, desfavorável por assim dizer ou de feição (positivo), isto é,

favorável ao sentido de deslocamento do(a) atleta, criando do mesmo modo a força de arrasto

real, F

D real

Nesta amostra gráfica (Figura II.12), deve-se notar que pelas características próprias, o

vento real, positivo ou negativo, poderá existir (então F

D real

 0 newton) ou não (neste caso

real

= 0 newton) independentemente de o(a) atleta modelo estar parado (v = 0 m/s) ou em

movimento (v > 0 m/s) relativamente à pista. E sua magnitude, por motivos naturais diversos,

Ibid., p. 104.

FAERGS – Federação de Atletismo do Estado do Rio Grande do Sul, op. cit., p. 15.

ainda variar durante a prova naqueles instantes de deslocamentos do(a) atleta ao longo do

corredor de aproximação, num total de até  (“Regra 180.5”)

Quanto ao vento induzido (experimentado pelo atleta modelo e medido do referencial do

CM), sua grandeza variará de zero enquanto o(a) atleta permanecer parado(a) (e neste

momento F

D induzido

= 0 newton), a um valor proporcional a velocidade, v, mantida pelo(a) atleta

em relação à pista, a qualquer tempo, conforme descrito na Equação II.4 (visto isto, F

D induzido

½ x C

x 

(– i), em newtons, onde i é o vetor unitário na direção Ox).

Aplicada ao centro de empuxo, CE, a resultante vetorial das resistências, F

 F

aparente

 F

D real

), gerada pela ação conjunta dos ventos real e induzido como já fora dito, limitar-

se-á na Figura II.13 a seguir, as forças de arrastos reais + F

D real

ou – F

D real

, enquanto houver

vento (F

D real

 0 newton), visto que na situação presente do atleta modelo, em repouso,

somente esta condição seja admitida.

CONFEDERAÇÃO BRASILEIRA DE ATLETISMO: regras oficiais de atletismo, op. cit., p. 127.

FAERGS – Federação de Atletismo do Estado do Rio Grande do Sul, op. cit., p. 24.

Figura II.12 – Esquema representativo das forças de resistência do ar, F

, contra e a favor.

Sentido da Corrida

Referencial xOy

•

Eixo Central do

Corredor de

Aproximação

Situação A

D induzido

D real

D aparente

Composição Vetorial

Esboço do corpo

do(a) atleta

correndo

D induzido

D real

D aparente

Composição Vetorial

Situação B

Nos cinco últimos parágrafos expôs-se o que se obtém muito mais pelo cumprimento

das normas vigentes nas competições do salto em distância, como modelo, do que como fato.

Na verdade, para a força de resistência, F

, a qual os(as) atletas ficam sujeitos no Atletismo,

semelhantes resultados são a exceção e não a regra. Deixou-se, portanto, de se exemplificar

possibilidades existentes, apesar de a situação particular apresentada poder enquadrar-se

como solução satisfatória, já que as “Regras” do Atletismo contemplam unicamente a ação do

vento (real) registrado pelo anemômetro na direção do salto. No esquema a seguir, Figura

II.14, tenta-se, portanto, ilustrar como um possível resultado genérico sustentaria tal abstração

hipotética num determinado instante de tempo, t, da disputa.

A estrutura ( a ) da Figura II.14, apresenta uma força de resistência real, F

real

, devido a

uma rajada fictícia tridimensional de vento cruzado cujas componentes F

, F

D lateral

e F

, são

Figura II.13 – Representação vetorial conjunta das forças peso, P, normais N

e N

, de pressão,

, de empuxo E, de atrito estático, F

e resistência do ar, F

, contra o movimento

(Parte A), que agem no atleta modelo.

•

Sentido da corrida

Corredor de aproximação

Referencial xOy

Situação A

– F

D real

Solo

– F

ae E ∕ ∕

+ F

ae D ∕ ∕

•

Sentido da corrida

Corredor de aproximação

Solo

Referencial xOy

Situação B

– F

ae E ∕ ∕

+ F

ae D ∕ ∕

+ F

D real

Figura II.13 – Representação vetorial conjunta das forças peso, P, normais N

e N

, de

pressão, F

, de empuxo E, de atrito estático, F

e resistência do ar, F

, a

favor do movimento (Parte B), que agem no atleta modelo.

respectivamente as forças de sustentação, de arrasto lateral e de arrasto frontal ou

simplesmente arrasto. Esta força de resistência real, F

real

, somada vetorialmente a força de

arrasto induzida, F

induzida

, conduz a resultante vetorial de arrasto aparente, F

aparente

, ou

meramente força de resistência, F

, cuja direção passa pelo centro de empuxo, CE, do atleta

modelo, de modo que:

aparente

= F

induzida

+ F

real

Equação II.6

( a )

•

Sentido da corrida

Corredor de

aproximação

Solo

aparente

induzida

real

D lateral

y‟‟‟

x‟‟‟

O



•

Sentido da corrida

Corredor de

aproximação

Solo

aparente

induzida

real

D lateral

y‟‟

x‟‟

O



( b )

Figura II.14 – Hipóteses para a composição das diferentes ações de resistência do ar sobre o

atleta modelo.

Portanto, ao se supor uma condição geral admitiu-se o atleta modelo em movimento,

acarretando assim, a força de arrasto induzida, F

induzida

, ou seja, uma força de arrasto induzida

diferente de zero, F

induzida

≠ 0 newton, mas que será desconsiderada na medida que o

desportista se mantenha em repouso, então, F

induzida

= 0 newton. Da mesma forma, tal

suposição ocasiona uma força de sustentação, F

, tão indispensável à aviação, como

ilustrado

abaixo (Figura II.15), ao passo que no salto em distância se torna irrelevante.

Contrariamente, a depender de sua intensidade, a força de arrasto lateral, F

D lateral

, pode

levar o(a) atleta a afastar-se tanto lateralmente do eixo central do corredor de aproximação, a

ponto de levá-lo, na finalização, a aproximar-se em demasia das bordas da caixa de

aterrissagem, ensejando riscos de acidente.

Esquema das quatro forças aerodinâmicas básicas que atuam no avião. Fonte: Disponível em:

<http://www.passeiweb.com/saiba_mais/voce_sabia/como_aviao_voa >. Acesso em: 27 Jan. 2009.

Figura II.15 – Distribuição de forças aerodinâmicas num avião.

( c )

•

Sentido da corrida

Corredor de

aproximação

Solo

aparente

induzida

real

y‟

x‟

O



Figura II.14 – Hipóteses para a composição das diferentes ações de resistência do ar sobre o

atleta modelo.

Por último, a força de arrasto, F

, no caso, de mesma direção e sentido da força de

arrasto induzida, F

induzida

, juntas geram, nestas condições, o desconforto de levar o(a) atleta a

um esforço muscular extra por conta da demanda de suas necessidades.

Neste caso, por consequência, estendendo-se a Equação II.6, tem-se:

Diferentemente da estrutura ( a ), a estrutura ( b ) da Figura II.14 não apresenta a força

de sustentação, F

= 0), como se pode ver e, portanto, de acordo com a pretensão, todas

as forças, agora coplanares, encontram-se num plano horizontal e paralelo ao solo,

seccionando assim o atleta modelo na altura de seu Centro de Empuxo, CE. Logo, a nova

resultante vetorial de arrasto aparente, F

aparente

, terá menos uma componente, ou seja:

Finalmente, com a eliminação da força de arrasto lateral, F

D lateral

, (F

D lateral

= 0), na

estrutura (c) da Figura II.14, chega-se ao caso particular estudado na Figura II.12, “Situação A”,

onde, F

≡ F

real

, isto é:

Ou, como já se havia dito, somente:

Em suma, com respeito as seis forças estudadas, durante a preparação para a corrida

da presente “fase 1” ou no tempo em que for possível continuar nesta posição espacial, na qual

o atleta modelo permanece parado e de pé no início de sua marca, ou ainda apenas em

repouso (v

atleta modelo =

0 m/s); em que as coordenadas que definem este estado de movimento

não variam com o tempo, em outros termos, permanecem constantes em relação ao referencial

físico comum a todos(as) os(as) competidores(as) do salto em distância e que neste caso,

enquanto referencial físico que existe de fato, adequado seria (entende o autor) adotar a linha

de impulsão ou linha de medição (bem como seu prolongamento), pois que convenientemente

empregada, adequa-se, por conseguinte, a determinação das variáveis físicas pertinentes;

submetendo o atleta modelo, mantida tais condições, a um   

(FOLMER-JOHNSON, s/d).

Por isso, quando atuando sobre um corpo rígido [admitindo-se

que o atleta modelo possa satisfazer tais condições], é necessário considerar o equilíbrio

aparente

= F

induzida

+ (F

+ F

D lateral

+ F

)

Equação II.7

aparente

= F

induzida

+ (F

D lateral

+ F

)

Equação II.8

aparente

= F

induzida

+ (F

)

Equação II.9

aparente

= F

induzida

+ F

real

      , afirma ALONSO (1972, p. 68). Assim,

independentemente da base de apoio que sustenta o atleta modelo pelas plantas de seus pés

ou sapatilhas; do polígono de sustentação projetado dessas bases ortogonalmente sobre o

solo e do equilíbrio relativo [ou]  (FONSECA, 1977, p.

554), vale aqui expor as duas condições necessárias:

I. Para o equilíbrio de translação:

Σ

= 0  (ALONSO, 1972, p. 68).

Ou ainda,

P + N + F

+ E + F

+ F

= 0 Equação II.10

II. Para o equilíbrio de rotação:

             

= 0

(ALONSO, 1972, p. 68).

Ou seja,

P x r

+ N x r

+ F

x r

+ E x r

+ F

x r

+ F

x r

= 0 Equação II.11

Onde r

(i = 1, 2, 3, ... n) representa o vetor posição, relativo a um ponto, P, arbitrário

qualquer, dos pontos de aplicação das diversas forças consideradas (ALONSO, 1972, p. 57).

II.2.2.2 Durante a fase da corrida de impulsão (aproximação)

Nesta fase de aproximação ou “fase 2”, quando caberá ao atleta modelo empenhar-se

para atinjir a máxima velocidade a seu alcance no momento da impulsão na tábua de mesmo

nome; em que o(a) atleta sai de um estado de repouso para uma corrida com velocidade

crescente e aceleração variável, como confirmam os resultados obtidos nos estudos da [...]

[capacidade] de aceleração e resistência e velocidade de corredores mirins em uma prova de

100 metros rasos (DAL PUPO, ROCHA, 2008) (Figura II.16), realizados por pesquisadores das

Universidades Federais de Santa Catarina e Santa Maria, Brasil, ocorre que:

res mirins na prova de 100m rasos está

apresentada na [...] [Figura II.16]. [E] [...] [de] acordo com a mesma, a fase de aceleração

positiva

foi caracterizada até os 40m da prova, visto que a velocidade aumenta até este

Cabe ressaltar o fato de que a aceleração promovida pelos(as) atletas ao longo de uma corrida é sempre uma aceleração

positiva, com exceção, daqueles momentos em que por força do mau uso da sapatilha-de-prego, acidentalmente, os(as) atletas

empurram o chão para frente, vindo a cair em seguida ou, pelo menos, a perder o equilíbrio da corrida (ou ainda, como se diz no

Futebol brasileiro, catar cavaco) ou quando, conscientemente, os(as) atletas querem parar mais à frente.

ponto, registrando-se o pico da mesma, 6,80 e 6,70 m/s, nos sujeitos masculinos e

femininos, respectivamente. [...] Durante este percurso inicial de aceleração [...] verificou-se

nos 10m iniciais da corrida uma velocidade média baixa, tendo em vista que o tempo é

cronometrado a partir do disparo [...] [quando] os atletas ainda estão parados nos blocos de

partida. Desta forma, a velocidade média nestes metros iniciais será determinada pelo

tempo de reação e capacidade de aceleração dos corredores. No segundo trecho da prova

(10-20m), verificou-se grande aumento da velocidade média em relação aos primeiros 10m,

passando, nos corredores masculinos, de 3,93 m/s para 6,39 m/s e de 3,89 m/s para 6,34

m/s nos femininos, demonstrando assim grande aceleração neste espaço. Nos próximos

dois trechos (20-40m) a velocidade ainda continua ascendente, porém de maneira menos

acentuada, caracterizando uma aceleração menor, tendendo a ficar nula próxima aos

(DAL PUPO, J. & ROCHA JR, I. C., 2008).

(Grifo nosso)

Dá-se então, neste momento, início a corrida de aproximação em busca do salto ideal,

apesar da demanda de energia, da atuação de todas as forças estudadas até então e das que

surgirão em consequência do movimento relativo, presente num referencial não inercial como a

Terra.

Neste contexto, oportuno será mostrar o texto de Yakov PERELMAN (1971, pp. 30-33)

sobre  contido na obra de sua autoria , na qual o autor

desenvolve dois gráficos, mostrados a seguir, ilustrando, segundo sua concepção, as fases do

caminhar humano conforme a visão fisiológica do professor Paul Bier:

               

coisas bem conhecidas. Esta é a opinião geral, porém nem sempre é assim. Um bom

exemplo que confirma isto temos no andar e correr. Que podemos saber melhor que estes

dois tipos de movimentos? No entanto, são muitas as pessoas que têm uma ideia clara de

como se move nosso corpo ao andar e ao correr e da diferença que existe entre estes dois

Figura II.16 – [...] Curva de velocidade na corrida de 100m rasos realizada por corredores mirins.

tipos de movimentos? Vejamos o que diz sobre o andar e o correr a fisiologia

100

. Para a

maioria dos leitores esta descrição será algo completamente novo.



sobre o direito. Imaginemos agora que este homem levanta seu calcanhar, ao

mesmo tempo em que inclina o corpo à frente

101

. Nesta situação, a

perpendicular baixada desde seu centro de gravidade estará fora, logicamente,

da superfície básica de apoio e o homem deverá cair também para frente.

Porém, enquanto esta queda tem início, a perna esquerda, que está no ar,

rapidamente apoia-se no chão em frente à perpendicular do centro de

gravidade, de forma que a queda ocorra dentro dos limites da superfície

compreendida entre as linhas que unem, entre si, os pontos de apoio de ambos

os pés. Desta maneira se restabelece o equilíbrio e o homem termina de dar

um passo. O calcanhar pode ficar nesta posição, embora seja bastante

incômoda. Porém se quer seguir em frente, incline mais seu corpo adiante, em

movimento perpendicular ao seu centro de gravidade, para além dos limites da

superfície de apoio e, no momento em que sentir o perigo de cair, volte a lançar

adiante a perna correspondente, ou seja, à direita, dando assim um novo

passo, etc. Por conseguinte, o andar não é mais que uma sucessão de quedas

adiante, evitadas no tempo em que se desloca a perna deixada para trás

voltando a apoiar-se nela. Examinemos mais a cerca este processo.

Suponhamos que se tenha dado o primeiro passo. Neste momento, o pé direito

ainda permanece em contato com o chão e o esquerdo acaba de pousar-se

nele. Porém se o passo não tiver sido demasiadamente curto, o calcanhar

direito deve permanecer levantado, já que este levantamento do calcanhar é

que obriga o corpo a inclinar-se adiante e perder o equilíbrio. Ao dar o passo, o

primeiro que toca o chão é o calcanhar do pé esquerdo. Mais tarde, quando

toda a planta deste pé se assentar no solo, o pé direito se eleva e cai

completamente no ar. Ao mesmo tempo, a perna esquerda, que estava

ligeiramente flexionada na altura do joelho, se endireita ao contrair o músculo

anterior da coxa (quadríceps crural), e momentaneamente toma a posição

vertical. Isto permite a perna direita, que está meio flexionada, deslocar-se

adiante sem tocar o solo, e, seguindo o movimento do corpo, pousar seu

calcanhar no preciso momento em que começa o passo seguinte. Com isto,

começa uma nova série de idênticos movimentos com a perna esquerda, a

qual, neste momento, se apóia no solo somente com os dedos e pouco depois

tem que elevar-se e cair suspensa no ar. O correr se distingue do andar, em

que a perna apoiada no solo, mediante uma contração instantânea de seus

músculos, se estende com energia e lança todo corpo adiante, de forma que

este último cai durante um momento totalmente separado do chão. Depois

volta a cair sobre a outra perna, a qual, enquanto o corpo se encontra no ar,

avançou rapidamente para frente. Ou seja, a corrida consta de uma série de

N, 1971, p. 30 seq.).

A energia empregada pelo homem ao caminhar sobre um percurso horizontal não é igual a

zero, como alguns pensam, já que o centro de gravidade do corpo move-se vários

centímetros cada vez que este dá um passo. Calcula-se que o trabalho realizado ao

caminhar-se a pé por um percurso horizontal é igual à cerca de quinze décimos da parte

             

(Tradução nossa).

Nas Figuras II.17 e II.18 a seguir, procura-se retratar as representações gráficas criadas

por Perelman.

100

, esclarece PERELMAN

(1971, p. 30).

101

“Neste momento, o pé de apoio, ao desprender-se da superfície em que se apóia, exerce sobre ela uma compressão

complementar de cerca de 20 kg (sic). Do onde se deduz que, as pessoas ao andar, pressionam mais sobre o solo que aquelas

, conclui PERELMAN (1971, p. 30).

Ao insistir que se comparem os dois esquemas acima (Figuras II.17 e II.18), os quais

representam os movimentos dos pés ao andar e dos pés ao correr, respectivamente,

PERELMAN (1971, pp. 31-32) descreve com minúcia seus significados. Na Figura II.17, a linha

sinuosa horizontal superior, A, corresponde a um pé e a linha sinuosa horizontal inferior, B, ao

outro. Em cada horizontal, indistintamente, os intervalos retos definidos pelas semirretas

verticais simbolizam as ocasiões em que o pé, indiferentemente de qual, toca o chão e os

intervalos com arcos simbolizam as ocasiões em que o pé, A ou B, move-se sem apoio. O

esquema ainda mostra nos intervalos de tempo a e c ambos os pés apoiados no chão; no

intervalo de tempo b, somente o pé B mantém-se apoiado, enquanto o pé A move-se sem

apoio. E conclui: -se os intervalos de

tempo [...] [a e c.]. (Tradução nossa).

Na Figura II.18, mostra-se as ocasiões (em b, d e f) em que o(a) corredor(a) mantém

ambos os pés movendo-se sem apoio, como que a “flutuar” no pequeno lapso de tempo. Nisto,

acentua PERELMAN (1971, p. 32), .

Figura II.18 – Esquema do movimento do pé ao correr.

Figura II.17 – Esquema do movimento do pé ao andar.

Nos momentos da corrida em que ocorre o contato do pé A ou B com a pista, como

sugere a Figura II.18 anterior, nos intervalos de tempo a, c, e etc., o(a) atleta impõe uma nova

aceleração ao seu movimento por conta da reação sobre ele, gerada pela resultante vetorial

constituída pelas forças normal, N, e atrito estático, F

(BLACKWOOD, 1971, p.175) ou, como

anteriormente ressalvado (DAL PUPO, ROCHA, 2008), o(a) atleta fica submetido a uma

aceleração positiva ― e sempre positiva ― a menos que por uso às vezes inadequado da

sapatilha-de-prego a força de atrito estático, F

, imprimida, tenha seu sentido invertido,

podendo causar, de imediato, a queda do(a) atleta. Note-se que a inversão dos sentidos de

qualquer uma das forças de atrito estático, + F

ae D ∕ ∕

– F

ae E ∕ ∕,

indicadas na Figura II.11,

possibilitará o atleta modelo de cair, conduzindo-o ao solo de decúbito ventral ou de decúbito

dorsal, respectivamente, deduz-se.

Na Figura II.19 a seguir, esclarece-se como ficaria tal composição vetorial entre a

normal, N

, e a força de atrito estático, + F

ae D

, ambas sob o pé direito do atleta modelo.

Outro detalhe igualmente importante é o fato de o atrito permanecer estático e não

cinético como talvez se pudesse supor, pois o pé do atleta modelo não desliza sobre a pista

sintética enquanto ele corre, por conta dos pregos da sapatilha que na pista penetram, como

que num “processo” de adesão exagerada.

Observe-se que na posição inclinada (Figura II.19), a qual o atleta modelo se impõe ou

deveria se impor durante a corrida, nota-se o quanto a projeção ortogonal da força de seu peso

próprio, P (Figura II.20), projeta-se à frente de sua base de sustentação mantida pelo pé direito,

causando, relativamente ao ponto Q, de contato com a pista sintética neste instante, a

tendência de girar seu corpo no sentido horário em torno deste ponto Q, mas desfazendo-se

Figura II.19 – Representação vetorial da composição das forças normal, N, e força de

atrito estático, F

, atuando sobre o atleta modelo.

Referencial xOy

Sentido da corrida

Corredor de aproximação

Solo

•

+ F

ae D

logo em seguida, devido a sequência natural do processo de correr descrita por PERELMAN

(1971, p. 32)

102

, na Figura II.18.

Acima, ao se descrever o peso próprio, P, do atleta modelo (Figura II.20), nenhum

impedimento se teria, a princípio, caso a referida descrição fosse à do peso próprio aparente

expresso pela resultante vetorial P + E, soma vetorial entre o peso próprio, P, e o empuxo, E,

correspondente, já que nestas circunstâncias, esta diferença propiciaria efeito semelhante de

sensação de queda à frente.

Assim, à exceção da força de pressão, F

, presente por conta da atmosfera local

103

, a

102

PERELMAN, Y.; loc. cit.

103

Cf. Item II. 2.2.1 c.

Plano Sagital

Plano Frontal

Plano Transversal

Figura II.21 – Planos anatômicos espaciais.

Referencial xOy

Sentido da corrida

Corredor de aproximação

Solo

Figura II.20

•

Base de

Sustentação

Braço de

Alavanca

Figura II.20 – Projeção ortogonal da força peso, P, fora do polígono de sustenção.

Figura II.22 abaixo terá a incumbência presunçosa de resumir uma possível resultante para as

cinco outras forças estudadas em todo item II.2.2.1. Nesta figura, as forças peso próprio (P),

normal (N), atrito estático (F

), empuxo (E) e resistência do ar (F

), com ou sem vento contra

ou a favor, serão todas admitidas como coplanares e pertencentes ao plano sagital ou ântero-

posterior (definido no esquema anterior, Figura II.21)

104

Para tanto, como se denota nesta representação gráfica (Figura II.22), limitar-se-ão as

coerências quanto à direção, o sentido e ao ponto de aplicação destas forças, deixando,

contudo, de se contemplar as escalas correspondentes às respectivas magnitudes.

Mesmo assim, esta solução vetorial fictícia, pelas particularidades, se amparará na 

segunda lei de Newton [(1642-1727)] (ALONSO, 1972, p. 154), em que para

uma massa constante, como admite-se ser a massa, m, do atleta modelo, assim poderá ser

escrita:

= P + N + F

+ E + F

= m x a

onde, F

é a propalada força resultante, m a massa do atleta modelo, a

a aceleração

resultante e P, N, F

, E, e F

as demais forças consideradas.

Em outras palavras, segundo TIPLER (1985, p. 77), a Equação II.12 pode ser expressa

assim: ação do movimento [

= a

] é proporcional [



] à força motriz

atuante [F

] e ocorre na direção retilínea em que a força é impressa [F

= m x a

]

104

Fonte: Wikipédia. “Um corpo humano em posição anatômica cortado pelos diferentes planos de delimitações.”. Disponível em:

< http://pt.wikipedia.org/wiki/Posi%C3%A7%C3%A3o_anat%C3%B4mica >. Acesso em: 09 fev. 2009.

Figura II.22 – Composição vetorial das forças peso, P, normais N

e N

, de pressão, F

de empuxo E, de atrito estático, F

e resistência do ar, F

, contrário ao

movimento, que atual sobre o atleta modelo.

•

Referencial xOy

Sentido da corrida

Corredor de aproximação

Solo

Equação II.12

Oportuno, ademais, seja esclarecer que quanto ao emprego precedente, das assertivas

“resumir uma possível resultante” e “esta solução vetorial fictícia”, tinha-se em mente chamar a

atenção para a ordenação dada àquela soma vetorial em particular (Figura II.22). Porquanto,

na literatura pesquisada, outros autores sugerem possibilidades diferentes daquela, quais

sejam: (1) a de uma força normal, N, em módulo, igual a intensidade do peso próprio, P

(BLACKWOOD, 1971, p.175), ou ainda, como assim foi entendida, (2) a de uma força normal,

N, em módulo, maior que a intensidade do peso próprio, P (Weyand apud Revista da Semana,

2008)

105

. Nesta última, atribuída ao fisiologista Weyand, chega-se a afirmar na publicação da

“Revista da Semana” que [

106

] contraria essa regra [pois] 

força para o ch.

Ao que parece, dependendo do modelo teórico que se adote, encontra-se amparo para

as três proposições. Pois, tomando-se como referência a soma vetorial anteriormente mostrada

na Figura II.22, se em (1) a força normal, N, em módulo, for igual à intensidade do peso próprio,

P (I N I = I P I ou simplesmente N = P ), isto implicaria, a princípio, em se ter o empuxo, E, igual

a zero (E = 0), levando o referido modelo a um estágio simplificado (irreal, portanto) no qual se

desprezaria todos os efeitos já estudados no Capítulo I

107

, causados pela atmosfera terrestre.

Por outro lado, assegurar em (2) que o atleta jamaicano Usain Bolt  

  importaria, salvo melhor

juízo, em se considerar num novo modelo, o módulo da força normal, N, elaborado no

esquema da referência adotada (Figura II.22), a ser maior do que a intensidade do peso

próprio, P (I N I > I P I ou somente N > P ) e, como consequência, admitir o empuxo, E, a ter

sentido contrário ( – E), deixando este, portanto, de ser empuxo por contrariar a definição dada

anteriormente

108

. Seria como se ter a força de sustentação, F

, atuando às avessas, relembra o

autor.

A despeito das conjecturas analisadas acima serem ou não factíveis, as forças que

contribuirão diretamente para a solução encontrada, neste caso, serão efetivamente a força de

atrito estático, F

, e a força de resistência do ar ou arrasto, F

, como demonstra-se a seguir

(Figura II.23).

105

REVISTA DA SEMANA. Velocidade. Usain Bolt vence a ciência. 25 ago. 2008. Disponível em:

< http://revistadasemana.abril.com.br/edicoes/51/esportes/materia_esportes_297011.shtml >. Acesso em: 11 fev. 2009.

106

Usain Bolt (1986), atleta jamaicano, atual recordista olímpico e mundial dos 100 e 200 metros rasos, Jogos Olímpicos de

Pequim, 2008. Disponível em: <http://www.inpuntadipenna.com/pt/usain-bolt-video-100-metri-in-976/661/>. Acesso em: 15 fev.

2008.

107

Cf., item I 10.

108

Cf., Item II.2.2.1 d.

Logo, a Equação II.12 pode ser reduzida, sem embargo, à Equação II.13 disposta como

segue:

= F

+ F

= m x

= m x a

onde, por

representa-se a variação temporal da velocidade e por u

o unitário na direção

da força resultante.

O exposto leva a crer que os passos praticáveis a seguir, quais sejam os de substituir

nas Equações II.3, II.4 e II.13, dados oriundos de competições ou, in loco, de experimentos

exclusivos com atletas da prova de salto em distância, resumam-se numa análise cuidadosa e

no desenvolvimentos de equação(ões) diferencial(ais) que se possam formular das expressões

da Tabela II.4, a seguir. Objetivando, em princípio, relativamente a prova em questão, as

relações por ventura existente entre velocidade e tempo (ou posição), v = v (t) e/ou v = v (x),

bem como aceleração e tempo (ou posição), a = a (t) e/ou a = a (x), tarefas estas que fogem

ao escopo desta dissertação.

Entretanto, pelo que se tem podido perceber durante as provas de Atletismo em pistas

sintéticas, enquanto competem diferentes atletas, homens e mulheres, calçados com

sapatilhas-de-prego padronizadas e com performances evidentemente distintas, é que seria

por demais conflitante adotar um valor de atrito máximo entre as sapatilhas-de-prego e a pista

sintética, como se os movimentos relativos dessas superfícies fossem iminentes. Portanto,

parece razoável admitir, quando nada como hipótese, que estes atletas não vêm conseguindo

superar o valor máximo do atrito estático, F

ae M

, tanto assim, que não se tem constatado casos

ou mesmo relatos de deslizamentos (escorregadelas do pé para trás) que contradigam tais

observações, corroborando assim, enquanto fatos, a adoção de um valor desconhecido 

109

(Tabela II.4), a ser perquisado

110

, afirma o autor.

109

Lê-se: psi.

Figura II.23 – Versão simplificada da composição das forças que atuam

sobre o atleta modelo.

•

Equação II.13

Tabela II.4 ―

Expressões matemáticas das forças de atrito estático, da resistência do ar e

da resultante do conjunto

Equação II.3

(item II.2.2.1.e)

0 ≤ F

≤ F

ae M

= µ

x N

Donde F

 < F

ae M



(P  ,

e , um admensional (  ),

a ser determinado

experimentalmente, assim como 

Equação II.4

(item II.2.2.1.f)

vACF





Notar que em F

= F

v ),

para um(a) atleta, todos os

parâmetros são variáveis.

Equação II.13

(item II.2.2.2)

= F

– F

= m x

= m x a

Considerar a identidade F



NOTA: As informações à direita são conclusões do autor.

Outrossim, ainda sobre as conclusões do autor (Tabela II.4), os parâmetros contidos na

expressão da força de arrasto, F

= F

v), parecem exigir que se leve em conta o fato

notório de que, enquanto corre, a área transversal, A, do corpo do(a) atleta não permanece

constante, já que depende da inclinação em relação a pista, enfatizada nas Figuras II.19, II.20

e II.22, e esta inclinação muda ao longo do percurso; do movimento coordenado e sincronizado

de seus membros superiores e inferiores que por vezes, no decorrer da disputa, deslocam-se

em diferentes padrões e ainda contribuem para a manutenção do movimento combinado da

translação e da oscilação do plano frontal do corpo do(a) saltador(a) e do movimento discreto

mas excêntrico de sua cabeça, afora o equilíbrio fluidodinâmico proporcionado pela atuação

singular dos olhos e dos ouvidos. Por outro lado, a forma (), o volume (V), a posição (s = s (x,

y, z, t)) e a velocidade (v) de seu corpo, que estão contidos no cálculo do coeficiente de

resistência, C

111

(SCHIOZER, 1996, p. 491), além das propriedades do fluido (pressão

dinâmica (

), massa específica (), viscosidade ()...), todos variam, mesmo que por suas

respectivas ordens de grandezas tais variações sejam desprezíveis.

II.2.2.3 Durante a fase da impulsão

Vários são os desportos nos quais, durante as provas da competição, se observam

choques mecânicos entre atletas ou partes de seus membros e seus equipamentos ou

110

Cf. item II. 2.2.1 e.

111

Cf. Equação 2.4.

adversários. Ao chutar a bola de futebol ou futsal, ao rebater com a raquete a bola de tênis, ao

golpear com o taco a bola de golf, ao tocar com o pé de impulsão a tábua de salto, os atores

experimentam como em tantas outros modalidades, as consequências de tais ocorrências

momentâneas.

Em semelhantes ocasiões, como também acontece na natureza, 

estão variando rapidame    , assegura FERENCE JR. et al. (s/d, p.

101). Quando isto se dá,

      [denominadas forças internas] são

frequentemente muito mais intensas que quaisquer forças externas presentes [produzidas

por terceiros], e o tempo de duração [...] [do choque mecânico em particular] é tão pequeno

. (TIPLER, 1978, p. 266 seq.).

Esta quase imobilidade dos corpos, denominada    , não

deixa de ser uma aproximação justificável pelo fato de a força impulsiva média, F

I m

, ser 

muito maior que qualquer outra força e [o intervalo de tempo] 

haver praticamente movimento durante [o choque mecânico citado](TIPLER, 1978, p. 272).

Quanto a mencionada   , F

(FERENCE JR. et al., s/d, p. 107;

KELLER et al. 1997, p. 255), como assim é chamado algumas vezes o impulso, I, diz KELLER

et al. (1997, p. 255) ser esta  de grande módulo que existe apenas por um curto

. Já o impulso ou impulsão, I, é este a grandeza física que caracteriza os

efeitos desta força efêmera.

Da mesma forma, segundo o  descrito por GOLDEMBERG (1977,

p. 149), o [ I ] no intervalo [...] [de tempo 

final

 t

inicial

] é igual à

variação da quantidade de movimento [ p ] da partícula [ou corpo] no intervalo de tempo [ ]

no qual a força [ F ] .

Esta variação da quantidade de movimento (ou momento linear ou momentum), p,

[pode ocorrer] [...] quando há uma variação na massa de um objeto [(o corpo em

observação)], ou na sua velocidade, ou em ambos. Se o momentum muda enquanto a

massa se mantém constante [conforme se supõe permanecer a massa do(a) atleta e], como

[o] é na maioria dos casos, então a velocidade muda. Ocorre aceleração. E [...] [quem]

produz a aceleração [...] é [a força de impulsão, F

, no caso em estudo, provocada pelo

atleta modelo, na tábua de impulsão]” (HEWITT, 2002, p. 99).

Assim, utilizando-se da segunda lei de Newton (1642-1727), F =

(p) =

(m x v),

para uma força, F, dependente do tempo, t, ( F = F(t) ), e da [linear]

como o fator central e controlador em casos de impactos [,] descoberta pelo físico inglês John

Wallis [(1616-1703)] (FERENCE JR. et al., s/d, p. 103), pode-se escrever, como o fazem

conjuntamente TIPLER (1978, p. 268) e GOLDEMBERG (1977, p. 149), que :

I =



final

inicial



final

inicial

= m



final

inicial

= ∆p

Ou, de um modo mais simples,

I = ∆p = m x (v

final

– v

inicial

)

onde, por v

inicial

e v

final

representam-se as respectivas velocidades em t

inicial

e t

final

, como descrito

no .

Para melhor compreensão, na ilustração

112

seguinte (Figura II.24), em que um taco de

golf atinge uma bola, nota-se nitidamente uma considerável deformação na bola. Tal

deformação, contudo, ilusoriamente não se vê no taco. Outro detalhe nada patente, mas

razoável de se admitir, diz respeito ao barulho que semelhante tacada deve ter produzido no

ambiente do evento. Menos evidente, talvez, todavia não menos dígno de menção, seja a

sensível porém indelével alteração na temperatura dos dois corpos ou ainda, os efeitos

incômodos da percussão que levam jogadores de tênis, beisebol e outros afins a, por

exemplo,    [de beisebol] pelo centro de percussão no sentido de evitar a

 (ALONSO, 1972, p. 307).

112

Taco de golf atingindo uma bola. Fonte: Harold Edgerton, Massachusetts Institute of Technology. Disponível em:

< http://atomoemeio.blogspot.com/2009/01/foras-de-coliso.html >. Acesso em: 5 mar. 2009.

Equação II.14

Equação II.15

Figura II.24 – Deformação da bola de golfe pelo taco,

no instante do choque.

Deste modo, como na rática [...] não existem corpos perfeitamente elásticos [ou

sem plasticidade], nem corpos inteiramente desprovidos de elasticidade [ou totalmente

plástico] (BRUHAT, 1963, p. 252), os fenômenos anteriormente descritos, naturalmente,

dissipam energia. Mesmo que estas dissipações, por vezes desprezíveis por suas intensidades

ínfimas quando comparadas às demais energias envolvidas, não sejam consideradas no

processo.

Sendo assim, o choque com o pé/perna de impulsão do atleta modelo na tábua de

impulsão provocará perdas de energia pela propagação de vibrações mecânicas transversais

(barulho), pela repercussão de vibrações mecânicas pelos tecidos do corpo do(a) atleta

(sensivelmente na perna em questão), pela troca de calor sensível (de pouca relevância, no

caso) e pelas deformações dos conjuntos “pé com sapatilha-de-prego” e “tábua com plasticina”,

inclusive com falha do(a) competidor(a) (seguida de punição), quando da deformação

permanente da camada de plasticina, num dos casos de “queima” do salto por solo

além da linha de medição com [a sapatilha] , “Regra 185 1.(a)” (CBAt, 2002-2003, p. 144;

FAERGS, 2006-2007, p. 31)

113

114

Felizmente para os(as) atletas, do ponto de vista macroscópico, as perdas de energia

anteriormente mencionadas parecem não interferir sobremaneira de modo a causar transtornos

à iniciação do salto. Entretanto,         [será

produzido,] [...] em consequência, [pela] [...] interação mútua [que] 

(ALONSO, 1972, p. 247), imediatamente antes e logo posteriormente a impulsão na tábua.

Pelo exposto, portanto, das seis forças estudadas, peso próprio (P), normal (N), atrito

estático (F

), empuxo (E), resistência do ar (F

) e força de pressão atmosférica (F

), apenas as

forças normal (N) e de atrito estático (F

) enquadram-se, neste acontecimento, como forças

internas, ficando as demais, então, classificadas como forças externas. Inclusive a força de

resistência do ar (F

), a única que dentre aquelas, de súbito, por uma rajada abrupta e sem

precedentes, poderia criar uma situação de impossibilidade à conservação da quantidade de

movimento e levar, segundo FERENCE JR. et al. (s/d, p. 105),     

momentos [lineares do sistema “pé do atleta modelo  tábua de impulsão com plasticina” ou

por extensão, “atleta modelo (como um todo) – tábua de impulsão”] [...], [imediatamente] antes

e [imediatamente] depois do [...] [choque, a] não [ser] . O que ocorrendo, levaria

a uma não conservação da quantidade de movimento, ou seja, neste caso, o momento linear

imediatamente antes do choque seria diferente do momento linear imediatamente depois do

choque, sendo assim expresso: ∆p

antes

≠ ∆p

depois

, argumenta o autor.

113

CONFEDERAÇÃO BRASILEIRA DE ATLETISMO: regras oficiais de atletismo, op. cit., p. 144.

114

FAERGS – Federação de Atletismo do Estado do Rio Grande do Sul, op. cit., p. 31.

Todavia, para CARRON et al. (1997, p. 207),

     [como agora,] agindo durante um choque, os

impulsos por elas produzidos são desprezíveis, pois o intervalo de tempo é extremamente

pequeno. [...] portanto, [pode-se] considerar um choque como um sistema isolado de

forças externas, apresentando conservação da quantidade de movimento do sistema

composto pelos corpos que [...] [se chocam].

Enquanto KELLER et al. (1997, p. 256), ao referir-se a Equação II.14 ou II.15 anterior,

sugere que se tenha 

[...] [for] muito maior do que a soma vetorial de todas as outras forças durante o intervalo de

. Chega-se, deste modo, com base na Equação II.15, nos dados contidos no Tabela

II.5 a seguir e no sistema “atleta modelo  tábua de impulsão” estabelecido, à expressão da

Equação II.16 abaixo:

Tabela II.5 ―

Elementos presentes ao choque mecânico entre atleta e tábua de impulsão

Componentes

Massa

Velocidade antes do choque

Velocidade depois do choque

Atleta modelo

v = v

+ v

≠ 0

v' = v’

+ v’

≠ 0

Tábua de

impulsão

= 0

' = 0

p

antes

p

depois

m x v

+ m

x v

= m x v’ + m

x v

’

I = ∆p = m x (v’ – v) = m x [(v’

+ v’

) – (v

+ v

)]

Na Figura II.25 seguinte, procura-se mostrar as forças internas, normal (N) e atrito

estático (F

), atuando em conjunto para gerarem a força de impulsão, F

, necessária ao salto, e

na Figura II.26 após, as respectivas reações N’ e F’

, em que N’ = – N e F’

= – F

Antes

Depois

Equação II.16

•

Referencial xOy

Sentido da corrida

Solo

Linha de medição

Tábua de

impulsão

Figura II.25 – Representação vetorial da composição das forças normal, N, e de atrito estático,

, atuando sobre o atleta modelo no instante do choque com a tábua de

impulsão.

•

N’

F’

Tábua de impulsão sob os

efeitos das forças de ação

causadas pelo pé de

impulsão do atleta modelo.

Tábua de

impulsão

•

Pé de impulsão do atleta

modelo sob os efeitos das

forças de reação da tábua de

impulsão.

Perna de impulsão

do atleta modelo

Figura II.26

Com amparo na

3ª Lei de Newton

Figura II.26 – Ação e reação das forças normal, N, e de atrito estático, F

Ao consultar as obras dos professores Ray F. KRING (1924-2001) e José Luis

FERNANDES (1947), valiosos conhecimentos sobre “impulsão” que permeiam os estudos de

agora, sem dúvidas foram obtidos. Para KRING (1975, pp. 192-193), atleta americano que

destacou-se no salto com vara nos idos de 1945 a 1954,

    saltar o mais alto

possível, com a menor perda de ímpeto para a frente. [...] O saltador envidará todos os

esforços para bater vigorosamente com o pé de apoio na prancha, a fim de obter o

impulso desejado. O pé de apoio baterá em cheio na tábua [...] e o joelho se dobrará um

pouco, preparando-se para estender-se no salto. [...] uma vigorosa batida do pé e a plena

extensão da perna se tornam extremamente significativas. Pois sem o vigoroso

endireitamento da perna muita força do impulso se perderá e o saltador já não poderá

transformar a resistência da tábua em movimento ascensional. O segredo do êxito no

salto em distância [...] consiste, portanto, na capacidade que tem o saltador de colocar

o seu centro de gravidade sobre o pé de apoio no momento de tomar impulso.

(Grifos nossos)

Já para FERNANDES (1978, pp. 75-76),

        máxima altura com a menor perda

possível do ímpeto horizontal. A impulsão do atleta ajuda a elevar o seu centro de

gravidade. O objetivo primário na competição de salto é projetar o centro de gravidade

do saltador através do ar, na máxima velocidade e direção desejada. [...] A distância

alcançada no salto depende principalmente da velocidade acumulada pela velocidade da

corrida e a força da impulsão, quando a velocidade é transferida na direção desejada. Por

essa razão, normalmente, admite-se que as mais importantes fases do salto em

distância [...] [sejam] a corrida e a batida na tábua, sendo [...] a segunda [...] responsável

por 2/3 do salto, requerendo [...] dessa forma, uma atenção muito especial. [...] uma ligeira

inclinação lateral do peso do corpo para o lado do pé de impulsão [...] a fim de se conseguir

um avanço lateral para a obtenção de um excelente equilíbrio. [...] uma ligeira flexão da

perna onde o corpo se assentará, como acontece no último passo do salto em altura, e

que deverá ser feita com absoluta precisão. [...] Imediatamente após, há uma máxima

extensão do corpo, quando o pé deixa a tábua, estando o corpo com o centro de

 (Grifos nossos)

Em ambos os textos, as considerações dos autores alusivas ao seguimento do salto em

distância, na tábua de impulsão, permitem abstrair suposições físicas às peculiares energias

despendidas pelo(a) atleta no decorrer da prova. Ou seja, essas energias, oriundas de

processos bioquímicos, estariam, desta forma, distribuidas de maneira a consignar a

necessária demanda de sustentabilidade. Assim, as perdas pelo choque no ato da impulsão,

bem como aquelas pequenas dissipações sucessivas dos choques no espaço da corrida,

teriam a possibilidade de serem compensadas.

Em outros termos, as energias em parte se compensariam, pressupõe-se, de modo a

garantir a execução sequenciada das etapas. Deste modo, seus valores imediatamente antes

e imediatamente depois do choque, devido a força de impulsão, F

, relacionariam-se como

segue (Tabela II.6), presume-se:

Tabela II.6

Energias antes do choque

Energias depois do choque

= E

+ E

∆

+ Q

→

= E’

+ E’

∆

Q’

Discriminação

= ½ ∙ m ∙ v

E’

= ½ ∙ m ∙ v’

= ½ ∙ m ∙ v

+ m ∙ g ∙ h

E’

= ½ ∙ m ∙ v’

+ m ∙ g ∙ H

∆

= energia disponível

E’

∆

= energia disponível

Q = energias dissipadas

(deformações, vibrações, calor etc.)

Q’ = energias dissipadas

(Q’ ≠ Q, em valores)

Na Tabela II.6, as “energias dissipadas” no decurso da prova, Q e , desiguais a

princípio, responderiam pelas deformações plásticas ou elásticas impostas a pista conforme

seu piso (deformações elásticas para pistas sintéticas, por exemplo) e pelas deformações do

corpo do(a) atleta, nos músculos, ossos e tendões (...); pelas vibrações mecânicas propagadas

através do ar (sons dos impáctos) e pelas vibrações mecânicas propagadas no solo e no corpo

do(a) atleta, emitidas pelas pisadas alternadas da corrida e, principalmente, pelo choque na

hora do impácto com a tábua de impulsão; pelas eventuais variações desprezíveis de

temperatura na pista ou sapatilhas do(a) atleta; e outros.

As “energias disponíveis”, E



e 



, corresponderiam as reações bioquímicas a aflorar

do corpo atlético do(a) competidor(a) por conta de sua performance física, e que não somente

compensariam as perdas, Q e , como também subsidiariam as necessidades previstas nas

energias mecânicas E

, E

, 

e 

, sobretudo 

e 

. Note-se que, como já foi antecipado,

“[...] da origem de sua marca, partindo de uma velocidade nula (0 m/s), caberá ao atleta modelo

alcançar a máxima velocidade que sua performance o permite ao atingir a tábua de impulsão,

no final do corredor de aproximação, e ainda, na tábua chegando, conseguir saltar”

115

As “energias mecânicas” E

e 

, com suas parcelas cinéticas E

= ½ ∙ m ∙ v

e 

½ ∙ m ∙ v

, e suas parcelas potenciais gravitacionais E

=  e 

= ,

respectivamente, equivaleriam ― no tocante a energia mecânica E

― as naturais oscilações

verticais do centro de massa, CM, ocorridas durante a aproximação da “fase 2”, quando “[...]

o(a) corredor(a) mantém ambos os pés movendo-se sem apoio, como que a „flutuar‟ no

pequeno lapso de tempo”

116

. E ― relativo a energia mecânica 

, neste momento ― ao salto

programado que as fases anteriores predispuseram. Com grande ascenção, matematizada na

115

Cf. Item II.2.1 – 2.

116

Cf. Item II.2.2.2.

Equação II.17

Equação II.18

Equação II.19

Equação II.20

Equação II.21

altura H, da energia potencial gravitacional 

, e pela velocidade vertical v

, no decurso do

salto, muito maior que aquelas das oscilações, de velocidades verticais v

(v

>> v

). E ainda,

como já foi dito, quando “[...] na tábua de impulsão, o atleta modelo [necessitar] elevar seu

centro de massa (CM) ao mais alto ponto, erguendo-o do nível médio da trajetória por ele

traçada ao longo da corrida de aproximação à máxima altura que a impulsão, agora adquirida,

devido a reação gerada pela ação dos músculos de sua perna-de-impulsão sobre a tábua de

impulsão, for capaz de arremessar seu CM contra a gravidade”

117

As “energias cinéticas” E

e 

, satisfariam exclusivamente as etapas horizontais dos

deslocamentos de aproximação e do salto propriamente dito. Sendo assim, enquanto da

energia cinética E

, excluidos os efeitos das oscilações verticais da corrida, estudaria-se

somente a velocidade v

e as possíveis maneiras de aumentá-la. Atente-se para o fato de que,

em se aumentando a massa m, e consequentemente o peso próprio, P, a energia cinética E

também aumenta, contudo, não seja este o caminho de melhor opção. Enquanto da energia

cinética 

, investigaria-se os fatores que a reduzem, seja pela ação da força de resistência do

ar, F

, seja pelo estilo do salto adotado e, por conseguinte, pela postura do(a) saltador(a) no

“voo”.

Por último, as “energias totais” E

e E

, respectivas adições das parcelas anteriormente

nomeadas, permaneceriam constantes se o sistema fosse o universo, ou seja, conservar-se-

iam iguais (E

= E

= constante), ou, como descreve ÁLVARES (1993, p. 420), [se em]

todas estas transformações observa-se que não há criação nem destruição da energia, de

modo que a quantidade total de energia envolvida [...] [no] fenômeno permanece sempre a

mesma, [...] [a energia total]  . Porém, para o sistema específico considerado,

“atleta modelo  tábua de impulsão”, devido a presença de forças não-conservativas ou

dissipativas, entende-se que estas “energias cinéticas” E

e 

(expressas a seguir),

imediatamente antes e imediatamente depois do choque, não se conservam. Isto a princípio,

permitiria classificar o choque como sendo anelástico ou inelástico ou ainda parcialmente

elástico, por isso, de coeficiente de restituição, e, maior que zero e menor que um ( 0 < e < 1).

= E

+ E

= ½ ∙ m ∙ v

+ ½ ∙ m ∙ v

E’

= E’

+ E’

= ½ ∙ m ∙ v’

+ ½ ∙ m ∙ v’

Entretanto, como pressuposto,         

outra forma de energia [no caso, a “energia disponível”, E



](RAMALHO et al., 1978, p. 356),

a saber, proveniente das próprias reações bioquímicas. Sendo assim, parece justificável e mais

adequada a situação uma outra classificação para o choque, qual seja, a de um choque 

117

Cf. Item II.2.1 – 3.

super- como chama atenção RAMALHO et al. (1978, p. 356), para o qual o coeficiente

de restituição, e, apropriado é maior que um ( e > 1).

Na Equação II.23 a seguir,       [(1796-1832)]

(FONSECA, 1977, p. 530), que permite medir  perde [ou

ganha]  (FOLMER-JOHNSON, s/d, p. 125), pelo 

corpos que se chocam não serem absolutamente elásticos, [...] [havendo assim] uma inevitável

 (FONSECA, 1977, p. 530), pode-se também constatar exatidão naquelas

situações de ganho de energia, quando o coeficiente de restituição, e, é maior que um (e > 1).

 

E 









onde,





Na Equação II.23, m e m

são respectivamente as massas do atleta modelo e da tábua,

enquanto v e v

, as velocidades respectivas do atleta modelo e da tábua de impulsão

imediatamente antes do choque. Na Equação II.24, o numerador v

– v representa a

velocidade relativa de afastamento, enquanto o denominador v – v

desempenha o papel da

velocidade relativa de aproximação dos dois corpos.

Como é possível verificar, em 

incremento de energia cinética: [ 

= 

– E

] (FOLMER-JOHNSON, s/d, p. 125), e para um

coeficiente de restituição maior que 1 (e > 1), esta variação de energia cinética, 

, é positiva,

ou seja, 

> 0.

Voltando a Figura II.25, na qual procurou-se ilustrar o momento exato da impulsão

conforme entendeu-se o descrito por KRING (1975, p. 193), ao afirmar que [o] segredo do

êxito no salto em distância, [...] consiste, portanto, na capacidade que tem o saltador de

colocar seu centro de gravidade sobre o pé de apoio no momento de tomar impulso

(grifo nosso), observa-se com clareza as reações da tábua de impulsão sob o pé do atleta

modelo, por intermédio das forças normal (N), estritamente perpendicular ao solo, e atrito

estático (F

), no sentido da corrida e, portanto, contrário ao deslocamento “iminente” do pé de

apoio que, neste instante, empurra o chão para baixo e para trás.

Segundo ARAUJO (1933), professor de Física, deve-se estender esta conclusão à qual

chegou Ray KRING (no texto acima grifado), pois a mesma, reforça sua tese de que possa

ocorrer, de súbito, uma redução na velocidade do(a) atleta, por este tocar a tábua de impulsão

Equação II.23

Equação II.24

com uma postura inadequada, quer dizer, com a posição da perna (segmento joelho-perna-pé

de apoio) numa angulação indevida relativamente a perpendicular à tábua. E diz mais:



de atrito, f’

, no sentido da corrida, induzindo sobre si, assim, um atrito estático de reação

da tábua, f

, de sentido contrário ao da corrida, a soma temporária, f

+ n, deste atrito

com a reação à normal, n’, imprimida para baixo, perpendicularmente a tábua, deverá,

inevitavelmente, fazer com que surja uma força de impulsão, f

, indesejável ao avanço, mas

que deveria ser evitada ou, quando nada, minimizada. Deste modo, mesmo com retardo,

este impulso desfavorável que prossegue enquanto o CM avança ao girar em torno do

ponto de apoio, tenderia, por força da inércia do corpo ainda em movimento, colocar o(a)

atleta naquela posição limiar ideal proposto por Ray e que, se supõe, deva ser atingido

 (Figuras II. 27 e II.28)

De acordo com a narração, como que num processo quadro a quadro, as Figuras II.27 e

II.28 representariam a etapa inicial quando do toque na tábua, enquanto, as Figuras II.25 e

II.26, a etapa final para a qual aquelas evoluiriam.

Figura II.27 – Representação vetorial da composição das forças normal, N, e de atrito estático,

, atuando sobre o atleta modelo no instante do choque com a tábua de

impulsão.

•

Referencial xOy

Sentido da corrida

Solo

Linha de medição

Tábua de Impulsão

II.2.2.4 Durante a fase aérea (elevação e flutuação)

Nos XXIX Jogos Olímpicos de Pequim, China, 2008, o velocista jamaicano Usain Bolt

venceu as provas de 100 e 200 metros rasos com os tempos recordes de 9,69 e 19,30

segundos, respectivamente. Destes feitos notáveis, enquanto medições oficiais legítimas,

pode-se determinar as mais elevadas velocidades médias, v

, desenvolvidas até então por um

atleta olímpico, bem como se auto autorizar-se competente para enquadrá-lo dentre aqueles

atletas com perfíl para a prova do salto em distância. Pois, como afirma FERNANDES (1978, p.

74),

[de salto], é necessário ter uma grande capacidade

de impulsão, habilidade natural, técnica e ser, principalmente, um velocista, uma vez que a

 (Grifo nosso).

Além disto, diz KRING (1975, p. 188),  a maioria dos velocistas salta melhor do que o

saltador em distância médio, embora muitos fujam dessa modalidade porque têm medo de

machucar-.

Assim, para que se tenha uma base precisa em que se possa apoiar, evitando-se com

isso referir-se a estimativa sugerida por DYSON (1978, p. 162), da 

 (tradução nossa), buscou-se por

Figura II.28

Com amparo na 3ª Lei de Newton

Tábua de impulsão sob os

efeitos das forças de ação

causadas pelo pé de impulsão

do atleta modelo.

Tábua de

impulsão

n’

f’

•

Pé de impulsão do atleta

modelo sob os efeitos das

forças de reação da

tábua de impulsão.

Perna de impulsão

do atleta modelo

Figura II.28 – Ação e reação das forças normal, N, e de atrito estático, F

meio da equação de      





 (GONÇALVES,

1979, p.173), na qual, por x representa-se o espaço percorrido e por  o intervalo de tempo

decorrido durante as provas, chegar aos valores aproximados de 10,32 m/s (37,2 km/h) para os

100 metros rasos e 10,36 m/s (37,3 km/h) para os 200 metros rasos. Valores estes, aliás, que

comprovam ter sido Bolt mais veloz ao correr os 200 metros rasos do que os 100 metros rasos.

A propósito, como se poderia intuir ao perceber que o tempo de 19,30 segundos é menor que o

dobro de 9,69 segundos, ou seja, menor que 19,38 segundos.

Logo, calculando-se a máxima distância, A

, que teoricamente se pode atingir com a

velocidade média de 10,32 m/s alcançada nos 100 metros rasos em 2008, ao substituir na 

equação [...] [do] alcance máximo

 



 2

sen

, [...] [em seu] valor máximo



[quando]



 (GONÇALVES, 1979, p. 289), os valores da velocidade de lançamento, v

interpretada com coerência

118

(em que pese as concessões inerentes), como sendo a

velocidade v imediatamente depois do choque; da aceleração local da gravidade, g, em

Pequim, no valor de 980,1551 cm/s

, a 59 metros acima do nível do mar e nas coordenadas

39,92° N e 116,38° L (Planilha A)

119

e para um ambiente “ideal”, ou seja, sem ar atmosférico

que possa oferecer resistência devido a força de resistência do ar, F

; o valor encontrado para

, será de (10,87 ± 0,02) metros ou de, aproximadamente, 1,92 metros (≈ 21,4%) acima do

atual recorde mundial de 8,95 metros, conquistado em 1991 por Mike Powell há, portanto, 18

anos (Planilha A)

120

Alcance como este de aproximadamente 10,87 m, escrito como exige a “Regra 184”

121

ou seja, com precisão de 0,01 metros, contrariaria a evolução dos saltos em distância

masculino apresentada na Figura II.1 e na Tabela II.1. Haja vista o espaço de tempo de 23

anos, decorridos entre os recordes mundiais alcançado por Bob Beamon, de 8,90 metros, nos

XIX Jogos Olímpicos de Cidade do México, México, 1968

122

, e dos também já mencionados

8,95 metros obtido por Mike Powell, no III Campeonato Mundial de Atletismo, Tóquio, 1991

123

cuja diferença atingiu apenas 0,05 metros ou 5 centímetros e já dura, repetindo, 18 anos.

Portanto, se fosse adotado a título de especulação uma relação direta de proporcionalidade

para o crescimento dos saltos de 1968 até presentemente, tal acréscimo não totalizaria 4

118

Cf. Quadros 2.7 e 2.8.

119

Cf. APÊNDICE A.

120

Cf. APÊNDICE A.

121

Cf. item II.1.2, IV. As condições gerais.

122

Cf. Planilha Parte B2 2.

123

Cf. Item I.12.

centímetros (0,04 m), ou seja, chegaria somente a 8,99 metros ou ficaria a 1,88 metros (≈

17,3%) abaixo do resultado teorizado.

Então, a que fatores físicos, se existirem, tamanha discrepância poderia ser atribuída?

Ou seria absurdo se pensar que o ser humano algum dia possa atingir tal marca? Se assim o

for, o que dizer dos resultados atléticos de hoje quando comparados aos do início dos Jogos

Olímpicos em 1896? Ou, quais deverão ser os novos recordes mundiais do salto em distância

masculino e feminino na futura 50ª Edição dos Jogos, ou seja, daqui a 83 anos, nos L Jogos

Olímpicos de Verão da Era Moderna de 2092?

À vista disso, excetuando-se conjecturas sobre performances atléticas incertas que hão

de vir, ou injustas comparações entre desempenhos em períodos de tecnologias distintas, ou

ainda perspectivas do potencial humano que se possam trazer consigo, só resta reavaliar as

[as quais] claramente não

se (HALLIDAY, et al., 1991, p. 55). Da mesma

forma, investigar o que possa estar a reduzir a velocidade, v

, imediatamente após o choque,

talvez por conta da área transversal, A, do corpo do(a) competidor(a), exposta devido ao estilo

do salto adotado ou por sua postura no “voo”. Ou ainda, levar em conta as sutilezas das

propriedades do meio na determinação das ações da força de resistência do ar, F

. Pesquisar o

ângulo de lançamento,



, mais apropriado ao peso próprio, P, do(a) atleta e ao alcance

máximo, A

, desejado e também, não subestimar a dependência da aceleração local da

gravidade, g, com a latitude e a altitude. Por fim, entender que  [pode] parecer

   problema de Física [...] [poderá]    

, como

argumenta HALLIDAY, et al. (1991, p. 55), mesmo assim, ter-se-ia, ao que parece ao menos, a

oportunidade para propor justificativas experimentais concretas à divergência do alcance antes

consignado.

Então, quanto aos efeitos conjuntos (1) do fluido ar atmosférico e suas propriedades e

(2) da área transversal, A, esta imposta pelo(a) atleta como consequência direta do estilo do

salto empregado, que possam reduzir a velocidade, v

, imediatamente após o choque e

durante o “voo”, por participarem efetivamente dos cálculos da força de resistência, F

, por

meio da expressão já estudada

vACF





(Equação II.4), onde F

é o módulo de

, no sentido do deslocamento, bastaria supor, como descreve HALLIDAY, et al. (1991, p. 55),

[ou atleta modelo] se movimenta, não [exerce] [...]

qualquer influência sobre o seu movimento, [vindo a constituir-se em] uma hipótese razoável

para velocidades baixas. Entretanto, conforme a velocidade cresce, a discrepância entre os

nossos cálculos e o movimento real torna-

Daí, apoiando-se nesta assertiva, transcreveu-se textualmente o gráfico da Figura II.29

e a  da Tabela II.7 a seguir, ambos, ao que parece resultados de uma simulação

sobre 

com a horizontal, com velocidade inicial de 160 km/h [≈ 44,4 m/s].”( BRANCAZIO, 1985, apud

HALLIDAY, 1991, p. 56) e que mostram as causas dos efeitos atmosféricos observados no

movimento dessa bola de beisebol, onde a curva representada pelo índice “I”, menos

acentuada, refere-se à trajetória da “bola do jogador de beisebol” que foi calculada por meio de

um programa de computador, orienta o autor. Tal programa levou em conta a resistência do ar,

permitindo assim, aproximar o resultado às condições normais do jogo, salienta. Já a curva

indicada pelo índice “II”, mais acentuada, expõe a trajetória da “bola do pesquisador” no vácuo,

calculada conforme o modelo tradicional que emprega a fórmula do alcance máximo, A

escrita antes (

 



 2

sen

). Na Tabela II.7, os dados expostos referem-se às duas

situações.

Tabela II.7

Tabela 1. Comparação Entre Duas Trajetórias

Trajetória II (Vácuo)

Trajetória I (Ar)

Alcance

177 m

68 m

Altura máxima

76,8 m

53 m

Tempo de voo

7,9 s

6,6 s

Vide Figura II.29. O ângulo de lançamento é de 60° e o módulo da velocidade v

é de 160 km/h (≈ 44,4

m/s).

FONTE: HALLIDAY, D.; RESNICK, R.; Física básica. Mecânica, v. 1, Rio de Janeiro, LTC – Livros

Técnicos e Científicos, 1991, p. 56.

100

(I) A trajetória de uma bola de beisebol, calculada (usando um computador) levando em consideração a resistência do ar.

(II) A trajetória que seria seguida no vácuo, calculada pelos métodos tradicionais. (Vide Tabela II.7)

FONTE: FONTE: HALLIDAY, D.; RESNICK, R.; Física básica. Mecânica, v. 1, Rio de Janeiro, LTC – Livros Técnicos e

Científicos, 1991, p. 56.

Os resultados mostrados até então parecem não deixar dúvidas quanto a influência que

o ar atmosférico exerce sobre lançamentos de projéteis. Contudo, parece, só aumentam as

cautelas quanto a uma comparação direta dos dois fenômenos, a saber: lançamento de uma

bola de beisebol e “lançamento” do atleta modelo do salto em distância, pois as variáveis

envolvidas são muitas.

A impressão que se tem é que, mantido os valores de v

(velocidade inicial do

lançamento), g (aceleração local da gravidade) e



(ângulo de lançamento), a trajetória II, no

vácuo, seria mantida qualquer que fosse o objeto lançado, inclusive o corpo do atleta modelo.

No entanto, parece razoável admitir que o mesmo não ocorresse nas condições da trajetória I,

no ar, evidentemente, devido à força de resistência do ar atmosférico, F

Ficam então alguns questionamentos: Mantidas as condições propostas pela simulação,

seria o modelo utilizado por computador capaz de permitir a verificação da razão entre os

alcances finais, quaisquer que fossem os corpos de provas lançados, como o de outra bola

com volume, área transversal, peso, textura, elasticidade/plasticidade etc. diferentes, por

exemplo, como as esferas utilizadas no arremesso de peso no Atletismo, ou ainda o dardo, ou

o disco ou mesmo o corpo do atleta modelo, como o fez ao facultar os dados da redução

Figura II. 29

60°

Figura II.29 – Trajetórias de uma bola de beisebol com e sem resistência do ar.

101

aproximada de 61,58% entre as trajetórias pesquisadas “I” e “II”? Se a resposta for afirmativa, a

razão encontrada de

177

(≈ 2,60), seria mantida constante?

Ainda quanto aos questionamentos, o que entender por  ? 40

km/h ou ainda 11,1 m/s aproximadamente, ou seja, um quarto de 160 km/h, intensidade da

velocidade v

na simulação, seria uma velocidade baixa? Observe-se que Bolt chegou à média

de 10,32 m/s (37,2 km/h), o que denota um valor em torno de 7,03% menor do que aqueles

25% (um quarto) fundados na velocidade inicial do citado lançamento.

Não obstante, da razão de 177 para 68 (177 : 68) contida na Tabela II.7 e do resultado

próximo de 9,41 metros a que chegaria Bolt pelos procedimentos tradicionais, no vácuo, para

um ângulo de 60°, por isso menor que os 10,87 metros máximos do ângulo de 45°, acha-se um

alcance diretamente proporcional de cerca de 3,62 metros, “usando” o computador, distância

esta menor que a metade do atual recorde mundial de 8,95 metros. Portanto, estes resultados

conduzem a conclusão de que: (1) A velocidade de 10,32 m/s é baixa, e por isso, não sofre as

influências do ar e, por conseguinte da força de resistência, F

, permitindo assim, com o avanço

da tecnologia aplicada aos Desportos, um dia se poder chegar aos novos recordes. Ou (2) que

a razão levada a efeito de 2,60 para os 60° não é constante, como foi questionada

anteriormente, impedindo esta de ser utilizada desta maneira. Ou ainda, (3) que os efeitos da

atmosfera persistem, contudo, variando diferentemente de como se supôs, independentemente

de a velocidade de 10,32 m/s ser ou não pequena. O que, por fim, leva a se perceber nesta

última, maior concordância.

Quanto a não se subestimar a dependência funcional existente entre a aceleração local

da gravidade, g, a latitude, L, e a altitude, A, expressa como g = g(L, A) nos estudos do

Capítulo I

124

, entende-se, a despeito de não se ter esgotado o assunto, ter-se falado o bastante

a cerca de tais efeitos, o suficiente para não fazê-lo novamente.

Já sobre a pesquisa do ângulo de lançamento,



, apropriado ao peso próprio, P, do

atleta modelo e ao alcance máximo, A

, cobiçado, declara DYSON (1978, p. 164) “[...] [que

para] distintas combinações de velocidade de aproximação e de peso [...] [o] maior ângulo

possível tem que estar sempre muito abaixo dos 45° (ângulo recomendado por conduzir, por

vezes, no vácuo, ao alcance máximo(Tradução nossa). Semelhante afirmação, corroborada

por HEWITT (2002, p. 179), sustenta que       



não é por causa da resistência aerodinâmica [apenas]. Então, como justificar tais alegações,

até a de não ser a resistência aerodinâmica a única causa para a escolha do ângulo de

124

Cf. itens de I.1 a I. 6.

102

lançamento, se na unanimidade dos compêndios este é o ângulo correto, inclusive utilizado

neste trabalho para se calcular a distância provável de 10,87 metros

125

Seja como for, ao proceder às investigações, reuniu-se: (1) A velocidade de 10,32 m/s,

anteriormente obtida para o corredor Bolt, seu peso próprio

126

, P, de 78 quilogramas-força (kgf),

sua estatura

127

, H, de 1,96 metros (m), bem como a altura aproximada de seu centro de

gravidade

128

, ou diga-se centro de massa, H

, a 1,08 metros (m) do solo; (2) duas hipóteses

para a direção da velocidade intitulada v’, esquematizadas nas Tabelas II.8 e II.9; e (3) uma

situação descrita por DYSON (1978, p. 165), mostrada a seguir, num exemplo similar.

Tabela II.8

Quando a velocidade v’ (com intensidade igual a 10,32 m/s) tem sua direção

definida pelo ângulo



( = 45°), relativamente a horizontal (eixo-x).

Mmmmmmmmmm

Mmmmmmmmmmm

Para │v’ │ = 10,32 m/s



= 45°

│v’

│ = │v’ │ • cos



= 7,30 m/s

│v’

│ = │v’ │ • sen



= 7,30 m/s

Logo, │v’

│ = │v’

│

∆ t = 2 • t

∆ t = 2 •















senv



∆ t = 1,49 s

 

2

 

senv





= 2,72 m

= v’

• ∆ t =

 

senv



 2'

= 10,87 m

Nota: Adotou-se para g (aceleração local da gravidade) o valor de Pequim (item II.2.2.4).

125

Cf. item II.2.2.4.

126

Peso de Usain Bolt. Disponível em

<http://zerohora.clicrbs.com.br/zerohora/jsp/default2.jsp?uf=1&local=1&source=a2137423.xml&template=3898.dwt&edition=10533&

section=1053 >. Acesso em: 01 abr. 2009.

127

Altura de Usain Bolt. Disponível em:

<http://zerohora.clicrbs.com.br/zerohora/jsp/default2.jsp?uf=1&local=1&source=a2137423.xml&template=3898.dwt&edition=10533&

section=1053 >. Acesso em: 01 abr. 2009.

128

Cf. item II.2.2.1 a.

45°

103

Tabela II.9

Quando a velocidade v’ tem sua direção definida pelo ângulo



( = 45°),

relativamente a horizontal (eixo-x), mas a componente │v’

│ é que vale 10,32 m/s.

Mmmmmmmmmm

Mmmmmmmmmmm

Para │v’

│ = 10,32 m/s



= 45°

│v’ │ =



cos

= 14,59 m/s

│v’

│ = │v’ │ • sen



= 10,32 m/s

Logo, │v’

│ = │v’

│

∆ t = 2 • t

∆ t = 2 •















senv



∆ t = 2,11 s

 

2

 

senv





= 5,43 m

= v’

• ∆ t =

 

senv



 2'

= 21,72 m

Nota: Adotou-se para g (aceleração local da gravidade) o valor de Pequim (item II.2.2.4).

Como se pôde demonstrar nestas duas sinopses comparativas hipotéticas (Tabelas II.8

e II.9), os resultados obtidos refletiram as hipóteses inicialmente adotadas quanto às direções

da velocidade v’ e sua consequente magnitude, bem como as suposições dos saltos no vácuo,

situação tida como “ideal” e, portanto, sem a influente resistência do ar atmosférico.

Atente-se, no entanto, para o fato de que as alturas máximas determinadas de 5,43 e

2,72 metros, aliás, como já deveriam ter sido enunciadas, referem-se apenas às elevações

relativas do centro de massa do competidor Bolt, situado este a 1,08 metros acima do solo. O

que, de imediato, inviabiliza a forjificação estabelecida, pois para atingir somente a marca de

Javier Sottomayor

129

, recordista mundial do salto em altura com 2,45 metros, conquistada em

1993, Bolt teria de elevar seu centro de massa a nada menos que 1,37 metros da referência.

Isto, sem mencionar o fato de que, neste recorde, Sottomayor superou, a 2,45 metros, só a

altura do sarrafo, não importando, desse modo, se o estilo Dick Fosbury

130

para o salto foi ou

não aplicado, nem tão pouco se tal estilo sofre possíveis influências quanto à localização do

CM do(a) atleta. Por conseguinte, tomando como base a atual performance humana, as

hipóteses 1 e 2 ficam, de per si, prejudicadas. Onde, para ilustrar, a Figura II.30 esquematiza a

situação.

129

Cf. APÊNDICE B, Planilha Parte B1 3.

130

Cf. APÊNDICE B, Planilha Parte B1 2.

45°

104

131

Em parte, a Figura II.30 foi montada com dados colhidos do trabalho do Professor Ms. Jéferson Vianna (UFJF). Disponível em:

< http://www.jefersonvianna.hpg.ig.com.br/atletismosaltoedistancia.PDF >. Acesso em: 04 fev. 2008.

Alcance Máximo, A

∆A

δA

Trajetória do CM

durante o “voo”

Trajetória do CM

ao longo do corredor

de aproximação

Caixa de Aterrissagem

total

Tábua de Impulsão

Linha que delimita a

posição do CM no

início do “voo”

Linha que delimita o

instante final da

Impulsão

Local de

Aterrissagem

Atleta ao

longo do

corredor de

aproximação

Posição espacial a partir da qual o CM

desloca-se abaixo da altura H

definida ao

longo do corredor de aproximação

Atleta durante o “voo” exibindo

determinado estilo ou um

complexo híbrido de estilos

Figura II.30 – Vista lateral do salto em distância com suas etapas de aproximação, impulsão na tábua, “voo” e aterrissagem na caixa de areia.

105

A panorâmica oferecida pela Figura II.30 permite tratar com clareza as magnitudes

calculadas nas Tabelas 2.8 e 2.9. Assim, nas quadrículas 5 em que às alturas máximas (h

)

de 2,72 e 5,43 metros ainda acrescentam-se a altura do centro de massa (H

), relativamente

ao solo, chega-se então aos totais impróprios de 3,80 e 6,51 metros (H

total

), respectivamente.

Se por um lado, os 5,43 metros (h

) somente foram superados, com aparelho, a partir de

1972, quando Wolfgang Reinhardt

132

venceu a marca de 5,50 metros no salto com vara,

tornando-se naquela ocasião o medalhista de ouro dos XX Jogos Olímpicos de Munique,

Alemanha, por outro lado, os 6,51 metros (H

total

) sobrepujam na atualidade a marca mundial

dos 6,14 metros conquistados em 1994, igualmente por Sergey Bubka

133

, recorde este que

perdura há quinze anos. Menos incompatível seria adotar os 2,72 metros como altura total

total

) ao invés de altura máxima (h

) como é, mesmo que acima do recorde de Sottomayor.

No entanto, a coerência imporia os 3,80 metros totais (H

total

) que, como tal, também no salto

com vara, só foram superados após os primeiros dezesseis anos de Olimpíada, nos V Jogos

Olímpicos de Estocolmo, na Suécia, em 1912 com Harry Babcock

134

, saltando 3,95 metros.

Quanto aos alcances de 10,87 e 21,72 metros, também impróprios, o mesmo se poderia dizer,

pois nem no salto triplo chegou-se além dos 18,29 metros do atleta Jonathan Edwards

135

conquistados em 1995. Uma redução desta medida nos moldes daquela efetuada por ação da

resistência do ar, nas trajetórias “I” e “II” (Figura II.29), de 61,58%, ainda assim, manteria tal

alcance em 13,38 metros (A

), ou seja, acima daquela da “hipótese 1” de 10,87 metros (A

sob suspeição.

Entretanto, as equações de definição das grandezas referentes ao ângulo de

lançamento,



, de 45 graus, para qualquer das hipóteses submetidas às análises, impõem

conformidade nas dimensões das velocidades horizontal e vertical exibidas nas quadrículas 3.

Logo, tão grande imposição, que requer conjuntamente a igualdade da velocidade vertical,

explicaria não só o exagero da altura máxima de 5,43 metros (h

) para um saltador em

distância humano, na “hipótese 2”, como também a “razoabilidade” dos 2,72 metros da

“hipótese 1” (h

), das quadrículas 5, se este valor fosse relativo ao solo. Ainda que neste caso

dos 2,72 metros, a 27 centímetros acima do recorde mundial de Javier Sottomayor, que detém

a marca de 2,45 metros há dezesseis anos, tenha-se que elevar o centro de massa do atleta

Bolt para 1,64 metros, além do seu nível médio de 1,08 metros (1,08 m + 1,64 m = 2,72 m),

sobre o solo.

132

Cf. APÊNDICE B, Planilha Parte B1 2.

133

Cf. APÊNDICE B, Planilha Parte B1 3.

134

Cf. APÊNDICE B, Planilha Parte B1 1.

135

Cf. APÊNDICE B, Planilha Parte B2 2.

106

Na Tabela II.7 a   de comparação das trajetórias “I” e “II”, para a mesma

velocidade, v

, e o mesmo ângulo,



, de lançamento, mostra uma redução próxima de 31 %

entre as alturas máximas de 53 e 76,8 metros, respectivamente, por conta da resistência do ar.

Curiosamente, devido à [ao ângulo de] 45°

[...] [demonstrável pelas] derivadas de [A

] [...] em relação a [



] [...](KELLER et al., 1997,

pp. 72; 88), na equação do alcance máximo, A

, quadrículas 6 (Tabelas 2.8 e 2.9), observa-se

a  notável [de um mesmo] [...] alcance [...] para dois ângulos de lançamento

[...] [complementares] (HEWITT, 2002, p. 178). Assim, sempre que a soma de dois ângulos de

lançamento for igual a 90°, como mostra a Figura II.31 abaixo, e a velocidade de lançamento,

, e a aceleração local da gravidade, g, se mantiverem invariáveis, pode-se conseguir, no

vácuo, o mesmo alcance.

Esta possibilidade trás de volta a maneira como os autores KRING (1924-2001) e

FERNANDES (1947)

136

descrevem o procedimento que deve ter o(a) atleta no início do salto

em distância, propriamente dito. Se para KRING (1975, p. 92), [a] principal preocupação

do saltador no momento de tomar impulso é saltar o mais alto possível, com a menor perda

de ímpeto para a frente (Grifo nosso), para FERNANDES (1978, p. 75), [o] propósito

exclusivo dessa ação é conseguir a máxima altura com a menor perda possível do ímpeto

horizontal (Grifo nosso). Portanto, ambos são unânimes quanto a máxima altura a ser

atingida pelo(a) saltador(a) de distância.

Então, seria esta orientação uma maneira indireta de levar o(a) atleta a compensar os

efeitos “negativos” estabelecidos pelo ar atmosférico? Porque, para um(a) saltador(a) de altura,

parece rasoável a busca da máxima altura, mas para um(a) saltador(a) de distância, além de

136

Cf. item II. 2.2.3.



= 45 °

â =



+ δ

ĉ =



– δ

Alcance Máximo

Alcance comum

Figura II.31

Figura II.31 – Alcance máximo e alcance para ângulos complementares.

107

um tempo de “voo” mais longo, o que esta conquista traria, se o mesmo alcance pode ser

conseguido com um ângulo de lançamento menor? Ou, já seria este ângulo de lançamento

menor, aquele pretendido para a obtenção da maior altura? Perceba-se como das três

elevações, a de maior componente horizontal, ou seja, a que mais contribui para 

 (KRING, 1975, p. 92), é justamente a curva menos elevada.

Sejam quais tenham sido as intenções não explicitadas pelos autores, como assim se entende,

por certo, justas são as indagações.

De outro modo, a talvez discreta alusão, mas de especial importância, feita ao centro

de massa (CM) na Figura II,23, quando se tenta passar o quanto este omo se

estivesse concentrada nele toda a massa e todas as forças externas [ao corpo do atleta

modelo]  (GOLDEMBERG, 1977, p. 198), seja a interpretação dada a quase

impossibilidade, contida em si pelo estilo do salto, de alterar a trajetória do CM descrita

durante o “voo”. Segundo GOLDEMBERG (1977, p. 199),     

determinam o movimento do centro de massa e as forças internas não afetam o movimeto do

. Portanto, salvo ventos violentos sobre as pequenas áreas transversais do corpo que

possam de fato influir no desempenho do(a) atleta, pela força de resistência exercida pelo ar, o

que justificaria a “quase impossiblilidade” dita anteriormente, tal assertiva deixaria de imputar

ganhos ao feitio do salto. Como diz FERNANDES (1978, p. 76):

       -se, o atleta prepara-se para a queda.

Todos os movimentos que ele realiza no ar, como meios de ganhar maior ímpeto, carecem

de valor real, porque há um princípio da física que diz que para cada movimento existe outro

movimento oposto, de retrocesso; mas como meio para manter-se descontraído, equilibrado

e em posição para uma aterrissagem perfeita, esses movimentos são muitos úteis e todos



Necessário se faz, todavia, tornar patente a adoção implícita do plano sagital, mantido

tacitamente na vertical e com as grandezas envolvidas nele contidas, para os fins de assim,

evitar as advindas decomposições vetoriais também no plano frontal e com isto, vir extrapolar o

caráter próprio do estudo bidimensional utilizado.

II.2.2.5 Durante a fase de queda ou aterrissagem

A “Regra 185-1d” da IAAF diz que [um] competidor falha se [...] emprega qualquer

 (CBAt, 2002-2003, p.

144; FAERGS, 2006-2007, p. 31)

137, 138

. A despeito da “Regra” nos XIX Jogos Olímpicos de

137

CONFEDERAÇÃO BRASILEIRA DE ATLETISMO: regras oficiais de atletismo, op. cit., p. 144.

138

FAERGS; op. cit., p. 32.

•

108

Cidade do México, México, 1968, Dick Fosbury com um estilo todo seu de ultrapassar o sarrafo

no salto em altura, surpreendeu o mundo dos desportos ao superar de costas a altura de 2,24

metros. Mas como na ocasião já se fazia uso do colchão de aterrissagem para esta modalidade

de salto, proporcionando segurança, a moda Fosbury, apesar de ousada e acrobática à época,

transformou-se então no modelo que é hoje. Então, como distinguir o   ,

daquele salto, ouro em 1968, se sem a garantia do amortecimento dado à queda pelos

colchões como outrora ocorria, poderia trazer resultados literalmente desastrosos? Visto isso,

inovar a aterrissagem da época atual, praticada pelos saltadores do salto em distância que não

conseguem deixar de cair para trás, para, de alguma maneira “acrobática”, evitarem a perda do

ganho “já” conquistado ao longo do “voo”, por exemplo, fazendo uso da lei de conservação do

momento angular, L (L = constante), constituir-se-ia um ?

Atente-se para o que diz Forhlich, 1980 apud HALLIDAY (1991, p. 250) sobre a

conservação do momento angular, ao descrever um salto ornamental para frente (Figura

II.32)

139

, em que a atleta ao sair do trampolim faz uma série de rotações estéticas em direção à

água.

             

angular não pode mais ser alterado. Aproximando o tronco das pernas e puxando as

pernas, 

eixo ortogonal que passa pelo centro de massa) é consideravelmente reduzido, fazendo

com que sua velocidade angular seja consideravelmente aumentada. Saindo desta posição

dobr

do seu momento de inércia, fazendo diminuir, portanto, sua velocidade angular ao entrar na

água. [...] O momento angular da mergulhadora, L, permanece constante durante o salto;

139

Figura Adaptada (Halliday, D.; Resnick, R.; op. cit., p. 249).

Figura II. 32

•

Figura II.32 – Salto ornamental para frente, em trampolim.

109

[...] Note também que o centro de massa da mergulhadora descreve uma trajetória



Sem exageros ao fazer uso da inércia presente, instantes antes do choque final com a

areia da caixa de aterrissagem, esta possibilidade real de conservação do momento angular, L,

do(a) saltador(a), aliada a audácia comum aos campeões, talvez permita gaugar mais um

degrau na escalada crescente de novos recordes. Os riscos eventuais de acidentes nesta

ocasião poderiam ser minimizados se ao invés da  como sustenta a

“Regra 185-10” (CBAt, 2002-2003, p. 148; FAERGS, 2006-2007, p. 33)

140,141

, que aumenta

dessa forma a compactação e a densidade do granulado arenoso, fosse permitido insuflar-lhe

ar, tornando-o um grumo menos denso e assim fofo, efetivamente.

Um amplo aproveitamento da inércia naturalmente disponível ao final do lançamento

oblíquo deve possibilitar o imbricamento dos membros inferiores do atleta modelo, de modo a

não permitir os efeitos que o leva a retroceder na queda. A impulsão mostrada na Figura

II.33

142

anterior, ocasionada no exato momento em que o(a) atleta toca a superfície arenosa,

deve ser minimizada ao máximo, para tornar este choque o mais plástico possível (coeficiente

de restituição, e, igual a zero), diferentemente daquele na tábua de impulsão, mesmo que por

suas características, seja difícil evitá-lo.

140

CONFEDERAÇÃO BRASILEIRA DE ATLETISMO: regras oficiais de atletismo, op. cit., p. 148.

141

FAERGS; op. cit., p. 33.

142

Em parte, a Figura II.33 foi montada com dados colhidos do trabalho do Professor Ms. Jéferson Vianna (UFJF). Disponível em:

< http://www.jefersonvianna.hpg.ig.com.br/atletismosaltoedistancia.PDF >. Acesso em: 04 fev. 2008.

Figura II.33

Caixa de

Aterrissagem

Figura II.33 – Composição das forças normal, N, e de atrito estático, F

, no momento do

contato com a areia, na caixa de aterrissagem.

110

II.3 Considerações

Ao introduzir uma fase a mais nas etapas do salto em distância

143

, diferentemente dos

autores de renome, tinha-se em mente ordenar logo de início as forças de interação existentes

nos eventos desta modalidade desportiva, fossem elas de ação a distância ou de ação por

contato. E para tanto, adotou-se referenciais inerciais ou galelianos fixados ao corredor de

aproximação da prova. Muito embora o movimento real de rotação da Terra em torno de seu

eixo, até então relegado, faça com que ao ser reconhecido, o observador recorra a referenciais

não-inerciais e com estes, surjam as forças fictícias (ou inerciais).

Com respeito a estas forças fictícias, num artigo sobre os efeitos na massa d‟água dos

oceanos provocados pela  resultante da soma vetorial da força gravitacional, devido ao

           tal campo

externo, definida por SILVEIRA (2003, p. 15) como    , força altamente

restritiva e que, por isso, não foi inserida no presente trabalho, este afirma que:

forças causadas por

               

    somente ocorre em sistemas de referência acelerados; ela

também é denominada de força fictícia, pois viola a Terceira Lei de Newton, já que não é

           sentido contrário ao da

aceleração do referencial e seu módulo é igual à massa do corpo multiplicada pela

aceleração do referecial

Ao comentar a respeito deste mesmo tema, MAIA (1977, p. 187) alerta:

               

interação entre partículas [...] ou entre partículas e radiação, dependendo [...] apenas [...] de

escolha de referencial. Mas, note [...] também [...] que, a despeito disso, forças inerciais são

reais, no sentido de que podem produzir efeitos físicos em nada distintos dos que são

produzidos por forças de interação. Como bem o diz SARD:

Pelo fato de que não são diretamente devidas a outras partículas, as forças

inerciais tem sido chamadas, também, forças fictícias. Mas, seus efeitos sobre

o movimento relativo a um referencial acelerado são tão reais como aqueles

das interações partícula-partícula. Centrifugadoras func

Relativistc Mechanics: Special Relativity and Classical Particle Dynamics. New

(Sard, 1970 apud MAIA, 1977, p. 187)

144

Portanto, a considerar o fato notável de que enquanto se desenrola a competição do

salto em distância, a Terra, em conjunto, também gira, implicará em se admitir outras forças

143

Cf. item II.2.1.

144

Loc. cit.

111

além daquelas estudadas anteriormente, tornando assim as soluções encontradas até então

um tanto mais complexas.

Dentre as força fictícias descritas por PIMENTA (2006, p. 160) como parcelas da 

   , estão, num total de quatro, as forças de Einstein, de Coriolis,

centrífuga e de Euler. Contudo, ao referir-se à força de Coriolis, SILVEIRA (2000) ressalva que

esta força ao atuar sobre partículas (corpos) em movimento relativo à Terra, produz

acelerações sempre inferiores ao produto da velocidade desenvolvida por estas partículas

(corpos) e o fator 1,5 x 10

-4

. E acrescenta:

[a] força de Coriolis [...] pode produzir notáveis efeitos [em] [...] circunstâncias, como

por exemplo: [...] massas que se desloquem com grande velocidade (centenas de metros

por se[sobre] massas de ar

que se movimentam com velocidades da ordem de dezenas de metros por segundo por

longos intervalos de tempo, [...] [e sobre] massas que, apesar de terem baixas velocidades,

se movimentam por tempos longos, quase livres de forças horizontais e perpendiculares à



Sobre o mesmo assunto, assegura ALONSO (1972, p. 125):

[efeito de Eötvös], faz com que o

corpo caia a sudeste [...] [da posição verticalmente baixada] no hemisfério norte e a

nordeste [...] [da posição verticalmente baixada] no hemisfério sul. [Mas] [...] [esse] efeito [...]

deve ser levado [...] em consideração [...] para o bombardeio de grandes altitudes [e] para

mísseis balísticos intercontinentais. [...] No caso de um corpo movendo-se no plano

horizontal, [...] [no] hemisfério norte, a componente horizontal [...] tende a desviar para a

direita uma trajetória inicialmente reta, e [...] no hemisfério sul, para a esquerda.

Pelo exposto, parece razoável que se declare o quanto insignificantes possam ser os

efeitos por ventura atribuídos às forças fictícias ou inerciais na prática deste desporto, já que

para a sua eficácia os fenômenos envolvam grandes massas, grandes velocidades e grandes

altitudes, contrariamente aquelas grandezas do salto em distância. A cerca disto, ao tratar das

forças inerciais, inclusive as ainda não mencionadas forças de Einstein e de Euler, MAIA (1977,

p. 189) narra o seguinte:

           

[corpo] situada em baixa altitude e cuja velocidade relativa à Terra não seja muito grande.

Consequentemente, o erro que se comete considerando a Terra como um referencial

inercial é irrelevante, [...] [é] uma atitude muito difundida, que não traz consigo nenhum erro



CAPÍTULO III

INTERAÇÕES FÍSICAS NOS DESPORTOS: COMO TORNÁ-LAS VANTAJOSAS

III.1 A Corrida nas Curvas e suas Particularidades

Muito se falou a respeito de Usain Bolt e isto se deve, obviamente, aos bons resultados

obtidos por este atleta nos XXIX Jogos Olímpicos de Pequim, 2008. Não obstante, como bem

mostra a foto

145

da Figura III.1 abaixo, observe-se a posição do referido corredor ao efetuar a

curva numa competição de 200 metros rasos. Note-se o quanto afastado da borda interna da

raia, dado por ∆r, Bolt executa sua prova. Evidentemente um melhor posicionamento seria

aquele que tangenciasse a curva, sem, contudo, levá-lo a tocar na linha que delimita as raias.

Assim, não seria desclassificado como o foram seus adversários olímpicos Wallace Spearmon

(americano) e Churandy Martina (caribenho) na final dos 200 metros rasos, corrida no Estádio

Olímpico conhecido como “Ninho de Pássaro”.

145

Foto de Usain Bolt. Disponível em: < http://www.inpuntadipenna.com/pt/usain-bolt-video-100-metri-in-976/661/ >. Acesso em: 05

mai. 2009.

Figura III.1 – Corrida na curva durante uma prova de 200 metros rasos.

∆r

113

Mesmo nas Olimpíadas é o que muito se vê (Figura III.2)

146

. Atletas de alto rendimento

deixando de usar, por imperícia, talvez, recursos a eles(as) disponíveis graciosamente, os

quais, se devidamente aplicados com vistas à aquisição de melhores resultados, decerto

contribuiriam para uma evolução menos demorada de novas marcas.

Para confirmar veemente declaração, atente-se para as competidoras das raias 3, 4 e 6,

enumeradas da direita para a esquerda na Figura III.2 acima. Perceba-se como se posicionam

quase no centro das respectivas raias. Raias estas, que a partir de 2004, “Regra 160.4”

(FAERGS, 2006-2007, p. 12)

147

, foram reduzidas de (1,25 ± 0,01) metros (CBAt, 2002-2003, p.

97)

148

para no máximo (1,22 ± 0,01) metros, cada uma. Enquanto isto, a atleta da raia 5, em

posição exemplar relativamente à raia, tangencia a curva numa bela demonstração de

aproveitamento deste recurso. Portanto, ao adotarem semelhante estratégia (exclusivamente

na curva), deixaram, com isso, de levar em conta o fato de a linha branca do arco externo da

raia em questão, bem como o arco adotado como trajetória no percurso, apresentar medidas

algébricas maiores do que a do arco interno junto à linha de medição, como se demonstra a

seguir (Figura III.3):

146

Na foto (4ª raia da direita para a esquerda), a velocista jamaicana Verônica Campbell-Brown, durante as eliminatórias da prova

dos 200m rasos feminino, nos Jogos Olímpicos de Pequim 2008, na China. A atleta terminou a prova em primeiro lugar com o

tempo 22s64 e se classificou para a semifinal Disponível em:

< http://www.gazetapress.com/pautas/lista/15327/olimpiadas_de_pequim_2008___atletismo__200_metros_rasos_feminino >.

Acesso em: 6 mai. 2009.

147

FAERGS; op. cit., p. 12. Disponível em: < http://www.faergs.org.br/REGRAS.pdf >. Acesso em: 13 dez. 2008.

148

CBAt; op. cit., p. 97.

Figura III.2 – Eliminatória dos 200 metros rasos feminino, Pequim 2008.

114

Assim, da relação existente entre a medida algébrica de um arco orientado qualquer,

AB (ou CD, no caso), ao longo de uma circunferência de círculo de centro em O, como mostra

a Figura III.3, seu respectivo raio vetor, r, e o ângulo vetorial (ou argumento), φ (fi), dado pela

expressão: AB = r • φ (SMITH, P. F., et al., 1967, p. 167; THOMAS, G. B. Jr., 1970, p. 179-180;

PISKUNOV, N., 1973, p. 24-25), pode-se afirmar que CD > AB, ou seja, que a trajetória CD, por

hipótese escolhida pela maioria das atletas daquela semifinal olímpica, foi maior que a

trajetória AB oficialmente utilizada como a linha de    , “Regra 160.2”

(FAERGS, 2006-2007, p. 12; CBAt, 2002-2003, p. 97)

149,150

. Com isto, a princípio, as atletas

deixaram de conquistar resultados mais significativos, fruto de tempos sem dúvida menores.

Pois, mesmo que as velocidades escalares tenham sido expressivas, houve desperdício de

energia, como no caso da velocista jamaicana Verônica Campbell-Brown que venceu a disputa

com o tempo oficial de 22,64 segundos, 1,30 segundos acima do recorde mundial

151

de 21,34

segundos da americana Florence Griffith Joyner, conquistado na Coreia do Sul, nos XXIV

149

FAERGS, loc. cit.

150

CBAt, loc. cit.

151

Recorde Mundial de Florence Griffith Joyner. Disponível em:

< http://www.cbat.org.br/estatisticas/recordes/recordes_quadro.asp?id=1 >. Acesso em: 12 mai. 2009.

Figura III.3

r + λ

Raia

Trajetória

adotada

pelo(a) atleta

Linha de medição

da raia

Linha (faixa)

limítrofe à raia

Linha (faixa)

limítrofe à raia

Atleta modelo

visto do alto

O pólo fixo (hipotético)

Ox eixo polar (hipotético)

φ ângulo vetorial ou argumento

r raio vetor

λ variação arbitrária do raio vetor

Fazendo:

λ = BD (ou λ > r

Então, para  expresso em radianos,

tem-se que:



CD = (r + λ

Logo, CD > AB

Notas:

1) Os valores 5 e 20 que compõem a figura são

medidas expressas em centímetros (cm);

2) A raia mede no máximo (1,22 ± 0,01) metros.

Figura III.3 – Trecho esquemático da curva de uma pista oficial de Atletismo.

115

Jogos Olímpicos de Seul, em 1988. Por conseguinte, Campbell correu a prova com a

velocidade média de 8,83 m/s (≈ 31,8 km/h) contra os 9,37 m/s (≈ 33,7 km/h) de Griffith, ou

ainda com uma velocidade média cerca de 5,76% menor daquela do recorde mundial a qual,

segundo o autor, seria desnecessário por se tratar de eliminatória. Ressalte-se que por vezes,

até se chega a excelentes resultados à custa de um desgaste maior ou muito maior do que o

desejável, mas tudo por conta de extremas capacidades atléticas ocasionais, porém sem o

rigor das ciências.

Outra maneira de considerar a questão em análise seria utilizar os dados contidos no

modelo fornecido pela CBAt, relativamente a 

152

(Figura III.4). Neste

modelo, nas partes central e esquerda da redução exibida abaixo (Cf. APÊNDICE D), estão as

informações valiosas que ajudaram a levantar os resultados pretendidos.

152

Pista Oficial de Atletismo. Disponível em: < http://www.cbat.org.br/pistas/pista_oficial_cbat.pdf >. Acesso em: 18 mai. 2009.

Figura III.4 – Pista oficial de Atletismo.

116

Mas como se pode perceber, entretanto, a redução da pista trouxe impossibilidade à

leitura dos dados, assim, achou-se por bem fazer uso do esquema a seguir, Figura III.5. Nele

observa-se um ângulo γ (gama) com o valor de 42,5039° (≈ 0,741833 rad). Logo, com base no

ângulo raso, a soma dos ângulos α (alfa), β (beta) e γ (gama), dá 180 graus, ou seja, α + β + γ =

180°. De fato, se α = γ, chega-se a um valor para β igual a 94,9922° (≈ 1,65793 rad), ao se

considerar a precisão mantida pelos seis algarismos significativos em questão.

Agora, recorrendo-se a expressão: s = r • γ, do s

[da circunferência de círculo] subtendido pelo ângulo central [...] [γ, em radianos] (THOMAS,

1970, p. 180), e levando-se em conta que a linha de medição afasta-se da borda interna da

curva em 30 centímetros na primeira raia, aproximam-se então da medida deste arco de 27,30

metros, com um raio total de 36,80 metros, já incluídos os 30 centímetros a mais.

Daí, para o arco relativo ao ângulo β e o mesmo raio r de antes, tem-se outro arco s’

medindo cerca de 61,01 metros. Portanto, toda a curva, da tangente B a tangente C, no sentido

horário, mede nada menos que 115,61 metros, ou seja, 2 x 27,30 m + 61,01 m = 115,61 m.

Note-se que este mesmo resultado poderia ser obtido multiplicando-se o raio de 36,80 metros

pelo ângulo raso de π radianos, equivalente aos 180 graus do ângulo BC. Para conferir este

resultado, dobra-se o valor de 115,61 metros devido às duas curvas e, da mesma forma,

dobra-se o valor de 84,39 metros referente às duas retas que completam a volta da prova dos

400 m rasos e, com efeito, constata-se a identidade, pois 2 x 115,61 m + 2 x 84,39 m = 400,00

metros.

Figura III.5 – Esquema representativo de parte da pista oficial de Atletismo.

•

γ = 42,5039°

36,50 m

84,39

•

117

Por conseguinte, se nesta primeira raia o(a) atleta resolver correr ao longo da linha

média, estará acrescentando ao raio de 36,80 metros, mais 31 centímetros. Ou seja, o novo

raio será de 37,11 metros. Com isto, o comprimento da curva também aumenta indo agora

para 116,58 metros, com um incremento de 97 centímetros ou em torno de 0,83% da curva.

Por extensão, para todas as outras raias, a elevação chegaria a 1,27 metros ou 1,09% da

curva, aproximadamente, já que para as sete raias externas a linha de medição situa-se a 20

centímetros do arco interno das respectivas raias (Tabela III.1, a seguir).

Em virtude duma conduta semelhantemente subjetiva, causada por imprudência ou

imperícia, o(a) atleta ficaria sujeito a outra consequência. Pois, com o aumento não oficial, mas

voluntário da trajetória curvilínea, e tendo-se em conta a definição da velocidade escalar

média

153





, ou: (1) Aumenta-se a velocidade para se manter o tempo inalterado (o que,

a princípio, demandaria maior potência

154

, P, visto que

vFP 

); ou (2) tem-se o tempo

aumentado por se manter a velocidade constante (medida esta, indesejável). Há, contudo, um

meio termo que também poderia ocorrer, qual seja (3) o de aumentar em conjunto tanto a

velocidade quanto o tempo (perder-se-ia um pouco no tempo, porém a potência exigida seria

menor). Portanto, das três hipóteses, parece que a de número um é a melhor ou, por assim

dizer, menos ruim, uma vez que a pretensão é sempre a de superação. Todavia, mais arrojado

seria (4) aumentar em muito a velocidade (mesmo em detrimento do desgaste), para assim

superar o tempo com um novo recorde. Com isto, volta-se ao início da proposta, ou seja, basta

correr no máximo, sobre a linha de medição.

Inegavelmente, o tempo de 22,64 segundos da velocista Verônica Campbell-Brown da

Jamaica (Figura III.2), poderia reduzir-se para 22,53 segundos se ao invés de percorrer a curva

pela sua linha média, na raia 4, ela a tivesse feito pela linha de medição da mesma raia, o que

lhe daria, em conclusão, um ganho de 11 centésimos de segundo ou, em termos porcentuais,

0,4859% (0,5%). Na opinião do autor, informações como estas não deveriam ficar a margem

do processo de preparação de atletas de alto rendimento, uma vez que 57,8% da prova dos

200 metros rasos desenvolvem-se na curva, ficando para a reta final apenas os 42,2%

restantes.

153

Cf. item II.2.2.4.

154

POTÊNCIA: A potência P é a taxa de transferência de energia por unidade de tempo. Kittel, C.; Knight, W. D.; Ruderman, M. A.;

Curso de Física de Berkeley. Mecânica, v. 1, São Paulo, Edgard Blucher, 1970, p. 138.

118

Tabela III.1

―

Relação das Medidas Calculadas para a Curva, com 8 Raias, de uma Pista Oficial de Atletismo

Ordem

Discriminação

Medidas (em metro) por Raias

Raias

Larguras das raias

1,22

Raios internos das raias

36,50

37,72

38,94

40,16

41,38

42,60

43,82

45,04

Afastamentos das bordas internas das linhas de medições da pista, nas raias

0,30

0,20

Raios das linhas de medições da pista, nas raias

36,80

37,92

39,14

40,36

41,58

42,80

44,02

45,24

Raios das linhas médias das raias

37,11

38,33

39,55

40,77

41,99

43,21

44,43

45,65

Comprimentos das curvas, sobre as linhas de medições da pista

115,61

119,13

122,96

126,79

130,63

134,46

138,29

142,13

Acréscimos aos comprimentos das curvas, devido aos afastamentos laterais (referência G1)

0,00

3,52

7,35

11,18

15,02

18,85

22,68

26,52

Comprimentos das raias na curva para a prova dos 200 m rasos, sobre as linhas de medições da pista

115,61

Comprimentos das curvas sobre as linhas médias das raias

116,58

120,42

124,25

128,08

131,92

135,75

139,58

143,41

Acréscimos aos comprimentos das raias na curva, devido às localizações das linhas médias (J1 - G1)

0,97

1,29

Acréscimos aos comprimentos das curvas, devido aos afastamentos laterais (referência J1)

0,00

3,84

7,67

11,50

15,34

19,17

23,00

26,83

Comprimentos das raias na curva para a prova dos 200 m rasos, sobre as linhas médias das raias

116,58

Valor utilizado para π na expressão: s = r • γ, onde γ é expresso em radianos

3,141592654

Fonte: Dados levantados a partir das informações contidas no modelo da Pista Oficial de Atletismo divulgado pela CBAt. Disponível em: < http://www.cbat.org.br/pistas/pista_oficial_cbat.pdf >. Acesso em: 18 mai. 2009.

119

No Tabela III.2 a seguir, indicam-se as medidas correspondentes aos pontos de

referência em uma raia genérica (Figura III.6) para as provas de 200 e 400 metros rasos.

III.1.1 Outra Situação Relevante a se Permitir nas Curvas

Dentre todas as forças estudadas, a força de pressão

155

, F

, talvez seja a única que

possa ser considerada imparcial. Isto porque, até onde se percebe, esta parece não depender

das características do(a) atleta quanto ao perfil, se esguio ou achaparrado. Portanto, salvo

reações orgânicas individuais não tratadas na presente análise, bem como eventuais

flutuações pontuais do fluxo atmosférico, passivas de ocorrerem num Estádio Olímpico, a

pressão do ar atmosférico será a mesma para todos(as) os(as) competidores(as) locais.

Por outro lado, o mesmo não se pode dizer quanto ao peso próprio, P, do(a) atleta, pois

este depende da massa, m, de seu corpo e da aceleração local da gravidade, g, comum a

155

Cf. item II. 2.2.1c.

Tabela III.2

Pontos de Referência da Raia

200,00 m

200,97 m

201,95 m

400,00 m

401,94 m

403,90 m

Figura III.6 – Detalhes de um trecho da curva da pista oficial de Atletismo.

Linha de

medição da pista

Linha média

da raia

Borda externa

da raia

Borda interna

da raia

Raia

120

todos(as). Do volume submerso, V

sub

, do corpo do(a) competidor(a), além de outros parâmetros

e, por consequência, o peso próprio aparente

156

, P + E, também. Assim, igualmente o é a força

normal

157

, N, enquanto agente equilibrador desse peso próprio aparente. E mais, sob o mesmo

ponto de vista, a força de atrito estático

158

, F

, que depende da força normal, e por último, de

acordo com os estudos realizados no Capítulo II

159

, a força de resistência do ar, F

, por

depender da área transversal, A, do corpo do(a) corredor(a), assim como de sua velocidade, v

(Equação II.4)

160

Com efeito, na curva, uma sétima força efetivamente se permite sentir,

independentemente do(a) competidor(a). Do ponto de vista do(a) atleta, esta força age como

se o(a) puxasse para fora da curva, permitindo-lhe inclinar-se contrariamente, isto é, para

dentro da curva. Esta ação, justificada com outros argumentos por um observador inercial ou

galeliano

161

, se deve a força centrífuga

162

, F

Deste modo, aproveitando as duas fotos acima, Figura III.7, é possível ilustrar o quanto

inclinado se encontravam os atletas ao passarem pela curva no instante do acionamento do

disparador das respectivas câmeras fotográficas. Para o técnico Ahylton da Conceição, neste

momento, as inclinações tanto para o lado da curva quanto para frente, deveriam ser as mais

acentuadas possíveis, e bradava:   . Ao atender o comando,

156

Cf. item II. 2.2.2.

157

Cf. item II. 2.2.1b.

158

Cf. item II. 2.2.1e.

159

Cf. item II. 2.2.1f.

160

Cf. item II. 2.2.1f.

161

Cf. item II.3.

162

Cf. item II.3.

Centro da

Curva

Inclinação

Foto 2

•

Inclinação

Centro da

Curva

Foto 1

•

Figura III.7 – Fotos de atletas percorrendo a curva numa pista de Atletismo.

121

o(a) atleta não só demonstrava disciplina como aprendia o quanto lhe beneficiava esta técnica,

apesar da dificuldade que sentia em superar o receio de cair.

E como justificar fisicamente esta prática? Antes de avaliar as razões do mando

anterior, contudo, perceba-se na “Foto 1” (Figura III.7), relativamente a “Foto 2”, uma maior

inclinação lateral. Também, além da determinação pessoal de cada atleta de assim executar ou

não o determinado pelo técnico, admita-se, por hipótese, como de interesse tal procedimento.

Pois bem, tanto a velocidade escalar (rapidez), v, cuja variação instantânea se dá por

conta da aceleração tangencial, a

, devido a equivalente componente do atrito estático, F

situada entre a pista e o pé ou sapatilha do corredor na tangente à curva, quanto à aceleração

centrípeta, a

ct,

gerada pela componente normal (radial) do atrito estático, F

, ao longo da reta

que passa pelo centro, O, da curva, são por assim dizer, em conjunto, os esteios deste

conhecimento usual ilustrado abaixo (Figura III.8).

No esquema dessa Figura III.8, arbitrariamente no ponto P da linha de medição da

pista, na curva, pretendeu-se relacionar as acelerações produzidas pelas componentes normal

e tangencial da força de atrito, bem como a velocidade, v, inerente a uma massa, m (do corpo

do(a) atleta), supostamente constante. Adiante, na Figura III.9, estendeu-se em detalhes ao

lançar mão das forças de resistência do ar, F

, centrífuga, F

, e do peso próprio aparente, P +

E, num esforço para dar ao todo um aspecto tridimensional.

Assim, enquanto a componente normal, F

, do atrito estático, impede que o pé do(a)

atleta derrape lateralmente para fora da curva, arrastado por inteiro pela ação real da força

centrífuga, F

, e que o(a) leva a inclinar-se para dentro da curva (somente reproduzida na

Figura III.8 – Decomposição conjunta da força de atrito estático, F

, e da

aceleração a, tangente a linha de medição.

•

Linha de

Medição

da pista

Normal

a Curva

Centro

Hipotético

da Curva

Tangente

a Curva

Ponto de apoio

do (a) atleta

sobre a pista

Curva

•

122

Figura III.9 abaixo), também contribui com a aceleração normal, a

, incumbida de mudar a

direção de sua velocidade, v. Esta aceleração, por vezes chamada de aceleração centrípeta,

, também permite justificar a diferença entre as inclinações dos atletas na Figura III.7 anterior

(velocidade na Foto 1, maior que velocidade na Foto 2).

Da mesma forma, a componente tangencial, F

, do atrito estático, não permite o

escorregamento de seu pé para trás, como igualmente o faz enquanto a trajetória é retilínea, e

ainda produz a aceleração tangencial, a

, responsável pela variação, aumento no caso, da

intensidade da velocidade, v.

Além disso, com base na segunda lei de Newton (ALONSO, 1972, p. 168) relacionam-

se, na Equação III.1 abaixo, em módulo, a força de atrito, F

, tangente a curva, a massa, m,

do(a) atleta e a aceleração tangencial, a

, ou a variação temporal da velocidade escalar, v,

desenvolvida. Já na Equação III.2, as grandezas velocidade escalar, v, do(a) velocista e sua

massa, m, bem como o raio, R (seguimento OP, nas Figuras 3.8 e 3.9), da trajetória curva e a

força centrípeta, F

mamF

tgtg



mamF

ctct



Equação III.1

Equação III.2

•

Linha de Medição

da Pista

Tangente

a Curva

Curva

Centro Hipotético

da Curva

Normais as

Curvas

Atleta modelo

inclinado à frente

e lateralmente

Figura III.9 – Forças que atuam no atleta enquanto faz a curva da pista de Atletismo.

123

Em síntese, entende-se que seja este um legado útil aos(as) velocistas praticantes,

enquadrando-se, portanto, dentre todos aqueles conhecimentos que podem ser transmitidos

aos interessados, com a profundidade devida.

III.2 Um Ziguezague Inoportuno para Velocistas

Algumas largadas são tensas. Exigem não somente concentração, mas antes de tudo,

muito, mais muito treinamento. Mesmo assim, não raro, atletas de alto rendimento deixam de

se beneficiarem quando, após a explosiva saída do bloco, ziguezagueiam durante os primeiros

segundos tanto na prova dos 100 metros rasos quanto nas provas do salto em distância e salto

triplo.

Contra este comportamento impróprio, o técnico Ahylton da Conceição agia com o rigor

da razão. E para combatê-lo, ele incluía nos treinamentos inúmeras repetições de saída de

bloco, com o bloco situado sobre a linha divisória das raias. Com isto, esperava condicionar

seus atletas, inclusive o autor, a correr em linha reta, sem ziguezague, não deixando, assim,

que se perdessem os preciosos milésimos de segundos os quais, um percurso maior decerto

encobriria. Deste modo, com mais este pequeno detalhe, contribuía para resultados desejáveis

e não depreciativos.

Sem dúvida isto vale uma demonstração. Por isso, a fim de esclarecer, a seguir

comparam-se as performances de dois atletas modelos imaginários (Figura III.10).

Figura III.10 – Corrida em pista reta e plana com e sem ziguezague.

•

Atleta modelo A

Atleta modelo B

Linha de

largada

Passagem dos

20 metros

124

O atleta modelo A, com o melhor tempo brasileiro nos 100 metros rasos, 10,00

segundos cravados (tempo eletrônico, semelhantemente ao tempo do recordista Robson

Caetano da Silva em 1988, no México, segundo a CBAt

163

), percorre os primeiros 20 metros da

prova sem ziguezaguear. O segundo atleta, o atleta modelo B, no entanto, ao invés de correr

em linha reta como o fez o atleta modelo A, inadvertidamente, desloca-se todo ziguezagueante.

Apesar da saída impecável de ambos, sem desvios de simultaneidade na precisão de

centésimos dos cronômetros utilizados (partida eletrônica), com consistência, os cálculos

levarão os juízes a acusarem a mesma velocidade média para os dois. Enfim, empatados.

Mas se o atleta modelo B percorreu um espaço maior no mesmo tempo que o atleta

modelo A, deveria, por isso, ter uma velocidade média maior e, por conseguinte, ganhar a

prova. E de fato. Só que no Atletismo, as metragens já estão definidas. Sendo assim, não se

computam “doações”, pois o que vale, no caso, é o menor tempo. O mesmo ocorre nos saltos

em altura e com vara, quando os(as) atletas vão além ou muito além da posição dos

respectivos sarrafos. São as regras. Injustas ou não, os acréscimos sobre sarrafos e percursos

não são registrados, em que pese o estágio da tecnologia dos dias de hoje (2009).

Então, se argumentos como o de aproveitamento dos acréscimos sobre os sarrafos dos

saltos em altura e com vara, a partir de dispositivos eletrônicos de detecção, não sejam

suficientes para alterar as regras, que se passe rente aos sarrafos. Se pular sobre as barreiras

(Figura III.11)

164

, indo-se muito acima das metragens convencionadas para as provas de 100 e

400 metros com barreiras (feminino), 110 e 400 metros com barreiras (masculino) ou 3000

163

Recordes. Recordes Brasileiros Masculino. Disponível em:

< http://www.cbat.org.br/estatisticas/recordes/recordes_quadro.asp?id=10 >. Acesso em: 16 mai. 2009.

164

Prova de 400m com barreiras (feminino). Disponível em: < http://omundoempequim.blogspot.com/2008/07/400m-com-barreiras-

feminino-e-masculino.html >. Acesso em: 22 mai. 2009.

Figura III.11 – Prova de barreira com vistas a Pequim 2008.

125

metros com obstáculos (masculino e feminino), amplia os tempos das respectivas provas, que

se passe então rente as barreiras. Se correr em ziguezague leva a um percurso maior e reduz

as chances de recorde, corra-se em linha reta.

Afinal, segundo SERRÃO (1967, p. 38), [em] qualquer triângulo [plano], cada lado é

. Assim, afirma o autor,

se a corrida em ziguezague permite sequenciar triângulos no plano por seus vértices, de modo

a manter o maior lado alinhado, para um número arbitrário de triângulos, a soma destes lados

retos será menor do que a soma de todos os outros dois. Daí, nas simulações de triângulos

sequenciados , ,  e (etc.), Figuras III.12 e III.13 a seguir, a soma dos

lados OP, PQ, QR e RS (etc.), será menor que a soma dos lados OA, AP, PB, BQ, QC, CR, RD

e DS (etc.). Nos esquemas I, II e III, simulam-se as superposições das trajetórias proposta na

Figura III.10. Neles o ziguezague do atleta modelo B, tem amplitude constante.

Já na Figura III.13, nos esquemas IV, V, e VI que simulam as mesmas superposições, o

ziguezague apresentado é proporcional a extensão das passadas. Enquanto as passadas do

atleta modelo B, em IV, foram relativamente menores daquelas do atleta modelo A, a amplitude

do ziguezague reduziu-se; quando as passadas aumentaram, em VI, o afastamento lateral

ampliou-se. Na sequência, os esquemas II e V, idênticos, foram as referências. Neles as

passadas e as amplitudes dos ziguezagues são iguais.

Figura III.12 – Esquema da superposição, em três etapas, de corridas em ziguezague e em linha reta.

•

( II )

( I )

•

( III )

•

Linha de

largada

Linha de

chagada

126

Por conseguinte, percebe-se nos esquemas II e V que o atleta modelo B perde a corrida

exclusivamente por conta dos ziguezagues, já que manteve, no mesmo tempo, igual número de

passadas idênticas as do atleta modelo A. Nos esquemas I e IV, além dos ziguezagues,

somou-se à derrota do atleta modelo B, o encurtamento das passadas. Entretanto, nos

esquemas III e VI, apesar dos ziguezagues, a vitória do atleta modelo B se deu por razão do

alargamento das passadas, fruto de sua inclinação à frente, independentemente da maior

amplitude das oscilações, mas com o prejuízo por ter alcançado um tempo maior para o trajeto,

tempo este que seria menor não fossem os ziguezagues.

Figura III.14 – Decomposição da aceleração do movimento.

Direção do ziguezague para a

direita

Direção do ziguezague para a

esquerda

Ponto de contato com

a pista

Velocidade na direção

preferencial

•



( VI )

( V )

•

Linha de

largada

Linha de

chagada

( IV )

•

Figura III.13 – Esquema da superposição, em três etapas, de corridas em ziguezague e em linha

reta.

127

Figura III.15 – Postura do atleta com inclinação à frente.

Sentido da corrida

•

Base de

Sustentação

Braço de

Alavanca

Quando do início deste imprudente ziguezaguear, se a direção efetiva do contato do(a)

atleta com a pista, por meio da sapatilha-de-prego ou de seu pé, não apontar objetivamente na

direção da corrida, o ângulo, θ (teta), entre estas duas direções, se maior que zero, reduzirá a

componente da aceleração longitudinal, a

= a   θ), devido o surgimento de uma

aceleração transversal, a

= a • sen θ ), inconveniente e isto afetará a velocidade, v, com a

qual o percurso deveria ser explorado. Sua justificativa pode ser encontrada na segunda lei de

Newton (Equação III.1), onde a força de atrito estático, F

, reação do solo juntamente com a

força normal, N, divide-se como mostra a Figura III.14 anterior, mesmo estando na reta. Como

afirmava o técnico Ahylton da Conceição,     

 (CONCEIÇÃO, 1974, p. 4).

III.3 A Gravidade, o Atrito e a Amplitude das Passadas

Nos esquemas III e VI das Figuras III.12 e III.13 anteriores, constatou-se vantagem

devido à amplidão das passadas mantidas durante a competição. Semelhante benefício é

possível quando, durante a corrida, o(a) atleta projeta seu tronco à frente, de modo a se deixar

puxar adiante pela ação gravitacional, como, aliás, comentou-se no parágrafo relativo às

Figuras III.19 e III.20

165

, esta reproduzida a seguir (Figura III.15).

Todavia, a postura esboçada nesta figura somente é possível, sem escorregadelas,

mediante o grande atrito (não exibido na figura) existente entre a sapatilha-de-prego e o piso

165

Cf. item II.2.2.2.

128

sintético comum nas provas de pista. Deste modo, ao lançar o tronco para frente, o(a) atleta

tende a cair em virtude da linha de ação de seu peso próprio, P, se projetar ortogonalmente

fora da base de sustentação de seu corpo. Neste momento, numa atitude preventiva, eleva-se

o joelho ao máximo e na cadência da rapidez com que se desenvolve o movimento à frente,

empurrando o chão para trás enquanto distende-se a perna apoiada, flutua-se em seguida,

conforme descreve PERELMAN (1971, pp. 31-32), por meio da Figura II.18

166

Para este treinamento específico, o técnico Ahylton da Conceição utilizava-se da corrida

em diagonal tanto nas arquibancadas quanto no campo da sede do Botafogo de Futebol e

Regatas em General Severiano, no Rio de Janeiro, numa pretensiosa imitação dos amplos

saltos dos cangurus australianos, analogamente ao para-atleta Antônio Delfino de Souza

167

Figura III.16. E, incansavelmente, repetia: .

166

Cf. item II.2.2.2.

167

Antônio Delfino de Souza.

      Delfino teve parte de seu braço direito amputado após um

acidente de trabalho no campo onde era lavrador. Em 1999, começou nas corridas de Rua em Brasília, onde mora

há 15 anos. Delfino é o recordista mundial dos 400m rasos, na classe T46. Em sua carreira, conquistou três

medalhas paraolímpicas sendo duas de ouro e uma de prata. Em Atenas, em 2004, venceu nos 400m e 200m

rasos. Sua velocidade lhe garantiu medalha de prata em sua primeira Paraolimpíada, em Sydney, em 2000. No

Parapan-americano de Mar Del Plata, em 2003, Delfino conquistou mais três ouros para o Brasil, nos 100, 200 e

400m rasos. No Parapan do Rio, em 2007, conquistou prata nos 100m e nos 200m. O atleta no futuro quer ajudar

 Comitê Paraolímpico Brasileiro. Disponível em:

< http://www.cpb.org.br/home/perfil-dos-atletas/atletismo/antonio-delfino-de-souza >. Acesso em: 29 mai. 2009.

Figura III.16 – Atleta em treinamento de elevação de perna.

129

III.4 Considerações

Durante as provas oficiais do Atletismo nos Jogos Olímpicos, algumas medições físicas

são realizadas. Medidas de tempo, distância, altura e velocidade do vento são as mais

corriqueiras. Outras, no entanto, para cumprimento das regras vigentes, poderiam ser

solicitadas ou determinadas pelos árbitros, como as medidas das massas (ou pesos) dos

artefatos, tais como o dardo, o martelo ou o peso. O centro de massa do dardo e até mesmo,

num exagero extremo, a granulometria ou densidade da areia contida na caixa de areia dos

saltos horizontais.

Contudo, ainda na atualidade, depara-se com situações adversas como as descritas

pelo físico P. Kirkpatrick que, conforme ÁLVARES (1992, pp. 146-149), com propriedade,

critica os processos de medições, lançando sobre estes suspeitas quanto ao nivelamento dos

terrenos nas provas de arremesso de peso e similares, martelo, disco e dardo. Da precisão dos

cronômetros e dos sistemas eletrônicos a eles interligados, quando das largadas das provas de

pista, particularmente daquelas escalonadas efetuadas nas curvas. Ou ainda, na comparação

de resultados e recordes olímpicos devido à variação sofrida pela gravidade local, estudada no

Capítulo I

168

No entanto, não há dúvidas quanto à busca de meios tecnológicos que contribuam

efetivamente para os estudos da melhoria dos resultados atléticos. Acredita-se que a criação

de um dispositivo baseado na transdução dos pulsos elétricos gerados pelas tensões de

compressão exercidas pelo(a) atleta ao longo do corredor de aproximação, no salto em

distância ou em uma corrida outra qualquer, seja relevante. Desta maneira, com a utilização de

sensores piezoelétricos (“células de cargas”), poder-se-ia registrar as durações e as variações

da corrente elétrica do arranjo, vindo assim não somente aferir a impulsão do atleta nos saltitar

das corridas, sua força sobre o solo, sua aceleração, sua velocidade ou outras grandezas, bem

como contribuir com a Biomecânica.

Segundo a “Regra 128. 2” (CBAt, 2002-2003, pp. 81-82)

169

ou “Regra 129.3” (FAERGS,

2006-2007, p. 6)

170

-se de tal maneira que tenha o controle visual de todos

os competidores durante o desenrolar da partida. É recomendado, especialmente para as

saídas escalonadas, que alto-falantes sejam utilizados em raias individuais para transmitir

os comandos aos participantes.

168

Cf. itens I.2, I.3, I.4, I.5 e I.6.

169

CONFEDERAÇÃO BRASILEIRA DE ATLETISMO: regras oficiais de atletismo, op. cit., pp. 81-82.

170

FAERGS; op. cit., p. 6. Disponível em: < http://www.faergs.org.br/REGRAS.pdf >. Acesso em: 13 dez. 2008.

130

Nota: O Árbitro de Partida deve posicionar-se de maneira que todos os

participantes estejam em seu ângulo de visão. Para corridas com saídas baixas

é necessário que ele então se posicione de modo que possa verificar que todos

os participantes estejam corretamente posicionados em seus lugares antes do

disparo da pistola ou do aparelho de partida aprovado. Quando alto-falantes

não são usados em corridas escalonadas, o Árbitro de Partida deverá

posicionar-se de maneira que a distância entre ele e cada competidor seja

aproximadamente a mesma. Quando, entretanto, o Árbitro de Partida não

puder se posicionar em tal posição, o revólver ou aparelho de partida aprovado

deverá ser posicionado na posição correta e .

O trecho descrito acima consta das regras oficiais divulgadas pela IAAF, porém, tais

cuidados não desfazem as críticas de Kirkpatrick, até porque, em competições de “menor

importância” não se vê alto-falante junto aos blocos nas corridas escalonadas. Outra

apreciação cabível diz respeito à área dos lançamentos/arremessos, não quanto ao

desnivelamento do terreno em que se arremessam/lançam os pesos e martelos, mas quanto à

resistência à penetração que este terreno possa oferecer, uma vez que na área em uso, pela

extensão, partes menos resistente permitiriam maior penetração do peso, podendo sobrevir,

deste modo, erros grosseiros na aferição do arremesso como indica a Figura III.17.

Nesta Figura III.17, simulou-se um peso de massa igual a 7,260 kg, [peso] mínimo

[...] admitido [para] , com diâmetro de 120 milímetros

(média entre 110 mm e 130 mm), previstos na “Regra 188.5” (CBAt, 2002-2003, p. 159)

171

Neste ensaio, admitiu-se o peso A caindo sobre a parte resistente do setor de arremesso,

enquanto o peso B, caindo na parte menos resistente. Com isso, observa-se o peso B mais

atolado no terreno do que o peso A. O erro ∆r, passivo de ser cometido na aferição, será

171

CONFEDERAÇÃO BRASILEIRA DE ATLETISMO: regras oficiais de atletismo, op. cit., p. 159.

•

r

Peso A

Peso B

Peso A

Setor de arremesso

do peso com ângulo

central de 40º

Solo

Alcance máximo

da medida

Figura III.17 – Detalhes do lançamento do peso.

131

máximo quando ∆r = r. Em síntese, apesar de os CM de ambos os pesos estarem sobre o

mesmo arco e, portanto, igualmente afastados do centro do círculo de arremesso dos pesos, a

medida alcançada pelo arremessador do peso B, será ∆r menor do que a medida alcançada

pelo arremessador do peso A. Sendo assim, semelhante erro somente será corrigido se a

medição for efetuada pelo centro de massa dos pesos utilizados, ou seja, pelo centro da calota

esférica moldada no solo e não pelo ponto da circunferência de círculo que tangencia

horizontalmente o terreno, mais próximo do círculo de arremesso.

A despeito de ser um erro da ordem de, no máximo, 60 mm (6,0 cm) para o diâmetro

adotado ou de 65 mm (6,5 cm) para um peso com 130 mm, o recorde mundial do americano

Randy Barnes

172

, de 23,12 metros, conquistados em Los Angeles em 20 de maio de 1990

estaria prejudicado se tais fatos ocorressem.

172

Recordes. Recordes Brasileiros Masculino. Disponível em:

< http://www.cbat.org.br/estatisticas/recordes/recordes_quadro.asp?id=10 >. Acesso em: 16 mai. 2009.

CAPÍTULO IV

ALGUNS ASPECTOS RELEVANTES DAS POLÍTICAS PÚBLICAS VOLTADAS

PARA O APRIMORAMENTO DO ATLETA DE ALTO RENDIMENTO

IV.1 De 1851 aos Tempos Atuais. Um Breve Relato

Há oitenta e nove anos, em 1920, o Brasil participava, pela primeira vez, de uma

Olimpíada; eram os VII Jogos Olímpicos de Verão da Antuérpia, na Bélgica

173

. Naquela

oportunidade, sem a presença feminina, a Delegação Brasileira apresentava-se com vinte e um

atletas e, ao conquistar três medalhas ao todo

174

, obtinha a décima quinta colocação de um

total de vinte e nove países participantes. Daquela ocasião até a presente data, 2009,

ocorreriam vinte e três Jogos quadrianuais dos quais, por problemas econômicos à época, o

Brasil só não participaria dos IX Jogos Olímpicos de Verão de Amsterdã, Holanda, em 1928.

175

Vinte e um anos foram necessários desde 1920 para que, em 1941, um ano após os XII

Jogos Olímpicos de Verão de 1940, não ocorrido, surgisse o [...] primeiro documento legal a



176

. Entrava em vigor, naquele momento,

na data de sua publicação, 14 de abril de 1941, sancionado pelo então Presidente Getúlio

Vargas, o Decreto-Lei número 3.199, que estabelecia as bases de organização dos Desportos

em todo o país,

177

noventa anos após a obrigatoriedade de 1851, imposta na Reforma do

Ministro Couto Ferraz [tornava] obrigatória a Educação Física nas escolas do



178

Nos anos que se seguiram a 1941, com as mudanças sensíveis ocorridas entre

sociedade e Estado, conforme afirma PIMENTEL (2007, p. 41), avanços passaram a constar

pouco a pouco das bases estabelecidas para a organização dos Desportos no país.

Atualmente, por meio de Leis, Decretos e suas Alterações são possíveis constatar o inegável

173

QUADRO DE MEDALHAS. VII Jogos Olímpicos de Verão – Antuérpia, Bélgica, 1920. Disponível em:

< http://www.quadrodemedalhas.com/olimpiadas/jogos-olimpicos-verao-1920-antuerpia.htm >. Acesso em 2 dez. 2007.

174

Medalhas conquistadas: 1 ouro – Guilherme Paraense (tiro esportivo pistola 25 m), 1 prata – Afrânio Costa (tiro esportivo pistola

livre 50 m) e 1 bronze – Afrânio Costa, Dario Barbosa, Fernando Soledade, Guilherme Paraense e Sebastião Worf (tiro esportivo

pistola livre por equipe). Disponíveis em: < http://esporte.hsw.uol.com.br/jogos-olimpicos2.htm >. Acesso em: 2 dez. 2007 e

< http://www.portalbrasil.eti.br/esportes_olimpiadas_atletas_medalhas.htm >. Acesso em: 6 dez. 2007.

175

QUADRO DE MEDALHAS. VII Jogos Olímpicos de Verão – Amsterdã, Holanda, 1928. Disponível em

<http://www.quadrodemedalhas.com/olimpiadas/jogos-olimpicos-verao-1928-amsterda.htm >. Acesso em: 2 dez. 2007.

176

BRASIL. CÂMARA DOS DEPUTADOS. Departamento de Taquigrafia, Revisão e Redação. Núcleo de Redação Final em

Comissões. Texto com Redação Final. Disponível em:

< http://www2.camara.gov.br/comissoes/temporarias/especial/pl487401/notas/pl487401nt260405.pdf >. Acesso em: 2 dez. 2007.

177

BRASIL. SENADO FEDERAL. DECRETO-LEI N. 3.199 – DE 14 DE ABRIL DE 1941. Subsecretaria de Informações. Disponível

em: < http://www6.senado.gov.br/legislação/ListaPublicacoes.action?id=152593 >. Acesso em 2 dez. 2007.

178

BRASIL. Secretaria de Educação Fundamental, Parâmetros curriculares nacionais: Educação Física, Brasília, MEC/SEF, 1997,

p. 20.

133

empenho legítimo dos legisladores e demais envolvidos com Desportos, mesmo quando

refutados, como argumenta Alberto PUGA (2002, p. 2) ao citá-los em seu trabalho “Ética e

Contempora:

[sustenta que] 

divisão do desporto em profissional e não-      

[(referindo-se ao Desporto de rendimento e a Constituição), e acrescenta], Melo Silva

-se no

atleta, pois o profissional ou não-profissional não é desporto, e sim o praticante ou a sua



Para melhor contextualizar este breve histórico sobre as Políticas Públicas de então,

iniciado pelo Decreto-Lei 3.199 já mencionado, à cronologia desses avanços, alguns

acréscimos acumulam-se na Lei número 6.251, de 8 de outubro de 1975, que institui normas

gerais sobre desportos e dá outras providências regulamentadas no Decreto 80.258, de 25 de

agosto de 1977; na Constituição de 1988, através de seu artigo 217; na Lei número 8.672, de 7

de julho de 1993, também denominada Lei Zico e regulamentada pelo Decreto número 981, de

11 de novembro de 1993, pela medida Provisória número 931, de 1º de março de 1995 e pela

Resolução número 1, de 17 de outubro de 1996 que regulamenta o artigo 26; na Lei número

9.615, de 25 de março de 1998, a intitulada Lei Pelé e regulamentada pelo Decreto número

2.574, de 29 de abril do mesmo ano; na Lei 10.264, de 16 de julho de 2001, chamada Lei

Agnelo Piva, que acrescenta inciso e parágrafos ao Artigo 56 da Lei Pelé; no Estatuto do

Esporte, Projeto de Lei de 2001; e na Lei número 11.438, de 29 de dezembro de 2006, que

trata dos incentivos e benefícios para fomentar as atividades de caráter desportivo,

regulamentada pelo Decreto número 6.180, de 3 de agosto de 2007; mas também nos últimos

números dos XXVIII Jogos Olímpicos de Verão de Atenas, Grécia, 2004

179

, quando o Brasil,

agora com duzentos e quarenta e sete atletas (1.176,2% de atletas a mais que em 1920)

dentre os quais, cento e vinte e duas mulheres (contra nenhuma mulher, daquela ocasião),

participam de vinte e dois esportes contra três esportes de 1920 (aumento de 700%) e

classifica-se em décimo sexto lugar (uma posição abaixo daquela conseguida), num total de

duzentos e um países presentes, ao conquistar dez medalhas, sendo cinco de ouro, duas de

prata e três de bronze (aumentos de 500, 200 e 300 porcento, respectivamente)

180

. Diante

desse quadro, portanto, é valioso frisar que, uma vez mantida as condições de outrora,

179

QUADRO DE MEDALHAS. XXVIII Jogos Olímpicos de Verão – Atenas, Grécia, 2004. Disponível em:

< http://www.quadrodemedalhas.com/olimpiadas/jogos-olimpicos-verao-2004-atenas.htm >. Acesso em: 6 dez. 2007.

180

Medalhas conquistadas: 1 ouro – Rodrigo Pessoa (hipismo – saltos); 1 ouro – Torben Grael e Marcelo Ferreira (vela – star); 1

ouro – Robert Scheidt (laser masculino); 1 ouro – Giba, Serginho, Ricardinho, André Heller, André Nascimento, Gustavo, Maurício,

Dante, Giovane (vôlei masculino); 1 ouro – Ricardo Santos e Emanuel Rego (vôlei de praia masculino); 1 prata – Equipe de futebol

feminino (futebol feminino); 1 prata – Adriana Behar e Shelda Bede (vôlei de praia feminino); 1 bronze – Vanderlei Cordeiro de

Lima (atletismo maratona masculino); 1 bronze – Leandro Guilheiro (leve masculino); 1 bronze – Flávio Canto (meio-médio

masculino). Disponíveis em: < http://esporte.hsw.uol.com.br/jogos-olimpicos2.htm >. Acesso em: 2 dez. 2007 e

< http://www.portalbrasil.eti.br/esportes_olimpiadas_atletas_medalhas.htm > Acesso em: 6 dez. 2007.

134

relativamente aos demais países, supostos igualmente condicionados como antes, o Brasil

obteria a centésima quadragésima quarta posição.

Em Pequim, nos XXIX Jogos Olímpicos de Verão de 2008, apesar da modesta

presença de 2,64% do total de 10.500 atletas olímpicos, o Brasil bate mais um recorde ao

competir com 277 atletas. Agora, as 132 presenças femininas totalizam 47,7% da delegação

brasileira, outro recorde, com 6 medalhas no total dentre as quais 2 de ouro. Para os homens,

145 atletas ou 52,3% da delegação, 9 foram as medalhas sendo 1 de ouro. Em vigésimo

terceiro lugar entre 204 nações participantes, o Brasil fica dentro do grupo seleto daqueles

países que conquistaram medalhas de ouro, 87 ao todo. Das 28 modalidades em 2004 passou-

se agora para 32, ou seja, 14,3% a mais, portanto, não restam dúvidas quanto ao crescimento

dos últimos quatro anos

181

No gráfico da Figura IV.1 a seguir, a Curva de Desempenho do Brasil nos Jogos

Olímpicos de Verão da Era Moderna de 1920 a 2008 mostra a relação entre o número

adimensional IRD - Índice Relativo de Desempenho, como se denominou, e as datas em que o

Brasil participou enquanto uma Nação Olímpica. Esse índice permitiu classificar a atuação do

país nos Jogos com base nos fatores a eles relacionados, tais como o número de nações

participantes, o total de atletas olímpicos, os esportes que compuseram a edição avaliada, os

eventos esportivos por desporto praticado e o somatório individual das medalhas ouro, prata e

bronze de premiações. Isto, tanto para a entidade Olímpica quanto para a entidade Brasil.

181

QUADRO DE MEDALHAS. XXIX Jogos Olímpicos de Verão – Pequim, China, 2008. Disponíveis em:

< http://www.quadrodemedalhas.com/olimpiadas/jogos-olimpicos-pequim-2008/brasil-jogos-olimpicos-pequim-2008.htm >. Acesso

em: 21 abr. 2009.

135

No cálculo do IRD correspondente aos anos de participação, para um IRD ≥ 1, utilizou-

se a expressão dada abaixo (Equação IV.1), como descrita a seguir:

123

IRD



















Onde,

→

Nação Brasileira

→

Nações Olímpicas

→

Atletas Brasileiros

→

Atletas Olímpicos

→

Esportes Brasileiros

→

Esportes Olímpicos

→

Eventos Brasileiros

→

Eventos Olímpicos

→

Ouro Brasileiro

→

Ouro Olímpico

→

Prata Brasileira

→

Prata Olímpica

→

Bronze Brasileiro

→

Bronze Olímpico

Equação IV.1

Curva de Desempenho do Brasil nos Jogos Olímpicos de Verão da

Era Moderna de 1920 a 2008, com Base no IRD

0,99

1,00

1,01

1,02

1,03

1,04

1,05

1,06

1,07

1,08

1,09

1,10

1,11

1,12

1,13

1,14

1,15

1,16

1,17

1,18

1,19

1,20

1920

1924

1928

1932

1936

1940

1944

1948

1952

1956

1960

1964

1968

1972

1976

1980

1984

1988

1992

1996

2000

2004

2008

Datas das Participações do Brasil nos Jogos Olímpicos

Índice Relativo de Desempenho - IRD

Figura IV.1

15ª

34ª

25ª

40ª

39ª

35ª

41ª

18ª

19ª

25ª

52ª

23ª

16ª

Curva de Tendência

Curva de Desempenho do Brasil nos Jogos Olímpicos de Verão

da Era Moderna de 1920 a 2008, com Base no IRD

Datas das Participações do Brasil nos Jogos Olímpicos

Figura IV.1 – Curva de desempenho do Brasil nos Jogos Olímpicos de Verão da

Era Moderna de 1920 a 2008, com base no IRD.

136

A curva assim traçada procurou tirar de cena a conveniente classificação por

quantidade de medalhas ordenadas do ouro ao bronze e que, como se vê pela presença dos

numerais ordinais, é imprópria e não realça o efetivo desempenho dos desportistas. A curva

exibe ainda os anos em que não ocorreram os Jogos como 1940 e 1944 devido a Segunda

Grande Guerra Mundial, bem como o ano em que o Brasil não participou por problemas

econômicos, 1928. Nos anos em que si quer obteve-se classificação, 1924, 1932 e 1936, o

índice relativo de desempenho, por convenção, registra o número um. Por outro lado, a linha

poligonal descreve a tendência do conjunto de desempenhos.

Sem a mesma tradição, no entanto, mas participando desde 1992, com sessenta e oito

anos de atraso desde os I Jogos Olímpicos de Inverno de Chamonix, na França de 1924, o

Brasil enfim marca com destaque – na verdade ainda acanhada – a participação nos XXII

Jogos Olímpicos de Inverno de Turim, Itália, em 2006, ao ver uma de suas atletas

182

classificada em nono lugar na prova de Snowboard-boardercross, deixando assim uma boa

expectativa para 2010 em Vancouver, Canadá, quando ocorrerão os próximos Jogos de

Inverno.

IV.2 Políticas Públicas Pertinentes

Em todas as demonstrações desportivas, sejam elas educacionais, de participação ou

de rendimento

183

, independente de suas estruturações quanto às formas profissional, não-

profissional, semiprofissional ou amadora

184

, estas, específicas para as práticas do 

 e determinantes estabelece o legislador como um dos

princípios básicos, que a   [deve ser] assegurada pela valorização dos

resultados desportivos, [e] educativos  (Lei Pelé, 1998)

185

. (Grifo nosso)

Para isto, a capacitação de professores de educação física, de técnicos de desportos e

de cientistas desportivos, considerados no corpo da Lei como , mais o

apoio a projetos de pesquisa, tanto para o desporto educacional – 

de ensino e em formas assistemáticas de educação [...] com a finalidade de alcançar o

182

Atleta carioca Isabel Clark classifica-se em nono lugar na prova de Snowboard-boardercross dos XXII Jogos Olímpicos de

Inverno de Turim, Itália, 2006, superando atletas rivais de países com mais tradição na modalidade. Disponível em:

< http://pt.wikipedia.org/wiki/Jogos_O1%C3%ADmmpicos_de_Inverno >. Acesso em: 10 dez. 2007.

183

BRASIL. Lei n. 9.615, de 24 de março de 1998 (Lei Pelé). Incisos I, II e III do Artigo 3º do CAPÍTULO III – DA NATUREZA E

DAS FINALIDADES DO ESPORTO. Disponível em: < http://www.010.dataprev.gov.br/sislex/paginas/42/1998/9615.htm >. Acesso

em: 2 dez. 2007.

184

BRASIL. Lei n. 9.615, de 24 de março de 1998 (Lei Pelé). Parágrafo Único, loc. cit.

185

BRASIL. Lei n. 9.615, de 24 de março de 1998 (Lei Pelé). Inciso IX do Artigo 2º do CAPÍTULO II – DOS PRINCÍPIOS

FUNDAMENTAIS, presentes na Lei Pelé. Disponível em: < http://www.010.dataprev.gov.br/sislex/paginas/42/1998/9615.htm >.

Acesso em: 2 dez. 2007.

137



186

–

quanto para o desporto de rendimento – [de] regras

[e] práticas desportivas, nacionais e internacionais, com a finalidade de obter resultados e

            

187

, terão os

recursos deduzidos, dentre outros destinos, dos 15% destinados ao Ministério do Esporte,

oriundos da arrecadação obtida em cada teste da Loteria Esportiva Federal, salvo melhor

entendimento (Artigos 7º e 8º da SEÇÃO II, Lei Pelé).

Outrossim, em seu Artigo 9º e parágrafos (Lei Pelé), o legislador manifesta-se quanto à

destinação anual, para cada Comitê, da renda líquida total de um dos testes da Loteria

Esportiva Federal para as despesas com “[...] treinamento e competições preparatórias das

, ficando a cargo dos gestores Comitê Olímpico

Brasileiro – COB e Comitê Paraolímpico Brasileiro (sem sigla oficial), individualmente, as

responsabilidades de tais quantias. Para cada Comitê, COB e Comitê Paraolímpico Brasileiro,

individualmente, serão ainda destinados uma segunda renda de um segundo teste da Loteria

Esportiva Federal para o custeio das participações de delegações nacionais nos eventos dos

Jogos Olímpicos de Verão e Inverno e dos Jogos Pan-Americanos, nos anos de suas

respectivas ocorrências.

Apesar de a   , causada pela  [iniciação do] indivíduo

p   e o    efetivado pela  [procura de] talentos

    não encaixarem-se nos argumentos das análises pedagógicas e

metodológicas [do] ensino [...] , como afirma OLIVEIRA (2006,

p.120) em seu trabalho , 

          assevera a

tiva

188

 ao transcrever que:

É dever do Estado fomentar práticas desportivas formais e não formais, como direito

de cada um, observados: [...] II  a destinação de recursos públicos para a promoção

prioritária do desporto educacional e, em casos específicos, para a do desporto de alto

rendimento. (Grifo nosso)

186

BRASIL. Lei n. 9.615, de 24 de março de 1998 (Lei Pelé). Inciso I do Artigo 3º do Capítulo III – DA NATUREZA E DAS

FINALIDADES DO DESPORTO. Disponível em: < http://www.010.dataprev.gov.br/sislex/paginas/42/1998/9615.htm >. Acesso em:

2 dez. 2007.

187

BRASIL. Lei n. 9.615, de 24 de março de 1998 (Lei Pelé). Inciso III do Artigo 3º do Capítulo III – DA NATUREZA E DAS

FINALIDADES DO DESPORTO. Disponível em http://www.010.dataprev.gov.br/sislex/paginas/42/1998/9615.htm (acesso 2 dez.

2007).

188

BRASIL. BRASIL POTÊNCIA ESPORTIVA. Ministério do Esporte e Turismo. Avaliação dos Programas Brasil Potência

Esportiva. Gerente: Maristela Medeiros Gonçalves. Disponível em:

< http://www.abrasil.gov.br/avalppa/RelAvalPPA2002/content/av_prog/090/prog090.htm >. Acesso em: 14 dez. 2007.

138

Controvérsias a parte, como o objetivo presente é levantar os subsídios próprios das

Políticas Públicas de hoje, as quais possam dar sustentação a efetiva introdução curricular do

conteúdo e/ou de disciplinas correlatas, ao que se intitulou , nos

programas das Instituições de Ensino Superior (ou de Ensino Médio como coadjuvante dos

estudos de     ) e/ou concomitantemente a projetos

desportivos que atendam as manifestações desportivas previstas no Artigo 4º do Decreto Lei

número 6.180, de 3 de agosto de 2007, anteriormente citado, mas que especificamente

proponham o    e o emprego de mais    

te      , (ARANTE, 2007, pp. 1-9), no dia-a-dia

desportivo, vale a pena enfatizar o dito pelo Ministério do Esporte e Turismo, por meio da

     , quando tenta mostrar a abrangência

social, política e econômica desse entorno:

            

entretenimento. [...] [Pois] o setor de esportes tem a capacidade de alavancar a atividade

econômica de forma direta e indireta [...] na indústria têxtil, comunicação e entretenimento,

comércios varejista e atacadista, indústria da construção civil, internet, serviços financeiros,



O que talvez se justifique

pelas ações ligadas à política para o setor dos últimos dois governos federais através

do INDESP [Instituto Nacional de Desenvolvimento do Desporto], que entendeu que uma

das formas de dar uma contribuição para o engrandecimento esportivo do país (leia-se;

conquistas esportivas, medalhas olímpicas, etc.), seria investir na investigação no âmbito

 (BRACHT, 2000/1, pp. 1-2).

O anseio nascido do âmago da sociedade da qual se estima, segundo Gaya apud

ARANTE (2007), cerca de quatro milhões de talentos desportivos factíveis, a exigirem 

implementação de legislação que proporcione fonte permanente   

(ARANTE, 2007, p.9) dos governantes por meio de Políticas Públicas em parceria com a 

(ARANTE, 2007), de maneira que estas apresentem eficazmente, a

médio e longo prazo, resultados por intermédio de ações organizadas, articuladas e

sistematizadas, e que apontem (ARANTE, 2007, p.

1), vêm ao encontro da   os  financiados pelo

governo e            

, declara BRACHT(2000/1, p.15), junto as Instituições de Ensino Superior.

Por conseguinte, a 

, dentre outras ações, passam a garantir os

objetivos do  do governo federal que:

139

             

rendimento brasileiro em competições nacionais e internacionais e promover a imagem do

    [estimulando assim] a prática desportiva pela comunidade,

especialmente pel

IV.3 A Física Aplicada ao Desporto no Ensino Superior

Ao explicitar a metodologia a ser utilizada na busca das Instituições Nacionais de

Ensino Superior que oferecem Cursos/Habilitações de Educação Física e Desporto, não se

esperava um universo tão amplo como o encontrado, de 740 Instituições

189

. Então, limitado

pelo tempo previsto no cronograma de entrega do curso requerente, reduziu-se a pesquisa

apenas para as 72 Instituições estabelecidas no Estado do Rio de Janeiro, ou seja, cerca de

9,7% das 740 Instituições existentes, como mostra a Tabela IV.1 a seguir.

189

MEC/INEP. Cadastro das Instituições de Educação Superior - MEC/INEP. Disponível em: < http://www.inep.gov.br/ >. Acesso

em: 9 dez. 2007.

140

Tabela IV.1

―

Relação dos 72 Cursos e Instituições de Educação Superior (Educação Física e Desporto) no Rio de Janeiro

Curso / Habilitação

Instituição

Cidade / UF

Bacharelado em Educação Física

Universidade federal do Rio de Janeiro - UFRJ

Rio de Janeiro – RJ

Bacharelado em Educação Física

Centro Universitário da Cidade - UniverCidade

Rio de Janeiro – RJ

Docência em Educação Física

Centro Universitário Plínio Leite - UNIPLI

Niterói – RJ

Educação Física

Faculdades Integradas Maria Thereza - FAMATH

Niterói – RJ

Educação Física

Centro Universitário Moacyr Sreder Bastos - MSB

Rio de Janeiro – RJ

Educação Física

Centro Universitário Plínio Leite - UNIPLI

Niterói – RJ

Educação Física

Centro Universitário Augusto Motta - UNISUAM

Rio de Janeiro – RJ

Educação Física

Universidade Gama Filho - UGF

Rio de Janeiro – RJ

Educação Física

Instituto Superior de Educação do Município de Itaperuna - ISEMI

Itaperuna – RJ

Educação Física

Universidade do Grande Rio Professor José de Souza Herdy - UNIGRANRIO

Duque de Caxias – RJ

Educação Física

Universidade Católica de Petrópolis - UCP

Petrópolis – RJ

Educação Física

Faculdade Mercúrio - FAMERC

Rio de Janeiro – RJ

Educação Física

Universidade Federal Fluminense - UFF

Niterói – RJ

Educação Física

Centro Universidade de Barra Mansa - UBM

Barra Mansa – RJ

Educação Física

Universidade Estácio de Sá - UNESA

Macaé – RJ

Educação Física

Faculdade Santo Antônio de Pádua - FASAP

Santo Antônio de

Pádua – RJ

Educação Física

Centro Universidade de Barra Mansa - UBM

Barra Mansa – RJ

Educação Física

Universidade Iguaçu - UNIG

Itaperuna – RJ

Educação Física

Centro Universitário Augusto Motta - UNISUAM

Rio de Janeiro – RJ

Educação Física

Universidade Gama Filho - UGF

Rio de Janeiro – RJ

Educação Física

Universidade Estácio de Sá - UNESA

Macaé – RJ

Educação Física

Centro Universitário Fluminense - UNIFLU

Campos de

Goytacazes – RJ

Educação Física

Centro Universitário metodista Bennet – Metodista do Rio

Rio de Janeiro – RJ

Educação Física

Universidade Federal Rural do Rio de Janeiro - UFRRJ

Seropédica - RJ

Educação Física

Universidade Iguaçu - UNIG

Nova Iguaçu – RJ

Educação Física

Universidade Veiga de Almeida - UVA

Cabo Frio – RJ

Educação Física

Universidade do Estado do Rio de Janeiro - UERJ

Rio de Janeiro – RJ

Educação Física

Universidade Estácio de Sá - UNESA

Niterói – RJ

Educação Física

Centro Universitário de Volta Redonda - UniFOA

Volta Redonda – RJ

Educação Física

Abeu – Centro Universitário - UNIABEU

Belford Roxo – RJ

Educação Física

Centro Universitário Celso Lisboa - CAUCEL

Rio de Janeiro – RJ

Educação Física

Universidade Castelo Branco - UCB

Rio de Janeiro – RJ

Educação Física

Universidade federal do Rio de Janeiro - UFRJ

Rio de Janeiro – RJ

Educação Física – Bangu

Universidade Estácio de Sá - UNESA

Rio de Janeiro – RJ

Educação Física – Cabo Frio

Universidade Estácio de Sá - UNESA

Cabo Frio – RJ

Educação Física – Campus

Universidade Estácio de Sá - UNESA

Rio de Janeiro – RJ

Educação Física – Campus

Universidade Estácio de Sá - UNESA

Rio de Janeiro – RJ

Educação Física – Campus Bangu

Universidade Estácio de Sá - UNESA

Rio de Janeiro – RJ

Educação Física – Campus Cabo Frio

Universidade Estácio de Sá - UNESA

Cabo Frio – RJ

Educação Física – Campus Campos dos Goytacazes

Universidade Estácio de Sá - UNESA

Campos de

Goytacazes – RJ

Educação Física – Campus I – Rebouças

Universidade Estácio de Sá - UNESA

Rio de Janeiro – RJ

141

Tabela IV.1

―

Relação dos 72 Cursos e Instituições de Educação Superior (Educação Física e Desporto) no Rio de Janeiro

Curso / Habilitação

Instituição

Cidade / UF

Educação Física Campus II – Barra

Universidade Estácio de Sá - UNESA

Rio de Janeiro – RJ

Educação Física Campus Ilha do Governador

Universidade Estácio de Sá - UNESA

Rio de Janeiro – RJ

Educação Física Campus Ilha do Governador

Universidade Estácio de Sá - UNESA

Rio de Janeiro – RJ

Educação Física Campus Niterói

Universidade Estácio de Sá - UNESA

Niterói – RJ

Educação Física Campus Norte Shopping

Universidade Estácio de Sá - UNESA

Rio de Janeiro – RJ

Educação Física Campus Norte Shopping

Universidade Estácio de Sá - UNESA

Rio de Janeiro – RJ

Educação Física Campus Nova Friburgo

Universidade Estácio de Sá - UNESA

Nova Friburgo – RJ

Educação Física Campus Nova Iguaçu

Universidade Estácio de Sá - UNESA

Petrópolis – RJ

Educação Física Campus Petrópolis II

Universidade Estácio de Sá - UNESA

Petrópolis – RJ

Educação Física Campus Petrópolis II

Universidade Estácio de Sá - UNESA

Petrópolis – RJ

Educação Física Campus R9 – Taquara

Universidade Estácio de Sá - UNESA

Rio de Janeiro – RJ

Educação Física Campus R9 – Taquara

Universidade Estácio de Sá - UNESA

Rio de Janeiro – RJ

Educação Física Campus R9 – Taquara

Universidade Estácio de Sá - UNESA

Rio de Janeiro – RJ

Educação Física Campus V – Friburgo

Universidade Estácio de Sá - UNESA

Nova Friburgo – RJ

Educação Física – Campus VII – Campus de Goytacazes

Universidade Estácio de Sá - UNESA

Campos de

Goytacazes – RJ

Educação Física (Ênfase em Fitness) – Campus Rebouças

Universidade Estácio de Sá - UNESA

Rio de Janeiro – RJ

Educação Física – Nova Iguaçu

Universidade Estácio de Sá - UNESA

Nova Iguaçu – RJ

Educação Física – Rebouças

Universidade Estácio de Sá - UNESA

Rio de Janeiro – RJ

Educação Física – Rebouças

Universidade Estácio de Sá - UNESA

Rio de Janeiro – RJ

Educação Física e Desportos (Recreio)

Universidade Estácio de Sá - UNESA

Rio de Janeiro – RJ

Educação Física (EAD)

Centro Universitário da Cidade - UniverCidade

Rio de Janeiro – RJ

Educação Física (Ilha do Governador)

Universidade Estácio de Sá - UNESA

Rio de Janeiro – RJ

Educação Física (Metrô)

Centro Universitário da Cidade - UniverCidade

Rio de Janeiro – RJ

Educação Física (Metrô)

Centro Universitário da Cidade - UniverCidade

Rio de Janeiro – RJ

Educação Física (Praça Seca)

Centro Universitário da Cidade - UniverCidade

Rio de Janeiro – RJ

Educação Física (Praça Seca)

Centro Universitário da Cidade - UniverCidade

Rio de Janeiro – RJ

Educação Física(Recreio)

Universidade Castelo Branco - UCB

Rio de Janeiro – RJ

Educação Física (01)

Universidade Salgado de Oliveira - UNIVERSO

São Gonçalo – RJ

Educação Física (02)

Universidade Salgado de Oliveira - UNIVERSO

Niterói – RJ

Educação Física (03)

Universidade Salgado de Oliveira - UNIVERSO

Campos de

Goytacazes – RJ

Licenciatura em Educação Física

Universidade Federal do Rio de janeiro - UFRJ

Rio de Janeiro – RJ

Fonte: Cadastro das Instituições de Educação Superior – MEC / INEP. Disponível em: < http://www.educacaosuperior.inep.gov.br/funcional/lista_cursos.asp >. Acesso em: 9 dez. 2007.

142

Por meio de correspondências eletrônicas foram efetivadas solicitações para obtenção

das respectivas relações candidato/vaga dos concursos/processos de seleção das Instituições

relacionadas, contudo, não se obteve o sucesso esperado. Das Instituições online contactadas

eletronicamente, somente 3 responderam ao apelo, num total aproximado de 4,2% dos 9,7%

relativos às 72 Escolas, ressalvando-se que das 3 Instituições apenas 1, a Universidade

Federal do Rio de Janeiro – UFRJ, forneceu dados estatísticos parciais

190

, como se vê a seguir

(Tabela IV.2).

Tabela IV.2 ―

Relação Candidato x Vaga nos concursos de acesso para os Cursos de

Educação Física e Desporto da UFRJ

Concurso de Acesso aos Cursos de Graduação – UFRJ 2005

Relação Candidato x Vaga antes do Teste de Habilitação Específica

Em 29/09/2004 – NCE/UFRJ

Grupo

Curso/Habilitação

Candidatos

Vagas

C / V

Sigla

Nome

Grupo 1

EDFB

Bacharelado em Educação Física

528

100

5,28

EDFL

Licenciatura em Educação Física

1066

200

5,33

Totais para 2005

1594

300

5,31

Concurso de Acesso aos Cursos de Graduação – UFRJ 2006

Relação Candidato x Vaga antes do Teste de Habilitação Específica

Em 15/09/2005 – NCE/UFRJ

Grupo

Curso/Habilitação

Candidatos

Vagas

C / V

Sigla

Nome

Grupo 2

EFBA

Bacharelado em Educação Física

620

180

3,44

EFLI

Licenciatura em Educação Física

959

200

4,80

Totais para 2006

1579

380

4,16

Totais para 2005 e 2006

3173

680

4,67

Fonte: Divisão de relações Públicas Coordenadoria de Comunicações da UFRJ. Disponível em: < http://www.vestibular.ufrj.br/Estatistica/home.html >. Acesso em: 11 dez.

2007.

Em contra partida, no site do Ministério da Educação – MEC e do Instituto Nacional de

Estudos e Pesquisas Educacionais – INEP, encontrou-se a relação candidato/vaga

191

correspondente ao universo Brasil. Esta relação, agora com layout refeito para atender as

necessidades específicas deste trabalho (Tabelas IV.3 e IV.4, a seguir) servirá somente para

ilustrar a discrepância entre os “dados obtidos”.

190

UNIVERSIDADE FEDERAL DO RIO DE JANEIRO. Vestibular UFRJ. Coordenação de Concursos de Acesso aos Cursos de

Graduação. Disponível em: < http://www.vestibular.ufrj.br/home.html >. Acesso em: 9 dez. 2007.

191

MEC/INEP, loc. cit.

143

Tabela IV.3 ―

Relação de Vagas, Candidatos, Cursos, Organizações, Áreas e Programas – Brasil 2001, por Vestibular e Outros Processos

Seletivos

Processos Seletivos

Número de Vagas Oferecidas, Candidatos Inscritos e Ingressos, por Vestibular e Outros Processos Seletivos, nos Cursos de Graduação Presenciais,

por Organização Acadêmica, segundo as Áreas Gerais, Áreas Detalhadas e Programas e/ou Cursos – Brasil - 2001

Áreas Gerais, Áreas

Detalhadas e

Programas e/ou

Cursos

Vestibular e Outros Processos Seletivos (*)

Total

Universidades

Centros Universitários

Faculdades Integradas

Faculdades, Escolas e Institutos

Centros de Educação Tecnológica

Vagas

Oferecidas

Candidatos

Inscritos

Ingressos

Vagas

Oferecidas

Candidatos

Inscritos

Ingressos

Vagas

Oferecidas

Candidatos

Inscritos

Ingressos

Vagas

Oferecidas

Candidatos

Inscritos

Ingressos

Vagas

Oferecidas

Candidatos

Inscritos

Ingressos

Vagas

Oferecidas

Candidatos

Inscritos

Ingressos

Total

1.408.492

4.260.261

1.036.690

755.885

2.989.520

575.650

211.984

385.200

144.720

86.738

124.241

57.651

337.342

659.569

243.865

16.543

101.731

14.813

Básicos/Programas

Gerais

900

3.397

741

900

3.397

741

Educação

303.998

656.279

223.873

160.142

477.373

126.911

37.986

45.456

22.945

25.947

29.352

16.510

76.835

99.178

54.480

3.088

4.920

3.027

Formação de

professores da

educação básica

26280

29.615

20.358

21.569

25.374

18.119

2.910

1.633

966

280

164

110

1.220

2.124

865

301

320

298

Formação de

professor de

educação física para

educação básica

220

446

134

120

145

100

301

Formação de

professores de

disciplinas

profissionais

27.949

94.823

22.209

13.309

70.844

12.053

4.573

8.662

3.100

2.600

3.511

1.948

6.891

10.375

4.592

576

1.431

516

Formação de

professor de

educação física

17.376

71.487

15.699

9.113

54.532

8.552

3.343

7.410

2.632

1.815

3.197

1.760

3.105

6.348

2.755

Saúde e Bem-Estar

Social

151.089

818.144

119.021

102.638

654.662

80.364

27.207

69.806

20.576

5.332

13.030

4.330

15.766

79.410

13.604

146

1.236

147

Saúde (cursos gerais)

18.537

45.777

14.345

12.843

34.727

9.842

2.934

6.549

2.385

500

656

410

2.260

3.845

1.717

Educação física

17.987

44.755

13.896

12.423

33.880

9.513

2.804

6.374

2.256

500

656

410

2.260

3.845

1.717

Serviços

47.144

88.629

31.656

18.840

44.583

12.769

8.141

13.787

5.630

3.019

3.227

1.521

16.834

25.041

11.430

310

1.991

306

Esportes

1.174

Esportes

1.174

Fonte: MEC/INEP/DAES

(*) Outros Processos Seletivos: Exame Nacional do Ensino Médio (ENEM), Avaliação Seriada no Ensino Médio e Outros Tipos de Seleção. Disponível em < http://www.ensinosuperior.inep.gov.br >. Acesso em: 11 dez. 2007.

144

Tabela IV.4

―

Relação de Vagas, Candidatos, Cursos, Organizações, Áreas e Programas – Brasil 2001, por Vestibular

Processos Seletivos

Número de Vagas Oferecidas, Candidatos Inscritos e Ingressos, por Vestibular, nos Cursos de Graduação Presenciais,

por Organização Acadêmica, segundo as Áreas Gerais, Áreas Detalhadas e Programas e/ou Cursos – Brasil - 2001

Áreas Gerais, Áreas

Detalhadas e

Programas e/ou

Cursos

Vestibular e Outros Processos Seletivos (*)

Total

Universidades

Centros Universitários

Faculdades Integradas

Faculdades, Escolas e Institutos

Centros de Educação Tecnológica

Vagas

Oferecidas

Candidatos

Inscritos

Ingressos

Vagas

Oferecidas

Candidatos

Inscritos

Ingressos

Vagas

Oferecidas

Candidatos

Inscritos

Ingressos

Vagas

Oferecidas

Candidatos

Inscritos

Ingressos

Vagas

Oferecidas

Candidatos

Inscritos

Ingressos

Vagas

Oferecidas

Candidatos

Inscritos

Ingressos

Total

1.265.175

4.009.075

944.157

682.261

2.838.232

519.968

180.981

325.594

127.296

79.486

116.783

53.191

307.097

630.429

229.757

15.050

98.037

13.945

Básicos/Programas

Gerais

900

3.397

741

900

3.397

741

Educação

258.134

603.510

192.980

131.715

439.832

104.673

30.850

38.977

19.648

23.200

26.688

14.806

69.778

93.637

51.320

2.591

4.376

2.533

Formação de

professores da

educação básica

14.519

19.334

10.588

11.730

16.015

9.068

1.700

1.429

770

280

164

110

809

1.726

640

Formação de

professor de

educação física para

educação básica

220

446

134

120

145

100

301

Formação de

professores de

disciplinas

profissionais

24.433

88.111

20.000

12.179

67.349

11.081

3.688

6.858

2.691

2.294

3.326

1.194

5.892

9.371

4.114

380

1.207

320

Formação de

professor de

educação física

15.988

66.968

14.665

8.538

52.151

8.062

2.848

5.683

2.296

1.675

3.064

1.649

2.927

6.070

2.658

Saúde e Bem-Estar

Social

138.583

777.322

109.445

93.575

625.577

73.261

24.438

58.682

18.357

5.211

12.989

4.329

15.213

78.838

13.351

146

1.236

147

Saúde (cursos gerais)

16.891

41.735

12.999

11.720

32.981

8.909

2.571

4.393

2.041

500

656

410

2.100

3.705

1.639

Educação física

16.421

40.821

12.574

11.380

32.242

8.613

2.441

4.218

1.912

500

656

410

2.100

3.705

1.639

Serviços

43.164

83.144

29.814

17.626

41.859

11.888

7.026

11.652

5.012

2.879

3.174

1.496

15.323

24.468

11.112

310

1.991

306

Esportes

1.174

Esportes

1.174

Fonte: MEC/INEP/DAES. Disponível em < http://www.ensinosuperior.inep.gov.br >. Acesso em: 11 dez. 2007.

145

IV.3.1 O Que se Pretendia?

Tendo-se a relação candidato/vaga, fornecida pelas Instituições, chegar-se-ia, por meio

de teste estatístico (ZENTGRAF, 2001, p. 468), a uma amostra representativa das “melhores”

ou mais procuradas Instituições do ramo. Daí, levando-se em conta os programas e as

ementas respectivas, APÊNDICE D, ter-se-ia como constatar a inclusão ou não de conteúdos

de física ou mecânica, propriamente, bem como de suas apropriadas aplicações ao contexto

dos programas de Educação Física e Desporto. Isto, por se entender que assim, a importância

ou não desses conhecimentos estaria declarada, em conformidade com as exigências oriundas

das políticas públicas de se atender a demanda constante dos programas de desportos de alto

rendimento

192

IV.3.2 O Que se Obteve?

1. Avaliando-se as informações contidas na Tabela IV.1

193

, nota-se, de fato, haver

apenas 26 Instituições de Ensino Superior e não 72 como constam no  

Instituições de Educação Superior  

194

. Na realidade, o somatório de todos os

locais de onde estas Instituições implementam seus respectivos Cursos de Educação Física e

Desporto (EFD) é que totalizam 72.

A Tabela IV.5 a seguir, ilustrada pela Figura IV.2 que se antepõe, mostra as respectivas

distribuições de onde se denota um porcentual aproximado de 43,1% relativos aos 31

“Núcleos” sob a chancela Universidade Estácio de Sá – UNESA, e que se sobressai

enormemente contra uma segunda colocação de 8,3%, aproximadamente, referentes aos 6

“Núcleos” sob a chancela Centro Universitário da Cidade – UniverCidade.

192

BRASIL. BRASIL POTÊNCIA ESPORTIVA, loc. cit.

193

Cf., Tabela IV.1, Tabela IV.5 e Figura IV.2.

194

MEC/INEP, loc. cit.

146

Tabela IV.5 ―

Relação dos 26 Cursos e Instituições de Educação Superior (Educação

Física e Desporto) no Rio de Janeiro

Curso / Habilitação

Instituição

Cidade / UF

Núcleo

Bacharelado em Educação Física

Universidade Federal do Rio de Janeiro – UFRJ

Rio de Janeiro – RJ

4,2

Bacharelado em Educação Física

Centro Universitário da Cidade – UniverCidade

Rio de Janeiro – RJ

8,3

Docência em Educação Física

Centro Universitário Plínio Leite – UNIPLI

Niterói – RJ

2,8

Educação Física

Faculdades Integradas Maria Thereza – FAMATH

Niterói – RJ

1,4

Educação Física

Centro Universitário Moacyr Sreder Bastas – MSB

Rio de Janeiro – RJ

1,4

Educação Física

Centro Universitário Augusto Motta – UNISUAM

Rio de Janeiro – RJ

2,8

Educação Física

Universidade Gama Filho – UGF

Rio de Janeiro – RJ

2,8

Educação Física

Instituto Superior de Educação do Município de Itaperuna – ISEMI

Itaperuna – RJ

1,4

Educação Física

Universidade do Grande Rio Professor José de Souza Herdy -

UNIGRANRIO

Duque de Caxias – RJ

1,4

Educação Física

Universidade Católica de Petrópolis – UCP

Petrópolis – RJ

1,4

Educação Física

Faculdade Mercúrio – FAMERC

Rio de Janeiro – RJ

1,4

Educação Física

Universidade Federal Fluminense – UFF

Niterói – RJ

1,4

Educação Física

Centro Universitário de Barra Mansa – UBM

Barra Mansa – RJ

2,8

Educação Física

Universidade Estácio de Sá – UNESA

Macaé – RJ

43,1

Educação Física

Faculdade Santo Antônio de Pádua – FASAP

Santo Antônio de Pádua –

1,4

Educação Física

Universidade Iguaçu – UNIG

Itaperuna – RJ

2,8

Educação Física

Centro Universitário Fluminense – UNIFLU

Campos dos Goytacazes –

1,4

Educação Física

Centro Universitário Metodista Bennett – Metodista do Rio

Rio de Janeiro – RJ

1,4

Educação Física

Universidade Federal Rural do Rio de Janeiro – UFRRJ

Seropédica – RJ

1,4

Educação Física

Universidade Veiga de Almeida – UVA

Cabo Frio – RJ

1,4

Educação Física

Universidade do Estado do Rio de Janeiro – UERJ

Rio de Janeiro – RJ

1,4

Educação Física

Centro Universitário de Volta Redonda – UniFOA

Volta Redonda – RJ

1,4

Educação Física

Abeu – Centro Universitário – UNIABEU

Belford Roxo – RJ

1,4

Educação Física

Centro Universitário Celso Lisboa – CAUCEL

Rio de Janeiro – RJ

1,4

Educação Física

Universidade Castelo Branco – UCB

Rio de Janeiro – RJ

4,2

Educação Física (01)

Universidade Salgado de Oliveira – UNIVERSO

São Gonçalo – RJ

4,2

TOTAIS

100

Fonte: Desenvolvida com base no Cadastro das Instituições de Educação Superior – MEC / INEP. Disponível em: < http://www.educacaosuperior.inesp.gov.br/funcional/lista_cursos.asp >.

Acesso em: 9 dez. 2007.

Fonte: Desenvolvido com base no Cadastro das Instituições de Educação Superior – MEC / INEP. Disponível em:

< http://www.educacaosuperior.inesp.gov.br/funcional/lista_cursos.asp >. Acesso em: 9 dez. 2007.

4,2 %

8,3 %

2,8 %

1,4 %

2,8 %

4,2 %

43,1 %

1,4 %

Figura IV.2 – Gráfico da Relação das Instituições de Ensino Superior (Educação Física e Desporto)

e de seus Núcleos estabelecidos no Rio de Janeiro.

147

2. Para os efeitos do presente trabalho, a relação candidato x vaga para os Cursos de

Bacharelado e de Licenciatura em Educação Física e Desporto nos anos de 2005 e 2006 pode

constituir um único dado. Portanto, na Tabela IV.2 as informações alusivas aos os de

Acesso aos Cursos de Graduação  

195

resumem-se aos valores totais de

3.173 Candidatos, 680 Vagas e uma razão Candidatos/Vagas igual a 4,67, aproximadamente.

Este valor de 4,67 encontra-se acima das “médias Brasil” como será possível averiguar mais à

frente.

Assim, a conclusão de que a detentora deste índice possa ser considerada a 

ou mais procurada Instituição do ramo – hipótese inicialmente sugerida – fica prejudicada, uma

vez ser esta, Universidade Federal do Rio de Janeiro – UFRJ, a única referência no universo

“investigado” de um total de 72 “Núcleos” ou 26 Chancelas, e que, dentre as demais, alcançou

simplesmente a terceira colocação ao empatar com a Universidade Castelo Branco – UCB e a

Universidade Salgado de Oliveira – UNIVERSO, cada uma obtendo 4,2%, aproximadamente,

concernentes aos 3 “Núcleos” sob suas competentes responsabilidades.

3. Nas Tabelas IV.3 e IV.4 respectivamente, os índices do  Brasil 



196

proporcionados por   e por ,

próprios dos Cursos de Educação Física e Desporto (EFD), dão o   

Oferecidas, Candidatos Inscritos e Ingressos, [...], nos Cursos de Graduação Presenciais, por

Organização Acadêmica, segundo as Áreas Gerais, Áreas Detalhadas e Programas e/ou

 como se mostra na Tabela IV.6 a seguir:

Tabela IV.6 ―

Relação

Candidatos

Relação Candidatos / Vagas (C/V)

Processo Seletivo - Brasil – 2001

MEC / INEP

Vestibulares e Outros

processos seletivos

Vestibulares

Programas e/ou Cursos

Candidatos

Vagas

C / V

Candidatos

Vagas

C / V

Formação de Professores de Educação Física para Educação Básica

446

220

2,03

446

220

2,03

Formação de Professores de Educação Física

71.487

17.376

4,11

66.968

15.988

4,19

Educação Física

44.755

17.987

2,49

40.821

16.421

2,49

Esportes

1.174

14,68

1.174

14,68

Totais

117.862

35.663

3,30

109.409

32.709

3,34

Fonte: Tabelas 4.3 e 4.4.

195

UNIVERSIDADE FEDERAL DO RIO DE JANEIRO, loc. cit.

196

MEC/INEP. Processo de Seleção – Brasil – 2001. Disponível em: < http://www.ensinosuperior.inep.gov.br/ >. Acesso em: 10

dez. 2007.

148

4. Como dito antes na Tabela IV.2, o índice 4,67 calculado para a UFRJ supera ambas

as razões 3,30 e 3,34, anteriores, extraídas dos valores facultados pelo MEC/INEP, médias

para todo o país, mas não habilita a presunção. Não obstante, no APÊNDICE D, analisa-se o

[Educação Física] do Departamento de

Biociências da Atividade Física da Escola de Educação Física e Desporto  EEFD

197

Universidade Federal do Rio de Janeiro  UFRJ. Neste apêndice, o Plano de Curso com

Ementas, Objetivos Gerais, Programas, Metodologias, Avaliações e Bibliografias, propõe as

etapas acadêmicas formais. Entretanto, não se depara com as Aplicações de interesse desse

estudo, em que pese à pertinente conceituação física do contexto.

IV.4 Considerações

Seja pelas inúmeras modalidades de desportos nacionais e internacionais já

oficializadas, seja pelas modalidades ainda não oficiais ou por aquelas que estão sendo

criadas nas comunidades, por conta do dinamismo daqueles para quem a criatividade é

peculiar, parece não restar dúvidas quanto à abrangência do tema  cada ao

.

Assim, a necessidade que existe na prática dos desportos de se ficar a mercê das leis

naturais, faz com que estas leis sejam motivos de estudos sistemáticos de modo que seu

domínio propicie àqueles praticantes desses esportes conhecimentos tácitos para colocá-los

em vantagens diante de seus oponentes, tornando-se superiores.

Como as ciências, profícuas nos processos de desenvolvimento ao longo das evoluções

experimentadas pelos homens, prestam-se nestes momentos ao papel de aliadas, de

coadjuvantes desse grande cenário    (MORAES, s.d., p. 2), junto com as

ciências, como num cortejo, as novas tecnologias suplementam literalmente as quadras e

estádios, levando as competições ao almejado desporto de alto rendimento

198

197

Escola de Educação Física e Desporto. Disponível em: < http://www.eefd.ufrj.br/grad/grad.htm >. Acesso em: 30 nov. 2007.

198

BRASIL. BRASIL POTÊNCIA ESPORTIVA, loc. cit.

149

Na concepção do autor, tudo indica que a   , descrita na

introdução desta redação, seja um desses atores, ator - como diria MORAES

(s.d, p. 2), mas crucial enquanto “fonte de informação” dessa “rede de associações” (esquema

a seguir, Figura IV.3) da qual a legislação em vigor, as universidades, os técnicos

especializados em atletas de alta performance/competição, os profissionais fomentadores de

talentos, os professores, os atletas, a comunidade e o governo, também fazem parte.

Entretanto, apesar do propósito da lei, no  [existe] baixa aplicação da

ciência no cotidiano esportivo, [...] falta definição de atores e condições financeiras para

 (ARANTE, 2007, pp. 4; 6).

Por isso, pesquisas serão necessárias para o 

da ciência e da tecnologia aplicada ao esporte de alto rendimento [...], [e como já fora dito,

com] implementação de legislação que proporcione fonte permanente de recursos financeiros

[...], [enquanto]   (ARANTE, 2007, pp. 8-9). Da mesma forma, deve-se

divulgar com profundidade e maior frequência, esclarecimentos quanto aos objetivos da 

 , pedagógica e metodologicamente, e de como sua abrangência pode

ser delimitada. Mas conjuntamente, deve-se também procurar desenvolvê-la conforme

estrutura acadêmica, no ensino das Graduações e Pós-Graduações dos Cursos Superiores de

Educação Física e Desporto, imprimindo assim, um novo modo de ser do quadro atual.

Quanto aos insucessos em Pequim 2008, contrariamente ao aludido “crescimento dos

últimos quatro anos”

199

, talvez fosse frutífero não se buscar culpados pela visível ansiedade de

199

Cf. item IV.1.

Rede de

Associações

Fonte de

Informação

Professores

Técnicos

Comitês

Logísticas

Competições

Estádios

Legislações

Governos

Estudantes

Atletas

Escolas

Clubes

Ciências

Tecnologias

Laboratórios

Confecções

Empresas

Patrocínios

Figura IV.3

Figura IV.3 – Rede de associações adaptada às relações desportivas.

150

desempenho, mas sim soluções. Episódios como o ocorrido com o maratonista Vanderlei

Cordeiro de Lima nos Jogos de Atlanta, 2004 (acaso ou negligência dos organizadores?), com

o ginasta Diego Hipólito nos Jogos de Pequim, 2008 (fatalidade ou excesso de confiança?) e

com a saltadora Fabiana Morren também nos Jogos de Pequim (negligência/imperícia da

comissão organizadora ou inexperiência do técnico e atleta, não conferindo com antecedência

o equipamento necessário ao bom êxito da prova?), dentre outras possíveis contingências sem

a mesma notabilidade, parecem ser todos inquestionáveis produtos de eventualidades ou de

conspirações do caos. No entanto, o fato é que fatores favoráveis ou desfavoráveis em eventos

desportivos são inerentes aos próprios eventos sejam eles causais, psicológicos, técnicos,

políticos, sociais etc.. Portanto, conclui o autor, bem caberia a adoção de políticas públicas

coerentes e eficazes que permitissem, com antecedência e responsabilidade, uma maior

eficácia dos planejamentos.

151

CONCLUSÃO

O fato inevitável de subordinação das Sedes Olímpicas às latitudes, altitudes e

longitudes, evidenciou sobremaneira os vínculos fenomenológicos procurados. Com isto, as

grandezas físicas aceleração da gravidade, temperatura ambiente e umidade, densidade e

pressão atmosférica tratadas no Capítulo I, caracterizaram-se como fatores físicos incontestes,

para os quais as influências locais sobre as práticas desportivas não se pôde refutar.

Analogamente, a intrinsecalidade das ocorrências Olímpicas, em virtude de suas modalidades

e seus praticantes, e das especificidades dos fenômenos físicos destes espaços, não mais

ambíguos, mostrou-se coadunados, demonstrando assim um inter-relacionamento.

Assim, o estudo das forças atuantes no salto em distância, bem como a reversão de

seus benefícios em favor dos(as) competidores(as) desta e de outras provas, como foi

evidenciado nos Capítulos II e III, satisfez a pretensão. Tanto que, em momentos distintos da

redação permitiu-se concordar e discordar de textos consagrados por autores de renome. Em

tais oportunidades ficara óbvia a escolha adotada. E mais, a não percepção de correlações

triviais com Biofísica, Biomecânica, Cinesiologia e Fisiologia, apesar da possibilidade de

cooperação mútua, destacam, sem embargo, as contribuições que a   

D pode adicionar aos Desportos (Esportes) de alto rendimento.

Sem dúvida, esta independência revela-se como uma necessidade urgente da

preparação de profissionais cuja ocupação seja a demanda de atletas e para-atletas, tanto para

o desporto de alto rendimento quanto para o desporto educacional. Portanto, além das ações já

inclusas nas Políticas Públicas de agora, verificadas no Capítulo IV, era de se esperar que em

curto prazo constassem suplementos para os conteúdos dos cursos de Educação Física e

Desporto, permitindo a seus egressos melhor contribuir para o avanço técnico dos desportos

de alto rendimento. Enquanto isto, em longo prazo, incrementar as opções metodológicas para

professores de Educação Física (ou de Física), a ponto de gerar nas aulas de Educação Física

(ou de Física), durante as práticas do desporto educacional, expectativas nos(as) alunos(as) do

Ensino Médio. Contudo, o mesmo não se pôde perceber.

Ao invés disto, a pesquisa efetuada junto às Instituições de Ensino Superior (IES) que

promovem os Cursos/Habilitações de Educação Física e Desportos no Estado do Rio de

Janeiro, mostrou-se insatisfatória, pois não teve o resultado que se esperava. Com efeito, as

informações obtidas não permitiram conclusões quanto à importância da  plicada ao

, não pela disciplina em si, mas pela ausência de retorno viável daquelas Instituições

consultadas. Por outro lado, possibilitou conhecer a desigualdade atinente a tendência, quiçá

irrelevante, do mercado de ofertas de vagas para este setor.

152

Por fim, em decorrência das investigações, caberia apontar a necessidade de estudos

mais aprofundados sobre o coeficiente de atrito estático entre a sapatilha-de-prego e a pista

sintética. Do mesmo modo, o aproveitamento dos acréscimos espontâneos que sobre os

sarrafos, saltadores em altura com e sem vara, excedem ao saltarem. Pois no estágio em que

se encontra a atual tecnologia, semelhantes registros incorporariam-se aos já obtidos

eletronicamente e aceitos no Atletismo pela IAAF. Outra possível aquisição poderia vir da

miniaturização, para as sapatilhas-de-prego, das células de cargas hoje utilizadas em

laboratório. Como as tensões de compressão sobre a pista geram energia, esta serviria para

medir as durações e as variações da corrente elétrica produzidas em sensores piezoelétricos.

153

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163

APÊNDICES

164

APÊNDICE A

Relação dos Jogos Olímpicos de Verão da Era Moderna de 1896 a 2008, com suas

respectivas coordenadas geográficas (latitude (L), longitude e altitude (A)) e a aceleração local

da gravidade, g(L), g(A) e g(L, A).

165

166

APÊNDICE B

Relação dos Jogos Olímpicos de Verão da Era Moderna de 1896 a 2008, com os

nomes e as nacionalidades dos atletas, por prova de salto, por premiação obtida e suas

respectivas marcas, olímpica ou mundial.

167

168

169

170

171

172

173

174

175

176

177

APÊNDICE C

Amostras gráficas das evoluções dos saltos horizontal e vertical, masculino e feminino,

dos Jogos Olímpicos de Verão da Era Moderna de 1896 a 2008.

178

179

180

181

182

183

184

185

186

APÊNDICE D

PRODUTO: “Física Aplicada ao Desporto: Um Estudo Interdisciplinar entre Física,

Educação Física e Desporto”.

187

Um Curso destinado a

alunos de Educação

Física e Desporto com

vistas ao Desporto de

Alto Rendimento

Física Aplicada

ao Desporto

188

SUMÁRIO

PLANO DE CURSO ............................................................................................................... 190

EMENTA ............................................................................................................................ 190

JUSTIFICATIVA ................................................................................................................. 190

OBJETIVO GERAL ............................................................................................................. 191

OBJETIVO ESPECÍFICO ................................................................................................... 191

COMPETÊNCIAS ............................................................................................................... 192

HABILIDADES .................................................................................................................... 192

CONTEÚDO PROGRAMÁTICO ......................................................................................... 192

CAPÍTULO I – A FÍSICA NUMA RETROSPECTIVA DOS JOGOS OLÍMPICOS DE VERÃO

....................................................................................................................................... 192

CAPÍTULO II – AS FORÇAS DE INTERAÇÕES E SUA IMPORTÂNCIA NO SALTO EM

DISTÂNCIA .................................................................................................................... 193

CAPÍTULO III – INTERAÇÕES FÍSICAS NOS DESPORTOS: COMO TORNÁ-LAS

VANTAJOSAS ................................................................................................................ 194

METODOLOGIA ................................................................................................................. 194

RECURSOS DIDÁTICOS ................................................................................................... 194

AVALIAÇÃO ....................................................................................................................... 194

BIBLIOGRAFIA BÁSICA ..................................................................................................... 195

BIBLIOGRAFIA COMPLEMENTAR .................................................................................... 195

QUESTÕES PROPOSTAS .................................................................................................... 196

CAPÍTULO I ....................................................................................................................... 196

QUESTÕES I. 1 .............................................................................................................. 196

QUESTÕES I. 2 .............................................................................................................. 198

QUESTÕES I. 3 .............................................................................................................. 199

QUESTÕES I. 4 .............................................................................................................. 200

QUESTÕES I. 5 .............................................................................................................. 203

QUESTÕES I. 6 .............................................................................................................. 205

QUESTÕES I. 7 .............................................................................................................. 207

QUESTÕES I. 8 .............................................................................................................. 212

QUESTÕES I. 9 .............................................................................................................. 213

QUESTÕES I. 10 ............................................................................................................ 213

QUESTÕES I. 11 ............................................................................................................ 214

QUESTÕES I. 12 ............................................................................................................ 214

QUESTÕES I. 13 ............................................................................................................ 216

CAPÍTULO II ...................................................................................................................... 216

QUESTÕES II. 1.1 .......................................................................................................... 216

QUESTÕES II. 1.2 .......................................................................................................... 218

QUESTÕES II. 2.1 .......................................................................................................... 218

QUESTÕES II. 2.2.1 ....................................................................................................... 218

QUESTÕES II. 2.2.2 ....................................................................................................... 224

QUESTÕES II. 2.2.3 ....................................................................................................... 226

QUESTÕES II. 2.2.4 ....................................................................................................... 230

QUESTÕES II. 2.2.5 ....................................................................................................... 233

QUESTÕES II. 3 ............................................................................................................. 234

CAPÍTULO III ..................................................................................................................... 234

QUESTÕES III. 1 ............................................................................................................ 234

189

QUESTÕES III. 1.1 ......................................................................................................... 237

QUESTÕES III. 2 ............................................................................................................ 238

QUESTÕES III. 3 ............................................................................................................ 239

QUESTÕES III. 4 ............................................................................................................ 239

RESPOSTAS DAS QUESTÕES PROPOSTAS ..................................................................... 241

CAPÍTULO I ....................................................................................................................... 241

QUESTÕES I. 1 .............................................................................................................. 246

QUESTÕES I. 2 .............................................................................................................. 248

QUESTÕES I. 3 .............................................................................................................. 250

QUESTÕES I. 4 .............................................................................................................. 251

QUESTÕES I. 5 .............................................................................................................. 254

QUESTÕES I. 6 .............................................................................................................. 257

QUESTÕES I. 7 .............................................................................................................. 259

QUESTÕES I. 9 .............................................................................................................. 269

QUESTÕES I. 10 ............................................................................................................ 271

QUESTÕES I. 11 ............................................................................................................ 273

QUESTÕES I. 12 ............................................................................................................ 274

QUESTÕES I. 13 ............................................................................................................ 276

CAPÍTULO II ...................................................................................................................... 277

QUESTÕES II. 1.1 .......................................................................................................... 277

QUESTÕES II. 2.1 .......................................................................................................... 279

QUESTÕES II. 2.2.1 ....................................................................................................... 281

QUESTÕES II. 2.2.2 ....................................................................................................... 297

QUESTÕES II. 2.2.3 ....................................................................................................... 302

QUESTÕES II. 2.2.4 ....................................................................................................... 308

QUESTÕES II. 2.2.5 ....................................................................................................... 312

QUESTÕES II. 3 ............................................................................................................. 313

CAPÍTULO III ..................................................................................................................... 315

QUESTÕES III. 1 ............................................................................................................ 315

QUESTÕES III. 1.1 ......................................................................................................... 321

QUESTÕES III. 2 ............................................................................................................ 324

QUESTÕES III. 3 ............................................................................................................ 326

QUESTÕES III. 4 ............................................................................................................ 328

APÊNDICES .......................................................................................................................... 330

APÊNDICE E ......................................................................................................................... 331

QUESTIONÁRIO DESTINADO À PESQUISA DIRIGIDA A ALUNOS DE CURSOS DE EDUCAÇÃO FÍSICA E

DESPORTO DE ESCOLAS DE ENSINO SUPERIOR PÚBLICAS E PRIVADAS (PARTE DOS ALUNOS). . 331

APÊNDICE F ......................................................................................................................... 333

QUESTIONÁRIO DESTINADO À PESQUISA DIRIGIDA A ALUNOS DE CURSOS DE EDUCAÇÃO FÍSICA E

DESPORTO DE ESCOLAS DE ENSINO SUPERIOR PÚBLICAS E PRIVADAS (PARTE DO

ESTABELECIMENTO). ............................................................................................................. 333

190

CENTRO FEDERAL DE EDUCAÇÃO TECNOLÓGICA

CELSO SUCKOW DA FONSECA – CEFET/RJ

DIRETORIA DE PESQUISA E PÓS-GRADUAÇÃO

COORDENAÇÃO DO PROGRAMA DE PÓS-GRADUAÇÃO

PROFISSIONAL EM ENSINO DE CIÊNCIAS E MATEMÁTICA

PRODUTO

PLANO DE CURSO

200

CURSO: Educação Física e Desporto

ÁREA PROFISSIONAL: Desporto de Alto Rendimento

DISCIPLINA: Física Aplicada ao Desporto

MÓDULO 1: Atletismo (Salto em Distância)

CARGA HORÁRIA: 30 horas/aula

CRÉDITOS: 02

PERÍODO LETIVO:

PROFESSOR(A):

EMENTA

Transmitir a alunos de Educação Física e Desporto conhecimentos de Física Aplicada

ao Desporto que os habilitem na preparação de atletas e para-atletas de desportos de alto

rendimento.

JUSTIFICATIVA

Propor, em virtude das sutilezas experimentadas durante as práticas desportivas às

quais atletas, para-atletas e técnicos ficam sujeitos, soluções racionais e concretas, almejadas

devido às situações particulares que requerem eficácia e que somente podem ser alcançadas

por meio de recursos próprios da Física. Haja vista não se ter encontrado na Biofísica, na

Fisiologia, na Cinesiologia sequer na Biomecânica, em seus conteúdos programáticos

peculiares, exemplar para os fenômenos investigados no projeto pedagógico agora proposto,

nem tão pouco, sugestões que solucionem exemplos outros, similares aos ora levantados.

Julgando-se, portanto, oportuno reivindicar-se, pelas evidências expostas, estudos

pormenorizados desta matéria, a qual, no conjunto, intitulou-se .

Quanto aos exemplos mencionados, dentre vários possíveis, enumeram-se: O equilíbrio

hidrostático na vertical, de uma atleta na Natação Sincronizada; o ângulo que no Atletismo, o

arremesso do peso, os lançamentos do disco, do dardo e do martelo ou mesmo, no momento

200

Plano de Curso. (Nérici, I. G.; Metodologia do Ensino Superior, 2 ed. Rio de Janeiro, FUNDO DE CULTURA, 1973, pp. 90-95).

191

da impulsão do(a) atleta nos saltos triplo e em distância, com o intuito de atingir o alcance

máximo, precisa-se atingir; a região apropriada na qual, no Tênis e no Beisebol, o(a) atleta

deve permitir o choque entre a raquete de Tênis ou o bastão de Beisebol e as suas respectivas

bolas, para evitar a propagação de ondas mecânicas ao longo de seu braço; e a maneira como

o(a) atleta deve chutar uma bola de Futebol, para que esta, independentemente da natural

trajetória vertical parabólica, percorra, simultaneamente, outra trajetória horizontal curvilínea,

no Futebol, a famosa “folha seca”

201

. Para todos eles, os resultados desejados quando

analisados com coerência, levam as interações inerentes às estudadas em modelos da Física.

Sejam nas considerações acima mencionadas, sejam no uso da sapatilha-de-prego para

aumentar o atrito com o solo ou no emprego da vara de fibra de vidro, no salto com vara, para

armazenar-lhe energia potencial elástica, a Física sempre está presente. Sendo assim, com

base neste entendimento, o tema  justificar-se-ia como exclusiva

contribuição da Física, admitida como ancoradouro numa alusão a filosofia de Ausubel, à

Educação Física e ao Desporto. E mais, como um ramo, elo interdisciplinar entre a Física e a

Educação Física, que decerto, em muito contribuiria para a ampliação dos conhecimentos

daqueles profissionais que dela venham fazer uso na busca de melhores resultados atléticos

nos desportos de alto rendimento e/ou educacionais, sejam eles professores, técnicos, atletas,

alunos, estudiosos ou fomentadores de talentos.

OBJETIVO GERAL

Capacitar alunos de Educação Física e Desporto que venham a se ocupar com

demandas atléticas, a empregar conhecimentos de Física Aplicada ao Desporto na preparação

de atletas ou para-atletas de alto rendimento.

OBJETIVO ESPECÍFICO

Suplementar o conteúdo dos Cursos/Habilitações de Educação Física e Desporto com

matéria de Física Aplicada ao Desporto, de maneira a permitir que seus egressos, assim

201

FOLHA SECA: Que é uma folha seca?



devido seu estilo clássico e elegante de atuar em todos os times que passou pela sua vitória carreira, e também

Folha Seca, decorrente de seu chute de longa distância que ganhava um efeito impressionante. Inventou a jogada

em 1956, quando defendia o Fluminense [do Rio de Janeiro] em uma partida contra o América, pelo Campeonato

Carioca. Machucado, o ex-jogador não podia dar chutes fortes de longa distância, por isso ele inventou uma nova

                  .

Disponível em:

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em: 6 nov. 2007.

192

instruídos, possam empregar nos desportos de alto rendimento, sobremaneira, as

competências apreendidas em favor do desempenho técnico dos(as) atletas e para-atletas que

busquem aprimoramentos e resultados relevantes.

COMPETÊNCIAS

Determinar, com base num episódio desportivo específico, aquelas situações peculiares

em que se recorrendo às leis físicas, pelo reconhecimento dos fenômenos físicos inerentes às

modalidades das áreas nas quais atue, alunos de Educação Física e Desporto possam

desenvolver aptidões sugerindo soluções que melhorem a performance técnica de atletas ou

para-atletas sob seus comandos, conduzindo-os a um alto rendimento.

HABILIDADES

 Reconhecimento das ações físicas externas que interfiram ou venham interferir na

prática desportiva particular;

 Localização dos pontos de aplicação das ações físicas externas no desenrolar de uma

dada competição ou treinamento;

 Discriminação das especificidades dessas ações físicas externas (direção, sentido,

intensidade, duração etc.) para posterior estudo do fenômeno físico;

 Avaliação das vantagens ou desvantagens dessas ações físicas externas no

rendimento do(a) atleta ou para-atleta;

 Desenvolvimento de soluções que possam trazer ganhos para a performance técnica de

atletas ou para-atletas;

CONTEÚDO PROGRAMÁTICO

CAPÍTULO I – A FÍSICA NUMA RETROSPECTIVA DOS JOGOS OLÍMPICOS DE VERÃO

I.1 – Indícios das Mudanças das Latitudes nas Sedes Olímpicas de Verão;

I.2 – A Variação da Aceleração Local da Gravidade com a Latitude Terrestre;

I.3 – A Aceleração da Gravidade nas Sedes dos Jogos Olímpicos Devido às Latitudes;

I.4 – As Altitudes das Sedes Olímpicas de Verão;

193

I.5 – A Variação da Aceleração Local da Gravidade com a Altitude;

I.6 – A Variação da Aceleração Local da Gravidade com a Latitude e a Altitude Terrestre;

I.7 – Conjunto de Condições Meteorológicas Inerentes aos Jogos Olímpicos;

I.8 – Circunstâncias Relevantes de Termologia e Desporto;

I.9 – A Longitude e as Consequências de sua Variação Temporal;

I.10 – Acerca da Pressão Atmosférica;

I.11 – Efeitos Provocados pela Redução da Pressão Atmosférica;

I.12 – De Pontos de Vistas a Controvérsias;

I.13 – Algumas Ponderações:

I.13.1 – Enquanto a Poluição nos Jogos Permanece Especulação;

I.13.2 – Quanto a Conclusão desse Discurso Inicial.

CAPÍTULO II – AS FORÇAS DE INTERAÇÕES E SUA IMPORTÂNCIA NO SALTO EM

DISTÂNCIA

II.1 – O Salto em Distância: Evolução e Regras:

II.1.1 – A Evolução do Salto em Distância nos Jogos Olímpicos Modernos;

II.1.2 – As Regras Oficiais do Salto em Distância Definidas pela IAAF;

I. O corredor de aproximação;

II. A tábua de impulsão;

III. A caixa de aterrissagem;

IV. As condições gerais;

II.2 – O Salto em Distância: Etapas e as Forças de Interação Presentes à Prova:

II.2.1 – Etapas Consideradas no Salto em Distância:

1. Fase de preparação a corrida;

2. Fase da corrida de impulsão (aproximação);

3. Fase da impulsão;

4. Fase aérea (elevação e flutuação);

5. Fase da queda ou aterrissagem;

II.2.2 – Identificação das Forças de Interação no Salto em Distância e suas Atuações;

II.2.2.1 – Durante a fase de preparação para a corrida;

II.2.2.2 – Durante a fase da corrida de impulsão (aproximação);

II.2.2.3 – Durante a fase de impulsão;

II.2.2.4 – Durante a fase aérea (elevação e flutuação);

II.2.2.5 – Durante a fase de queda ou aterrissagem;

II.3 – Considerações.

194

CAPÍTULO III – INTERAÇÕES FÍSICAS NOS DESPORTOS: COMO TORNÁ-LAS

VANTAJOSAS

III. 1 – A Corrida nas Curvas e suas Particularidades;

III. 1.1 – Outra situação Relevante a se Permitir nas Curvas;

III.2 – Um Ziguezague Inoportuno para Velocistas;

III.3 – A Gravidade, o Atrito e a Amplitude das Passadas;

III.4 – Considerações.

METODOLOGIA

Pretende-se ministrar as aulas solucionando-se exercícios vinculados aos Desportos,

de maneira que em tais soluções sejam efetivamente empregados os subsídios conceituais da

Física e se possa, por meio de demonstrações, realização de experimentos, oficinas, estágios,

seminários, debates, exposições dialogadas e desenvolvimento de pesquisas, entender e

estender-se os preceitos da Física Aplicada ao Desporto.

RECURSOS DIDÁTICOS

 Textos específicos;

 Livros didáticos;

 Livros paradidáticos;

 Computador com Internet;

 Data-show;

 Vídeos;

 Lousa branca ou quadro e giz;

 Recursos de rotina.

Propõem-se avaliações baseadas nas três verificações, a saber:

1. Verificação do conhecimento, ao término das Unidades (três no total), por meio

de seminário que demonstre intelecto, experiência, ou operacionalidade da

aprendizagem dos conceitos de Física e da Física Aplicada ao Desporto

estudados ou contidos, particularmente, nos contextos das modalidades eleitas

e apreendidos, in loco, nos estágios realizados;

AVALIAÇÃO

195

2. Verificação de técnicas e habilidades, evidenciadas durante participação em

competição de modalidade auto-designada, enquanto estagiário(a), de maneira

a permitir se avaliar a eficiência das habilidades estudadas, o domínio de

técnicas, bem como as condições pessoais para o efetivo desempenho do

ofício, no tocante a Física Aplicada ao Desporto;

3. Verificação das atitudes sócio-morais e científicas, extensivos aos vários

estados do curso, que permita pela observação avaliar o comportamento do(a)

aluno(a) quanto ao discernimento, propósito e comprometimento adjudicado à

Física Aplicada ao Desporto.

BIBLIOGRAFIA BÁSICA

SILVA FILHO, Amaro José da; Física Aplicada Ao Desporto: Um Estudo Interdisciplinar Entre

Física, Educação Física e Desporto, Dissertação de M.Sc., PPECM/CEFET/RJ, Rio de janeiro,

RJ, Brasil, 2009.

BIBLIOGRAFIA COMPLEMENTAR

ALONSO, M.; Física: um curso universitário, São Paulo, Edgard Blucher, 1972.

DYSON, G. H. G.; Mecanica Del Atletismo, 6 ed. Madrid, INEF – Instituto Nacional de

Educacion Física, 1978.

GONÇALVES, D.; Física: termologia, óptica, ondas, 3 ed. Rio de Janeiro, Ao Livro Técnico,

1979.

______. Física: mecânica, 3 ed. Rio de janeiro, Ao Livro Técnico, 1979.

HALLIDAY, D.; RESNICK, R.; WALKER, J.; Fundamentos de Física. Mecânica, v. 1, Rio de

Janeiro, LTC – Livros Técnicos e Científicos, 2009.

______. Fundamentos de Física. Gravitação, Ondas Termodinâmica, v. 2, Rio de Janeiro, LTC

– Livros Técnicos e Científicos, 2009.

HEWITT, P. G.; Física Conceitual, 9 ed. Porto Alegre, Bookman, 2002.

MACEDO, H. Dicionário de Física Ilustrado, Rio de Janeiro, Nova Fronteira, 1976.

196

QUESTÕES PROPOSTAS

CAPÍTULO I

Influências diversas, científicas, tecnológicas, sociais e a bem dizer, políticas revelam as

ações naturais existentes nos Jogos Olímpicos e conduzem àquelas influências

relacionadas com as latitudes e as altitudes das cidades Sedes. Isto permite, por

consequência, estudar as contribuições, contra ou a favor, da aceleração local da

gravidade, da temperatura, da umidade, da massa específica e da pressão atmosférica

enquanto fatores físicos. Sendo assim, com base nesta motivação, defina as grandezas

físicas e geográficas das questões de 1 a 9.

1. Latitude geográfica.

2. Longitude geográfica.

3. Altitude.

4. Aceleração local da gravidade.

5. Temperatura.

6. Umidade.

7. Massa específica.

8. Densidade.

9. Pressão atmosférica.

QUESTÕES I. 1

A Sede dos I Jogos Olímpicos de Atenas, Grécia, 1896, localizava-se a 37,97° N de

latitude, 23,72° O de longitude e 110 m de altitude, o que a levava a apresentar uma

aceleração local da gravidade de 979,9675 Gal. Já os XXIX Jogos Olímpicos de Pequim,

China, 2008, ocorreria a 39° 55‟ 12‟‟ N de latitude, 116° 22‟ 48‟‟ L de longitude e 59 m de

altitude, apresentando uma aceleração da gravidade de 980,1551 cm/s

De acordo com o enunciado acima responda as questões de 10 a 13.

10. Converta os 37,97° N e os 23,72° O para seus respectivos valores em graus, minutos e

segundos.

197

11. Converta 39° 55‟ 12‟‟ N e 116° 22‟ 48‟‟ L para seus correspondentes valores em graus.

12. O Gal (símbolo de galilleu), unidade de medida de aceleração no sistema CGS, igual à

aceleração de um centímetro por segundo ao quadrado, admite a relação 1 Gal = 10

-2

m/s

= 1 cm/s

. Daí, escreva as acelerações locais da gravidade de Atenas e Pequim em

metros por segundo ao quadrado (m/s

). Expresse as acelerações com apenas quatro

algarismos significativos.

13. Em termos exclusivamente gravitacionais, calcule o desvio porcentual existente entre as

Sedes de Atenas e de Pequim. Expresse, em notação científica, o valor com apenas

quatro algarismos significativos.

A explicação a seguir se refere às questões 14, 15, 16 e 17.

O gráfico a seguir mostra como varia a latitude, L, das Sedes Olímpicas ao longo dos

Jogos Olímpicos de Verão da Era Moderna, de 1896 a 2008.

14. Identifique os Jogos das três primeiras maiores e das três primeiras menores latitudes.

-90

-80

-70

-60

-50

-40

-30

-20

-10

1896

1900

1904

1908

1912

1916

1920

1924

1928

1932

1936

1940

1944

1948

1952

1956

1960

1964

1968

1972

1976

1980

1984

1988

1992

1996

2000

2004

2008

Jogos Olímpicos de Verão

Latitude (em grau)

Cidade do México

L = 19,42º N

A = 2.216 m

g(L) = 978,618516

1ª GM

(1914 - 1918)

2ª GM

(1939 - 1945)

Amsterdã

L = 52,35º N

A = -2 m

g(L) = 981,285980

Helsinque

L = 60,00º N

A = 23 m

g(L) = 981,923875

Hemisfério Norte

Hemisfério Sul

cm/s

198

15. Utilizando a expressão

   

LsenLsenLgg  20058,01723,50490,978)(

, calcule

as acelerações gravitacionais das Sedes Olímpicas de Amsterdã, Cidade do México e

Helsinque, comparando-as com os valores já indicados na figura.

16. Utilizando ainda a expressão da questão 15, determine o valor de g(L) para uma latitude

de 0°. Após, identifique o local onde ocorre esta aceleração da gravidade.

17. Daquela cidade de maior latitude (Helsinque) para a cidade de menor latitude (Cidade do

México) observa-se uma variação de g(L), aceleração local da gravidade em relação

somente à latitude, L, considerando a Terra como um geóide e não como uma esfera.

Determine esta variação porcentual mantendo a coerência dos algarismos significativos.

Apresente, também, o valor arredondado para dois algarismos significativos apenas.

18. g = g(L) = g

= 978,0490 cm/s

é o valor tomado como referência para a aceleração da

gravidade ao nível do mar no equador, com L expresso em grau e g em centímetro por

segundo ao quadrado, onde

   

LsenLsenLgg  20058,01723,50490,978)(

Sabendo que a latitude da Sede dos XXIX Jogos Olímpicos de Pequim, China, 2008,

mede 39° 55‟ 12‟‟, determine a aceleração da gravidade naquele local.

QUESTÕES I. 2

19. Admita a Terra como tendo forma não esférica, ou seja, admita-a com o modelo físico

cujo formato é um geóide e descreva-o.

20. Admita a Terra, agora, com o modelo de uma elipsóide. Descreva-o e compare-o com o

modelo geoidal anterior.

O enunciado abaixo refere-se às questões 21 e 22.

No gráfico a seguir, a variação da aceleração local da gravidade, g(L), em função da

latitude, L, ao nível do mar, é mostrada admitindo-se a Terra como tendo forma não

esférica, isto é, admitindo-se para a Terra o modelo físico com formato de um geóide.

21. Aponte uma justificativa para a variação mostrada.

22. Encontre outra justificativa para a respectiva variação.

199

QUESTÕES I. 3

23. O gráfico abaixo mostra como varia a aceleração da gravidade, g(L), com a latitude nas

Sedes Olímpicas ao longo dos Jogos Olímpicos de Verão de 1896 a 2008. Encontre uma

justificativa plausível para o fato de todas aquelas medidas de g(L), sem exceção, se

encontrarem acima do valor correspondente àquele ao nível do mar, ou seja, acima de

978,0490 cm/s

Amostra da vaiação da gravidade g(L) com a latitude nas Sedes Olímpicas

ao longo dos Jogos Olímpicos de Verão de 1896 a 2008

978,0490

978,3490

978,6490

978,9490

979,2490

979,5490

979,8490

980,1490

980,4490

980,7490

981,0490

981,3490

981,6490

981,9490

1896

1900

1904

1908

1912

1916

1920

1924

1928

1932

1936

1940

1944

1948

1952

1956

1960

1964

1968

1972

1976

1980

1984

1988

1992

1996

2000

2004

2008

Jogos Olímpicos de Verão

Aceleração da gravidade g(L) (centímetro por

segundo ao quadrado)

g(L)

Cidade do México

Moscou

Helsinque

Estocolmo

Berli

Amster

dã

Nível do

Mar

977,50

977,80

978,10

978,40

978,70

979,00

979,30

979,60

979,90

980,20

980,50

980,80

981,10

981,40

981,70

982,00

982,30

982,60

982,90

983,20

983,50

-90 -80 -70 -60 -50 -40 -30 -20 -10 0 10 20 30 40 50 60 70 80 90

Latitude (em grau)

Aceleração da Gravidade (centímetro por segundo ao quadrado)

Amsterdã

L = 52,35º N

A = -2 m

g = 981,285980

Helsinque

L = 60,00º N

A = 23 m

g = 981,923875

Cidade do México

L = 19,42º N

A = 2.216 m

g = 978,618516

Hemisfério Norte

Hemisfério Sul

Pólo Sul

Pólo Norte

Equador

200

QUESTÕES I. 4

Numa reportagem da Revista VEJA (2007), ao responderem a pergunta: 

, seus autores acrescentam:

 [2.216 metros, para

ser mais preciso], registrou nas corridas de média e longa distância o triunfo de

atletas de países montanhosos, como Tunísia, Etiópia e Quênia, enquanto

australianos e americanos, os favoritos, mal conseguiam alcançar a linha de

chegada. Pesquisas confirmaram que o treinamento em altitude elevada produzia

um ganho de desempenho em provas de resistência, e alguns países, como os

Estados Unidos, começaram a levar seus atletas para se condicionar em cidades



Baseado no enunciado que se segue, responda à questão 24.

24. Assinale os Jogos, a partir do qual se deu inicio aos estudos dos efeitos da altitude sobre

o desempenho física dos competidores.

O enunciado abaixo é válido para as questões de 25 a 27.

No artigo , publicado na

Revista de Nutrição (2006), seus autores argumentam:

penho são controversas. Estudos

controlados com permanência na altitude, ou simulação de altitude em câmara

hiperbárica, demonstram melhora no desempenho, enquanto outros, com

semelhante metodologia, concluem que o treinamento em condições de hipóxia

[“métodos que se baseiam em limitar a oferta de oxigênio no corpo artificialmente,

simulando altitude, para melhorar a performance”] não provoca nenhum efeito

.

25. Discuta o argumento dos autores e dê sua opinião.

26. Reconhecendo por hipótese, controvérsia textual, sugira incongruência(s) que refutem a

redação.

27. Com base nas respostas dadas as questões 3 e 9, proponha outro entendimento sobre o

tema.

Com base no enunciado a seguir, responda à questão 28.

Por definição, a altitude, A, de um lugar pré-estabelecido é a coordenada geográfica

vertical que se mede até este determinado lugar, quando se toma o nível médio das

águas do mar como referência, ao se admitir um geóide Terra, altitude ortométrica.

201

28. Diferencie Amsterdã, Sede Olímpica dos IX Jogos Olímpicos, Holanda, 1928, das demais

Sedes Olímpicas.

Na ilustração acima, o gráfico altitude versus Jogos Olímpicos de Verão mostra as

diferentes altitudes das Sedes Olímpicas. Com ele, pretende-se não somente facilitar o

Amostra da variação da Altitude das Sedes Olímpicas ao

longo dos Jogos Olímpicos de Verão de 1896 a 2008

-50

100

150

200

250

300

350

400

450

500

550

600

650

700

750

800

850

900

950

1000

1050

1100

1150

1200

1250

1300

1350

1400

1450

1500

1550

1600

1650

1700

1750

1800

1850

1900

1950

2000

2050

2100

2150

2200

2250

1896

1900

1904

1908

1912

1916

1920

1924

1928

1932

1936

1940

1944

1948

1952

1956

1960

1964

1968

1972

1976

1980

1984

1988

1992

1996

2000

2004

2008

Jogos Olímpicos de Verão

Altitude (em metro)

Cidade do

México

2.216 metros

Munique

510 metros

Atlanta

320 metros

Moscou

151 metros

St. Louis

141

metros

Amsterdã

- 2 metros

Estocolmo

20 metros

Helsinque

23 metros

202

entendimento sobre as influências que estas altitudes exercem sobre a gravidade local,

voltando ao comentário anterior (questão 24) feito pela Revista VEJA (2007) sobre a

Cidade do México, mas também criar a possibilidade para se comparar àquelas

influências devido à latitude.

Baseado na figura, responda ás questões 29 e 30.

29. Determine, em valores absolutos, a relação porcentual existente entre as altitudes das

Sedes Olímpicas de Amsterdã e Cidade do México.

30. De posse desse resultado, aplique-o a sua estatura para saber que tamanho teria se esta

proporção pudesse ser humanamente mantida.

Baseado no enunciado a seguir, responda às questões 31 e 32.



aos costumes ingleses, apresenta um ser gigantesco, semelhante e de

comportamento idêntico ao homem, cujas dimensões eram doze vezes maiores do

que as do homem normal e com suas capacidades (força, resistência etc.) também

ampliadas, Já o romancista Franz Kafka, ainda criticando os costumes de seu



tamanho gigantesco, que mal pode se movimentar e que não consegue voar,

arrastando- (ÁLVARES, B. A.; DA LUZ, A. M. R., 1975, p. 38).

31. Sob o ponto de vista físico, diga qual das ficções é mais correta. Justifique.

32. Utilize a conclusão anterior (questão 31) para fundamentar a impossibilidade do resultado

encontrado na questão 30.

Partindo da explicação a seguir, responda à questão 33.

A escala adotada para o gráfico altitude versus Jogos Olímpicos de Verão (questão 29)

ficou por conta da clareza que se pretende dar e que é necessária para o destaque das

localizações das demais cidades Sedes, relativamente a Cidade do México. Nele também

se contempla além da Sede da Cidade do México (1968) a 2.216 metros, as Sedes de

Munique (1972) a 510 metros, de Atlanta (1996) a 320 metros e de St. Louis (1904) a 141

metros, completando assim, as cinco mais altas cidades Sedes dos Jogos. E, apesar de

estar apenas a 23 metros do nível do mar, indica-se a Sede de Helsinque (1952) por ser

esta, a Sede de mais elevada latitude (60,00º N) e a Sede de Estocolmo (1919) a 20

metros do nível do mar, por ser a segunda de maior latitude (59,38º N), assim como a

Sede de Amsterdã (1928) pelo destaque de estar a menos 2 metros e, portanto, abaixo

do nível do mar.

203

33. Avalie e discuta qual dentre as duas grandezas (altitude ou latitude), mais interfere nos

valores atribuídos à gravidade local.

QUESTÕES I. 5

O gráfico a seguir ilustra a variação da aceleração local da gravidade, g(A), com a

altitude, A, quando se toma como base de referência o nível do mar. Nesta ilustração, é

possível calcular as variações de g(A) entre as cidades de Helsinque, Cidade do México e

Amsterdã e, ainda, compará-las com as variações correspondentes, relativas àquelas

vistas no gráfico da questão 23, devidas à latitude, L.

Baseado neste enunciado, responda às questões de 34 a 36.

34. Dada a diferença de altura entre as cidades de Helsinque, a 23 metros de altitude acima

do nível do mar, onde g(A)

Helsinque

vale 978,0419 cm/s

e a Cidade do México, a 2.216

metros de altitude acima do mesmo nível, onde g(A)

Cidade do México

vale 977,3651 cm/s

determine o porcentual atingido pela variação da aceleração da gravidade, g(A), devido

agora somente à altitude, A.

Amostra gráfica da variação da Aceleração local da Gravidade, g,

com a Altitude, A, em relação ao nível do mar terrestre

978,0258

978,0260

978,0262

978,0264

978,0266

978,0268

978,0270

978,0272

978,0274

978,0276

978,0278

978,0280

978,0282

978,0284

978,0286

978,0288

978,0290

978,0292

978,0294

978,0296

978,0298

978,0300

978,0302

978,0304

978,0306

978,0308

978,0310

978,0312

978,0314

978,0316

978,0318

978,0320

978,0322

978,0324

978,0326

-5

100

205

310

415

520

625

730

835

940

1045

1150

1255

1360

1465

1570

1675

1780

1885

1990

2095

2200

Altitude (A) (em metro)

Aceleração da Gravidade (g)

(em centímetro por segundo ao quadrado)

Amsterdam

L = 52,35º N

A = -2 m

g(A) = 978,049617

Helsinqui

L = 60,00º N

A = 23 m

g(A) = 978,041902

Cidade do México

L = 19,42º N

A = 2.216 m

g(A) = 977,365076

204

35. Encontre a quantas vezes maior (ou menor) esta influência porcentual chega quando

comparada aquela imposta à gravidade pelas latitudes locais (da questão 17). Sugestão:

Utilize a equação a seguir:

 

xicoCidadedoMé

queHel

sin%







36. Faça o mesmo para a cidade mais baixa, a cidade de Amsterdã, a 2 metros abaixo do

nível do mar, onde g(A)

Amsterdã

vale 978,0496 cm/s

, e a cidade mais alta, a Cidade do

México, com altitude igual a 2.216 m e aceleração da gravidade g(A)

Cidade do México

igual a

977,3651 cm/s

Utilizando a equação abaixo, responda as questões 37 e 38.

Considere a equação a seguir como resultado da aplicação da lei da gravitação universal

a uma altitude A qualquer, em centímetro, acima no nível do mar, onde g(A), em

centímetro por segundo ao quadrado ou Gal, é dada em função de G, a constante da

gravitação, com o valor de 6,670 x 10

-7

Ncm

/kg

; de M, a massa da Terra, com o valor de

5,98 x 10

kg; e, de R, o raio médio da Terra, com o valor de 6,37 x 10

cm.

37. Determine a aceleração da gravidade, g(A), relativo à altitude, A, do nível do mar e

compare com a resposta da questão 16.

38. Compare as acelerações que aparecem nos gráficos dos enunciados das questões 34 a

36 e 21 e 22 para as Sedes Olímpicas Amsterdã, Helsinque e Cidade do México. Numa

tabela, disponha também suas respectivas latitudes e altitudes.

No gráfico a seguir, mostra-se a aceleração da gravidade, g(A), em função exclusiva da

altitude, A, tomando-se o eixo das abscissas como equivalente ao nível do mar, nos anos

dos Jogos Olímpicos de Verão de 1896 a 2008. Apesar de a ampliação do gráfico deixar

a desejar, é possível detectar nele o ponto de abscissa 1928, dos Jogos de Amsterdã,

único abaixo do nível do mar, o que o faz posicionar-se pouco acima do eixo das

abscissas por conta da diferença de 0,0006 cm/s

de 978,0496 cm/s

(em Amsterdã) para

978,0490 cm/s

(ao nível do mar). Ilustram-se ainda, os pontos de abscissas de 1996, dos

Jogos de Atlanta, a 320 metros acima do nível do mar; de 1972, dos Jogos de Munique, a

510 metros acima do nível do mar; e, de 1968, dos Jogos da Cidade do México, que se

sobressai enormemente aos demais.

MGMG

Agg



































2)(

205

De acordo com este enunciado responda a questão 39.

39.            

 (ALONSO, M., 1972, p. 422).

QUESTÕES I. 6

Os efeitos causados pelas diferentes latitudes, bem como, pelas diferentes altitudes,

superpõem-se em todas as Sedes Olímpicas da mesma forma como o faz, a priori, nos

demais pontos do globo terrestre. Neste particular, a Cidade do México privilegia-se ao

proporcionar aos atletas competidores a oportunidade de experimentarem uma gravidade

local, simultaneamente em função da latitude e da altitude, g(L, A)

Cidade do México

, no valor de

977,9346 cm/s

, ou seja, uma gravidade 0,4056% (0,41%) menor que a experimentada

em Helsinque, onde o g(L, A)

Helsinque

vale 981,9168 cm/s

, e tudo por conta de ter não

somente a menor latitude (19º 25‟ 12‟‟ N), mas também por possuir a maior altitude (2.216

metros), como já se havia dito (questões 32 e 36).

Baseado neste enunciado responda às questões de 40 a 43.

40. Por indução, pode-se afirmar que, se, e somente se, todas as demais condições vigentes

à época fossem observadas, a exceção da aceleração da gravidade, a marca do salto

triplo do atleta Adhemar Ferreira da Silva, de 16 metros e 22 centímetros, alcançada na

Finlândia, nos XV Jogos Olímpicos de Verão de Helsinque, em 1952, que rendeu ao

atleta brasileiro sua primeira medalha de ouro para o Brasil, se a competição ocorresse

na Cidade do México sob as mesmas condições já prefixadas, seu resultado seria melhor.

Determine-o.

Amonstra gráfica da variação da Aceleração da Gravidade, g(A), com a Altitude, A, em relação ao nível do

mar, ao longo dos Jogos Olímpicos de Verão de 1896 a 2008

977,3650

977,4650

977,5650

977,6650

977,7650

977,8650

977,9650

978,0650

1896

1900

1904

1908

1912

1916

1920

1924

1928

1932

1936

1940

1944

1948

1952

1956

1960

1964

1968

1972

1976

1980

1984

1988

1992

1996

2000

2004

2008

Jogos Olímpicos de Verão

Aceleração da Gravidade, g(A), em

centímetro por segundo ao quadrado

g(A)

Amsterdã

A = -2 m

g(A) = 978,0496

Cidade do México

A = 2.216 m

g(A) = 977,3651

Atlanta

A = 320 m

g(A) = 977,9502

Munique

A = 510 m

g(A) = 977,8916

Eixo das abscissas ↔ nível do mar

206

41. Encontre o porcentual que lhe garantira melhor performance se a competição ocorresse

na Cidade do México sob as mesmas condições já prefixadas.

42. Ainda em Helsinque de 1952, o salto em altura do atleta brasileiro José Telles da

Conceição, de 1 metro e 98 centímetros, salto este que lhe permitiu ganhar o terceiro

lugar (medalha de bronze) ― primeira medalha olímpica do Brasil no Atletismo, teria um

acréscimo se ocorresse sob a aceleração gravitacional da Cidade do México. Ache, em

porcentagem, de quanto seria este acréscimo.

43. Calcule para quanto passaria sua marca, desde que, como preestabelecido

anteriormente, mantivessem-se inalteradas as circunstâncias a viger.

Gráfico do enunciado a seguir:

977,3650

977,4550

977,5450

977,6350

977,7250

977,8150

977,9050

977,9950

978,0850

978,1750

978,2650

978,3550

978,4450

978,5350

978,6250

978,7150

978,8050

978,8950

978,9850

979,0750

979,1650

979,2550

979,3450

979,4350

979,5250

979,6150

979,7050

979,7950

979,8850

979,9750

980,0650

980,1550

980,2450

980,3350

980,4250

980,5150

980,6050

980,6950

980,7850

980,8750

980,9650

981,0550

981,1450

981,2350

981,3250

981,4150

981,5050

981,5950

981,6850

981,7750

981,8650

1896

1900

1904

1908

1912

1916

1920

1924

1928

1932

1936

1940

1944

1948

1952

1956

1960

1964

1968

1972

1976

1980

1984

1988

1992

1996

2000

2004

2008

Jogos Olímpicos de Verão

Aceleração da Gravidade, g(L,A), em centímetro por segundo ao quadrado

g(A)

g(L)

g(L,A)

207

Ao se plotar num único gráfico os valores de g(L), g(A) e g(L, A) para comparação direta

da gravidade medida por conta da latitude, da altitude e de gravidade em função conjunta

da latitude e da altitude, respectivamente. O gráfico resultante, mostrado antes, ilustra na

parte inferior, próximo ao eixo das abscissas, a curva devido à gravidade por influência da

altitude, g(A). Na parte superior, conflitando-se, encontram-se as curvas devidos as

gravidades por influência da latitude, g(L), e por influência conjunta da latitude e da

altitude, g(L, A).

Este enunciado é válido para a questão 44.

44. Note o quanto os valores agrupados da gravidade, g(L, A), destoam dos valores de g(A),

por conta de g(L) e escreva a equação representativa da curva intermediária presente no

gráfico, obtido por meio da união das expressões identificadas nos enunciados das

questões 15 e 37.

QUESTÕES I. 7

Por meio de subsequentes deslocamentos verticais, tomando-se como referência o nível

do mar, verifica-se, com o auxílio de barômetros de mercúrio, que o peso das camadas

esféricas da atmosfera superior diminui à medida que se sobe. Consequentemente, os

volumes atmosféricos concêntricos dessas camadas esféricas mais elevadas ampliam-se,

de modo a reduzirem seus respectivos pesos específicos (pesos volumétricos) ou, dito de

outras formas, a reduzirem suas densidades (densidades relativas), ou ainda, a reduzirem

suas massas específicas (massas volumétricas), caracterizando-se, então, como uma

atmosfera rarefeita, que exerce menor pressão e que possui temperatura variável.

Com base nesta explicação, responda o que se pede nas questões de 45 a 52, de modo

a acrescentar às perguntas 46, 48, 50, e 52 informações adicionais àquelas das questões

7, 8, 9, e 5 respectivamente.

45. Peso.

46. Massa específica (densidade absoluta) ou massa volumétrica.

47. Peso específico ou peso volumétrico.

48. Densidade relativa ou apenas densidade.

49. Pressão.

50. Pressão atmosférica.

208

51. Barômetro de mercúrio.

52. Temperatura.

Responda a seguir, nas questões 53, 54 e 55, o que se pede, procurando estender-se na

resposta da questão 55, relativamente à questão 6 anterior:

53. Explique o que são elementos climáticos. Exemplifique.

54. Explique o que são fatores climáticos. Exemplifique.

55. Defina umidade e umidade relativa.

O enunciado a seguir refere-se de 56 a 59.

Para ilustrar a conexão entre altitude, temperatura e massa específica, no gráfico a

seguir, com altitude em quilômetro (km), temperatura em Kelvin (K) e massa específica

em grama por centímetro cúbico (g/cm

), correlaciona-se para a   

 (tradução nossa) correspondente, esses elementos climáticos ─ legítimas

grandezas físicas ─ no extremo não definido entre a camada atmosférica e o espaço

exterior.

Dado o gráfico acima resolva as questões de 56 a 59.

56. Descreva como varia a massa específica no intervalo considerado.

57. Descreva como varia a temperatura absoluta no intervalo correspondente.

209

58. Conceitue temperatura absoluta.

59. Converta as temperaturas absolutas a seguir para a escala Celsius.

a. 286 K

b. 143 K

c. 743 K

d. ∆ 600 K

60. A despeito de controvérsias quanto a real fronteira, admitir-se-á, conforme sugere

WEYKAMP (s.d.), a espessura da atmosfera terrestre como possuindo perto de 700 km

de camada gasosa. A Troposfera, compreendida nos limites de 0 – 7/17 km de altitude e

que vai da superfície terrestre (0 km) a 7 km nos Pólos e 17 km nos Trópicos, com uma

espessura média de 12 km, satisfaz com sobra a presente necessidade de estudo por

contemplar as camadas atmosféricas pertinente aos Jogos Olímpicos de Verão. Descreva

como se comporta a temperatura nesta região.

61. Descreva outros elementos climáticos além dos já mencionados temperatura, pressão

atmosférica e umidade.

62. [por] causa do frio e da dificuldade de adaptação do organismo ao clima, o músculo

se contrai e assim c (PINTO, A.

L. S., 2006). No entanto, por falta de provas cabais que confirmem lesões ocorridas em

atletas devido ao frio durante os Jogos levados a efeitos nas Sedes Olímpicas mais

próximas do Círculo Polar Ártico (66º 33‟ 39‟‟ N), abaixo da Zona fria do Norte e acima da

latitude de 55,00º N, como Estocolmo (1912), a 59,38º N, Helsinque (1952), a 60,00º N e

Moscou (1980), a 55,75º N, não se deve ignorar que mesmo nos dias atuais, já decorridos

210

em torno de sessenta anos, as temperaturas médias daquelas regiões, considerando os

períodos em que foram realizados tais Jogos, não sejam comprometedoras. Visto isto,

verifique em torno de que intervalo varia estas temperaturas.

Enunciado relacionado à questão 63 a seguir:

          

adversas, [isto] faz com que seja imperativo que os treinadores e sua comissão

técnica observem a intensidade das mudanças climáticas e entendam o quanto é

importante a aclimatação de seus atletas quando competirem em ambientes

quentes [e frios]. O desempenho esportivo é invariavelmente prejudicado quando

efetuado em climas quentes [e frios], e pior ainda, o calor [e o frio] impõe [m] sérios

perigos para a saúde do [s (as)] atleta [s] (MAUGHAN, et al., 1998).

63. Relacione com base nos dados contidos na figura abaixo, as Sedes Olímpicas situadas

entre: (a) as latitudes de 23º 26‟ N (≈ 23,43º N), Trópico de Câncer, e 66º 33‟ 39‟‟ N (≈

66,56º N), Círculo Polar Ártico; e, (b) entre as latitudes de 23º 26‟ S (≈ 23,43º S), Trópico

de Capricórnio, e 66º 33‟ S (≈ 66,55º S), Círculo Polar Antártico, para as quais, em média,

as temperaturas no mês de julho, segundo mês de maior incidência dos períodos de

Jogos Olímpicos, com 58% aproximadamente, perdendo somente para o mês de agosto

com 69% desses períodos.

211

64. Na figura a seguir, observa-se não somente a diminuição da temperatura com o aumento

da latitude, mas também os lugares geométricos dos pontos com idênticos valores de

temperaturas médias. Descubra sua denominação.

De relatos, nos Jogos de 1896 em Atenas, as provas da natação se deram na baía de

Zea, junto ao porto do Pireus, em mar aberto com água salgada e gelada à temperatura

em torno de 13 ºC; na Antuérpia em 1920, a equipe de pólo aquático brasileira competiu

em piscina com água à temperatura de 3 ºC, numa disputa que dura (diz a regra), no

mínimo, 28 minutos no total ( de 7 (a 9) minutos cada [de tempo útil]);

fatos que confirmam, pelo menos, o quanto nadadores ficam expostos a baixas

temperaturas.

Partindo deste enunciado busque respostas para as questões 65 e 66.

65. Explique como ocorrem às lesões produzidas pelo frio.

66. Fale sobre hipotermia sistêmica.

Num outro extremo encontram-se as temperaturas médias elevadas, mais comuns nas

regiões próximas/entre os Trópicos de Câncer e Capricórnio ― a zona quente, conforme

mostram as figuras das questões 63 e 64 acima. No que se refere ao calor, relatos

mostram que devido ao  durante a maratona dos Jogos Olímpicos de

Los Angeles, em 1984, a latitude de 34º 03‟ 00‟‟ N (34,05º N), a atleta suíça Gabriela

Andersen-Scheiss completou a prova   , desmaiando logo

após cruzar a linha de chegada. Outro relato descreve o ocorrido ao atleta italiano

Dorando Pietri, também durante a maratona, nos Jogos Olímpicos de Londres, em 1908,

a latitude de 51º 30‟ 00‟‟ N (51,50º N). Tudo leva a crer que o episódio refira-se a 

As temperaturas mais

elevadas registram-se no

hemisfério Norte

principalmente entre os 20º e

os 35º de latitude sob os

continentes.

212

, apesar de a temperatura não ser mencionada na referência e de 

[ascender]  durante os verões Londrinos.

Partindo deste enunciado busque respostas para as questões de 67 a 70.

67. Fale sobre os riscos da exposição ao calor.

68. Discorra sobre as cãibras geradas pela exposição ao calor.

69. Ainda a respeito da exposição ao calor, fale a cerca de intermação.

70. Diga o que entende sobre insolação, relacionada à exposição ao calor.

De acordo com Nadel (1988, apud MAUGHAN et al., 1998), e de comentários

semelhantes de KAZAPI et al., (2005), da Associação Brasileira de Corredores (ABC),

         [pelo corpo] é rapidamente

transferido para o ar, porém quando a temperatura ambiente é superior à temperatura

corporal ganha-se calor, e a temperatura do corpo pode se elevar a níveis perigosos.

.

Este enunciado é válido para as questão 71.

71. Descreva o princípio físico no qual o trecho: 

superior à temperatura corporal ganha-, poderia se basear.

QUESTÕES I. 8

Não raro nos livros de ciências, encontram-se menções às leis que descrevem os

fenômenos de transmissão de calor, de radiação e de processo de vaporização da água e

outras mudanças do estado de agregação da matéria.

Responda às questões de 72 a 74.

72. Relacione os processos de transmissão de calor.

73. Explique o que se deve entender por vaporização da água.

74. Descreva o processo de evaporação da água.

75. Enuncie a lei de Dalton para a evaporação em espaço não confinado.

76. Explique o que leva o vento a facilitar a evaporação.

77. Com base no enunciado a seguir, fale mais sobre evaporação.

213

outros (1998)

            

. Entretanto, de acordo com divulgação na website, atribuída a

Sociedade Brasileira de Medicina do Esporte (2005),

      e o exercício prolongado no calor

favoreça as respostas termorregulatórias e de performance ao exercício, não

podemos garantir que em situações de extremo estresse térmico, ela seja suficiente

.

QUESTÕES I. 9

78. Relate sobre os efeitos provocados pela variação temporal da longitude ou, em outros

termos, sobre os efeitos provocados pela mudança de fusos horários (ou zonas horárias)

que afetam ou podem afetar competidores de alto rendimento.

79. Ainda quanto à variação temporal da longitude, discorra sobre os sintomas denominados

por jet-lag.

QUESTÕES I. 10

80. Ao se afirmar que -se, com auxílio de barômetros de mercúrio, que o peso das

camadas esféricas da atmosfera superior diminui à medida que se sobe, corre-se o risco

de induzir-se desavisados a erro de conceituação, haja vista barômetro de mercúrio ser

instrumento destinado a medir pressão atmosférica, e peso (força), ser medido com

auxilio de dinamômetro. Esclareça a assertiva.

81. Dada a fórmula barométrica

 

yoy

o epp





















, também conhecida por 

   ou do    , em que M é a

massa molecular média do ar, R a constante dos gases perfeitos, T a temperatura

absoluta e g a aceleração da gravidade, descreva sua utilidade.

214

82. Por meio do gráfico da questão anterior (81), discuta a relação que demonstra como a

pressão atmosférica varia com a altitude, no ar, e em particular com a profundidade, na

água, supondo uma pressão atmosférica unitária ao nível do mar.

QUESTÕES I. 11

Mudanças produzidas no organismo por conta de variações da pressão atmosférica

podem ser estudadas em fisiologia, entretanto, dentre os inúmeros interesses de estudos

e, em particular, no das expressões barométricas mencionadas na questão 81, mostra-se

o quanto a pressão atmosférica varia com a altitude, com a temperatura e com a

aceleração da gravidade local. A latitude, a umidade, o vento e o clima de um modo geral

são também outros desses fatores de influências.

83. Com base no enunciado acima explique a facilidade com que corpos se deslocam em

meios rarefeitos, por conta de suas baixas pressões atmosféricas.

QUESTÕES I. 12

84. Descreva algumas inconveniências associadas à Doença Aguda das Montanhas.

85. Justifique, com argumentos físicos, o desempenho do atleta americano Bob Beamon nos

XIX Jogos Olímpicos de 1968, ao alcançar no salto em distância a marca de 8,90 m.

86. Com base nos fatores físicos inerentes aos Jogos Olímpicos, quais sejam latitude,

longitude, altitude, temperatura, densidade, massa específica, pressão atmosférica,

umidade, vaporização, radiação solar, vento e tantos outros não mencionados como, por

exemplo, os fenômenos de transporte de massa, momento e energia, todos, aliás, de

influências notáveis aos Desportos de um modo geral, compare as condições presentes

ao evento em que Bob Beamon conquista a marca de 8,90 m nos XIX Jogos Olímpicos

do México, 1968, àquelas relativas ao duelo entre Carl Lewis e Mike Powell no III

Campeonato Mundial de Atletismo de Tóquio, 1991.

87. No gráfico a seguir, devido as suspensões dos VI Jogos Olímpicos de Berlim (Alemanha,

1916), dos XII Jogos Olímpicos de Tóquio (Japão, 1940) e dos XIII Jogos Olímpicos de

Londres (Reino Unido,1944), por conta das duas Grandes Guerras Mundiais, as curvas

representativas da evolução do Salto em Distância Masculino ao longo dos Jogos

Olímpicos de Verão de 1896 a 2008, são interrompidas nas abscissas de 1916, 1940 e

1944. Analise os gráficos e sugira justificativas para as flutuações evidentes das curvas

obtidas para os vencedores do 3°, 2º e 1º lugares, respectivamente.

215

Amostra gráfica da evolução do Salto em Distância Feminino ao longo dos

Jogos Olímpicos de Verão de 1948 a 2008

5,00

5,50

6,00

6,50

7,00

7,50

8,00

1948 1952 1956 1960 1964 1968 1972 1976 1980 1984 1988 1992 1996 2000 2004 2008

Jogos Olímpicos de Verão

Marcas (em metro)

Ouro Prata Bromze

Helsinque

L = 60,00º N

A = 23 m

Cidade do México

L = 19,42º N

A = 2.216 m

Recorde Mundial (1988) = 7,52 metros

Amostra gráfica da evolução do Salto em Distância Masculino ao longo dos

Jogos Olímpicos de Verão de 1896 a 2008

5,00

5,50

6,00

6,50

7,00

7,50

8,00

8,50

9,00

9,50

1896

1900

1904

1908

1912

1916

1920

1924

1928

1932

1936

1940

1944

1948

1952

1956

1960

1964

1968

1972

1976

1980

1984

1988

1992

1996

2000

2004

2008

Jogos Olímpicos de Verão

Marcas (em metro)

Ouro Prata Bronze

Helsinque

L = 60,00º N

A = 23 m

Amsterdã

L = 52,35º N

A = -2 m

Cidade do México

L = 19,42º N

A = 2.216 m

1ª GM

(1914 - 1918)

2ª GM

(1939 - 1945)

Recorde Mundial (1991) = 8,95 metros

216

QUESTÕES I. 13

88. Fale sobre os fenômenos de transferência de massa, momento e calor, decorrente da

dispersão de poluentes na atmosfera por difusão (OKUNO, 1982, p. 334) e 

habilidade de transmissão de energia solar [tanto] ultravioleta, [que afetam] processos

biológicos e [...] reações fotoquímicas, [quanto] [...] visível, [que afeta] a visibilidade e

[aumenta a demanda por] il(PIRES, 2005, p. 39).

CAPÍTULO II

QUESTÕES II. 1.1

89. Determine o porcentual médio de crescimento dos saltos em distância masculino de 1896

até 2008. Expresse o resultado com 3 algarismos significativos. (Sugestão: Utilize o

primeiro gráfico da questão 87).

90. Por meio do segundo gráfico da questão 87, encontre o porcentual médio de crescimento

dos saltos em distância feminino de 1948 até 2008. Expresse o resultado também com 3

algarismos significativos. (Sugestão: Utilize o segundo gráfico da questão 87)

91. Determine para as questões 89 e 90, em média, os porcentuais por Olimpíada tanto para

os homens quanto para as mulheres.

92. Compare os valores calculados na questão 91 e sugira hipótese(s) que se coadune(m).

93. Leve em conta os recordes atuais (masculinos e femininos) e encontre os resultados para

estes porcentuais médios, comparando-os.

94. Com base na Tabela a seguir, investigue as possíveis influências para os acréscimos e

decréscimos observados para os homens:

217

Tabela ―

Evolução dos saltos em distância homens de 1896 a 2008, com acréscimos (∆ >

0) e decréscimos (∆ < 0)

Ano

1896

1900

1904

1908

1912

1916

1920

1924

1928

1932

1936

1940

1944

1948

1952

1956

1960

1964

1968

1972

1976

1980

1984

1988

1992

1996

2000

2004

2008

∆ > 0

( % )

•

14,68

1,20

2,56

1,57

•

3,05

3,37

•

3,92

•

2,63

5,57

•

4,82

•

0,12

1,84

0,36

1,73

0,75

0,16

•

∆ < 0

( % )

•

-3,05

•

-0,09

•

-2,84

-2,23

•

-0,74

•

-3,17

•

-2,36

Média

Aritmética

( m )

6,06

6,95

7,04

7,22

7,33

•

7,11

7,32

7,57

7,56

7,86

•

7,64

7,47

7,66

8,09

8,03

8,42

8,15

8016

8,31

8,34

8,49

8,55

8,45

8,46

8,26

Fonte: Planilhas B2 2 e C2 1

95. Com base na Tabela a seguir, investigue as possíveis influências para os acréscimos e

decréscimos observados para as mulheres:

Tabela ―

Evolução dos saltos em distância mulheres de 1948 a 2008, com acréscimos (∆

> 0) e decréscimos (∆ < 0)

Ano

1896

1900

1904

1908

1912

1916

1920

1924

1928

1932

1936

1940

1944

1948

1952

1956

1960

1964

1968

1972

1976

1980

1984

1988

1992

1996

2000

2004

2008

∆ > 0

( % )

•

8,54

1,15

1,84

3,98

2,86

0,30

•

5,66

•

5,64

•

1,63

•

∆ < 0

( % )

•

-1,19

•

-2,56

•

-1,84

•

-0,90

Média

Aritmética

( m )

•

5,62

6,10

6,17

6,28

6,53

6,72

6,74

6,66

7,04

6,86

7,24

7,11

6,94

7,06

6,99

Fonte: Planilhas B2 2 e C2 1

96. Volte as curvas do gráfica da questão 87 e, descrevendo, procure realçar os resultados

contidos na Tabela a seguir:

Tabela ―

Comparação dos resultados dos saltos em distância masculino e

feminino dos Jogos Olímpicos da Cidade do México

Classificação

Homens

Mulheres

1º

Bob

Beamon

8,90 m

USA

Viorica

Viscopoleanu

6,82 m

Romênia

2º

Klaus

Beer

8,19 m

Alemanha

Oriental

Sheila

Sherwood

6,68 m

Grã

Bretânha

3º

Ralph

Boston

8,16 m

USA

Tatyana

Talysheva

6,66 m

União

Soviética

Fonte: Planilhas B2 2 e C2 1

218

QUESTÕES II. 1.2

97. Destaque as regras oficiais do salto em distância definidas pela Associação Internacional

das Federações de Atletismo – IAAF (do inglês International Association of Athletics

Federations).

QUESTÕES II. 2.1

98. Enumere as fases do salto em distância conhecidas.

99. Considerando uma fase inicial de preparação para a corrida, enumerada ou não na

resposta dada à questão 98, descreva suas características.

100. Descreva as características da fase de aproximação ou, como também é chamada, fase

da corrida de impulsão.

101. Descreva as caracterísiticas da fase de impulsão.

102. Descreva as características da fase aérea compreendendo a elevação e a flutuação

sobre a caixa de aterrissagem.

103. Descreva a fase de queda ou aterrissagem.

QUESTÕES II. 2.2.1

104. Considerando a então denominada “fase de preparação para a corrida”, questão 99,

explique a atuação da força mútua de  (TORT et al., 2004) advinda

da interação entre o corpo do(a) atleta e o campo gravitacional terrestre, e que constitui-

se no peso próprio desse(a) atleta.

105. Num esboço, mostre o atleta modelo, seu centro de gravidade (CG) e o vetor

representativo de seu peso próprio.

De acordo com o enunciado a seguir, responda as questões de 106 a 109.

Caso não houvesse a pista de saltos ou obstáculos naturais impostos pela superfície

terrestre para apoiar o atleta modelo, restringindo-lhe    , este

continuaria em seu movimento de aproximação ao centro da Terra. Contudo, impedindo-o

de continuar a jornada, o chão da pista lhe impõe , uma ação presencial,

exatamente nos dois pontos de contato ― seus pés.

106. Defina vínculo.

219

107. Defina grau de liberdade.

108. Portanto, impedindo que o atleta modelo penetre solo adentro, surge uma 

ou vincular chamada de força normal que se identifica por N. Descreva-a.

109. Faça um esboço do atleta modelo sujeito a normal, N, exatamente nos dois pontos de

contato ― seus pés.

110. Ilustre num único esboço, o atleta modelo e as forças peso (P) e normal (N), das

questões 105 e 109.

111. O fato de estar no solo, em particular sobre a pista de saltos, faz com que o atleta modelo

experimente também duas outras forças em decorrência de sua permanência  

fundo [deste] [...] oceano [gasoso] (BLACKWOOD et al., 1971, p. 98), constituido pela

atmosfera terreste. Identifique estas duas forças.

112. Explique como atua a força causada pela pressão atmosférica, F

, ilustrando-a por meio

de esboço.

113. Ilustre a força ocasionada pelo peso do ar atmosférico num segmento do corpo do atleta

modelo. Faça um esquema elucidativo.

114. Sobre a pressão atmosférica, pode-se acrescentar que sua ação sobre a superfície, S, do

corpo do atleta modelo produzirá neste a força de pressão atmosférica, F

experimentada nas circunstâncias adotadas. Sugira uma expressão matemática que

permita mensurá-la.

115. Ilustre num único esboço, o atleta modelo e as forças peso (P), normal (N) e de pressão

atmosférica (F

) das questões 105, 109 e 112.

116. Diga o que sabe a respeito de . (Sugestão:

Consulte compêndios destinados a estudantes de Engenharia)

117. No que diz respeito as forças de pressão atmosférica, trace um paralelo entre os modelos

estudados para as forças      e sobre atletas,

eventualmente praticando salto em distância.

220

118. Com base nas informações contidas na figura acima, enuncie o Teorema de Arquimedes.

119. Considerando ainda os dados da figura anterior, avalie o que se mede ao se utilizar uma

balança de mola ou dinamômetro (também conhecida como balança de peixeiro).

120. Esclareça o que se deve levar em conta no cálculo do empuxo.

121. Esboce o atleta modelo, seu centro de empuxo (CE) e a representação geométrica do

empuxo a que está submetido.

122. Ilustre num único esboço, o atleta modelo e as forças peso (P), normal (N), de pressão

atmosférica (F

) e empuxo (E) das questões 105, 109, 112 e 115.

123. Durante a permanência do atleta modelo de pé sobre o solo plano e horizontal da pista de

saltos, observa-se não ocorrer escorregões nem tão pouco quedas como geralmente

sucedem em pistas de gelo, pisos com óleos lubrificantes ou qualquer outro material

escorregadio. Explique as razões.

124. Enumere conveniências e incoveniências causadas pelo atrito.

125. De acordo com MOSSMANN et al. (2002), as  superfícies dos corpos, por mais

polidas que possam parecer do ponto de vista macroscópico, apresentam rugosidade

   Descreva as forças de atrito que atuam entre

duas superfícies com possibilidades de movimento relativo.

Altura da

coluna

hipotética

do volume

atmosfera

deslocado.

Coluna hipotética da atmosfera

deslocada pelo volume do

atleta modelo,

tridimensionalmente.

Altura da

coluna

hipotética

atmosfera

terrestre.

Coluna hipotética da atmosfera

que envolve o atleta modelo,

tridimensionalmente.

Sentido da corrida

Corredor de aproximação

Solo

Referencial xOy

Figura II.9

•

Centro de Pressão (CP) onde

atua a resultante das forças

devido à pressão atmosférica.

•

Empuxo aplicado no

Centro de Empuxo (CE)

•

Peso da atmosfera que

atua sobre o atleta modelo

no Centro de Pressão (CP),

indicado.

221

126. Discuta a assertiva a seguir: Seria conveniente a inexistência de atrito entre os pés ou

sapatilhas-de-prego e a superfície da pista sintética, pois isto daria maior agilidade aos

atletas.

127. Atletas podem , afirma a “Regra 143” da IAAF (CBAt, 2002-2003,

p. 90; FAERGS, 2006-2007, p. 9). Argumente em defesa das vantagens (ou

desvantagens) de se competir descalços ao invés do uso da sapatilha-de-prego.

Enunciado relativo a questão 128.

A “Regra 140” (CBAt, 2002-2003, p. 87; FAERGS, 2006-2007, p. 8) diz que:





          rtificado de



128. Pelo que demonstra serem as pistas sintéticas, na atualidade, o piso que melhor traduz o

que se espera da tecnologia para evitar os incovenientes escorregões ou movimentos

relativos destas superfícies (sapatilha-de-prego e pista sintético) pelo extraordinário valor

que deve adiquirir o coeficiente de atrito estático, µ

, mesmo em pistas molhadas por

chuvas ocasionais. Fale sobre os benefícios do piso sintético relativamente aos demais

(pistas de saibro, de pó de brita e pistas escuras de pó de carvão).

129. Ilustre num esquema como as forças de atrito estático, F

, agem sob os pés ou

sapatilhas de um atleta.

130. Estampe num único esboço, o atleta modelo e as forças peso (P), normal (N), de pressão

atmosférica (F

), de empuxo (E) e de atrito estático (F

) das questões 105, 109, 112, 115

e 122.

131. Descreva o que se deve entender por vento aparente, vento real (ou verdadeiro) e vento

induzido.

132. Defina forças de arrasto e de sustentação.

133. Considere a “fase de preparação para a corrida”, em que o atleta modelo encontra-se em

repouso, ou seja, em que sua velocidade relativa a pista é nula (0 m/s) e descreva as

ações dos ventos  e .

134. Descreva um anemômetro.

222

135. Faça a distinção entre um anemômetro e uma biruta.

136. Cite a complexidade em se lidar com pessoas que são corpos não rígidos, imersas no ar

atmosférico enquanto fluido viscoso compressível e em situações semelhantes a de

movimentos relativos aos “deslocamento de atletas no meio ar, sem vento, ou de atletas

parados, com vento e do deslocamento de atletas no meio ar, com vento contra, a favor

ou cruzado”.

137. Indique a expressão, devido a Isaac Newton (1642-1727), utilizada para se determinar a

intensidade da resistência de arrasto, F

138. Faça o mesma para a expressão que mede a intensidade da resistência de sustenção, F

139. Segundo SCHIOZER (1996, p. 506), 

a sustentação e a resistência são extremamente dependentes do ângulo de ataque [



]

 Especifique a relação existente entre o

ângulo de ataque , a sustentação (F

) e o arrasto (F

140. Leve em conta as Regras “135” (p. 85), “260. 10b” (p. 208) e “163. 10-11” (p. 104), todas

referendadas pela CBAt (2002-2003), e justifique o comentário a seguir: A medição da

velocidade do vento na direção da corrida ou do salto, assim como o sentido favorável (ou

contrário) que ele venha ter, servem de parâmetros tanto para a constatação do fato em

si como para a homologação dos recordes olímpicos, bem como para outros resultados

em competições oficiais.

141. Dê uma mostra esquemática de como ficaria a resultante vetorial de resistência, F

identica a força de arrasto aparente F

D aparente

 F

D aparente

142. Fale quanto ao vento induzido experimentado pelo atleta modelo e medido do referencial

de seu centro de massa (CM).

143. Desenhe num único esboço, o atleta modelo e as forças peso (P), normal (N), de pressão

atmosférica (F

), de empuxo (E), de atrito estático (F

) e de resistência do ar ou arrasto

) das questões 105, 109, 112, 115, 122 e 140. Considere o arrasto aplicado ao centro

de empuxo, CE, como resultante vetorial das resistências, F

 F

D aparente

 F

D real

gerada pela ação conjunta dos ventos real e induzido. Admita também as forças de

arrastos reais + F

D real

ou – F

D real

, enquanto houver vento (F

D real

 0 newton), visto que na

situação de repouso, proposta presente para o atleta modelo, somente esta condição é

admissível.

144. Descreva o que se vê nas situações (a), (b) e (c) a seguir, justificando-as.

223

145. Quando [admitindo-se que o atleta

modelo possa satisfazer tais condições], é necessário considerar o equilíbrio relativo tanto

, afirma ALONSO (1972, p. 68). Assim, independentemente

da base de apoio que sustenta o atleta modelo pelas plantas de seus pés ou sapatilhas;

do polígono de sustentação projetado dessas bases ortogonalmente sobre o solo e do

equilíbrio relativo [ou]  (FONSECA, 1977, p. 554),

exponha as duas condições necessárias.

( a )

•

Sentido da corrida

Corredor de

aproximação

Solo

aparente

induzida

real

D lateral

y‟‟‟

x‟‟‟

O



•

Sentido da corrida

Corredor de

aproximação

Solo

aparente

induzida

real

D lateral

y‟‟

x‟‟

O



( b )

( c )

•

Sentido da corrida

Corredor de

aproximação

Solo

aparente

induzida

real

y‟

x‟

O



Figura II.14

224

QUESTÕES II. 2.2.2

        na prova de 100m

rasos está apresentada na Figura II. [E] De acordo com a mesma, a fase de

aceleração positiva foi caracterizada até os 40m da prova, visto que a velocidade

aumenta até este ponto, registrando-se o pico da mesma, 6,80 e 6,70 m/s, nos

sujeitos masculinos e femininos, respectivamente.

Figura II. Curva de velocidade na corrida de 100m rasos realizada por corredores mirins

Durante este percurso inicial de aceleração [...] verificou-se nos 10m iniciais da

corrida uma velocidade média baixa, tendo em vista que o tempo é cronometrado a

partir do disparo [...] [quando] os atletas ainda estão parados nos blocos de partida.

Desta forma, a velocidade média nestes metros iniciais será determinada pelo

tempo de reação e capacidade de aceleração dos corredores. No segundo trecho

da prova (10-20m), verificou-se grande aumento da velocidade média em relação

aos primeiros 10m, passando, nos corredores masculinos, de 3,93 m/s para 6,39

m/s e de 3,89 m/s para 6,34 m/s nos femininos, demonstrando assim grande

aceleração neste espaço. Nos próximos dois trechos (20-40m) a velocidade ainda

continua ascendente, porém de maneira menos acentuada, caracterizando uma

aceleração menor, tendendo a ficar nula próxima aos 40m, momento de maior

 (DAL PUPO, J. & ROCHA JR, I. C., 2008).

Baseado neste enunciado, responda às questões de 146 a 151.

146. Esclareça o que se deve entender por .

147. Obtenha a(s) relação(ões) entre velocidade e aceleração.

148. Caracterize uma  ao longo de um dado percurso.

149. Diga o que venha ser .

150. Explique o que se deve entender por  ou tempo de reação humana.

151. Em termos físicos, descreva .

Figura II.16

225

Considere o esquema a seguir e responda a questão 152.

152. Descreva, com base no esquema acima, as fases do caminhar humano.

Considere o esquema a seguir e responda a questão 153.

153. Descreva, com base no esquema acima, as fases da corrida humana.

154. Compare os esquemas acima (questões 152 e 153), os quais representam os movimentos

dos pés ao andar e dos pés ao correr, respectivamente, e descreve com minúcia seus

significados.

155. Esquematize um esboço no qual apareçam as forças normal (N) e de atrito estático (F

)

que atuam sob um dos pés do atleta modelo enquanto ele corre.

156. Explique o que pode acontecer se o atleta modelo, dotado de sapatilha-de-prego,

empurrar o chão da pista para frente.

157. Com exceção da força de pressão, F

, presente por conta da atmosfera local, sugira uma

possível resultante para as cinco outras forças estudadas na questão 143, peso próprio

(P), normal (N), atrito estático (F

), empuxo (E) e resistência do ar (F

), com ou sem

vento contra ou a favor. Admita todas como forças coplanares e pertencentes ao plano

sagital ou ântero-posterior.

226

158. Escreva a expressão vetorial das forças referidas na questão anterior (157) amparando-

se na 2ª Lei de Newton.

159. Explique como ficaria a resultante encontrada na questão 157, se a força normal, N, em

módulo, fosse igual a intensidade do peso próprio, P.

160. Ainda em relação a resultante encontrada na questão 157, explique como esta ficaria se a

força normal, N, em módulo, fosse maior que a intensidade do peso próprio, P.

161. Repita o cálculo da resultante proposta na questão, levando em conta apenas as forças

de atrito estático (F

) e de resistência do ar (F

). Após, compare as soluções encontradas

em ambas.

162. Escreva a expressão vetorial das forças referidas na questão anterior (161) amparando-

se ainda na 2ª Lei de Newton, mas levando em conta somente as forças citadas na

referida questão. Após, compare as soluções apresentadas.

163. Explique o que poderia ocorrer se, devido a grande performance do atleta modelo ou

ainda por ser pequeno o coeficiente de atrito entre as superfícies em contato (sapatilhas-

de-prego e pista sintética), fossem iminentes os movimentos relativos entre sapatilhas-de-

prego e pista sintética.

164. Analise as expressões, bem como as observações contidas na tabela a seguir e

acrescente sugestões específicas para o salto em distância em questão.

QUESTÕES II. 2.2.3

165. Vários são os desportos nos quais, durante as provas da competição, se observam

choques mecânicos (esbarrões, encontrões, tropeções) entre atletas ou partes de seus

membros e seus equipamentos ou adversários. Liste alguns desses desportos.

Tabela ―

Expressões matemáticas das forças de atrito estático, da resistência do ar e da resultante do

conjunto

0 ≤ F

≤ F

ae M

e F

ae M

= µ

x N

Donde F

   

ae M

,    

(P    , e , um

admensional (  ), a ser determinado experimentalmente,

assim como 

vACF





Notar que em F

= F

v), para um(a) atleta, todos os

parâmetros são variáveis.

= F

– F

= m x

= m x a

Considerar a identidade F



NOTA: As informações à direita são conclusões do autor.

227

166. Diga o que entende por choque mecânico e distinga-o de colisão.

167. Explique o que ocorre durante um choque mecânico.

168. Fale sobre ou .

169. Descreva o .

170. Exclareça o que venha ser quantidade de movimento (ou momento linear ou momentum).

171. Relacione força e quantidade de movimento.

172. Escreva o .

173. Descreva o que vê na ilustração a seguir:

174. Esclareça os tipos de energia presentes no salto em distância.

175. Relacione as deformações que ocorrem no encontro entre atleta e tábua de impulsão no

salto em distância.

176. Identifique dentre as forças peso próprio (P), normal (N), atrito estático (F

), empuxo (E),

resistência do ar (F

) e força de pressão atmosférica (F

), as que se enquadram como

forças internas.

177. Para as forças menciondas na questão anterior (176), diga quais devem ser classificadas

como forças externas.

178. Com base nos dados da Tabela a seguir, escreva a expressão da quantidade de

movimento antes e depois do choque entre o atleta modelo e a tábua de impulsão.

Figura II.24

228

Tabela ―

Elementos presentes ao choque mecânico entre atleta e tábua de impulsão

Componentes

Massa

Velocidade antes do choque

Velocidade depois do choque

Atleta modelo

v = v

+ v

≠ 0

v' = v’

+ v’

≠ 0

Tábua de

impulsão

= 0

' = 0

179. Na figura a seguir procura-se mostrar as forças internas normal (N) e atrito estático (F

)

que atuando em conjunto geram a força de impulsão, F

, necessária ao salto em

extensão. Num esboço a parte, esquematize as respectivas reações N’ e F’

180. Nas obras dos professores Ray F. KRING (1924-2001) e José Luis FERNANDES (1947),

respectivamente, trechos expostos abaixo, verificam-se valiosas informações sobre a

“impulsão” que permeiam os saltos em distância.

ento de tomar impulso é saltar o mais

alto possível, com a menor perda de ímpeto para a frente. [...] O saltador envidará

todos os esforços para bater vigorosamente com o pé de apoio na prancha, a fim

de obter o impulso desejado. O pé de apoio baterá em cheio na tábua [...] e o joelho

se dobrará um pouco, preparando-se para estender-se no salto. [...] uma vigorosa

batida do pé e a plena extensão da perna se tornam extremamente significativas.

Pois sem o vigoroso endireitamento da perna muita força do impulso se perderá e o

saltador já não poderá transformar a resistência da tábua em movimento

ascensional. O segredo do êxito no salto em distância [...] consiste, portanto, na

capacidade que tem o saltador de colocar o seu centro de gravidade sobre o pé de

apo.

•

Referencial xOy

Sentido da corrida

Solo

Linha de medição

Tábua de

impulsão

Figura II.25 – Representação vetorial da composição das forças normal, N, e força de atrito

estático, F

, atuando sobre o atleta modelo no instante do choque com a tábua de

impulsão.

229



possível do ímpeto horizontal. A impulsão do atleta ajuda a elevar o seu centro de

gravidade. O objetivo primário na competição de salto é projetar o centro de

gravidade do saltador através do ar, na máxima velocidade e direção desejada. [...]

A distância alcançada no salto depende principalmente da velocidade acumulada

pela velocidade da corrida e a força da impulsão, quando a velocidade é transferida

na direção desejada. Por essa razão, normalmente, admite-se que as mais

importantes fases do salto em distância [...] [sejam] a corrida e a batida na tábua,

sendo [...] a segunda [...] responsável por 2/3 do salto, requerendo [...] dessa forma,

uma atenção muito especial. [...] uma ligeira inclinação lateral do peso do corpo

para o lado do pé de impulsão [...] a fim de se conseguir um avanço lateral para a

obtenção de um excelente equilíbrio. [...] uma ligeira flexão da perna onde o corpo

se assentará, como acontece no último passo do salto em altura, e que deverá ser

feita com absoluta precisão. [...] Imediatamente após, há uma máxima extensão do

corpo, quando o pé deixa a tábua, estando o corpo com o centro de gravidade em

um ângulo de mais ou me

Em ambos os textos, as considerações dos autores alusivas ao seguimento do salto em

distância, na tábua de impulsão, permitem abstrair suposições físicas às peculiares

energias despendidas pelo(a) atleta no decorrer da prova. Fale sobre elas.

181. Escreva a expressão [(1796-1832)] (FONSECA,

1977, p. 530), que permite medir [ou ganha]

    (FOLMER-JOHNSON, s/d, p. 125), pelo  fato de os

corpos que se chocam não serem absolutamente elásticos, [...] [havendo assim] uma

     (FONSECA, 1977, p. 530) e com a qual se pode

constatar a exatidão naquelas situações de ganho de energia, quando o coeficiente de

restituição, e, é maior que um (e > 1).

182. Em 

[ 

= 

– E

] (FOLMER-JOHNSON, s/d, p. 125), e para um coeficiente de restituição

maior que 1 (e > 1), esta variação de energia cinética, 

, é positiva, ou seja, 

> 0.

Com base no exposto, empregue a expressão encontrada na questão anterior (181) e

mostrar tal verificação.

183. Segundo ARAUJO (1933), professor de Física, deve-se estender a conclusão à qual

chegou Ray KRING, ao afirmar que [o] segredo do êxito no salto em distância, [...]

consiste, portanto, na capacidade que tem o saltador de colocar seu centro de gravidade

          (KRING, 1975, p. 193) pois a

mesma, reforça sua tese de que possa ocorrer, de súbito, uma redução na velocidade

do(a) atleta, por este tocar a tábua de impulsão com uma postura inadequada, quer dizer,

com a posição da perna (segmento joelho-perna-pé de apoio) numa angulação indevida

230

relativamente a perpendicular à tábua. Sendo assim, tente esclarecer esta outra forma de

ver.

QUESTÕES II. 2.2.4

184. Nos XXIX Jogos Olímpicos de Pequim, China, 2008, o velocista jamaicano Usain Bolt

venceu as provas de 100 e 200 metros rasos com os tempos recordes de 9,69 e 19,30

segundos, respectivamente. Destes feitos notáveis, enquanto medições oficiais legítimas,

pode-se determinar as mais elevadas velocidades médias, v

, desenvolvidas até então

por um atleta olímpico. Determine as respectivas velocidades médias (





185. Conforme afirma FERNANDES (1978, p. 74),

       [de salto], é necessário ter uma grande

capacidade de impulsão, habilidade natural, técnica e ser, principalmente, um

velocista, uma vez que a falta desta qualidade jamais fará um saltador de bom

. (Grifo nosso)

Logo, calcule a máxima distância, A

, que teoricamente Usain Bolt poderia atingir (se

saltador fosse) com a velocidade média, determinada na questão anterior (184),

alcançada nos 100 metros rasos em 2008, ao substituir na [do] alcance

máximo

 



 2

sen

, [...] [em seu] valor máximo



, [quando]



 

(GONÇALVES, 1979, p. 289).

186. Compare este resultado teórico da questão 185 com as marcas de Bob Beamon, de 8,90

metros conquistada nos XIX Jogos Olímpicos de Cidade do México, México, 1968 e de

Mike Powell, de 8,95 metros conquistada no III Campeonato Mundial de Atletismo,

Tóquio, 1991.

187. Leve em conta a solução dada à questão anterior (186) e procure respostas para as

interrogações seguintes: A que fatores físicos, se existirem, tamanha discrepância

poderia ser atribuída? Ou seria absurdo se pensar que o ser humano algum dia possa

atingir tal marca? Se assim o for, o que dizer dos resultados atléticos de hoje quando

comparados aos do início dos Jogos Olímpicos em 1896? Ou, quais deverão ser os

novos recordes mundiais do salto em distância masculino e feminino na futura 50ª Edição

dos Jogos Olímpicos, ou seja, daqui a 83 anos, nos L Jogos Olímpicos de Verão da Era

Moderna de 2092?

188. Sugira um parecer quanto aos efeitos conjuntos (1) do fluido ar atmosférico e suas

propriedades e (2) da área transversal, A, imposta pelo(a) atleta como consequência

231

direta do estilo do salto empregado, que possam reduzir a velocidade, v

, imediatamente

após o choque e durante o “voo”, por participarem efetivamente dos cálculos da força de

resistência, F

, por meio da expressão

vACF





, onde F

é o módulo de F

no sentido do deslocamento.

189. No gráfico a seguir reproduzem-se os resultados do que parece ser uma simulação sobre

[...] duas trajetórias de uma bola de beisebol que deixa o taco fazendo um ângulo de 60°

com a horizontal, com velocidade inicial de 160 km/h [≈ 44,4 m/s].”( BRANCAZIO, 1985,

apud HALLIDAY, 1991, p. 56). As curvas mostram as causas dos efeitos atmosféricos

observados no movimento dessa bola de beisebol, onde a curva representada pelo índice

“I”, menos acentuada, refere-se à trajetória da “bola do jogador de beisebol” calculada por

meio de um programa de computador. Tal programa levou em conta a resistência do ar,

permitindo assim, aproximar o resultado às condições normais do jogo. Já a curva

indicada pelo índice “II”, mais acentuada, expõe a trajetória da “bola do pesquisador” no

vácuo. Calcule, conforme o modelo tradicional que emprega a fórmula do alcance

máximo, A

(

 



 2

sen

), o alcance, a altura máxima e o tempo de voo da

trajetória “II”.

(I) A trajetória de uma bola de beisebol, calculada (usando um computador) levando em consideração a resistência do ar.

(II) A trajetória que seria seguida no vácuo, calculada pelos métodos tradicionais.

FONTE: HALLIDAY, D. et al.; Física básica. Fundamentos de Física 1. Mecânica, v. 1. Rio de Janeiro: LTC – Livros

Técnicos e Científicos, 1991, p. 56.

60°

232

190. Pesquise sobre o ângulo de lançamento,



, apropriado ao peso próprio, P, do atleta

modelo e ao alcance máximo, A

, cobiçado.

O enunciado a seguir refere-se às questões 191 e 192.

Admitindo uma aceleração local da gravidade de 980,1551 cm/s

, adote a velocidade

média, v

, de 10,32 m/s, alcançada pelo corredor Bolt em Pequim 2008, como velocidade

v’ de lançamento de um salto em distância hipotético e, conforme a orientação dada para

o ângulo de lançamento,



, a seguir, determine os itens: (a) o esquema vetorial de v’(



);

(b) as componentes ortogonais de v’, v’

e v’

; (c) o intervalo de tempo, t, do “voo”; (d) a

altura máxima, h

, alcançada; e (e) o alcance máximo, A

, atingido.

191. Quando a velocidade v’ (com intensidade igual a 10,32 m/s) tem sua direção definida pelo

ângulo



( = 45°), relativamente a horizontal (eixo-x).

192. Quando a velocidade v’ tem sua direção definida pelo ângulo



( = 45°), relativamente a

horizontal (eixo-x), mas a componente │v’

│ é que vale 10,32 m/s.

193. Descreva o que se percebe pela construção das curvas a seguir:

194. Se para KRING (1975, p. 92), [a] principal preocupação do saltador no momento de

tomar impulso é saltar o mais alto possível, c ,

para FERNANDES (1978, p. 75), [o] propósito exclusivo dessa ação é conseguir a

 . Portanto, ambos são

unânimes quanto a máxima altura a ser atingida pelo(a) saltador(a) de distância. Analise

os pontos de vistas com base no gráfico da questão anterior (193).



= 45 °

â =



+ δ

ĉ =



– δ

Alcance Máximo

Alcance comum

Figura II.31

Alcance máximo e alcance para ângulos complementares.

233

195. Como diz FERNANDES (1978, p. 76):

       -se, o atleta prepara-se para a

queda. Todos os movimentos que ele realiza no ar, como meios de ganhar maior

ímpeto, carecem de valor real, porque há um princípio da física que diz que para

cada movimento existe outro movimento oposto, de retrocesso; mas como meio

para manter-se descontraído, equilibrado e em posição para uma aterrissagem



Explique possíveis relações que o trecho acima possa ter com o deslocamento do centro

de massa, CM, do corpo do(a) saltador(a).

QUESTÕES II. 2.2.5

196. A “Regra 185-1d” da IAAF diz que [um] competidor falha se [...] emprega qualquer

           (CBAt, 2002-

2003, p. 144; FAERGS, 2006-2007, p. 31). Descreva um salto mortal.

197. A despeito da “Regra 185-1d” nos XIX Jogos Olímpicos de Cidade do México, México,

1968, Dick Fosbury com um estilo todo seu de ultrapassar o sarrafo no salto em altura,

surpreendeu o mundo dos desportos ao superar de costas a altura de 2,24 metros. Diga

se o salto de Fosbory enquadra-se em sua descrição de salto mortal.

198. Sugira uma maneira de inovar a aterrissagem da época atual, praticada pelos saltadores

do salto em distância que não conseguem deixar de cair para trás, para, de alguma

maneira “acrobática”, evitarem a perda do ganho “já” conquistado ao longo do “voo”, por

exemplo, fazendo uso da lei de conservação do momento angular, L (L = constante).

199. Diga o que entende por momento angular e sua conservação.

200. Riscos eventuais de acidentes no momento da aterrissagem poderiam ser minimizados

se ao invés da  como sustenta a “Regra 185-10” (CBAt, 2002-

2003, p. 148; FAERGS, 2006-2007, p. 33), que aumenta dessa forma a compactação e a

densidade do granulado arenoso, fosse permitido insuflar-lhe ar, tornando-o um grumo

menos denso e assim fofo, efetivamente. Opine sobre esta sugestão.

201. Considere a situação mostrada na aterrissagem a seguir e apresente sugestões que

possam levar o(a) atleta a não sofrer retrocesso na queda devido a impulsão mostrada.

234

QUESTÕES II. 3

202. Comente a diferença entre se adotar referenciais inerciais ou galelianos ao invés de

referenciais não-inerciais.

203. Relacione as forças de interação (ação a distância ou de ação por contato) e as forças

inerciais ou fictícias.

204. Teça comentários sobre forças fictícias.

205. Considere o fato notável de que enquanto se desenrola uma competição de salto em

distância, a Terra, em conjunto, também gira, e admita que outras forças além daquelas

de interação, possam tornar as soluções encontradas até então um tanto mais

complexas. Com isto em mente, fale sobre possíveis efeitos produzidos pelas forças de

(a) Einstein; (b) centrífuga; (c) de Euler; e (d) de Coriolis.

CAPÍTULO III

QUESTÕES III. 1

206. Muito se falou a respeito de Usain Bolt e isto se deve, obviamente, aos bons resultados

obtidos por este atleta nos XXIX Jogos Olímpicos de Pequim, 2008. Não obstante,

Figura II.33

Caixa de

Aterrissage

235

observe a posição do referido corredor ao efetuar a curva numa competição de 200

metros rasos e formule críticas.

O foto a seguir, relativa a uma eliminatória da prova dos 200 metros rasos feminino nas

Olimpíada de Pequim 2008, refere-se às questões de 207 a 210.

207. Compare os posicionamentos relativos às raias, das competidoras.

208. Indique, justificando, qual dentre as atletas olímpicas mostradas encontra-se melhor

posicionada.

209. Demonstre que os arcos (raias 3, 4 e 6) adotados como trajetória no referido percurso,

apresentam medidas algébricas maiores do que a do arco interno junto à linha de

medição (linha imaginária, 20 cm mais externa que a raia interna correspondente, a

exceção da raia 1).

210. A atleta olímpica da raia 4 é a velocista jamaicana Verônica Campbell-Brown que venceu

a disputa com o tempo oficial de 22,64 segundos. Determine sua velocidade média no

percurso. Expresse seu resultado em m/s e em km/h.

211. Mostre um modelo que represente oficialmente uma pista de Atletismo.

212. Escreva as medidas das retas e das curvas que compõem a pista oficial de Atletismo.

213. Do esquema abaixo, calcule o comprimento da curva de uma pista oficial, tomando como

•

γ = 42,5039°

36,50 m

84,3

9 m

•

236

referência, a  (a 30 cm da borda) da raia interna número 1.

214. Com base nas informações contidas no esquema anterior, confirme o comprimento de 400

metros atribuídos a raia interna número 1, seguindo a .

215. Refaça os cálculos da questão 213, adotando, agora, a linha média da raia interna

número 1, relativamente à  em questão.

216. Determine a diferença porcentual entre os resultados das questões 213 e 215.

Com base no modelo oficial da pista de Atletismo requerida na questão 211, determine os

valores das questões de 217 a 227. Adotar para π, na expressão: s = r • γ, onde γ é

expresso em radianos, o valor 3,141592654.

217. Larguras das 8 raias com respectiva variação.

218. Afastamentos das bordas internas das linhas de medições da pista, nas 8 raias.

219. Raios das linhas de medições da pista, nas 8 raias.

220. Raios das linhas médias das 8 raias.

221. Comprimentos das 8 curvas, sobre as linhas de medições da pista.

222. Os acréscimos aos comprimentos das 8 curvas, devido aos afastamentos laterais (tomar

para referência o comprimento da curva número 1).

223. Comprimentos das 8 raias na curva para a prova dos 200 m rasos, sobre as linhas de

medições da pista.

224. Comprimentos das 8 curvas sobre as linhas médias das raias respectivas.

225. Os acréscimos aos comprimentos das 8 raias na curva, devido às localizações das linhas

médias (Sugestão: Efetuar a diferença entre os resultados das questões 224 e 221,

respectivamente).

226. Os acréscimos aos comprimentos das 8 curvas, devido aos afastamentos laterais (adotar

como referência o comprimento da curva 1, questão 224).

227. Comprimentos das 8 raias na curva para a prova dos 200 m rasos, sobre as linhas

médias das raias respectivas.

237

228. Ao correr longe da    e, portanto, percorrer uma maior trajetória

curvilínea, em virtude duma conduta semelhantemente subjetiva, causada por

imprudência ou imperícia, o(a) atleta fica sujeito a outra consequência. Pois, com o

aumento não oficial, mas voluntário, da trajetória na curva, e tendo-se em conta a

definição de velocidade escalar média,





, surgem outras necessidades físicas para

o(a) competidor(a) interessado(a) em bons resultados. Comente estas necessidades.

229. Determine em quanto reduziria o tempo da atleta Verônica Campbell-Brown da Jamaica,

se ao invés de percorrer a curva pela sua linha média, na raia 4, ela a tivesse feito pela

 da mesma raia.

230. Indique, com base no esquema a seguir, as metragem relativas às provas de 200 e 400

metros rasos.

QUESTÕES III. 1.1

231. Fale sobre a força de pressão do ar, F

, quanto à característica de exercer sobre atletas

esguios ou achaparrados, efeitos subjetivos.

232. Ainda sobre tais efeitos subjetivos, por exemplo, quanto a ser o(a) atleta esguio ou

achaparrado, descreva as características peculiares das forças peso próprio, P (e/ou

peso próprio aparente, P + E), normal, N, atrito estático, F

, e resistência do ar, F

233. Analise as fotos a seguir e reflita quanto à atuação das forças mencionada na questão

anterior (232) e/ou de outras que justifiquem os comportamentos ilustrados.

Linha de

medição da pista

Linha média

da raia

Borda externa

da raia

Borda interna

da raia

Raia

238

O enunciado a seguir refere-se às questões de 234 a 238.

As duas fotos acima ilustram o quanto inclinado se encontravam os atletas ao passarem

pela curva no instante do acionamento do disparador das respectivas câmeras

fotográficas.

234. Apresente justificativas plausíveis para as inclinações observadas.

235. Diga em qual das duas fotos, possivelmente, a velocidade do(a) atleta é maior. Explique.

236. Justifique fisicamente estas práticas.

237. Com base na segunda lei de Newton, relacione os elementos que compõem as alegações

apresentadas na resposta da questão anterior (236).

238. Pense no que poderia levar um técnico a bradar para seu(sua) atleta em treinamento ao

fazer uma curva: .

QUESTÕES III. 2

239. Dê sugestões para que um atleta não ziguezagueie logo após a largada dos 100 metros

rasos ou logo após a corrida para o salto em distância ou triplo.

O enunciado a seguir refere-se às questões de 240 a 245.

Imagine uma competição com 2 participantes com semelhantes performances físicas.

Faça com que os atletas modelos A e B percorram, na reta, um trecho de 20 metros.

Admita também que o atleta A corra em linha reta enquanto o atleta B, o faça

ziguezagueando. Não ocorrem acidentes.

240. Sem a preocupação com justificativas, sugira um vencedor.

Centro da

Curva

Inclinação

Foto 2

•

Inclinação

Centro da

Curva

Foto 1

•

239

241. Agora, supondo que a corrida de um e de outro tenha durado 2,00 segundos cravados, ou

seja, ambos cruzaram a linha dos 20 metros simultaneamente, calcule a velocidade

média do percurso.

242. Atenção: Mas se o atleta modelo B percorreu um espaço maior (devido aos ziguezagues)

no mesmo tempo que o atleta modelo A, deveria, por isso, ter uma velocidade média

maior e, por conseguinte, ganhar a prova. Esclareça a possível contradição proposta.

243. Demonstre, se existirem, os pós ou os contra da corrida em ziguezague (Admita igual

número de passadas: (a) de mesmos tamanhos para os atletas A e B, (b) de menor

tamanho para o atleta B e, (c) de maior tamanho para o atleta B).

244. Suponha que, relativamente ao atleta A, o atleta B, além do ziguezague, apresente igual

número de passadas (a) em tamanho menor e (b) em tamanho maior e demonstre.

245. Como afirmava o técnico Ahylton da Conceição, 

   (CONCEIÇÃO, 1974, p. 4). Demonstre a correção do

comentário.

QUESTÕES III. 3

246. Descreva os benefícios, se existirem, para manutenção de passadas ampliadas ao longo

de uma corrida e justifique o que as possibilitam.

247. Por meio de esboço, mostre um esquema que contemple a força peso, P, projetada fora

do polígono de sustentação do atleta, bem como a força de atrito estático que lhe

assegura manter tal postura ao longo de uma corrida.

248. . Para este treinamento específico, o técnico Ahylton da

Conceição utilizava-se da corrida em diagonal tanto nas arquibancadas quanto no campo

da sede do Botafogo de Futebol e Regatas em General Severiano, no Rio de Janeiro,

numa pretensiosa imitação dos amplos saltos dos cangurus australianos. Defenda estas

determinações, apresentando os argumentos físicos que as possibilitem.

QUESTÕES III. 4

249. Relacione algumas medições que possam ocorrer durante uma competição de Atletismo.

250. Proponha solução(ões) que corrijam a falta do sincronismo no comando de partida (o tiro)

nas provas escalonadas, comuns nas curva com várias raias, por conta do

posicionamento do árbitro de partida.

240

251. Sugira condição(ões) que possa(m) incorporar às marcas dos(as) competidores(as), os

acréscimos individuas porventura alcançados durante as tentativas de ultrapassagem dos

os sarrafos.

O esquema a seguir refere-se às questões 252 e 253.

252. Analise o esquema e indique o(s) erro(s) que possam estar inseridos no processo de

medição do arremesso do peso considerado.

253. Apresente soluções que se proponham corrigir o(s) erro(s) levantado(s) na questão 252.

•

r

Peso A

Peso B

Peso A

Setor de arremesso

do peso com ângulo

central de 40º

Solo

Alcance máximo

da medida

Figura III.17

241

RESPOSTAS DAS QUESTÕES PROPOSTAS

CAPÍTULO I

As respostas 1 e 2, bem como outras questões sobre Sistemas de Coordenadas podem

ser obtidas no site de referência

202

1. Latitude geográfica é o  ângulo [φ] medido ao longo do meridiano do lugar, com

origem no equador e extremidade no zênite do lugar. Varia entre -90° e +90°. O sinal

negativo indica latitudes do hemisfério sul e o sinal positivo hemisfério norte. [Portanto,] -

 .

2. Longitude geográfica é o

  [λ] medido ao longo do equador da Terra, tendo origem em um

meridiano de referência (o meridiano de Greenwich), e extremidade no meridiano

do lugar. Na Conferência Internacional Meridiana, realizada em Washington em

outubro de 1884, foi definida como variando de 0 a +180° (Oeste de Greenwich) e

de 0 a -180° (Leste [de Greenwich]). Na convenção usada em astronomia, varia

entre -12h (Oeste) e +12h (Leste). [Portanto,] -.

202

SISTEMAS DE COORDENADAS. Disponível em: < http://astro.if.ufrgs.br/coord.htm >. Acesso em: 7 jul. 2009.

Latitude Geográfica

242

3. Altitude é a [altura]  (FERREIRA, 1999, p.75)

203

. Porém,

conforme afirma Rui Dilão, do Grupo de Dinâmica Não-Linear, IST:



Para se definir a altitude de um ponto sobre a Terra define-se uma esfera --- geóide

--- com um raio de 6378 km. A altitude num ponto da Terra é a distância na vertical



204

Por outro lado, segundo o IBGE – Instituto Brasileiro de Geografia e Estatística, deve-se

distinguir altitude geométrica de altitude ortométrica, como se entende a seguir:

 - GPS, revolucionou as atividades

que necessitam de posicionamento em função de sua rapidez e precisão na

obtenção de coordenadas. Este fato acarretou um crescente interesse por um

geóide mais acurado e preciso para aplicações nas áreas de mapeamento e

engenharia, onde há necessidade do conhecimento de uma altitude com significado

físico, a altitude ortométrica. Para que as altitudes elipsoidais ou geométricas (h)

(referidas ao elipsóide), oriundas de levantamentos com GPS, possam ser

utilizadas nestas áreas, é necessário que elas sejam convertidas em altitudes

-se conhecer a altura ou

ondulação geoidal (N), ou seja, a separação entre as duas superfícies de

referência, o geóide e o elipsóide. [...] Para converter [ de

arco [...] ] a altitude elipsoidal (h), obtida através de GPS, em altitude ortométrica

(H), utiliza-se a equação:

H = h - N

203

ALTITUDE. In: NOVO DICIONÁRIO DA LÍNGUA PORTUGUESA. 9 ed. Rio de Janeiro: 1975.

204

CIÊNCIA VIVA. LATITUDE E LONGITUDE: instrumentos e medição. GPS - Global Positioning System (Sistema de

Posicionamento Global). Disponível em: < http://www.cienciaviva.pt/latlong/anterior/gps.asp >. Acesso em: 8 jul. 2009.

Longitude Geométrica

243

onde N é a altura (ou ondulação) geoidal fornecida pelo programa, dentro da

convenção que considera o geóide acima do elipsóide se a altura geoidal tiver valor



205

4. Aceleração local da gravidade ou, de maneira menos específica, aceleração da gravidade

é, segundo MACEDO (1976, p. 4), [a] aceleração do movimento de queda livre dum

corpo nas vizinhanças da Terra. Varia de ponto para ponto no globo pois depende da

presença de montanhas,         . A figura

abaixo dá uma idéia de como a aceleração da gravidade diminui a medida que se afasta

do centro da Terra.

205

IBGE. Instituto Brasileiro de Geografia e Estatística. Modelo de Ondulação Geoidal. Disponível em:

< http://www.ibge.gov.br/home/geociencias/geodesia/modelo_geoidal.shtm >. Acesso em: 8 jul. 2009.

Relação entre altitude geométrica e ortométrica

Aceleração da gravidade da Terra

244

Levando-se em conta as afirmações anteriores, a medida da aceleração local da

gravidade poderá ser obtida como função da altitude, A, e da latitude, L, por meio de g =

g(L, A), assim:

   

LsenLsenALgg 

















20058,01723,50490,978),(

5. Para GONÇALVES (1979, p. 1), [a] temperatura é uma grandeza primitiva. Por isso,

. No entanto,

     [de um] sistema [pode ser entendido] como uma

quantidade relacionada à energia cinética média das partículas no referencial

do CM [(Centro de Massa)]. Assim, [a] temperatura [seria] [...] definida

independentemente do movimen      

(ALONSO, 1972, p. 254).

Por meio            

            

(HALLIDAY, et al., 1991, p. 171), pode-se medir temperatura termodinâmica usando a

expressão a seguir:

onde p

é a pressão do gás na temperatura do        

            

(GOLDEMBERG, 1977, p. 345), p a pressão do gás na temperatura medida e 273,16 o

valor arbitrado por acordo internacional em 1967, segundo HALLIDAY, et al. (1991, p.

165) referente ao ponto triplo da água.

6. Conforme afirma HEWITT (2002, p. 300)  [existe] sempre algum va  

           































lim16,273

245

Para a razão da massa de vapor d‟água por unidade de volume, dá-se o nome de

umidade absoluta; para a razão entre as pressões parciais e a de vapor, a mesma

temperatura, dá-se o nome de umidade relativa, sendo esta, normalmente expressa em

porcentagem, como se mostra a seguir, respectivamente (SEARS, 1977, p. 250):

7. Massa específica ou massa volumétrica (por vezes também denominada densidade

absoluta, ou massa volumar) é, segundo SCHIOZER (1996, p. 7), “[...] definida como a

massa por unidade de volume.”. Para um dado corpo de massa m e volume V, sua massa

específica  poderá ser obtida conforme indicado abaixo:

8. Densidade simplesmente, ou ainda densidade relativa



a massa específica de um material padrão. A densidade dos líquidos é

especificada com relação à água [a 4 ºC de temperatura, 1 atm de pressão e

isenta de impurezas], e a dos gases, com relação à do ar em condições

normais de pressão e temperatura [(isto é, CNTP, ou seja, pressão de 1 atm e

temperatura de 0 ºC)], diz SCHIOZER (1996, p. 7).

No caso de os volumes considerados serem diferentes (V ≠ V

padrão

), tem-se:

Para volumes iguais (V = V

padrão

), tem-se:

9. Pressão atmosférica é a denominação dada à razão entre 

unidade de área da superfície da [Terra] [...], pelo peso da [camada] a

Umidade absoluta

Massa de vapor de água

Volume de ar

Umidade relativa (%)

= 100 x

Pressão parcial de vapor d‟água

Pressão do vapor à mesma temperatura





padrão

relativa





padrão

relativa

d 

246

(ELONCA et al., 1976, p. 125). Conforme afirma MACEDO (1976, p. 279), a pressão

atmosférica depende         

    . Portanto,

sua intensidade pode ser determinada por:

onde, F é o peso, em módulo, da camada atmosférica e  o ângulo entre a direção de F e

a normal a superfície de área, A, examinada ou, de outro modo,



é o módulo da

componente de F perpendicular a área, A, considera.

QUESTÕES I. 1

10.

Sedes Olímpicas (Cidade / País / Ano)

Latitude

Longitude

Altitude

Gravidade local

I Jogos Olímpicos de Atenas – Grécia 1896

37° 58‟12‟‟ N

23º 43‟ 12‟‟ O

110 m

979,9675 Gal

11.

Sedes Olímpicas (Cidade / País / Ano)

Latitude

Longitude

Altitude

Gravidade local

XXIX Jogos Olímpicos de Pequim – China 2008

39,92º N

116,38º L

59 m

980,1551 cm/s

12.

Sedes Olímpicas (Cidade / País / Ano)

Gravidade local

I Jogos Olímpicos de Atenas – Grécia 1896

9,800 m/s

XXIX Jogos Olímpicos de Pequim – China 2008

9,802 m/s

13.











cos

 

%10040,2%02040,0%100

/802,9

/800,9802,9

%100













Desvio

Pequim

AtenasPequim

porcentual

247

14.

Sedes Olímpicas (Cidade / País / Ano)

Latitude

Maiores Latitudes

XV Jogos Olímpicos de Helsinque – Finlândia 1952

60º 00‟ 00‟‟ N

V Jogos Olímpicos de Estocolmo – Suécia 1912

59º 23‟ N

XXII Jogos Olímpicos de Moscou – Rússia 1980

55º 45‟ 00‟‟ N

Menores Latitudes

XIX Jogos Olímpicos de Cidade do México – México 1968

19º 25‟ 12‟‟ N

XXVII Jogos Olímpicos de Sydney – Austrália 2000

33º 32‟ 24‟‟ S

XXVI Jogos Olímpicos de Atlanta – EUA 1996

33º 45‟ 00‟‟ N

15.

Sedes Olímpicas (Cidade / País / Ano)

Aceleração da gravidade (cm/s

)

(pelo gráfico, g(L))

(pela fórmula, g(L))

IX Jogos Olímpicos de Amsterdam – Holanda 1928

981,285980

XV Jogos Olímpicos de Helsinque – Finlândia 1952

981,923875

XIX Jogos Olímpicos de Cidade do México – México 1968

978,618516

16. Fazendo g(L) = g(0º), vem que: g(L) = g

= 978,0490 cm/s

. Este valor de aceleração

refere-se ao valor tomado como referência para a aceleração da gravidade ao nível do

mar no equador (ALONSO, 1972, p. 483), com L expresso em grau e g em centímetro por

segundo ao quadrado.

17.

 

%100

923875,981

618516,978923875,981

%100

sin











queHel

xicoCidadedoMéqueHel

porcentual

Variação

Logo, para g(L), tem-se:

%34,0%336620697,0 

porcentual

Variação

18. Como a Latitude

Pequim

= 39º 55‟ 12‟‟ N = 39,92º N, vem que: a aceleração da Sede dos

XXIX Jogos Olímpicos de Pequim, China, 2008, tomando-se g = g(L) = g(39,92º) na

expressão

   

LsenLsenLgg  20058,01723,50490,978)(

, será de 980,173340

cm/s

248

QUESTÕES I. 2

19. Segundo CARGNELUTTI (2007, pp. 28-29),

        

geodésico [...] [(figura abaixo)]. A primeira superfície é a superfície física da

Terra (SFT), definida como o limite que separa o relevo topográfico e as

águas da atmosfera. Esta superfície é limitante do relevo topográfico onde são

realizadas as diversas operações topográficas. A segunda superfície é

representada pelo elipsóide de revolução. A terceira é a superfície geoidal que

limita um corpo chamado geóide, definida como uma superfície equipotencial

do campo da gravidade que mais se aproxima do nível médio não perturbado

dos oceanos, prolongado através dos continentes. [...] Geopes são superfícies

equipotenciais do campo da gravidade. O geóide é o geopo que mais se

aproxima do nível médio do mar imperturbado, prolongado sob todos os

continentes. As superfícies equipotenciais da gravidade são denominadas

assim pelo fato de que por todo o prolongamento de sua superfície o valor da

gravidade é constante.”

Superfície que envolvem o posicionamento geodésico: Vertical, normal, altitude geométrica (h), ortométrica (H) e

ondulação do geóide (N), superfície física terrestre (SFT), geóide, nível do mar (NMM) e elipsóide. Fonte:

CARGNELUTTI, 2007, p. 29.

249

20. De acordo com a Biblioteca GIS – Sistemas de Informações Geográficas

206

      ha-se a uma esfera com os pólos

achatados. Na realidade, sua forma é afetada pela gravidade, força centrífuga

de rotação e variações de densidade de suas rochas e componentes minerais.

Devido à complexidade de se trabalhar com a forma real da Terra, os

cartógrafos aproximam sua superfície para um modelo do globo terrestre.

Neste processo de aproximação, inicialmente se constrói um geóide,

resultante da medição do nível dos oceanos. Em seguida, aproxima-se o

geóide por um elipsóide de revolução, mais regular. Um elipsóide de

revolução é um sólido gerado pela rotação de uma elipse em torno do eixo

menor dos pólos. Por fim, pode-se considerar o próprio elipsóide ou

transformá-lo em uma esfera com a mesma superfície, gerando então o globo

terrestre. [...] Estudos geodésicos apresentam valores diferentes para os

elementos de um elipsóide (raio do equador, raio polar e coeficiente de

achatamento). Assim, cada região deve adotar como referência o elipsóide

mais indicado. No Brasil, adotou-se o elipsóide de Hayford, cujas dimensões

foram consideradas as mais convenientes para a América do Sul. Atualmente,

no entanto, utiliza-se com mais frequência o elipsóide da União Astronômica

Internacional, homologado em 1967 pela Associação Internacional de

Geodésia, que passou a 

A figura a seguir ilustra os modelos descritos pelas respostas presente e anterior, questão

19, quanto ao geóide e o elipsóide.

206

Biblioteca GIS – Sistemas de Informações Geográficas. Disponível em: <http://www.telemidia.puc-

rio.br/~pslr/mestrado/disciplinas/gis/paginaPricipal.htm >. Acesso em: 7 set. 2009.

250

21. No gráfico da questão, similar ao exibido na obra Fundamentos de Física (HALLIDAY &

RESNICK, 1991, p. 52), o autor afirma que [cerca] de 65% da variação é devido à

rotação da Terra e os 35% restantes decorrem das variações produzidas por causa da

.

22. Provavelmente não outra justificativa, mas outra forma de dizer seria quanto aos efeitos

devido à forma achatada a qual por sua vez, “[...] é afetada [não somente] pela [...] força

centrífuga de rotação [...] [mas pelas] variações de densidade de suas rochas e

(Biblioteca GIS)

207

QUESTÕES I. 3

23. Conforme se mostrou (

   

LsenLsenLgg  20058,01723,50490,978)(

, questão

18, por exemplo) é inegável a contribuição que a latitude terrestre dá aos valores locais

da aceleração da gravidade. Com isso, por não ser única, as Sedes Olímpicas levam os

atletas a experimentarem os efeitos inerentes às suas latitudes pontuais durante os

Jogos. Assim, a latitude soma-se aos diversos outros fatores climáticos

208

e naturais que

207

Cf. Nota de rodapé 19, p. 9.

208

CLIMA. Disponível em: < http://pt.wikipedia.org/wiki/Clima >. Acesso em: 2 mai. 2008.

Altimetria por satélite artificial. Fonte: LOBIANCO, 2005 apud CARGNELUTTI, 2007, p. 40.

251

transformam os bons resultados atléticos num produto imprevisível e por vezes de difícil

obtenção para os atletas que os almejam, mesmo para aqueles de alto rendimento.

QUESTÕES I. 4

24. Na mesma reportagem (REVISTA VEJA, 2007)

209

seus autores afirmam que  [os]

estudos dos efeitos da altitude sobre a performance física começaram a ser realizados

     , portanto, nos jogos relacionados a seguir, a

princípio:

Sedes Olímpicas (Cidade / País / Ano)

Altitude

(em metros)

XIX Jogos Olímpicos de Cidade do México - México 1968

2216

XX Jogos Olímpicos de Munique - Alemanha 1972

510

XXI Jogos Olímpicos de Montreal - Canadá 1976

XXII Jogos Olímpicos de Moscou - Rússia 1980

151

XXIII Jogos Olímpicos de Los Angeles - EUA 1984

100

XXIV Jogos Olímpicos de Seul - Coréia do Sul 1988

XXV Jogos Olímpicos de Barcelona - Espanha 1992

XXVI Jogos Olímpicos de Atlanta - EUA 1996

320

XXVII Jogos Olímpicos de Sydney - Austrália 2000

XXVIII Jogos Olímpicos de Atenas - Grécia 2004

110

XXIX Jogos Olímpicos de Pequim - China 2008

25. A controvérsia ficaria por conta do trecho que afirma: 

hipóxia [“métodos que se baseiam em limitar a oferta de oxigênio no corpo artificialmente,

simulando altitude, para melhorar a performance”]

210

não provoca nenhum efeito aditivo

. Por entender, o autor, a partir de uma visão baseada exclusivamente

na Física, ser esta conclusão precipitada, pois, o referido método não parece ser tão

abrangente a ponto de permitir tamanha conclusão.

26. No texto, a conceituação dada a “hipóxia”  os que se baseiam em limitar a

oferta de oxigênio no corpo artificialmente, simulando altitude, para melhorar a

performance),

afirma que o método simula altitude ao 

209

VEJA.COM. Efeitos das grandes altitudes. Perguntas & Respostas, dez. 2007. Disponível em:

<http://veja.abril.com.br/idade/exclusivo/perguntas_respostas/altitudes/index.shtml >. Acesso em: 26 jun. 2008.

210

EQUIPE SPORTLAB. Disponível em: <http://www.registration.com.br/Canais/Pages/TreinamentoemAltitude.aspx>. Acesso em:

25 jun. 2008.

252

 . No entanto, não parece adequado simular altitude apenas

reduzindo-se a oferta de oxigênio ou, em última análise, reduzindo-se a pressão

atmosférica local, já que paralelamente ocorrem outras variações, por exemplo, na

temperatura, na umidade e na aceleração local da gravidade.

27. As respostas das questões 3 e 9 parecem reforçar as evidências quanto às influências

devidas, tanto à altitude quanto à pressão atmosférica. Sendo assim, talvez fosse

interessante reconsiderar no resultado da simulação com câmaras hiperbáricas a

possibilidade de correção das discrepâncias inerentes as demais grandezas físicas.

28. Amsterdam, dentre todas as Sedes Olímpicas, é a única a situar-se abaixo do nível do

mar (- 2 metros) e, portanto, a única a ter altitude negativa.

29.

%800.110%100

2216

%100Re 







lação

Amsterdã

xicoCidadedoMé

porcentual

30. Para as alturas médias de brasileiros adultos, homens e mulheres, a tabela a seguir

mostra os resultados:

Brasileiros adultos

Altura média

(em centímetros)

Estatura proporcional

(em metros)

Homens

169,0

1.873

Mulheres

158,0

1.751

Fonte: FOLHA DE SÃO PAULO

211

; NOGUERÓL, L. P.; et al.

212

31. A resposta agora apresentada faz parte do texto sugerido pelos professores Antônio

Máximo e Beatriz Alvarenga (ÁLVARES, B. A.; DA LUZ, A. M. R., 1975, p. 38):

por Swift não poderia

existir. [...] o volume (V) de um objeto qualquer é proporcional ao cubo de suas

dimensões lineares (L

), e os pesos dos objetos (P) são proporcionais aos seus

volumes (se forem feitos de um mesmo material), isto é

logo,

Então, um ser de dimensões lineares 12 vezes maiores do que as de um homem

normal, terá peso 12

(1.728) vezes maior. Mas, como para a área temos A e L

teremos a área das secções das pernas e braços deste gigante apenas 12

(144)

vezes maior e, portanto, a resistência dos ossos de seu esqueleto é apenas 144

vezes maior do que a de um homem normal. Observe, então, a grande

desproporção entre o aumento no peso (1.728 vezes) e o aumento na resistência

(144 vezes). Assim, o gigante não poderia apresentar o mesmo comportamento de

211

FOLHA ONLINE. Disponível em: < http://www1.folha.uol.com.br/folha/cotidiano/ult95u103096.shtml >. Acesso em: 17 set. 2009.

212

SEIS CENTÍMETROS: UMA ANALÍSE ANTROPOMÉTRICA DA POF 2002-2003. Disponível em:

< http://www.anpec.org.br/encontro2005/artigos/A05A159.pdf >. Acesso em: 17 set. 2009.



253

um homem normal, como imaginou Swift, pois o seu próprio peso já seria suficiente

para derrubá-lo. Ele mal poderá estar de pé ou, talvez, nem fosse capaz de se

levantar de uma queda. Assim, o monstro imaginado por Kadka é fisicamente mais

real, pois fazendo o mesmo raciocínio para a ampliação de um inseto, chegaríamos

à conclusão de que um inseto gigante terá, em relação ao inseto normal, as

mesmas características que tem o homem gigante em relação ao homem normal,

isto 

32. Na resposta anterior (questão 31) falou-se de um aumento linear igual a 12 vezes ficando

clara, pelas justificativas dadas, a impossibilidade da pretensão. Já, na questão 30, o

aumento sugerido seria de 1.108 vezes, portanto, cerca de 92 vezes mais que a anterior.

Sendo assim, fica claro que o exercício indicado visa apenas ilustrar, o quão grande é a

diferença de altitude entre as Sedes Olímpicas de Amsterdam e Cidade do México.

33. A avaliação que agora se pretende, fica mais bem esclarecida por meio do gráfico

mostrado a seguir (referente à questão 44). Nele, a curva g(L, A) torna possível perceber

o quanto é influente a latitude, L, local, haja vista a quase total coincidência desta curva

com a curva devido à g(L). Ambas se destacam comparativamente a g(A). Para enfatizar,

segue parte do texto da dissertação.

“Segundo TUBINO (1980, p. 428), os problemas da altitude carecem dos procedimentos

adotados eficazmente pela metodologia científica do treinamento desportivo, aceitos

internacionalmente. Necessário seria, no entanto, se os efeitos manifestados pela

latitude, deveras relevante se comparados àqueles provocados pela altitude nas

proximidades da superfície terrestre, não fossem ignorados.”

254

QUESTÕES I. 5

34. Pelos cálculos que se seguem para g(A), tem-se:

 

%100

041902,978

365076,977041902,978

%100

sin











queHel

xicoCidadedoMéqueHel

porcentual

Variação

%07,0%069202147,0 

porcentual

Variação

Portanto, o porcentual atingido aproxima-se de 0,0692% (≈ 0,07%).

35. Pela equação dada, tem-se que:

 

8643100,4

069202147,0

336620697,0

sin%







xicoCidadedoMé

queHel



977,3650

977,4550

977,5450

977,6350

977,7250

977,8150

977,9050

977,9950

978,0850

978,1750

978,2650

978,3550

978,4450

978,5350

978,6250

978,7150

978,8050

978,8950

978,9850

979,0750

979,1650

979,2550

979,3450

979,4350

979,5250

979,6150

979,7050

979,7950

979,8850

979,9750

980,0650

980,1550

980,2450

980,3350

980,4250

980,5150

980,6050

980,6950

980,7850

980,8750

980,9650

981,0550

981,1450

981,2350

981,3250

981,4150

981,5050

981,5950

981,6850

981,7750

981,8650

1896

1900

1904

1908

1912

1916

1920

1924

1928

1932

1936

1940

1944

1948

1952

1956

1960

1964

1968

1972

1976

1980

1984

1988

1992

1996

2000

2004

2008

Jogos Olímpicos de Verão

Aceleração da Gravidade, g(L,A), em centímetro por segundo ao quadrado

g(A)

g(L)

g(L,A)

255

Influência esta cerca de 5 vezes menor que aquela imposta à gravidade pelas latitudes

locais (de ≈ 0,34%, questão 17).

36. Utilizando-se as mesmas expressões das questões 34 e 35, conclui-se:

Cálculo da variação de g(L):

 

%100

285980,981

618519,978285980,981

%100 









Amsterdã

xicoCidadedoMéAmsterdã

porcentual

Variação

Daí, para g(L), tem-se:

%27,0%271833497,0 

porcentual

Variação

Cálculo da variação de g(A):

 

%100

049617,978

365076,977049617,978

%100 









Amsterdã

xicoCidadedoMéAmsterdã

porcentual

Variação

Daí, para g(A), tem-se:

%07,0%069990416,0 

porcentual

Variação

Assim, chega-se a um valor 4 vezes menor, aproximadamente.

 

8838674,3

069990416,0

271833497,0







xicoCidadedoMé

Amsterdã



37. Fazendo A = 0 (metros) na equação a seguir, vem que:

 

Agg 

































 

24227

232

1037,6

1098,5/10670,6

020

kgkgNcm

























































Logo,

   

/983/83,90 scmsmgAgg 

Como na questão 16,

 

/78,9/0490,9780 smscmgLgg 



ocorre ao nível do mar

e, utilizando a expressão

   

 

%100





LgAg

, tem-se:

%1009,5%509,0%100

983

978983

1





g

256

38. A comparação seguinte torna-se interessante à medida que corroboram as verificações

anteriores, permitindo avaliar ainda melhor o quanto a latitude interfere na gravidade local

mais do que a altitude, quando se está próximo a superfície terrestre.

39. A resposta que se pretende, está exposta no   sugerido por ALONSO

(1972, p. 422) como se mostrar a seguir:

h a altura do corpo acima da superfície da Terra. Sua distância

ao centro é r = R + h. A intensidade do campo gravitacional, de acordo com a [...]

[equação G =





], é

G =

 





onde a massa m foi substituída pela massa da Terra, M. Considerando que h é

pequeno comparado com R e usando a aproximação [...] [

 

nxx

 11

] e [...]

[



gRM 

], temos

G =

   





























































RhR

M 2

/1/1



Introduzindo os valores para g e R, resulta

G =

1006,381,9





m.s

-2

Essa expressão dá, aproximadamente, a variação na aceleração da gravidade e no

peso de um corpo, quando nos deslocamos por uma pequena distância h 

superfície da Terra.

Por outro lado, se nos deslocássemos para o interior da Terra, por uma distância h,

teríamos r = R  h. Usando a [...] [equação G =





], com m substituído por M,

e a por R, obtemos

Jogos

Datas

Cidades

Latitudes

(grau)

g(L)

(cm/s

)

Altitude

(metro)

g(A)

(cm/s

)

∆%

1928

Amsterdã

52,35 N

981,285980

-2

978,049617

0,329808272

1952

Helsinque

60,00 N

981,923675

978,041902

0,39534363

XIX

1968

Cidade

do México

19,42 N

978,618516

2.216

977,365076

0,128082574

Fonte: Gráficos das questões 21/22 e 34 a 36.

257

G =

 







































































hRM

111





ou, introduzindo os valores apropriados,

G =

1053,181,9





m.s

-2

Então, em ambos os casos, a gravidade decresce, mas ela decresce mais

rapidamente para pontos acima da superfície do que para pontos abaixo. [...] [A

Figura abaixo mostra a variação] [...] de G, para uma esfera sólida homogênea,

.

QUESTÕES I. 6

40. Mantida todas as condições vigentes à época dos referidos Jogos, a exceção da

aceleração da gravidade, pode-se dizer que:

xicoCidadedoMé

queHel

xicoCidadedoMé

queHel

Gravidade

sultado

sinsin



ou, resolvendo a proporção de forma inversa ao substituir os valores correspondentes,

vem:

/9346,977

/9168,981

22,16

scm

sultado

metros

xicoCidadedoMé



258

 





 metros

scm

scmmetros

sultado

xicoCidadedoMé

29,12

/9346,977

/9168,98122,16

12 m 29 cm

41. O resultado de 16 metros e 29 centímetros garantiria ao atleta medalhista, Adhemar

Ferreira da Silva, uma performance cerca de 0,43% melhor que a obtida em Helsinque,

como se demonstra a seguir:

%4297,0%100

29,16

22,1629,16

Re 















 sultado

42. Com base na mesma expressão da questão anterior, o resultado fica assim:

xicoCidadedoMé

queHel

xicoCidadedoMé

queHel

Gravidade

sultado

sinsin



/9346,977

/9168,981

98,1

scm

sultado

metros

xicoCidadedoMé



 





 metros

scm

scmmetros

sultado

xicoCidadedoMé

99,1

/9346,977

/9168,98198,1

1 m 99 cm

43. Do resultado da questão anterior, desde que, como preestabelecido anteriormente,

mantivessem-se inalteradas as circunstâncias a viger, chega-se a:

%503,0%100

99,1

98,199,1

Re 















 sultado

Portanto, o resultado seria acrescido em 0,50%, passando José Telles da Conceição à

marca de 1 metro e 99 centímetros.

44. A curva intermediária presente no gráfico desta questão, obtida por meio da união das

expressões identificadas nas questões 15 e 37,

Equação da questão 15:

   

LsenLsenLgg  20058,01723,50490,978)(

Equação da questão 37:

 

Agg 

































259

pode ser expressa como a seguir:

   

LsenLsenALgg 

















20058,01723,50490,978),(

Sua validade reforça-se na semelhança, pois, segundo TIMONER (1973, p. 116),

avidade, em várias latitudes e altitudes acima do nível do

mar, poderá ser obtida [...] através do uso da equação aproximada

Aseng  000092,017,504,978



(cm/s



.

QUESTÕES I. 7

45. A respeito do peso, P (em módulo), afirma BRAUNWEILER (s/d, p. 52), falando sobre

força num , que:

isse que ela existe sempre onde haja dois corpos, só que a sua

verificação prática não é possível em todos os casos. Um exemplo de força atrativa

que se reveste da maior importância para nós homens, sendo mesmo tão

importante quanto a força atrativa entre o Sol e a Terra, é a atração existente entre

a Terra e todos os objetos, pequenos ou grandes, que nela se encontram. Há força

atrativa entre a Terra e uma maçã, [...] a maçã, devido ao seu reduzido tamanho,

utamente não chega a mover-se.



para o centro da Terra e também costumamos chamar a essa força de peso dos

corpos. Se dizemos que um pedaço de ferro pesa 1 kg [kgf] queremos significar

com isso que a Terra e o referido pedaço de ferro se atraem mutuamente com a

    [kgf]        -se-á sobre a

 (Grifo nosso).

P = massa x aceleração da gravidade = mg

46. Sobre massa específica (densidade absoluta) ou massa volumétrica, enfatiza LANDAU

(1963, p. 17):



em conta? É claro, uma onça [28,35 gramas]

213

de chumbo é leve e, por sua vez,

uma montanha de penas tem uma massa apreciável. Aqueles que fazem tais

comparações não levam em conta a massa, mas a massa específica da substância

que compõe o corpo. O que se chama de massa específica de um corpo é, na

verdade, a massa de uma unidade de volume desse corpo. Naturalmente, a massa

específica do chumbo é a mesma em uma pequena porção imersa em um bloco.

Geralmente, para indicar a massa específica, anotamos os gramas (g) que pesa um

centímetro cúbico (cm

) do corpo e, após o número, a notação g/cm

. Portanto,

213

Relação entre as unidades onça e grama. (Távora, F. J. P.; Unidades de Medida. São Bernardo do Campo, SP, I. Rossi, 1975,

p. 74).

260

para se determinar a massa específica [ρ] deve-se dividir o número de gramas, pelo

(Tradução nossa).

Volume

Massa





47.     [ou peso volumétrico] é definido como o peso por unidade de

volume. Portanto, o peso específico [γ] de um dado material depende do valor do campo

gravitacional, sendo definido por ρg (SCHIOZER, 1996, p. 8).

Volume

Peso





48. BLACKWOOD et al. (1971, p. 75), afirma:



denso que a água, nós queremos dizer que um certo volume de mercúrio é mais

        [ou densidade relativa] é o



Para determinar a densidade [d

] de um corpo, divide seu peso pelo peso de igual

.

Quando V = V

padrão

, tem-se:

padrãopadrão

d 







49. Como esclarece KELLER et al. (1997, p. 403),

[a] tensão se define como a força por unidade de área sobre uma superfície [ou seja,

Área

Força

Tensão 

(grandeza vetorial)]. [...] Se a força é normal à superfície [(a

saber, F = F

, Figuras (a) e (b))], a tensão é de [...] [tração] ou compressão

[respectivamente]. [...] Se a força é [...] [tangencial] à superfície [(onde, F = F

, Figura (c))],

a tensão é de cisalhamento. [...] Se a mesma força é aplicada segundo a normal a todas

as superfícies [(com, F = F

, Figura (d))], é chamada pressão [sendo exercida por fluidos

(líquidos ou gases),

Área

Força

essão



Pr

(uma grandeza escalar)].

Massa específica

Massa específica padrão



padrão





261

50. De acordo com CICARDO (1978, p. 96),



pressão sobre todos os corpos, mantendo um intercâmbio contínuo de gás com os

organismos. Temos visto que sua composição envolve 77 por cento de nitrogênio

(azoto), 21 por cento de oxigênio, 1 por cento de argônio e outros dióxido de

carbono, hidrogênio e gases raros. [...] Numerosas experiências pode mostrar a

existência da pressão atmosférica, exercida igualmente em   

(Tradução nossa).

Acrescenta HENEINE (1984, p. 33) que,

            [Campo

Gravitacional], que atrai as moléculas desses gases para o centro da Terra. [...] A

atração da gravidade faz com que as moléculas exerçam uma força sobre a

superfície da Terra: o efeito é de Pressão (Força sobre Área). [...] Sendo um fluido,

a pressão depende da altura do gás sobre a área. Ao nível do mar é maior que nas

montanhas, etc. No fundo do mar, somam-se as pressões atmosférica e líquida,

havendo pressões de muitas toneladas de força. [...] Os objetos e seres sobre a

face da Terra estão sob essa pressão, e a ela adaptados, e seus efeitos sobre os

Sistemas Biológicos nunca podem ser desprezados. [...] A Pressão Atmosférica é

comumente chamada de Pressão barométrica, porque é determinada com



51. A figura

214

a seguir, mostra um barômetro de mercúrio rudimentar semelhante ao de

Evangelista Torricelli (1608-1647). Segundo HEWITT (2002, p. 250),

 [os] instrumentos usados para medir a pressão atmosférica [p

atm

] são

chamados de barômetros. [...] Um tubo de vidro, mais comprido do que 76

centímetros e fechado em uma das extremidades, é preenchido com mercúrio e

virado para baixo, de modo que a extremidade livre fique mergulhada num [...]

[recipiente] com mercúrio. O mercúrio dentro do tubo desce até que seu nível

alcance 76 centímetros acima do nível do mercúrio no [...] [recipiente]. O volume

interno acima do nível de mercúrio no tubo é praticamente uma região de vácuo, a

não ser por um pouco de vapor de mercúrio evaporado. A altura da coluna de

mercúrio mantém-se constante mesmo quando o tubo é inclinado, a menos que a

extremidade superior e vedada do tubo esteja a menos do que 76 centímetros

214

Figura, em parte, compilada de material do CEPA – Centro de Ensino e Pesquisa Aplicada. Disponível em:

< http://www.cepa.if.usp.br/e-fisica/mecanica/basico/cap30/cap30_09.htm >. Acesso em: 18 set. 2009.

- F

- F’

F’

- F”

F”

F’

-F’

- F

(a)

(b)

(c)

(d)

262

acima do nível no [...] [recipiente] 



atmBAB

pghpghpp 



52. Sobre temperatura, diz VAN WYLEN (1976, p. 25):

          

encontrar-se uma definição exata para ela. Estamos acostumados à noção de



um objeto. Além disso aprendemos logo, pela experiência, que ao colocarmos um

corpo quente em contato com um corpo frio, o corpo quente se resfria e o corpo frio

se aquece. Se esses corpos permanecerem em contato por algum tempo, eles

parecerão ter o mesmo grau de aquecimento ou resfriamento. Entretanto

reconhecemos também que a nossa sensação não é bastante segura. Algumas

vezes os corpos frios podem parecer quentes e os corpos de materiais diferentes,



No entanto,  de um sistema de muitas partículas pode ser definida,

como sugere ALONSO (1972, pp. 254-255),



referencial do CM [(Centro de Massa]. [Assim, a] [...] energia cinética média de uma

partícula é

















iimedk

onde N é o número total de partícula e v

é a velocidade da partícula no referencial



53. De acordo com FERREIRA (s.d.),

p = 76 cmHg

Unidades de pressão

263

         

pelas condições reinantes no lugar resultantes da combinação de algumas

grandezas físicas denominadas elementos climáticos. Tais condições são

        



Analogamente,           

temperatura, precipitação, umidade, pressão atmosférica, nebulosidade, vento, entre

        , afirma WEYKAMP

(s.d.).

54. De maneira idêntica, expõe FERREIRA (s.d.),

[enquanto] os elementos climáticos variam no tempo e no espaço, os fatores

climáticos podem ser estáticos e dinâmicos, externos e internos, e modificam os

elementos do clima. Fatores como a circulação atmosférica global normalmente

sobrepõe-se a fatores locais como (altitude, proximidade do mar, cadeias de

montanhas, exposição aos ventos dominantes, natureza e revestimento do solo

etc.) os quais são mais importantes em sub-

De outro modo,

fatores climáticos são os elementos naturais e humanos capazes de influenciar

as características ou a dinâmica de um ou mais tipos de climas. Para que sejam

compreendidos, precisam ser estudados de forma interdisciplinar pois um interfere

no outro. São eles:

 Pressão atmosférica - variações históricas das amplitudes de pressões

endógenas (magma) e exógenas (crosta) do planeta Terra;

 Órbita - mudanças cronológicas (geológicas e astrofísicas) nas posições das

órbitas terrestres (em graus, minutos, segundos, décimos, centésimos e

milésimos de segundos) ocasionam maiores ou menores graus de insolação

que modificam as variadas ações calorimétricas (ora incidentes ou

deferentes) no planeta Terra (dificilmente perceptíveis aos humanos);

 Latitude - distância em graus entre um local até a linha do equador;

 Altitude - a distância em metros entre uma cidade localizada em um

determinado ponto do relevo até o nível do mar (universalmente

considerado como o ponto ou nível médio em comum para medidas de

altitudes);

 Maritimidade - corresponde à proximidade de um local com o mar;

 Continentalidade - corresponde à distância de um local em relação ao mar,

permitindo ser mais influenciado pelas condições climáticas provenientes do

próprio continente;

 Massa de ar - parte da atmosfera que apresenta as mesmas características

físicas (temperatura, pressão, umidade e direção), derivadas do tempo em

que ficou sobre uma determinada área da superfície terrestre (líquida ou

sólida);

 Correntes marítimas - grande massa de água que apresenta as mesmas

características físicas (temperatura, salinidade, cor, direção, densidade) e

pode acumular uma grande quantidade de calor e, assim, influenciar as

massas de ar [...] [as quais] se sobrepõem;

264

 Relevo - presença e interferências de montanhas e depressões nos

movimentos das massas de ar;

 Vegetação - emite determinadas quantias de vapor de água, influenciando o

ciclo hidrológico de uma região.

 A presença de megalópoles ou de extensas áreas rurais, as quais

modificaram muito a paisagem natural, como por exemplo a Grande São

Paulo, a Grande Rio de Janeiro, Tokkaido [constituida por sete metrópoles,

no Japão], a megalópoles renana [formada por vinte cidades e metrópoles,

na Alemanha] e Bos-wash [formada por cinco metrópoles nos Estados

Unidos, a maior megalópoles dentre todas]

215

(Grifo nosso).

55. Em extensão ao que se disse na questão 6, sobre a umidade (ou umidade atmosférica)

ainda é possível afirmar que:

 [em] diferentes latitudes, pode-se experimentar uma sensação de mais ou

menos frio a uma mesma temperatura. Essa variação é provocada pela umidade do



e nitrogênio eu compõem a maior parte do ar atmosférico, passam através da roupa

e absorvem o calor corporal de maneira proporcional a sua concentração. Umidade

             

variável segundo o lugar, a proximidade do mar, a estação do ano e as condições

meteorológicas gerais, se encontra presente na troposfera (zona inferior da

atmosfera). Característica mas variável da atmosfera, a umidade é um dos

principais fatores de influência sobre o clima, pois regula a temperatura do ar e

determina a formação de tempestades e precipitações em geral. [...] [Quando a]

umidade relativa do ar, medida em porcentagem, corresponde à relação entre a



ar estivesse saturado à mesma temperatura. [...] A umidade relativa, de maior

importância na climatologia do que a umidade absoluta, aumenta com a redução da

 (Nova Enciclopédia Barsa, 1999, pp. 234-235)

216

56. Como se pode perceber, há uma variação decrescente quase linear da massa específica,

cujo valor de 1,00 x 10

-3

g/cm

ao nível de referência, reduz-se um bilhão (10

) de vezes

ao atingir 150 km de altitude, caindo para cerca de 1,00 x 10

-12

g/cm

57. Já para a temperatura, inicialmente em cerca de 286 K (13 ºC), há ocorrência de uma

redução seguida de um aumento que volta a reduzir-se e a partir de seu ponto mínimo,

em torno de 143 K (- 130 ºC), sofre novo aumento, acentuado até o clímax em 743 K (470

ºC), aproximadamente, cuja variação máxima aproximada, ao longo da extensão

observada, gira em torno dos 600 K (600 ºC).

58. Quanto ao conceito de temperatura absoluta, pode-se dizer que:

215

CLIMA. Disponível em: < http://pt.wikipedia.org/wiki/Clima#Fatores_clim.C3.A1ticos >. Acesso em 2 mai. 2008..

216

Nova Enciclopédia Barsa, v. 14. São Paulo, Encyclopaedia Britannica do Brasil Publicações, 1999.

265

      [(1824-1907)] introduziu o conceito de

temperatura absoluta, Maxwell [(1831-1879)] e Boltzmann [(1844-1906)]

desenvolveram uma teoria para descrever a forma como as moléculas se movem 

a dinâmica molecular ou teoria cinética dos gases para sistemas sem interações.

[...] A energia associada a este movimento é a energia cinética molecular. Uma

abordagem às propriedades dos gases ideais baseada nesta dinâmica conduziu a

uma interpretação microscópica do conceito de temperatura. [...] A temperatura

absoluta é, portanto, uma medida da agitação térmica dos átomos e moléculas, ou

da sua energia cinética média. No zero absoluto (T = 0 K) o movimento térmico

cessa e os átomos estão no estado de energia mais baixa. A temperaturas finitas,

os átomos estão distribuídos por todos os estados acessíveis, com uma

probabilidade que decresce exponencialmente com a energia do estado medida em

termos da energia térmica, kT (distribuição de Maxwell-Boltzmann [1868]

217

59. a.

1313273286273  CKC

ºC

130130273143273  CKC

ºC

470470273743273  CKC

ºC

d. Como as variações, , das escalas Celsius e Kelvin são iguais, ou seja:

6006002730  KKCKC

ºC

60. Nesta região da Troposfera, observa-se uma redução na temperatura denominada

 em torno de 0,64 ºC por cada 100 m de elevação.

61. Nebulosidade, precipitação e vento.

62. As temperaturas variam entre 15 e 17 ºC.

63. Com exceção da Cidade do México (XIX Jogos) a 19,42º N, por pertencer à Zona quente

ou intertropical, todas as demais Sedes Olímpicas estão inseridas nas Zonas temperadas

do Norte e do Sul.

Zonas

temperadas

do Norte

I, II, III, IV, V, VI (não ocorreu), VII, VIII, IX, X, XI, XII

e XII (não ocorreram), XIV, XV, XVII, XVIII, XX, XXI,

XXII, XXIII, XXIV, XXV, XXVI, XXVIII e XXVIX Jogos.

Zonas

temperadas

do Sul

XVI e XXVII Jogos

217

Temperatura e energia térmica. Disponível em: < http://cftc.cii.fc.ul.pt/PRISMA/capitulos/capitulo3/modulo1/topico4.php >.

Acesso em: 9 out. 2009.

266

64. São as chamadas isotermas

218

65. De acordo com a American Academy of Orthopaedic Surgeons (AAOS)

219

      as corporais de forma previsível. A

maior parte do conteúdo celular é formada por água; quando exposta ao frio

excessivo, a célula se congela, não sendo mais capaz de funcionar. Os cristais de

gelo resultantes podem destruí-la. As lesões locais produzidas pelo frio são

manifestações das lesões produzidas nos vasos capilares e outros tecidos, na pele

e tecidos mais profundos. [...] Ocorre principalmente em três grupos de pessoas:

1. Caçadores, excursionistas, esquiadores ou escaladores expostos a

temperaturas extremas;

2. Pessoas com roupas inadequadas expostas ao frio normal;

3. Alcoólatras ou outros doentes cujas defesas normais ao frio estão



66. A hipotermia sistêmica é um       e que,

segundo ainda a AAOS

220



causada pela exposição a temperaturas baixas ou que caem rapidamente; a

umidade fria, neve ou gelo. Os fatores contribuintes são a fome, a fadiga e o

exercício. É frequentemente encontrada em [...] [vítimas] alcoólatras que caem em

bancos de neve, e em excursionistas que são expostos a temperaturas próximas a

0 ºC quando há vento e umidade. [...] O resfriamento generalizado do corpo

manifesta-se em cinco fases:

1. Tremores, que são uma tentativa do corpo para gerar calor;

2. Apatia, sonolência, desânimo e indiferença, que podem acompanhar o

resfriamento rápido do organismo;

3. Inconsciência, com um olhar fixo congelado, uma frequência de pulso

baixa e frequência respiratória baixa;

4. Congelação das extremidades;

5. Morte.

67. Segundo BERGERON (2009, pp. 513-22),

      

executar, com segurança e eficácia, exercícios no calor. Um desafio ainda maior a

performance, com riscos de lesões pelo calor, ocorre quando um jovem atleta tem

de competir várias vezes no mesmo dia, com apenas um curto período de

descanso entre os intervalos das provas, durante um torneio em clim 

(Tradução nossa).

Para a AAOS, os riscos a exposição ao calor, podem ser descritos como segue:

218

Sobre isotermas vide Weykamp, F. V.; op. cit.

219

A.A.O.S. – American Academy of Orthopaedic Surgeons vide Socorros Médicos de Emergência, 2 ed. Rio de Janeiro,

Guanabara Koogan, 1977, p. 247.

220

Ibid., p. 249.

267

           

sobretudo nas áreas mais quentes do mundo, e em todas as áreas durante

períodos quentes do ano. [...] As pessoas mais frequentemente afetadas são

aquelas que não se encontram em boas conduções físicas e aquelas que não se

condicionaram gradativamente ao maior calor. [...] Quando fazemos exercícios ou

trabalhamos pesados, o calor é criado no organismo, que automaticamente reage

para dissipar o excesso de calor através da sudorese. Quando a pessoa perspira,

sal e água passam, através das glândulas sudoríparas, para a superfície cutânea. A

água se evapora da superfície, e o processo de evaporação esfria o organismo. [...]

Algumas síndromes específicas são resultantes da exposição ao calor. [...] Cãibras,

(AAOS, 1977, pp. 242-243).

68. Enquanto síndrome específica da exposição ao calor, sobre cãibra, diz a AAOS

221

        

exercícios intensos, são vistos ocasionalmente em pessoas que, de outra forma,

estariam em condições muito boas. [...] tempo muito quente, ou [...] exposição

prolongada ao sol, não [...] [são] sempre necessários para que ocorram cãibras. [...]

trabalhadores industriais apresentam mais frequentemente este tipo de cãibra que

[...] atletas. [...] Quando uma pessoa perspira excessivamente, tanto a água quando

o sal são perdidos, e suas reservas tornam-se depletadas. O indivíduo

normalmente interpreta tal depleção como sede. Se satisfizer sua sede bebendo

quantidades grandes de água sem sal, ele depleta seu corpo de sal. Como

resultado desta anormalidade entre as concentrações de sal e água dentro do

tecido, ocorre um espasmo muscular, involuntário e descontrolado, que causa a



69. Quanto à intermação, argumenta a AAOS

222

a em um



          

organismo e o cérebro necessitam de maior fluxo sanguíneo. Do mesmo modo, é

necessário um maior fluxo sanguíneo para a pele, de forma que o calor possa ser

dissipado através do suor. A intermação é uma manifestação do fato de o sistema

vascular estar inadequado, naquele momento particular, para responder às

demandas da pele, músculos e vísceras. [...] [A vítima] esta, basicamente, em um

estado de choque leve. [...] Este estado é um dos mais comuns das doenças

induzidas pelo calor.

70. Para ser acometido de insolação, diz a AAOS

223

          o sol [...]. De todas as

doenças sistêmicas resultantes da exposição ao calor, a insolação é a mais

comum, porém a mais séria. É normal que uma pessoa exposta a um ambiente

221

A.A.O.S.; loc. cit.

222

A.A.O.S.; loc. cit.

223

A.A.O.S.; loc. cit.

268

particularmente quente, ou nele se exercitando ou trabalhando com afã,

automaticamente ative os mecanismos do organismo para perda de calor. O calor é

irradiado da pele através de um aumento na circulação cutânea e evaporação do

suor. Algum calor é eliminado pelo ar expirado. [...] A insolação representa uma

insuficiência dos mecanismos reguladores de calor do organismo. [...] As pessoas

que apresentam insolação são as que pararam de suar. Assim, o principal



71. No enunciado do Segundo Princípio da Termodinâmica, devido a Clausius (1822-1888),

onde: “Não é possível a passagem espontânea de calor de um corpo frio para outro

quente.”.

72. Transmissão de calor por Condução, por convecção e por irradiação.

73. Processo de transição da fase líquida para a fase gasosa e que pode ocorrer por

evaporação, por ebulição e por calefação.

74. Vaporização que ocorre lentamente devido a participação das moléculas do líquido junto

à superfície.

75. Esta Lei revela uma evaporação contínua cuja duração perdura até o líquido esvair-se

completamente e, uma rapidez de evaporação diretamente proporcional à área, S, da

superfície livre do líquido e ao fator de evaporação, F  f, dado pela diferença entre a

pressão máxima de vapor, F, do líquido na temperatura experimentada e a pressão de

vapor, f, do mesmo líquido no meio ambiente onde se verifica a observação. E mais, a

rapidez dessa evaporação mencionada também se mostra inversamente proporcional à

pressão atmosférica, H, do local. Na equação a seguir, onde C aparece como constante

de proporcionalidade própria de cada líquido, a expressão apresenta , velocidade

(rapidez) de evaporação, como a razão da massa, m, evaporada no tempo, t,

considerado.

 

















fFS

76. Em locais com vento (ou corpos molhados em movimento), onde permanentemente se dá

a troca da camada gasosa, sobre o líquido em questão, por outra com menor quantidade

de vapor, o fator de evaporação, F  f (equação anterior, questão 75), aumenta fazendo

com que a evaporação aconteça com maior rapidez. Maior rapidez da evaporação

também se dá quando, em havendo agitação, há aumento da superfície do líquido.

Contudo, no caso em que F = f pela saturação (passivo de ocorrer em locais confinados),

269

deixa de haver evaporação. Singular também é o caso dos líquidos voláteis e não voláteis

que se caracterizam por possuírem grandes e pequenos valores de C, respectivamente.

77. Segundo a reportagem divulgada neste site

224

, existem recomendações específicas do

Comitê em Medicina do Esporte e Condicionamento da Academia Americana de

Pediatria

225

, quanto ao grau de estresse térmico. Tais recomendações expressam-se pelo

IBUTG - Índice de Bulbo Úmido – Temperatura de Globo (ou WBGT, do inglês Wet Bulb-

Globe Temperature) que relaciona as medidas de temperatura do ar (Tdb), umidade

(Twb) e radiação solar (Tg), contidas na expressão

TdbTgTwbWBGT  1,02,07,0

Em que, como descreve VIMIEIRO-GOMES & RODRIGUES (2001),



(McCann & Adams, 1997; Silami-Garcia & Rodrigues, 1998), pois leva em

consideração vários fatores ambientais como a temperatura de bulbo seco, a

temperatura de bulbo úmido e a radiação do ambiente pelo termômetro de globo. O

IBUTG pode orientar a prevenção das complicações ocasionadas pelo estresse

térmico (Powers & Howley, 

QUESTÕES I. 9

78. Santos, Mello & Tufik (2004 apud ALMONDES, 2006), comentam que:

         

apresentar distúrbios orgânicos proporcionados pelo conflito de novas pistas

temporais do local de chegada em oposição com os horários endógenos de

expressão de seus ritmos em sincronização com suas pistas do local de origem.

Isso pode levar os organismos a algumas alterações que influenciarão

negativamente a performance .

Tais distúrbios estariam associados aos princípios cronobiológicos da ciência que trata

dos ritmos (ciclos) e dos fenômenos físicos e bioquímicos periódicos verificados nos

seres vivos

226

. De acordo com Trine & Morgan (1995 apud ALMONDES, 2006), 

Dados da literatura têm demonstrado que existem variações fisiológicas em torno das 24

horas dos ritmos de temperatura corporal, frequência cardíaca, pressão arterial, cortisol,

.

224

Sociedade Brasileira de Medicina do Esporte. Modificações Dietéticas, reposição Hídrica, Suplementos alimentares e Droga.

Comprovação de ação Ergogênica e Potenciais Riscos para a Saúde, 2005. Disponível em:

< http://www.drashirleydecampos.com.br/noticias/17492 >. Acesso em 2 jul. 2008.

225

Diretriz da Sociedade Brasileira de Medicina do Esporte. Disponível em: < http://www.rgnutri.com.br/sap/tr-cientificos/dsbme.php

>. Acesso em: 1 ago. 2008.

226

Cronobiologia. Disponível em: < http://pt.wikipedia.org/wiki/Cronobiologia >. Acesso em: 11 ago. 2008.

270

No artigo intitulado 

227

o autor comenta que Os ritmos

cronobiológicos influem tanto nos fatores fisiológicos quanto nas habilidades motoras. Os

E conclui,

.

Ainda segundo ALMONDES (2006),      

condições de repouso quanto durante o exercício físico, bem como a adaptação a

situações geográficas adversas [como no caso dos Jogos Olímpicos], se tornam muito



Winget, Deroshia & Holley (1985), afirma ALMONDES (2006), 

atlética que ocorre muitas horas antes ou depois do pico de curva circadiana de

determinado parâmetro fisiológico (ex., a temperatura) estaria potencialmente menor para

uma eficiência otimizada e melhor performance

Para Trine & Morgan (1995) e Atkinson & Reilly (1996), apud ALMONDES (2006), 

estudos têm sugerido que existe uma variação circadiana para o desempenho esportivo,

E Almondes completar,

          

corporal ao longo do dia, pois há um pico de 

Para a referida autora         

tarde [o que evidenciaria] , sugere.

79. No Informativo Técnico-Científico

228

de número 5, do Comitê Olímpico Brasileiro (COB)

229

observa a Dra. Ana Amélia BENEDITO, da Universidade de São Paulo (USP), que:

227

Cronologia para corredores. Disponível em: < http://www.copacabanarunners.net/tcrono.html >. Acesso em: 11 ago. 2008.

228

Laboratório Olímpico (Informativo Técnico-Científico do Comitê Olímpico Brasileiro (COB), n. 5, jun/jul 2008. Disponível em: <

http://www.cob.org.br/pesquisa_estudo/pdfs/laboratorio_olimpico_05.pdf >. Acesso em: 18 jun. 2008).

229

COB – Comitê Olímpico Brasileiro. Disponível em: < http://www.cob.org.br/sobre_cob/sobre_cob.asp >. Acesso em: 25 ago.

2008.

271

 [semelhante aos realizados pelos

atletas brasileiros nos XXIX Jogos Olímpicos de Pequim de 2008], [...] com onze

fusos horários a leste do fuso de Brasília, [...] o ciclo vigíliasono, ritmo biológico

sensível às mudanças temporais do ambiente, sofre uma alteração de fase [...].

Estas alterações de fase geram no indivíduo um mal-estar, [...] [um] conjunto de

sintomas que afetam pessoas após vôos que atravessam três [...] ou mais fusos

horários [...] conhecido como jet-lag [...]. Entretanto, no caso do jet-lag os sintomas

não desaparecem após uma noite de sono. Há em geral um mal-estar e uma

   

caso de atletas, a prática do exercício físico fica mais difícil, até que o

   -se [também] que o rendimento esportivo é

fortemente dependente do sono  há uma perda de rendimento em torno de 10%

após uma noite de sono de menos de três [...] horas, que pode facilmente ocorrer

após uma mudança de fusos horários [...]. Wrigth et al. [diz a autora], mostraram

prejuízos nos tempos de velocistas e de corredores de média distância que haviam

realizado um vôo para o leste de mais de seis [...] fusos horários [...]. Resultados

semelhantes foram encontrados na força das pernas em atletas que viajaram para

oeste, com diferença de cinco [...] horas entre os horários locais: eles demoraram

cinco dias para alcançar o pico de força máxima às cinco da tarde, que

correspondia ao horário da competição (Figura .

Ainda sobre os , sugere

BENEDITO (2008):

Para aliviar os inevitáveis prejuízos causados pela travessia de tantos fusos,

sugerimos que os atletas sejam informados sobre os sintomas do jet-lag e que

sejam orientados quanto aos horários mais adequados para dormir, treinar e se

expor à luz brilhante, n

QUESTÕES I. 10

80. Tomando-se como base o modelo original (Cf. questão 51) devido ao físico e matemático

italiano Evangelista Torricelli (1608-1647)

230

, apesar do barômetro de mercúrio, a

princípio, não se propor a realizar diretamente a medição do peso da massa atmosférica

superior, no estado de equilíbrio, o peso de sua coluna de mercúrio se iguala a força

230

Evangelista Torricelli (1608-1647). Biografia. Disponível em: < http://www.dec.ufcg.edu.br/biografias/EvanTorr.html >. Acesso

em: 12 ago. 2008.

FORÇA DE

MEMBROS

INFERIORES

(N)

Figura I.12 – Mudanças de valores de força de membros inferiores em quatro

horários, nos dias 1, 3, 5 e 7, após voar 5 fusos para oeste.

272

exercida por aquela massa gasosa enquanto atua sobre a superfície livre do mercúrio

contido no reservatório do aparelho. Sendo assim, considerou-se no texto, implicitamente,

apenas a relação de proporcionalidade existente entre a altura da coluna de mercúrio do

instrumento (próxima de 760 mm quando ao nível do mar) e o peso local da camada

atmosférica.

81. Segundo MACEDO (1976, pp. 167/279-280),

[= y - y

], admitindo-se a hipótese

 e

ainda permite  p

, lida na altura zero

(nível do mar) e, também, determinar a altura h mediante o conhecimento de p e de

.

82. Por meio do gráfico apresentado deve-se observar, no entanto, que as escalas

correspondentes ao eixo das coordenadas, y, são diferentes, sendo a parte inferior à

curva para o ar, e a parte superior para a água; que a curva contínua, para o ar (como se

de gases perfeitos fosse), foi determinada admitindo uma atmosfera isotérmica (o que

implica num gradiente de temperatura nulo); uma massa específica proporcional à

pressão do lugar; e, uma aceleração da gravidade independente da altitude, enquanto,

para a curva tracejada (devido à atmosfera padrão dos Estados Unidos, em 1962), tais

suposições inexistem.

Variação da pressão com a altitude, no ar, e com a profundidade, na água supondo uma

pressão unitária ao nível do mar, exatamente.

273

Na expressão

o epp





















exibida no gráfico (onde, fazendo







, volta-se à

fórmula barométrica de Laplace), considerou-se g = 9,80 m/s

, 

= 1,20 kg/m

(a 20 ºC),

= 1,01 x 10

N/m

(= 9,87 x 10

-6

atm), y

= 0 m, e

116,0

















 km



. SISSOM

(1979, p. 67) propõe um resultado para a pressão, expresso pela equação





















, onde T

é medida absoluta de temperatura e R (= 8,3143 J·K

·mol

-1

) a constante dos gases perfeito, em que se considera uma taxa de queda ou taxa

de transição,





, constante, do gradiente de temperatura para uma atmosfera iso-

taxa-de-queda.

QUESTÕES I. 11

83. A esse respeito, Chapman & Levine (2003, apud GELLER, 2005, p. 53), afirma que:

          

determinada altitude [entenda-se:  como    

] aumenta a capacidade de performance nessas condições, tanto pelo

processo de aclimatação à altitude [menor pressão atmosférica] quanto pelas

.

Para GELLER (2005, p. 53),

ada altitude [e, portanto, com baixa

pressão atmosférica] é capaz de demonstrar, na prática, a dificuldade enfrentada

por atletas para sustentarem os desempenhos obtidos ao nível do mar [onde a

pressão atmosférica vale, por convenção, 1 atm]. [Enquanto] [...] em altitudes

superiores a 1.500 m [onde de acordo com o gráfico da Figura I.13 a pressão

atmosférica vale cerca de 0,83 atm] [...] [é] fato comprovado [...] que [...] a

capacidade de realizar esforço físico começa a ser afetada de modo mais

contundente e esse efeito pode ser constatado, em maior ou menor grau, mesmo

.

Como afirma ALMEIDA & DaCOSTA (2007, p. 39)     

condições de funcionamento limitadas a determinados valores da pressão atmosférica do

meio externo. As variações desses valores [de pressões] são detectadas e o mecanismo

. Tal

reação, que neste caso se dá para compensar       

oxigênio do ar [ambiente], permite, segundo os autores, 

274

oxigênio do ar alveolar para que a absorção de gás pelas células não sofra solução de

.

QUESTÕES I. 12

84. Em trabalhos que precedem a este, há quem sustente existir danos à saúde a 

 do nível do mar (Fox et al., 1991, apud GELLER, 2005, p. 53). No entanto,

argumenta o autor,        

 o que, a princípio, fixa uma 

[...] [para] estudos que envolvem altitude [com meio ambiente rarefeito] e desempenho

 (Wilmore & Costill, 2001; Power & Howley, 2000; Fox et al., 1991; apud GELLER,

2005, p. 53). Por isso, equívocos indesejáveis podem ser estabelecidos, conclui-se.

Para OLIVEIRA (2006, p. 77), em seu trabalho 

,

          

  E diz mais:        

[por] [...] exposição aguda à hipóxia [(quando for o caso), ainda podem sobrevir] [...]

Não obstante, no 

atletas, a finalidade do treinamento na altitude é de preparação específica para uma

competição, ou para submeter o organismo a um estresse fisiológico adicional em

       (Townsend, Gore, Hahn,

McKenna, Aughey, Clark et al., 2002; apud OLIVEIRA, 2006, p. 78).

85. Fora o fato de logo após o feito, nem mesmo o próprio Bob Beamon acreditar na marca

alcançada

231

, as curvas mostram um resultado à parte. Ele, Bob Beamon, por todas as

condições presentes ― mais sua performance excepcional, naquela ocasião ― superou a

todos batendo o récorde olímpico e mundial (ponto!). As condições eram especiais?

Possivelmente! Pois, a Cidade do México possui uma latitude baixa (19º 25‟ 12‟‟ N ≈

19,42º N); uma grande altitude (2.216 m acima do nível do mar); a menor aceleração

gravitacional de todos as vinte e nove Sedes dos Jogos Olímpicos da Era Moderna

(977,9346 m/s

); somente dois fusos horários separam a capital Washington, DC (fuso -

4), origem do atleta americano, da Cidade do México (fuso -6), local da competição;

encontra-se numa Zona climática quente, contudo, privilegia-se pela altitude e pela

contribuição do    ( ≈ - 14,2 ºC), desfrutando de um 

variad      (temperatura anual entre 12-18 ºC)

232

;

231

Vídeo sobre o salto de Bob Beamon nos XIX Jogos Olímpicos da Cidade do México em 1968. Disponível em:

< http://www.youtube.com/watch?v=FIgk75Jn9ZQ >. Acesso em: 4 set. 2008.

232

Clima. Cidade do México. Disponível em: < http://pt.wikipedia.org/wiki/Cidade_do_M%C3%A9xico#Clima >. Acesso em: 4 set.

2008.

275

portanto, o salto recorde, reflete o saldo vantajoso entre as influências negativas (se

ouvera) e as influências positivas (estas citadas), mais sua ótima condição física.

86. Possuidora de características distintas às da Cidade do México, Tóquio encontra-se a 5 m

do nível do mar; numa latitude de 35º 39‟ N (35,65º N); tem uma aceleração gravitacional

de 979,7907 m/s

; fuso horário +9; e situa-se na Zona temperada do Norte. Logo, para

um saltador, Tóquio apresenta dificuldades maiores àquelas experimentadas na Cidade

do México, sejam pelos 2.211 m a menos na altitude; pelos 16,23º a mais na latitude;

pelos 1,8561 m/s

a mais na aceleração da gravidade; pela maior diferença de fusos

horários, 13 no total (tomando-se os -4 da capital Washington, DC); pela temperatura

média (entre 4-24 ºC, durante o ano), menor por situar-se na Zona temperada do Norte;

ou por apresentar na ocasião uma velocidade do vento à favor de 0,3 m/s contra os 2,0

m/s, também à favor, no México

233

. Mesmo assim, num duelo particular com o

compatriota e tetra-campeão olímpico do salto em distância dos Jogos Olímpicos de Los

Angeles (1984), Seul (1988), Barcelona (1992) e Atlanta (1996), Carl Lewis

234

e o

medalha de prata nos Jogos Olímpicos de Seul e Barcelona, Mike Powell

235

, este último,

ao perder para Lewis por 25 e 3 centímetros, respectivamente, supera a já incrível marca

de 8,90 m de Bob Beamon, acrescentando-lhe 5 cm, ao alcançar 8,95 m.

87. Tanto neste levantamento para os saltos em distâncias, como para todos os demais

saltos horizontal (salto triplo) e vertical (salto com vara e salto em altura), são observados

os evidentes declínios nos resultados das Olimpíadas imediatamente posterior. Talvez

fruto dos desestímulos causados pelas descontinuidades dos combates desportivos,

talvez por influências sociológicas, quiçá prejudicial ao desempenho atlético.

Na abscissa de 1952, relativa aos XV Jogos Olímpicos de Helsinque (Finlândia, 1952),

muito mais pela influência da latitude de 60º 00‟ 00‟‟ N (60,00º N) do que pela altitude de

23 m acima do nível do mar, os resultados despencaram, parecendo estarem todos, de

acordo com as dificuldades inerentes ao alto valor relativo da aceleração da gravidade,

g(L, A), igual a 981,9168 cm/s

. Contudo, o mesmo parece não se dá com os resultados

não-despencados dos IX Jogos Olímpicos de Amsterdã (Holanda, 1928), vinte e quatro

anos antes (abscissa 1928). Neste Jogos, a aceleração, g(L, A), com valor porcentual

aproximado de 0,064% a menos, 981,2866 cm/s

, somente 0,6302 cm/s

menor, parecem

contradizer o “óbvio”. Que se justifique neste parágrafo, o uso abusivo do verbo “parecer”

233

Melhores saltos de sempre. Disponível em: < http://pt.wikipedia.org/wiki/Salto_em_dist%C3%A2ncia >. Acesso em: 12 set. 2008.

234

Vídeo sobre Mike Powell no III Campeonato Mundial de Atletismo em Tóquio, Japão de 1991. Disponível em:

http://www.weshow.com/br/p/3245/mike_powell_x_carl_lewis_recorde_mundial_audio_em_ingles. Acesso em: 4 set. 2008.

235

Biografías y vidas. Mike Powell. Disponível em: http://www.biografiasyvidas.com/biografia/p/powell.htm. Acesso em: 4 set. 2008.

276

por conta da impotência em se delegar à aceleração local da gravidade, em detrimento

dos fatores físicos não apurados, os exclusivos motivos.

QUESTÕES I. 13

88. No caderno 

236

, em reportagem intitulada , seu

autor declara que:

[apesar] dos esforços para se mostrar ao mundo como um anfitrião olímpico à

prova de críticas, o fato é que os Jogos ocorrem num ambiente soterrado de

problemas decorrentes de [inúmeras causas e, dentre elas, a] [...] poluição



No mesmo caderno, agora na reportagem    ,

interpretada aqui como uma sutíl alusão também a falta de visibilidade provocada pela

poluição do ar atmosférico, o autor destaca que é [... [com] problemas

como [...] devastação do meio-ambiente, entre outros...] que o Brasil, com um recorde de

277 atletas, sendo 132 mulheres, busca melhorar suas marcas entre os 204 participantes



Fato ou especulação, o problema é que sobre o tema poluição -se reconhecer a

existência de limitações fisiológicas, resistências e suscetibilidades diferenciadas [...]

, de modo a se ter em mente que 

interferir na demanda de oxigênio utilizado por atleta impedindo-o de quebrar um

[recorde] e não ter feito algum na diminuição da [performance] de um trabalhador

(PIRES, 2005, p. 39).

Assim, mesmo que os [estejam] [...] essencialmente

baseados em considerações estéticas que avaliam [...] o grau de tolerância de uma

comunidade diante de um evento como diminuição da visibilidade da atmosfera [e,

portanto] , como ressalta PIRES (2005, p. 38) em

sua avaliação, imprescindíveis se tornam os estudos feitos com base na tendência à fase

de equilíbrio dos fenômenos de transferência, para as quais inexistem variações

(SISSOM, 1979, p. 2). Incluem-se dentre alguns dos efeitos não subjetivos que afetam

não somente as propriedades atmosféricas, mas por consequência os fatores físicos até

então estudados.

236

Jornal O GLOBO. Caderno ESPORTES Olimpíadas 2008. Reportagens de Gilberto Scofield Jr. e Jorge Luiz Rodrigues, 2ª

edição – Rio de Janeiro, 3 de agosto de 2008, p. 3.

277

CAPÍTULO II

QUESTÕES II. 1.1

89. As evoluções dos saltos em distância masculino e feminino ficam evidentes pelos

traçados das curvas da questãp 100, se avaliadas apenas por conta dos valores desses

resultados. Pelos gráficos, a média aritmética aproximada de 6,06 m para os homens, em

Atenas de 1896, chega a Pequim de 2008 com uma medida central de 8,26 m. Uma

variação média positiva perto de 26,6%.

90. Já para as mulheres, as medidas de tendência central vão de cerca de 5,62 m, em

Londres de 1948, a quase 6,99 m, em Pequim de 2008. Variação esta de 19,6%

aproximadamente.

91. Um crescimento médio de 0,951% por Olimpíada, ao limitar-se tais resultados aos três

primeiros algarismos significativos, para os homens e, 1,31% por Olimpíada, na média,

para as mulheres.

92. O índice das mulheres é 37,7% maior que o calculado para os homens, se considerado

os valores aproximados descritos acima (questão 91).

93. Estes porcentuais médios aumentam ainda mais quando comparados com os recordes

mundiais vigentes, pois vão à 32,3% ou 1,15% por Olimpíada para os homens, e à 25,3%

ou 1,68% por Olímpiada para as mulheres; com um índice agora de 46,1% acima do

incremento alcançado pelos homens, ou seja, perto de 1,22 vezes a mais que os 37,7%

mostrado.

94. Nestes períodos de evoluções ao longo de 1948 a 2008 para mulheres, e de 1896 a 2008

para homens, pequenas quedas ou involuções delineiam os evidentes “retrocessos” que

a miúdo surgem nos gráficos (questão 87), como monstram, em termos de porcentagens,

a Tabela da presente questão.

Nesta Tabela mostrada, percebe-se com nítida clareza que as três maiores quedas

médias ocorrem nos Jogos de Munique (1972) com menos 3,17%, sendo seguida de

perto pela queda de menos 3,05% nos Jogos de Antuérpia (1920) e de menos 2,84% nos

Jogos de Londres (1948). Contudo, em 1952, nos Jogos de Helsinque, a queda de menos

2,23% superpõe-se sobre a já ocorrida quatro anos antes, caracterizando-se, portanto, no

maior “retrocesso”. Curiosamente, os Jogos de Antuérpia e Londres são Jogos pós-

Guerra, os Jogos de Helsinque experimentam a assim intitulada Guerra Fria e os Jogos

de Munique, o terrorismo.

278

Do total de Jogos concretamente levados a efeito, das 26 edições para os homens e das

16 para as mulheres, destacam-se 7 quedas (cerca de 26,9%) e 4 quedas (25%)

respectivamente, ocorrendo aí uma quase proporcionalidade, já que 26 está para 7 assim

como 16 está para 4,31, aproximadamente.

95. Na Tabela dada, menos 2,56% é a maior queda registrada nos Jogos de Los Angeles

(1984) para as mulheres. Naquela ocasião, por 

norte-americanos aos Jogos de Moscou [1980] esvasiava-se também o evento pelas

ausências de alguns [então] URSS, além de



237

Ao se confrontar as Tabelas (questões 94 e 95) ou mesmo os gráficos da questão 87

acima, a partir de 1948, notam-se tendências distintas na evolução média do salto

feminino relativamente ao do salto masculino, como confirmam os resultados dos Jogos

de Helsinque (1952), Tóquio (1964), Munique (1972), Montreal (1976), Los Angeles

(1984) e Barcelona (1992).

Nos Jogos de Helsinque, por exemplo, as características se invertem, pois enquanto

todos os homens apresentam resultados abaixo daqueles alcançados nos Jogos

anteriores (Londres, 1948), as mulheres exibem resultados acima. Ainda nos Jogos de

Helsinque, salvo o relevante fato de nenhum(a) dos(as) atletas que alcançaram as três

primeiras colocações investigadas nos referidos Jogos (Londres e Helsinque) serem

os(as) mesmos(as), o que por si só já traz grande significado, todos os fatores físico-

ambientais estudados precedente se reproduzem igualmente para todos, desprezadas aí

as possíveis micro flutuações decorrentes de estados físicos estacionários

238

presentes

ao Estádio Olímpico.

Igualmente curioso são os elevados resultados médios que sucedem imediatamente aos

Jogos iniciais, no caso, os Jogos de Paris (1900) para os homens e os Jogos de

Helsinque (1952) para as mulheres (Tabelas das questões 94 e 95). Neles as taxas

médias porcentuais de crescimento, de 14,68% e 8,54% respectivamente, chegam a

superar as médias de desenvolvimento daqueles demais valores em 84,7% (6,54 vezes

maior) para os homens e 66,3% (2,96 vezes maior) para as mulheres. Outra

particularidade indica que dos 16 acréscimos (∆ > 0) que integram a Tabela da quatão 94

para os homens, 12 ou 75,0% estão acima de 1,00%. Já na Tabela da questão 95,

237

Jogos Olímpicos de Verão 1984. Disponível em:

<http://pt.wikipedia.org/wiki/Jogos_Ol%C3%ADmpicos_de_Ver%C3%A3o_de_1984#Fatos.2C_destaques_e_curiosidades >.

Acesso em: 8 out. 2008.

238

Processo no qual nenhuma grandeza física macroscópica (temperatura, pressão etc.) varia com o tempo, muito embora possam

variar de ponto para ponto no espaço compreendido pelo fenômeno.

279

relativo as mulheres, dos 9 acrescimos (∆ > 0) 8 ou 88,9% também superam o porcentual

unitário.

Sobressaindo do mesmo modo, tem-se a taxa de 4,82% relativo ao acréscimo (∆ > 0) em

1968 nos Jogos da Cidade do México (Tabela da questão 94), que revela-se pelo

particular desempenho do atleta norte-americano Bob Beamon, isto, se comparado

apenas os resultados conhecidos mostrados no Tabela da questão 96 a seguir.

96. As curvas construídas na figura da questão 87, ilustram em termos gráficos os resultados

contidos no Tabela proposta, mesmo sem dar a entender o realce às divergências

“insignificantes”. Contudo, por estes conteúdos, enquanto os melhores saltos masculinos,

entre os 2º e 3º colocados, redundam em apenas 3 cm de diferença, o salto vencedor de

Beamon estabelece a dianteira de 72,5 cm da média dos resultados dos dois mais

próximos concorrentes, tornando, ao que parece, irrefutável demonstração de sua boa

performance física (referida na questão 85), ainda mais se equiparada aos

aproveitamentos das mulheres igualmente classificadas.

97. Regras Oficiais de Atletismo

239

140, 163, 184, 185 e 220 (de acordo com as informações

contidas na versão oficial produzida no Brasil por sua filiada CBAt – Confederação

Brasileira de Atletismo) e que levam em conta as etapas no corredor de aproximação, na

tábua de impulsão e na caixa de aterrissagem.

QUESTÕES II. 2.1

98. Segundo FERNANDES (1978, p. 74), as      são quatro, a

saber: [e] d)

  . Contudo, apenas para efeito didático, uma fase a mais será

inserida antes da primeira no presente trabalho, ou seja, pela ordem, antes da 

 também conhecida como corrida de aproximação, será incluída a fase a qual

receberá o nome de “fase de preparação para a corrida”.

99. Enquanto se concentra para a corrida de impulso ao longo do corredor de aproximação,

parado na origem de sua marca no momento inicial de preparação e durante todo o

tempo que lhe é permitido ali ficar, o atleta modelo manterá uma postura (ou variante

desta):

a. De pé, com um afastamento antero-posterior dos membros inferiores ao

longo da linha média do corpo e de frente para a caixa de salto;

239

Confederação Brasileira de Atletismo: regras oficiais de atletismo. – São Paulo: Phorte Editora, 2002.

280

b. O tronco eréto ou ligeiramente inclinado para a frente, conforme a

preferência, e os membros superiores em posição proximal flexionados a

90º.

100. Partindo, portanto, da origem de sua marca de uma velocidade nula (0 m/s) caberá ao

atleta modelo alcançar a máxima velocidade que sua performance o permite ao atingir a

tábua de impulsão, no final do corredor de aproximação, e ainda, na tábua chegando,

conseguir saltar. Cabe ressaltar que, caso o atleta modelo prefira, por livre escolha, partir

da origem de sua marca de uma velocidade maior que zero (0 m/s), deverá respeitar os

45 metros máximo permitido para o corredor de aproximação ao implementar sua corrida.

101. Neste momento, na tábua de impulsão, o atleta modelo deverá elevar seu centro de

massa (CM)

240

ao mais alto ponto, erguendo-o do nível médio da trajetória por ele traçada

ao longo da corrida de aproximação à máxima altura que a impulsão agora adquirida,

devido a reação gerada pela ação dos músculos de sua perna-de-impulsão sobre a tábua

de impulsão, for capaz de arremessar seu CM contra a gravidade. Em termos de energia

ou de capacidade de realizar trabalho físico, seria como se o atleta modelo, no momento

em que tocasse a tábua de impulsão, adquirisse um pacote adicional contendo energia

potencial gravitacional (energia devido à posição ocupada pelo atleta), além da energia

cinética (energia devido ao movimento do atleta) que então possui por seu movimento,

suficiente para realizar o trabalho físico contra a gravidade (trabalho negativo) ao elevá-lo

e grande o bastante para permitir, neste instante, que estas energias mecânicas (cinética

+ potencial), assim constituidas, o arremesse ao alcance máximo desejado.

102. Logo após o pé-de-apoio do atleta modelo perder contado com a tábua de impulsão, o

novo movimento descrito pela trajetória parabólica de seu CM inicia-se. Simultaneamente,

apropriado ao lançamento oblíquo que melhor ajuste-se a seu peso e ao alcance máximo

almejado, deverá existir um ângulo entre 0 (zero) e 90 graus, formado acima da horizontal

ao tomar-se o nível da caixa. Durante a flutuação, a área transversal da totalidade de seu

240

Com base na exposição descrita pelo professor MAIA (1977, p. 49) sobre “O Centro de Massa” (ou centróide, para corpos

homogêneos e uniformes), pode-se dizer que o centro de massa de um sistema material, abreviado por CM, é um ponto fictício,

porém, excepcional até mesmo por nem sempre se posicionar no corpo em questão, como é o caso de determinadas mesas. No

CM, pode-se imaginar esteja concentrada toda a massa do corpo e também aplicada a resultante de todas as forças externas às

quais esteja sujeito, qualquer que seja seu estado de movimento. No texto, o “Teorema da Existência do Centro de Massa” descrito

por MAIA (1977, p. 49), assim se enuncia:

de movimento)] do sistema, o seu momentum linear [(quantidade de movimento)] é igual ao de uma única partícula,

.

Demonstrado por Lagrange (1736-1813), em 1788, apud MAIA (1977, p. 50), o “Teorema do Movimento do Centro de Massa”

descrito a seguir, permite provar nto C se move como se moveria uma partícula de massa igual à do sistema e à qual

“O centro de massa de um sistema material se move como uma partícula onde estivesse concentrada toda a

2, ed. experimental, UFRJ. Rio de Janeiro, 1977.

281

corpo na direção do salto deverá ser a menor possível, de modo que forças

aerodinâmicas exercidas pelo ar, com ou sem vento, não reduzam os ganhos até então

adquiridos pelos esforços durante a corrida de aproximação e a impulsão. Ao atleta

modelo caberá ainda evitar que partes de seu corpo toque a superfície arenosa da caixa

de salto enquanto seu CM não atinjir o ponto mais baixo da trajetória barabólica,

relativamente ao nível da caixa, local de aterrissagem.

103. Para as condições reunidas durante todo o processo do salto em distância descrito, o

alcance ideal deveria ser atingido pelo CM do atleta modelo, entretanto, seu corpo não

se resume ao CM. Por isso, ao tocar a superfície arenosa, o choque iniciado pelo apoio

deste atleta modelo (seus membros inferiores, por exemplo) com a areia não deve se

transformar num obstáculo ao ganho daquele alcance máximo desejado, mas sim, e tão

somente, permitir que seu corpo usufrua do fenômeno da inércia associado a este

lançamento oblíquo e se deixe prosseguir adiante, não retrocedendo na queda após o

“voo”, de modo a não vir a perder aquilo que já conquistou.

QUESTÕES II. 2.2.1

104. Esta força, enquanto    (RUGGERI, 2003)

241

― destacada em

negrito ― apresenta-se com um   no ponto originário da força,

justapondo-se ao centro de gravidade

242,243

(CG) do(a) atleta; com uma  dada

pela vertical do lugar, perpendicular à pista, no caso; com  voltado para o

centro da Terra e, portanto, sempre apontada para baixo; e com uma 

241

Numa breve digressão apropriada aos propósitos do presente capítulo, extraiu-se da redação de RUGGERI (2003), da parte em

que se relembram os conceitos da vetor(mesmo sem menção ao ponto de aplicação), o seguinte trecho:

vetor foi concebida para ser usada na Física clássica [...] no sentido de representar as grandezas

vetoriais (como as forças, as velocidades etc.) que são inerentes a uma direção e a um sentido sobre essa direção.

Essa entidade foi representada por uma flecha (um segmento de reta orientado) que, desenhada em uma

determinada escala no espaço, tem um comprimento (o módulo do vetor, a intensidade da grandeza), uma direção

e um sentido sobre esta direção (ambos característicos da grandeza que ela representa). Essa entidade é, pois, de

natureza geométrica; a sua representação é real, tão concreta como um desenho. Com esses desenhos (feitos em

uma escala conveniente) [pode-se] [...] representar as forças que atuam num corpo, as velocidades [...] etc., [como

se pretende].”. RUGGERI, E. R. F.,  , Rev. Esc. Minas, v. 56, n. 3,

Ouro Preto, jul. 2003. Disponível em: < http://www.scielo.br/scielo.php?script=sci_arttext&pid=S0370-

44672003000300012&lng=pt&nrm=iso >. Acesso em 28 out. 2008.

242

217). Portanto, o ponto de aplicação da força peso ou gravitacional, ou seja, o centro de gravidade (CG) será o baricentro,

confundindo-se com o centro geométrico (ou centro de simetria) do corpo, se este for homogêneo e uniforme. (ÁLVARES, B. A.;

DA LUZ, A. M.; Curso de Física, v. 1, 3ª ed. São Paulo, HARBRA, 1992).

243

       [Mas para]

finalidades práticas [onde o campo gravitacional possa ser admitido como uniforme], não há diferença entre esses

pontos [CM e CG], exceto no caso de corpos muito extensos [...] [pois, apesar] de as direções [radiais] das forças

peso se encontrarem no centro da Terra, elas podem ser consideradas paralelas, quando atuam sobre as

universitário. São Paulo. Edgard Blucher, 1972).

282

mensurável por intervenção de um dinamômetro

244

, mas que se pode obter pela lei da

gravitação universal

245

proposta por Isaac Newton (1642-1727), bem como ser expressa

analiticamente por P = m

x g, onde P representa o peso próprio do(a) atleta, m

sua

massa gravitacional (a quantidade de matéria efetiva do corpo do(a) atleta) e g a

aceleração local da gravidade (MAROJA, et al., 2005, pp. 1-4).

Há de se ressaltar ainda sobre a força peso, P, que sua dependência com a aceleração

local da gravidade, g, a torna também dependente da latitude e da altitude, conforme se

mostrou, em módulo, por meio da equação abaixo (questões 4 e 44).

   

LsenLsenALgg 

















20058,01723,50490,978),(

105.

106. Segundo CINDRA (2008),

  vínculo é, em geral, uma restrição de natureza geométrica imposta ao

movimento do sistema [ou corpo do atleta modelo em questão]. [...] Se [o centro de

massa, CM, desse sistema] [...] puder se mover em todas as três direções no

espaço, [ele estará] [...] livre de vínculos. (Grifo nosso)

107. Ainda segundo CINDRA (2008)

 graus de liberdade. Se, pelo contrário, [...]

estiver [condicionado] a se mover ao longo de uma superfície dada [como

inevitavelmente ocorre], [...] [estará submetido] a um vínculo, geometricamente

falando, [...] [estará restrito] a se mover ao longo dessa superfície. [...] terá então

244

Instrumento com que se medem, de maneira direta, forças pela deformação que podem causar em estruturas elásticas (molas

helicoidais, por exemplo). MACEDO, H. Dicionário de Física Ilustrado, Rio de Janeiro, Nova Fronteira, 1976, p. 98.

245

GRAVITAÇÃO. In: Nova Enciclopédia Barsa, v. 7. São Paulo: Encyclopaedia Britannica do Brasil Publicações, 1999, p. 190.

•

Sentido da corrida

Corredor de aproximação

Solo

Referencial xOy

Figura II.5

Figura II.5 – Representação vetorial da força peso, P.

283

dois graus de liberdade [...]. Um sistema formado por duas [ou mais] partículas

livres tem seis graus de liberdade: três para o movimento do centro de massa do

sistema e três para o movimento das partículas em relação ao centro de massa

 (Grifo nosso)

108. Neste caso, de modo a neutralizar a ação da força peso, P, a tal força normal, N, total,

decomposta aqui em duas parcelas que atuam sob seus pés, apresenta-se sempre

perpendicular à superfície de contato, intervindo-se no respectivo ponto de contato.

   [afirma LEMOS (2004)], as forças aplicadas [força peso, por

exemplo,] é que devem ser consideradas as verdadeiras causas do movimento

[como a ação recíproca atleta modelo versus Terra], as forças de vínculo servindo

meramente para assegurar a preservação das restrições geométricas ou

(Grifo nosso)

109.

•

Sentido da corrida

Corredor de aproximação

Solo

Referencial xOy

Parte A

Figura II.6 – Representação vetorial da força normal, N.

284

110.

111. A força causada pelo peso do ar atmosférico sobre sua cabeça e seu corpo em geral, ou

dito de outra maneira, a força causada pela pressão atmosférica, F

; e a força ocasionada

pelo peso do ar atmosférico deslocado pelo volume de seu corpo, ou seja, pela força de

 (HEWITT, 2002, p. 253) atmosférico, E.

112. Na Figura a seguir, aspira-se passar a ideia limitada, bi-dimensional, de como os vários

elementos de força devido à pressão atmosférica, F

, que compõem a força de pressão,

― tridimensionalmente exercida pelo fluido atmosférico sobre o atleta modelo ―

convergem para o ponto denominado por centro de pressão, ou seja, para o ponto de

aplicação da resultante, F

, de todas essas contribuições elementares.

113. No modelo a seguir, representa-se uma das infinitas forças determinadas pela pressão

atmosférica suportada pelo atleta modelo no decorrer da competição.

•

Sentido da corrida

Corredor de aproximação

Solo

Referencial xOy

Parte B

•

Figura II.6 – Representação vetorial conjunta da força peso, P, e das forças normais N

e N

que agem no atleta modelo.

Sentido da corrida

Corredor de aproximação

Solo

Referencial xOy

Parte A

•

Representação vetorial das forças de pressão, F

, que agem no atleta modelo.

285

114.

 





































pppp

epSFFFFFF

321

...

, onde F

≡ IF

I) é a

intensidade da soma de todas as pequenas contribuições elementares rotuladas por F

com o índice subscrito i (i = 1, 2, 3, ..., n).

115.

116. Apesar de o presente interesse estar restrito às ações sobre o corpo do atleta modelo,

VENNARD (1978, pp. 35-36; 45), falando a respeito de lanas

em compêndio destinado a estudantes de Engenharia, afirma que:

módulo, direção, sentido e ponto de aplicação da força total que

atua sobre um objeto submerso num líquido é assencial para o projeto de represas,

tanques, recipientes, comportas, navios e projetos semelhantes. Para uma área



varia sobre a área; para planos não horizontais o problema é complicado porque

ocorre variação da pressão com a altitude. Entretanto, [...] as pressões em líquidos

        [Teorema de

Stevin

246

] [...] Nos gases, [...] através de pequenas distâncias [altura de um(a)

atleta, por exemplo] [...] a variação de pressão com a profundidade [quando se

246

Teorema de Stevin ou Teorema fundamental da Hidrostática. Simon Stevin (1548-1620), matemático, mecânico e engenheiro

civil nascido na cidade de Burges, Bélgica, deu grandes contribuições à ciência. Disponível em:

<http://www.dec.ufcg.edu.br/biografias/SimonSte.html >. Acesso em: 8 nov. 2008.

Figura II.8

•

Sentido da corrida

Corredor de aproximação

Solo

Referencial xOy

Parte B

•

Representação vetorial conjunta das forças peso, P, normais N

e N

e de pressão, F

, que agem no atleta modelo.

O’



Superfície sólida de um

segmento corpóreo

qualquer do atleta modelo

Normal à

superfície S

Ângulo que a força de pressão forma

com a normal à superfície S.

Força de pressão

elementar

Figura II.7 – Segmento corpóreo submetido à força de pressão elementar.

286

admite uma densidade constante] é tão pequena que normalmente é desprezada

 (Grifos nossos)

117. Parece não haver dúvidas quanto à importância que se deve dar ao módulo, a direção, ao

sentido e ao ponto de aplicação das forças em estudos (   ), como

enfatiza o professor John King Vennard (1909-1969) e tantos outros autores. Por outro

lado, confirmam-se também dificuldades em se lidar mesmo com ubmersos

[...] [como] planos não horizontais [...] [quando]     ,

como descritos acima, em que as circunstâncias são menos desfavoráveis que aquelas

em que o atleta modelo ora se insere: de um meio () compressível (ou não

incompressível) como é o caso real do ar atmosférico; de uma densidade para a qual

“ser” invariante () é uma conveniente aproximação, pela pouca

altura que possa ter o atleta modelo; e de não ser o(a) atleta ubmersa [...]

[tão pouco] enquanto ser humano (

). Mas Vennard não descreve situação semelhante a do salto em distância e

esta não foi encontrada na literatura consultada, motivo desta inserção.

118. Quanto à força de empuxo, E, simbolizada na da questão, diz GONÇALVES (1979, p.

448) ao enunciar o Teorema

247

de Arquimedes (287-212 a.C.), que:  

mergulhado num líquido [ou fluido (líquido ou gás) de uma maneira geral, ar atmosférico

inclusive,] sofre ação de uma força vertical, orientada de baixo para cima, igual ao peso



E acrescenta ao acentuar:

E = peso do líquido deslocado =

LIQSUB





.

Nesta expressão, entende-se V

SUB

como o volume submerso do corpo; 

LIQ

como a massa

específica do líquido (do fluido); e g como a aceleração local da gravidade.

Já para o professor Paul G. HEWITT (2002, p. 253), referindo-se ao ar atmosférico, 

objeto [o corpo do atleta modelo, por exemplo] rodeado por ar sofre ação de uma força de



247

Segundo Dalton Gonçalves   [chamar o enunciado devido a Arquimedes] de Princípio [como o fazem] [...]

 (GONÇALVES, Dalton.; Física: mecânica / Dalton Gonçalves. – 3. ed. – Rio de Janeiro: Ao Livro Técnico, 1979, p.

448). Entretanto, para Horácio Macedo que faz uso do termo Princípio:

[é] proposição que se deduz logicamente de um conjunto de outras e que tem um conteúdo verificável

experimentalmente. Neste sentido, as leis físicas que não sejam princípios básicos de uma teoria, são teoremas.

Não é comum, porém, denominá-las assim. [E Princípio é] Uma lei [...] [ou seja, a] expressão de uma regularidade

essencial que caracteriza um fenômeno ou um grupo de fenômenos [...] que tem um papel básico numa teoria [...]

[argumentando]             (MACEDO, H.

Dicionário de Física Ilustrado. ed. Nova Fronteira, 1976, pp. 202; 282; 339.).

287

119. Pode-se falar da resultante entre o peso próprio e o empuxo, a que fica sujeito o atleta

modelo, ou o peso aparente medido habitualmente em balanças de mola (dinamômetros).

120. Em nota, VENNARD (1978, p. 54) esclarece o que se deve levar

em conta, afirmando:

[

gVE

LIQSUB





] foi feito com a suposição de

que o fluido envolve completamente o corpo; se assim não fosse, o conceito de

força de empuxo [Teorema de Arquimedes] deveria ser estendido, de modo

análogo, a fim de levar em consideração as partes do corpo não recobertas pelo

fluido. Um navio encalhado no fundo do oceano é um exemplo clássico disto; neste

caso

121.

Sentido da corrida

Corredor de aproximação

Solo

Referencial xOy

Parte A

•

Representação vetorial da força de empuxo, E, que agem no atleta modelo.

288

122.

123. Isto se deve possivelmente à presença de forças de atrito estático, F

, entre os pés ou

sapatilhas (do atleta modelo) e a superfície da pista de competição, suficiente para

mantê-los imóveis ou em equilíbrio mecânico ou, melhor dizendo, em equilíbrio

fluidomecânico.

124. Inconveniente por vezes por gerar desgastes ou dissipar calor, o atrito torna-se

indispensável entre os pés ou sapatilhas dos(as) atletas e a pista de Atletismo para os

quais, sem atrito, as atividades de permanecer parado,     

(DYSON, 1978, p. 55), seriam praticadas por quem quer que seja, não fossem estas

forças. (Tradução nossa)

125.

     [sólidas] em contato [como os pés ou

sapatilhas do atleta modelo e a pista de Atletismo,] apresentarem tendência a se

 [F

No caso de a força aplicada [por violação do equilíbrio fluidodinâmico] não ser

suficiente para colocar o corpo em movimento, a força de atrito se opõe à força

aplicada e é chamada força de atrito estático [F

]. Esta não possui um valor único e

pode variar entre zero e um certo valor máximo, chamado força de atrito estático

máximo [F

ae M

] [...]. Com boa aproximação, este valor é independente da área de

contato [dos pés ou sapatilhas em questão] e é proporcional à força normal [ N ]

que a superfície [da pista] exerce sobre o corpo [do atleta modelo]. A constante de

proporcionalidade [

 (MAIA, 1977, p. 44)]    [ µ

] [...].

Assim, podemos escrever:

[0 ≤ │F

│ ≤ │F

ae M

│ e │F

ae M

│ = µ

x │N│]“.

126. Sem atrito entre a sapatilha e a pista sintética seria impossível correr.

Figura II.10

Sentido da corrida

Corredor de aproximação

Solo

Referencial xOy

Parte B

•

Representação vetorial conjunta das forças peso, P, normais N

e N

, de pressão,

e de empuxo E, que agem no atleta modelo.

289

127. O não uso de sapatilhas trazem grandes desvantagens se comparado a aderência que as

sapatilhas-de-prego

248

proporcionam, a ] finalidade dos sapatos para competições é

dar proteção e estabilidade aos pés e [proporcionar] um atrito    . (Grifo

nosso)

128. Sobre os benefícios do piso sintético relativamente aos demais, segue trecho da

reportagem do “Jornal Hoje” de Cascavel, Paraná, ao denunciar que  

, porquanto, [a pista] de atletismo

:

            

sintética [...] não há projeto [...] para trocar o piso da pista que é composto por pó

de brita. [...] a construção de uma pista sintética nos moldes da que foi construída

ano passado pelo governo do Estado no Colégio Estadual do Paraná, em Curitiba,

custaria em torno de R$ 2 milhões. O piso é de material antiderrapante, que

proporciona mais estabilidade aos atletas, diminuindo risco de quedas e, por

consequência, de lesões. [...] De acordo com os atletas que treinam [...] as

diferenças com uma pista de material emborrachado são grandes. [...] a falta de

estabilidade, diminuição da impulsão e o cansaço como fatores negativos

          

       em também

apontou diferenças entre os dois pisos foi a atleta [...] que compete na marcha

atlética. [...] O professor de atletismo [...] avaliza a opinião de quem treina na pista

[...] ressaltando que o desgaste físico é muito grande pela diminuição do atrito.

         

mostrando um tênis [possivelmente uma sapatilha-de-prego] próprio para corridas

para explicar como é o contato do atleta que corre num piso de pó de brita. O

problema maior está nas pequenas travas existentes no solado dianteiro do tênis

 Jornal Hoje (2008)

249

248

Pregos. REGRA 143: Disponível em: < http://www.faergs.org.br/REGRAS.pdf >. Acesso em: 14 dez. 2008.

“Número de Pregos

3. O solado e o calcanhar dos sapatos deverão ser construídos de modo a permitir o uso de até 11 pregos.

Qualquer número de pregos até 11 pode ser usado, mas o número de posições dos pregos não pode exceder de

11.

Dimensões dos Pregos

4. Quando uma competição for realizada em pista sintética, a parte do prego que se projeta do solado ou do

calcanhar não deve exceder 9 mm, exceto no salto em altura e lançamento do dardo, onde não pode exceder de

12 mm. Esses pregos deverão ter um diâmetro máximo de 4 mm. Para pistas não sintéticas, o comprimento

máximo permitido do prego será de 25 mm e o diâmetro máximo de 4 mm.

Sola e o Calcanhar

5. O solado e/ou o calcanhar podem ter sulcos, ondulações, denteados ou protuberâncias desde que sejam feitos

do mesmo material ou similar ao do solado.

No salto em altura e no salto em distância, o solado deve ter uma espessura máxima de 13 mm e o calcanhar no

salto em altura deve ter uma espessura máxima de 19 mm. Em todas as outras provas o solado e/ou calcanhar

poderão ter qualquer espessura. (Grifo nosso)

Nota: A espessura da sola e do calcanhar do sapato será medida desde a distância entre o lado interno superior e

o lado externo inferior, incluindo os números acima mencionados e incluindo qualquer tipo ou forma de palmilha.”

249

Jornal Hoje. JOGOS ABERTOS: Corredores do Paraná serão obrigados a competir no pó de brita. Cascavel, Paraná. Edição nº

4954 - sexta-feira, 04 de abril de 2008. Disponível em: <http://www.jhoje.com.br/04042008/esportes.php >. Acesso em: 22 dez.

2008.

290

129.

130.

131. Vento aparente: Uma composição vetorial do    [ou  ]

(FERREIRA, 1975, p. 1449; CAETANO, 2008) originado pelos fenômenos naturais a viger

relativamente as coordenadas geográficas inerentes, a ser medido por anemômetros

ligados a pista (referencial xOy), e do    (CAETANO, 2008), auto-

produzido pelo movimento, relativo a pista, do atleta modelo e que, muito embora produza

efeitos no referencial do centro de massa (CM), não se faz presente nos registros do

anemômetro fixado a pista.

132. FOX et al.(1992, pp. 349-350; 361), afirma ainda que:

•

Sentido da corrida

Corredor de aproximação

Solo

Referencial xOy

Parte B

– F

ae E ∕ ∕

+ F

ae D ∕ ∕

Representação vetorial conjunta das forças peso, P, normais N

e N

, de pressão, F

de empuxo E e de atrito estático, F

, que agem no atleta modelo.

ae E

ae D

•

+ F

ae D ∕ ∕

– F

ae E ∕ ∕

– F

ae D ┴

+ F

ae E ┴

Eixo Central do

Corredor de

Aproximação

Sentido da Corrida

Esboço da pagada deixada

pela sapatilha esquerda

Referencial xOy

Parte A

Representação vetorial da força de atrito estático, que agem no atleta modelo.

291

F, que atua sobre um elemento de área não será

normal nem paralela ao elemento. [...] Se o corpo estiver se movendo através de

um fluido viscoso [ou se um fluido viscoso estiver escoando ao redor do corpo

submerso], tanto forças de cisalhamento [paralelas] quanto de pressão

[perpendiculares] atuam sobre ele [...] [e] A força resultante, F, pode ser dissociada

nas componentes paralela e perpendicular à direção do movimento. A componente

] da força paralela à direção do movimento é a força de arrasto, F

, e a

[componente F

da força] perpendicular à direção do movimento é a de

sustentação, F

. [...] [Onde, por arrasto entende-se] a componente da força sobre

um corpo que atua paralelamente à direção do movimento [...] [e por sustentação] a

componente da força aer.

133. O  será o próprio   como visto, isto é claro, se existir vento.

Logo, estas forças de arrasto, F

, e de sustentação, F

, somente deverão ser

consideradas se o(s) anemometrista(s) da competição verificarem alguma medição

diferente de zero (0 m/s) registrada pelo anemômetro, qualquer que seja a 

informação sobre o vento [...] [dada pela] biruta [...] posicionada em uma posição

apropriada [nas] [...] provas de saltos, [...] para mostrar ao [a] atleta a direção e força

, conforme diz a “Regra 144.3” (CBAt, 2002-2003, p. 93; FAERGS,

2006-2007, p. 10)

250, 251

134. Ilustrado na figura

252

abaixo, o anemômetro é um instrumento destinado a medir

velocidade de substâncias gasosas, por exemplo, o ar atmosférico. O anemômetro de

conchas mostrado, também um dos mais comuns, tem sua medição baseada no

movimento de rotação o qual fica submetida quando seu sistema mecânico giratório é

exposto a força da corrente de ar.

250

Confederação Brasileira de Atletismo: regras oficiais de atletismo, op. cit., p. 93.

251

FAERGS – Federação de Atletismo do Estado do Rio Grande do Sul, op. cit., p. 8.

252

Fonte: Disponível em: < http://images.google.com.br/images?hl=pt-BR&source=hp&q=anemometro&um=1&ie=UTF-

8&ei=HunYSovDG4mOuAe18tyHDg&sa=X&oi=image_result_group&ct=title&resnum=4&ved=0CCkQsAQwAw >. Acesso em: 16

out. 2009.

292

135. Biruta ou manga do vento (Figura abaixo)

253

é um dispositivo destinado a indicar a direção

do vento, diferentemente do anemômetro que mede sua velocidade.

136. Para o professor Dayr SCHIOZER (1996, p. 490),

erado não-viscoso e com geometrias de

corpos bastante simples, o estabelecimento da distribuição de tensões é um

problema bastante complexo. Para escoamentos viscosos, as dificuldades crescem

e mesmo os casos mais simples só podem ser resolvidos após a introdução de

hipóteses simplificadoras, que quase sempre permitem apenas soluções



Ainda segundo SCHIOZER (1996, p. 491),



meios fluidos foi feita por [Isaac] Newton [(1642-1727)], com base no teorema da

conservação da quantidade de movimento: a força exercida pelo fluido no corpo é

igual à razão de variação da quantidade de movimento no fluido, em vista da



137. SCHIOZER (1996, p. 491) assegura que Newton teria equivocado-se ao propor tal teoria

por não considerar o corpo como um todo, limitando-se apenas a sua parte dianteira,

àquela que estaria de frente para o vento. Mas que, mesmo assim, muito embora se

tenha conhecimento daquele engano, na atualidade tem-se por hábito entender a

intensidade da resistência de arrasto, aqui representda por I F

I  F

, como aquela dada

pela expressão a seguir,

vACF





onde C

, identificado como coeficiente de resistência, dependeria da forma, da posição e

da velocidade do corpo e também de propriedades do fluido, em que o produto 

253

Fonte: Disponível em: < http://images.google.com.br/images?hl=pt-BR&source=hp&q=biruta&um=1&ie=UTF-

8&ei=Ve7YSoWKFsqHuAfOlPiHDg&sa=X&oi=image_result_group&ct=title&resnum=4&ved=0CB0QsAQwAw >. Acesso em; 16 out.

2009.

293

seria a pressão dinâmica e A a área da superfície total do corpo projetada na direção do

movimento.

138. Para GRIMSEHL (1932, p. 367), a componente de sustentação, F

, pode ser determinada

pela expressão abaixo, onde C

é o coeficiente dimensional de sustentação.

vACF





139. Da mesma forma que C

, estes [coeficientes] dimensionais [...] [C

e C

] podem ser

determinados experimentalmente como funções do ângulo



, o ângulo de ataque do

qual depende a relação F

entre a força de sustentação, F

, e a força de arraste, F

140. Conforme a “Regra 135” (CBAt, 2002-2003, p. 85)

254

ou a “Regra 136” (FAERGS, 2006-

2007, p. 8)

255

, O Anemometrista deve [...] verificar a velocidade do vento na direção da

. Já a “Regra 260.10b” (CBAt, 2002-2003, p. 208)

256

afirma que [se] a velocidade do vento medida na direção do

               .

(Grifo nosso)

Uma outra regra, a “Regra 163.10-11” (CBAt, 2002-2003, p. 104; FAERGS, 2006-2007, p.

15)

257, 258

, determina que:

O registro do Anemômetro se fará em metros por segundo, arredondado até o

seguinte decímetro superior, em sentido positivo. [...] O anemômetro mecânico

deve ter uma proteção apropriada para reduzir o impacto de qualquer componente

de vento cruzado. Quando tubos são usados, seu comprimento de cada lado do



Ao exemplificar, esta referida “Regra 163.10” acima mencionada enuncia que:  um

registro de +2,03 metros por segundo [vento a favor] se anotará como +2,1; um registro

de -2,03 metros por segundo [vento contra] se anotará como -

254

Confederação Brasileira de Atletismo: regras oficiais de atletismo, op. cit., p. 85.

255

FAERGS – Federação de Atletismo do Estado do Rio Grande do Sul, op. cit., p. 8.

256

Confederação Brasileira de Atletismo: regras oficiais de atletismo, op. cit., p. 208.

257

Ibid., p. 104.

258

FAERGS – Federação de Atletismo do Estado do Rio Grande do Sul, op. cit., p. 15.

294

141.

142. Quanto ao vento induzido (experimentado pelo atleta modelo e medido do referencial do

CM), sua grandeza variará de zero enquanto o(a) atleta permanecer parado(a) (e neste

momento F

D induzido

= 0 newton), a um valor proporcional a velocidade, v, mantida pelo(a)

atleta em relação à pista, a qualquer tempo, conforme descrito na equação da questão

137 (visto isto, F

D induzido

= ½ x C

x 

(– i), em newtons, onde i é o vetor unitário

na direção Ox).

Aplicada ao centro de empuxo, CE, a resultante vetorial das resistências, F

 F

aparente

 F

D real

), gerada pela ação conjunta dos ventos real e induzido como já fora dito,

limitar-se-á a figura da questão 143 a seguir, as forças de arrastos reais + F

D real

ou – F

real

, enquanto houver vento (F

D real

 0 newton), visto que na situação presente do atleta

modelo, em repouso, somente esta condição seja admitida.

Figura II.12 – Esquema representativo das forças de resistência do ar, F

, contra e a favor.

Sentido da Corrida

Referencial xOy

•

Eixo Central do

Corredor de

Aproximação

Situação A

D induzido

D real

D aparente

Composição Vetorial

Esboço do corpo

do(a) atleta

correndo

D induzido

D real

D aparente

Composição Vetorial

Situação B

295

143.

144. A estrutura ( a ) da questão, apresenta uma força de resistência real, F

real

, devido a uma

rajada fictícia tridimensional de vento cruzado cujas componentes F

, F

D lateral

e F

, são

respectivamente as forças de sustentação, de arrasto lateral e de arrasto frontal ou

simplesmente arrasto. Esta força de resistência real, F

real

, somada vetorialmente a força

de arrasto induzida, F

induzida

, conduz a resultante vetorial de arrasto aparente, F

aparente

, ou

meramente força de resistência, F

, cuja direção passa pelo centro de empuxo, CE, do

atleta modelo, de modo que:

Portanto, ao se supor uma condição geral admitiu-se o atleta modelo em movimento,

acarretando assim, a força de arrasto induzida, F

induzida

, ou seja, uma força de arrasto

induzida diferente de zero, F

induzida

≠ 0 newton, mas que será desconsiderada na medida

Representação vetorial conjunta das forças peso, P, normais N

e N

, de pressão, F

, de empuxo E,

de atrito estático, F

e resistência do ar, F

, contra o movimento, que agem no atleta modelo.

•

Sentido da corrida

Corredor de aproximação

Referencial xOy

Situação A

– F

D real

Solo

– F

ae E ∕ ∕

+ F

ae D ∕ ∕

•

Sentido da corrida

Corredor de aproximação

Solo

Referencial xOy

Situação B

– F

ae E ∕ ∕

+ F

ae D ∕ ∕

+ F

D real

Representação vetorial conjunta das forças peso, P, normais N

e N

, de pressão, F

, de empuxo E,

de atrito estático, F

e resistência do ar, F

, a favor do movimento, que agem no atleta modelo.

aparente

= F

induzida

+ F

real

296

que o desportista se mantenha em repouso, então, F

induzida

= 0 newton. Da mesma forma,

tal suposição ocasiona uma força de sustentação, F

, tão indispensável à aviação, como

ilustrado

259

abaixo (figura a seguir), ao passo que no salto em distância se torna

irrelevante.

Contrariamente, a depender de sua intensidade, a força de arrasto lateral, F

D lateral

, pode

levar o(a) atleta a afastar-se tanto lateralmente do eixo central do corredor de

aproximação, a ponto de levá-lo, na finalização, a aproximar-se em demasia das bordas

da caixa de aterrissagem, ensejando riscos de acidente.

Por último, a força de arrasto, F

, no caso, de mesma direção e sentido da força de

arrasto induzida, F

induzida

, juntas geram, nestas condições, o desconforto de levar o(a)

atleta a um esforço muscular extra por conta da demanda de suas necessidades.

Neste caso, por consequência, estendendo-se a equação anterior, tem-se:

Diferentemente da estrutura ( a ), a estrutura ( b ) da questão não apresenta a força de

sustentação, F

= 0), como se pode ver e, portanto, de acordo com a pretensão, todas

as forças, agora coplanares, encontram-se num plano horizontal e paralelo ao solo,

seccionando assim o atleta modelo na altura de seu Centro de Empuxo, CE. Logo, a nova

resultante vetorial de arrasto aparente, F

aparente

, terá menos uma componente, ou seja:

259

Esquema das quatro forças aerodinâmicas básicas que atuam no avião. Fonte: Disponível em:

<http://www.passeiweb.com/saiba_mais/voce_sabia/como_aviao_voa >. Acesso em: 27 Jan. 2009.

aparente

= F

induzida

+ (F

+ F

D lateral

+ F

)

aparente

= F

induzida

+ (F

D lateral

+ F

)

Figura II.15 – Distribuição de forças aerodinâmicas num avião.

297

Finalmente, (c) com a eliminação da força de arrasto lateral, F

D lateral

, (F

D lateral

= 0), chega-

se ao caso particular estudado na questão 141, “Situação A”, onde, F

≡ F

real

, isto é:

Ou, como já se havia dito, somente:

145. Segue as condições necessárias:

I. Para o equilíbrio de translação:

Σ

= 0  (ALONSO, 1972, p. 68).

Ou ainda,

P + N + F

+ E + F

+ F

= 0

II. Para o equilíbrio de rotação:

= 0

(ALONSO, 1972, p. 68).

Ou seja,

P x r

+ N x r

+ F

x r

+ E x r

+ F

x r

+ F

x r

= 0

Onde r

(i = 1, 2, 3, ... n) representa o vetor posição, relativo a um ponto, P, arbitrário

qualquer, dos pontos de aplicação das diversas forças consideradas (ALONSO, 1972, p.

57).

QUESTÕES II. 2.2.2

146. Grandeza vetorial definida como variação temporal da posição, relativamente a um

referencial adotado.

v 

147. Grandeza vetorial definida como variação temporal da velocidade, relativamente a um

referencial adotado.

aparente

= F

induzida

+ (F

)

aparente

= F

induzida

+ F

real

298

a 

148. Aceleração cuja direção e sentido concordam com o sentido arbitrado como positivo na

trajetória adotada.

149. Razão entre espaço percorrido e o tempo necessário à realização do trajeto.





150. Segundo SOUZA et al. (2006):

o de tempo que

decorre entre apresentação de um estímulo não - antecipado até o início da

resposta da pessoa. O tempo de reação também representa o tempo que um

indivíduo leva para tomar decisões e iniciar ações, portanto, representa uma

medida do indicador da velocidade de processamento de informação, sendo assim,

é uma das medidas mais importantes da performance humana em muitas

situações.

Para Magill (1998) o tempo de reação é uma medida de resultado do desempenho

que indica quanto tempo uma pessoa leva para iniciar um movimento, ou ainda, é o

intervalo de tempo entre um estímulo e o início de uma resposta de movimento e

inclui não o movimento em si, mas somente o tempo antes do movimento começar.

Para Santos (1993) o tempo de reação reflete o tempo de processamento de

informações necessário para uma determinada resposta, que, por sua vez, permite

fazer inferências sobre os mecanismos subjacentes que envolvem tal tarefa; em

termos de performance quanto menor for o tempo de reação maior a eficiência dos

mecanismos e processos centrais.

Segundo Weineck (2000) sob tempo de reação compreende-se aquele tempo que



151. No texto, fala-se da  no Atletismo, contudo, parece

razoável a descrição apresentada por LIMA et al. (2004) para 

 do Judô, quando afirma que:

[como, por exemplo, o comando das

largadas nas provas do Atletismo], conhecida como velocidade de reação motora

ou tempo de reação (TR), é o intervalo de tempo entre o momento da apresentação

do sinal externo e o início da resposta muscular apropriada (SCHMIDT, R. A. apud

LIMA et al., 2009), sendo essencial para competidores de judô [e outros, de um

modo geral].”

152. Na figura desta questão, a linha sinuosa horizontal superior, A, corresponde a um pé e a

linha sinuosa horizontal inferior, B, ao outro. Em cada horizontal, indistintamente, os

299

intervalos retos definidos pelas semirretas verticais simbolizam as ocasiões em que o pé,

indiferentemente de qual, toca o chão e os intervalos com arcos simbolizam as ocasiões

em que o pé, A ou B, move-se sem apoio. O esquema ainda mostra nos intervalos de

tempo a e c ambos os pés apoiados no chão; no intervalo de tempo b, somente o pé B

mantém-se apoiado, enquanto o pé A move-se sem apoio. E concluindo, afirma

PERELMAN (1971, pp. 31-32): -se

os intervalos de tempo [...] [a e c.]. (Tradução nossa).

153. Na desta questão, mostra-se as ocasiões (em b, d e f) em que o(a) corredor(a) mantém

ambos os pés movendo-se sem apoio, como que a “flutuar” no pequeno lapso de tempo.

Nisto, acentua PERELMAN (1971, p. 32), .

154. Nos momentos da corrida em que ocorre o contato do pé A ou B com a pista, como

sugere a figura da questão 153 acima, nos intervalos de tempo a, c, e etc., o(a) atleta

impõe uma nova aceleração ao seu movimento por conta da reação sobre ele, gerada

pela resultante vetorial constituída pelas forças normal, N, e atrito estático, F

(BLACKWOOD, 1971, p.175) ou, como anteriormente ressalvado, o(a) atleta fica

submetido a uma aceleração positiva ― e sempre positiva ― a menos que por uso às

vezes inadequado da sapatilha-de-prego a força de atrito estático, F

, imprimida, tenha

seu sentido invertido, podendo causar, de imediato, a queda do(a) atleta. Note-se que a

inversão dos sentidos de qualquer uma das forças de atrito estático, + F

ae D ∕ ∕

– F

ae E ∕ ∕,

indicadas nas figuras da questão 143, possibilitará o atleta modelo de cair, conduzindo-o

ao solo de decúbito ventral ou de decúbito dorsal, respectivamente, deduz-se.

155.

Figura II.19 – Representação vetorial da composição das forças normal, N, e força de atrito

estático, F

, atuando sobre o atleta modelo.

Referencial xOy

Sentido da corrida

Corredor de aproximação

Solo

•

+ F

ae D

300

156. Se a força de atrito estático, F

, imprimida, tiver seu sentido invertido, poderá causar, de

imediato, a queda do(a) atleta. Note-se que a inversão dos sentidos de qualquer uma das

forças de atrito estático, + F

ae D ∕ ∕

– F

ae E ∕ ∕,

indicadas nas figuras da questão 130,

possibilitará o atleta modelo de cair, conduzindo-o ao solo de decúbito ventral ou de

decúbito dorsal, respectivamente, deduz-se.

157.

158. Para uma massa constante, como se admite ser a massa, m, do atleta modelo, assim

poderá ser escrita:

= P + N + F

+ E + F

= m x a

onde, F

é a propalada força resultante, m a massa do atleta modelo, a

a aceleração

resultante e P, N, F

, E, e F

as demais forças consideradas.

159. Se a força normal, N, em módulo, for igual à intensidade do peso próprio, P (I N I = I P I

ou simplesmente N = P), isto implicaria, a princípio, em se ter o empuxo, E, igual a zero

(E = 0), levando o referido modelo a um estágio simplificado (irreal, portanto) no qual se

desprezaria todos os efeitos causados pela atmosfera terrestre.

160. Por outro lado, em se considerar num novo modelo, o módulo da força normal, N,

elaborado no esquema da referência adotada (questão 157), a ser maior do que a

intensidade do peso próprio, P (I N I > I P I ou somente N > P) e, como consequência,

admitir o empuxo, E, a ter sentido contrário (– E), deixaria este, portanto, de ser empuxo

por contrariar a definição dada anteriormente. Seria como se ter a força de sustentação,

, atuando às avessas, relembra o autor.

Figura II.22 – Composição vetorial das forças peso, P, normais N

e N

, de pressão, F

de empuxo E, de atrito estático, F

e resistência do ar, F

, contrário ao

movimento, que atual sobre o atleta modelo.

•

Referencial xOy

Sentido da corrida

Corredor de aproximação

Solo

301

161. A despeito das conjecturas analisadas acima (questões 158, 159 e 160) serem ou não

factíveis, as forças que contribuirão diretamente para a solução encontrada, neste caso,

serão efetivamente a força de atrito estático, F

, e a força de resistência do ar ou arrasto,

, como demonstra-se a seguir.

162. Logo, a equação da questão 158 pode ser reduzida, sem embargo, à equação disposta

como segue:

= F

+ F

= m x

= m x a

onde, por

representa-se a variação temporal da velocidade e por u

o unitário na

direção da força resultante.

163. Os(as) atletas precisariam manter suas velocidades máximas dentre dos valores limitados

por tais forças de reação, para assim, evitarem escorregões. Isto, a princípio, traria

incovenientes quanto a melhoria de novas marcas ou recordes. Portanto, parece razoável

admitir, quando nada como hipótese, que estes atletas não vêm conseguindo superar o

valor máximo do atrito estático, F

ae M

, tanto assim, que não se tem constatado casos ou

mesmo relatos de deslizamentos (escorregadelas do pé para trás) que contradigam tais

observações, corroborando assim, enquanto fatos, a adoção de um valor desconhecido



260

(cf. questão 164), a ser perquisado.

164. Os parâmetros contidos na expressão da força de arrasto, F

= F

, parecem

exigir que se leve em conta o fato notório de que, enquanto corre, a área transversal, A,

do corpo do(a) atleta não permanece constante, já que depende da inclinação em relação

a pista, enfatizada nas Figuras das questões 155 e 157, e esta inclinação muda ao longo

do percurso; do movimento coordenado e sincronizado de seus membros superiores e

inferiores que por vezes, no decorrer da disputa, deslocam-se em diferentes padrões e

ainda contribuem para a manutenção do movimento combinado da translação e da

260

Lê-se: psi.

Versão simplificada da composição das forças que atuam sobre o atleta modelo.

•

302

oscilação do plano frontal do corpo do(a) saltador(a) e do movimento discreto mas

excêntrico de sua cabeça, afora o equilíbrio fluidodinâmico proporcionado pela atuação

singular dos olhos e dos ouvidos. Por outro lado, a forma (), o volume (V), a posição (s =

s (x, y, z, t)) e a velocidade (v) de seu corpo, que estão contidos no cálculo do coeficiente

de resistência, C

261

, além das propriedades do fluido (pressão dinâmica (

), massa

específica (), viscosidade ()...), todos variam, mesmo que por suas respectivas ordens

de grandezas tais variações sejam desprezíveis.

QUESTÕES II. 2.2.3

165. Ao chutar a bola de futebol ou futsal, ao rebater com a raquete a bola de tênis, ao golpear

com o taco a bola de golf, ao tocar com o pé de impulsão a tábua de salto, os atores

experimentam como em tantas outros modalidades, as consequências de tais ocorrências

momentâneas.

166. O choque mecânico pode ser entendido como o tipo de interação entre dois ou mais

corpos rígidos quando estes colidem suas superfícies ao entrarem em contato mútuos. A

colisão seria o nome dado ao choque entre partículas que ao interagirem aproximam-se

uma da outra.

167. Em semelhantes ocasiões, como também acontece na natureza, 

, assegura FERENCE JR. et al. (s/d,

p. 101). Quando isto se dá,

         o [denominadas forças

internas] são frequentemente muito mais intensas que quaisquer forças externas

presentes [produzidas por terceiros], e o tempo de duração [...] [do choque

mecânico em particular] é tão pequeno que os corpos não se movem,

apreciavelmen. (TIPLER, 1978, p. 266 seq.).

168. Esta quase imobilidade dos corpos, denominada , não deixa

de ser uma aproximação justificável pelo fato de a força impulsiva média, F

I m

, ser 

muito maior que qualquer outra força e [o intervalo de tempo] 

a não haver praticamente movimento durante [o choque mecânico citado] (TIPLER,

1978, p. 272).

Quanto a mencionada , F

(FERENCE JR. et al., s/d, p. 107; KELLER

et al. 1997, p. 255), como assim é chamado algumas vezes o impulso, I, diz KELLER et

261

Cf. SCHIOZER, D.; op. cit., p. 491

303

al. (1997, p. 255) ser esta 

   . Já o impulso ou impulsão, I, é este a grandeza física que

caracteriza os efeitos desta força efêmera.

169. Da mesma forma, segundo o  descrito por GOLDEMBERG (1977, p.

149), o [ I ] no intervalo [...] [de tempo 

final

 t

inicial

] é igual à

variação da quantidade de movimento [ p ] da partícula [ou corpo] no intervalo de tempo

[ ] no qual a força [ F ] .

170. Esta variação da quantidade de movimento (ou momento linear ou momentum), p,

[pode ocorrer] [...] quando há uma variação na massa de um objeto [(o corpo em

observação)], ou na sua velocidade, ou em ambos. Se o momentum muda

enquanto a massa se mantém constante [conforme se supõe permanecer a massa

do(a) atleta e], como [o] é na maioria dos casos, então a velocidade muda. Ocorre

aceleração. E [...] [quem] produz a aceleração [...] é [a força de impulsão, F

, no

caso em estudo, provocada pelo atleta modelo, na tábua de impulsão]” (HEWITT,

2002, p. 99).

171. Assim, utilizando-se da segunda lei de Newton (1642-1727), F =

(p) =

(m x v), para

uma força, F, dependente do tempo, t, ( F = F(t) ), e da [linear]

como o fator central e controlador em casos de impactos [,] descoberta pelo físico inglês

John Wallis [(1616-1703)] (FERENCE JR. et al., s/d, p. 103), pode-se escrever, como o

fazem conjuntamente TIPLER (1978, p. 268) e GOLDEMBERG (1977, p. 149), que

I =



final

inicial



final

inicial

= m



final

inicial

= ∆p

172. Ou, de um modo mais simples,

I = ∆p = m x (v

final

– v

inicial

)

onde, por v

inicial

e v

final

representam-se as respectivas velocidades em t

inicial

e t

final

, como

descrito no .

173. Nota-se nitidamente uma considerável deformação na bola. Tal deformação, contudo,

ilusoriamente não se vê no taco. Outro detalhe nada patente, mas razoável de se admitir,

diz respeito ao barulho que semelhante tacada deve ter produzido no ambiente do

evento. Menos evidente, talvez, todavia não menos dígno de menção, seja a sensível

porém indelével alteração na temperatura dos dois corpos ou ainda, os efeitos incômodos

304

da percussão que levam jogadores de tênis, beisebol e outros afins a, por exemplo,

segurar o taco [de beisebol] pelo centro de percussão no sentido de evitar a desagradável

 (ALONSO, 1972, p. 307).

174.

Energias antes do choque

Energias depois do choque

= E

+ E

∆

+ Q

→

= E’

+ E’

∆

Q’

Discriminação

= ½ ∙ m ∙ v

E’

= ½ ∙ m ∙ v’

= ½ ∙ m ∙ v

+ m ∙ g ∙ h

E’

= ½ ∙ m ∙ v’

+ m ∙ g ∙ H

∆

= energia disponível

E’

∆

= energia disponível

Q = energias dissipadas

(deformações, vibrações, calor etc.)

Q’ = energias dissipadas

(Q’ ≠ Q, em valores)

175. O choque com o pé/perna de impulsão do atleta modelo na tábua de impulsão provocará

perdas de energia pela propagação de vibrações mecânicas transversais (barulho), pela

repercussão de vibrações mecânicas pelos tecidos do corpo do(a) atleta (sensivelmente

na perna em questão), pela troca de calor sensível (de pouca relevância, no caso) e pelas

deformações dos conjuntos “pé com sapatilha-de-prego” e “tábua com plasticina”,

inclusive com falha do(a) competidor(a) (seguida de punição), quando da deformação

permanente da camada de plasticina, num dos casos de “queima” do salto por 

solo além da linha de medição com [a sapatilha] , “Regra 185 1.(a)” (CBAt, 2002-

2003, p. 144; FAERGS, 2006-2007, p. 31)

262,263

176. Pelo exposto, portanto, das seis forças estudadas, peso próprio (P), normal (N), atrito

estático (F

), empuxo (E), resistência do ar (F

) e força de pressão atmosférica (F

apenas as forças normal (N) e de atrito estático (F

) enquadram-se, neste

acontecimento, como forças internas.

177. As demais (peso próprio (P), empuxo (E), resistência do ar (F

) e força de pressão

atmosférica (F

)), então, classificam-se como forças externas. Inclusive a força de

resistência do ar (F

), a única que dentre aquelas, de súbito, por uma rajada abrupta e

262

Confederação Brasileira de Atletismo: regras oficiais de atletismo, op. cit., p. 144.

263

FAERGS – Federação de Atletismo do Estado do Rio Grande do Sul, op. cit., p. 31.

305

sem precedentes, poderia criar uma situação de impossibilidade à conservação da

quantidade de movimento e levar, segundo FERENCE JR. et al. (s/d, p. 105), 

vetorial dos momentos [lineares do sistema “pé do atleta modelo  tábua de impulsão

com plasticina” ou por extensão, “atleta modelo (como um todo) – tábua de impulsão”]

[...], [imediatamente] antes e [imediatamente] depois do [...] [choque, a] não [ser] [...] a

. O que ocorrendo, levaria a uma não conservação da quantidade de movimento,

ou seja, neste caso, o momento linear imediatamente antes do choque seria diferente do

momento linear imediatamente depois do choque, sendo assim expresso: ∆p

antes

≠

∆p

depois

, argumenta o autor.

178. p

antes

p

depois

m x v

+ m

x v

= m x v’ + m

x v

’

I = ∆p = m x (v’ – v) = m x [(v’

+ v’

) – (v

+ v

)]

179.

Antes

Depois

•

N’

F’

Tábua de impulsão sob os

efeitos das forças de ação

causadas pelo pé de

impulsão do atleta modelo.

Tábua de

impulsão

•

Pé de impulsão do atleta

modelo sob os efeitos das

forças de reação da tábua de

impulsão.

Perna de impulsão

do atleta modelo

Figura II.26

Com amparo na

3ª Lei de Newton

Figura II.26 – Ação e reação das forças normal, N, e força de atrito estático, F

306

180. Essas energias, oriundas de processos bioquímicos, estariam, desta forma, distribuidas

de maneira a consignar a necessária demanda de sustentabilidade. Assim, as perdas

pelo choque no ato da impulsão, bem como aquelas pequenas dissipações sucessivas

dos choques no espaço da corrida, teriam a possibilidade de serem compensadas.

Em outros termos, as energias em parte se compensariam, pressupõe-se, de modo a

garantir a execução sequenciada das etapas. Deste modo, seus valores imediatamente

antes e imediatamente depois do choque, devido a força de impulsão, F

, relacionariam-

se como mostra a questão 174, presume-se:

181.

 

E 









Onde,





182. Na equação da questão anterior (181), se e > 1, então





, logo 

183.

           

uma força de atrito, f’

, no sentido da corrida, induzindo sobre si, assim, um atrito

estático de reação da tábua, f

, de sentido contrário ao da corrida, a soma

temporária, f

+ n, deste atrito com a reação à normal, n’, imprimida para baixo,

perpendicularmente a tábua, deverá, inevitavelmente, fazer com que surja uma

força de impulsão, f

, indesejável ao avanço, mas que deveria ser evitada ou,

quando nada, minimizada. Deste modo, mesmo com retardo, este impulso

desfavorável que prossegue enquanto o CM avança ao girar em torno do ponto de

apoio, tenderia, por força da inércia do corpo ainda em movimento, colocar o(a)

atleta naquela posição limiar ideal proposto por Ray e que, se supõe, deva ser

 (Figuras a seguir)

307

Figura II.28

Com amparo na 3ª Lei de Newton

Tábua de impulsão sob os

efeitos das forças de ação

causadas pelo pé de impulsão

do atleta modelo.

Tábua de

impulsão

n’

f’

•

Pé de impulsão do atleta

modelo sob os efeitos das

forças de reação da

tábua de impulsão.

Perna de impulsão

do atleta modelo

Figura II.28 – Ação e reação das forças normal, N, e força de atrito estático, F

Figura II.27 – Representação vetorial da composição das forças normal, N, e força de atrito estático,

, atuando sobre o atleta modelo no instante do choque com a tábua de impulsão.

•

Referencial xOy

Sentido da corrida

Solo

Linha de medição

Tábua de Impulsão

308

QUESTÕES II. 2.2.4

184.

hkmsm

/2,37/32,10

69,9

00,100







hkmsm

/3,37/36,10

30,19

00,200







185. Considerando a aceleração local da gravidade, g, em Pequim, no valor de 980,1551

cm/s

, a 59 metros acima do nível do mar e nas coordenadas 39,92° N e 116,38° L e para

um ambiente “ideal”, ou seja, sem ar atmosférico que possa oferecer resistência devido a

força de resistência do ar, F

; o valor encontrado para A

, levando em conta o erro de

propagação inerente, será de aproximadamente (10,87 ± 0,02) metros, como se vê

abaixo:

 

scm

87,10

/101551,980

/32,10

/1551,980

/32,10









Levando em conta o erro de propagação inerente a expressão utilizada para A

, temos:

 

002,00000001,0002,0

/801551,9

/000001,0

/32,10

/01,02











































Logo, o erro absoluto devido será de:

mmA

02,087,10002,0 

















Daí,

 

mAA

02,087,10 

186. O resultado teórico encontrado na questão anterior (185), encontra-se a 1,92 metros (≈

21,4%) acima do atual recorde mundial de 8,95 metros, devido a Mike Powell, e a 1,97

metros (≈ 22,1%) acima do recorde mundial anterior, alcançado por Bob Beamon.

187. Excetuando-se conjecturas sobre performances atléticas incertas que hão de vir, ou

injustas comparações entre desempenhos em períodos de tecnologias distintas, ou ainda

perspectivas do potencial humano que se possam trazer consigo, só resta reavaliar as

[as quais] claramente

(HALLIDAY, et al., 1991, p. 55). Da

mesma forma, investigar o que possa estar a reduzir a velocidade, 

, imediatamente

após o choque, talvez por conta da área transversal, A, do corpo do(a) competidor(a),

309

exposta devido ao estilo do salto adotado ou por sua postura no “voo”. Ou ainda, levar em

conta as sutilezas das propriedades do meio na determinação das ações da força de

resistência do ar, F

. Pesquisar o ângulo de lançamento,



, mais apropriado ao peso

próprio, P, do(a) atleta e ao alcance máximo, A

, desejado e também, não subestimar a

dependência da aceleração local da gravidade, g, com a latitude e a altitude. Por fim,

entender que  [pode] parecer surp    

[poderá] 

, como argumenta HALLIDAY, et al. (1991, p. 55).

188. Bastaria supor, como descreve HALLIDAY, et al. (1991, p. 55),

         [ou atleta modelo] se movimenta, não

[exerce] [...] qualquer influência sobre o seu movimento, [vindo a constituir-se em]

uma hipótese razoável para velocidades baixas. Entretanto, conforme a velocidade

cresce, a discrepância entre os nossos cálculos e o movimento real torna-se



189. Calculando o alcance máximo, A

, num local de latitude 0º onde, de acordo com a

resposta dada à questão 16, a aceleração da gravidade mede 978,0490 cm/s

, tem-se:

 

sen

hkm

scm

senhkm

senv

175

/100490,978

120

/6,3

/160

/0490,978

602/160































 

sen

hkm

scm

senhkm

senv

7,75

/100490,9782

/6,3

/160

/0490,9782

60/160

































 

sen

hkm

scm

senhkm

senv

87,7

/100490,978

/6,3

/160

/0490,978

60/1602

































190. Quanto ângulo de lançamento,



, apropriado ao peso próprio, P, do atleta modelo e ao

alcance máximo, A

, cobiçado, declara DYSON (1978, p. 164) “[...] [que para] distintas

combinações de velocidade de aproximação e de peso [...] [o] maior ângulo possível tem

que estar sempre muito abaixo dos 45° (ângulo recomendado por conduzir, por vezes, no

310

(Tradução nossa). Semelhante afirmação, corroborada por

HEWITT (2002, p. 179), sustenta que       

atirados por humanos é obtido para ângulos de lançamentos menores do que 45 graus 

e não é por causa da resistência aerodinâmica [apenas].

191.

Quando a velocidade v’ (com intensidade igual a 10,32 m/s) tem sua direção

definida pelo ângulo



( = 45°), relativamente a horizontal (eixo-x).

Mmmmmmmmmm

Mmmmmmmmmmm

Para │v’ │ = 10,32 m/s



= 45°

│v’

│ = │v’ │ • cos



= 7,30 m/s

│v’

│ = │v’ │ • sen



= 7,30 m/s

Logo, │v’

│ = │v’

│

∆ t = 2 • t

∆ t = 2 •















senv



∆ t = 1,49 s

 

2

 

senv





= 2,72 m

= v’

• ∆ t =

 

senv



 2'

= 10,87 m

Nota: Adotou-se para g (aceleração local da gravidade) o valor de Pequim.

45°

311

192.

Quando a velocidade v’ tem sua direção definida pelo ângulo



( = 45°),

relativamente a horizontal (eixo-x), mas a componente │v’

│ é que vale 10,32 m/s.

Mmmmmmmmmm

Mmmmmmmmmmm

Para │v’

│ = 10,32 m/s



= 45°

│v’ │ =



cos

= 14,59 m/s

│v’

│ = │v’ │ • sen



= 10,32 m/s

Logo, │v’

│ = │v’

│

∆ t = 2 • t

∆ t = 2 •















senv



∆ t = 2,11 s

 

2

 

senv





= 5,43 m

= v’

• ∆ t =

 

senv



 2'

= 21,72 m

Nota: Adotou-se para g (aceleração local da gravidade) o valor de Pequim.

193. Sempre que a soma de dois ângulos de lançamento for igual a 90°, como mostra a Figura

da questão e a velocidade de lançamento, v

, e a aceleração local da gravidade, g, se

mantiverem invariáveis, pode-se conseguir, no vácuo, o mesmo alcance.

194. Seria esta orientação uma maneira indireta de levar o(a) atleta a compensar os efeitos

“negativos” estabelecidos pelo ar atmosférico? Porque, para um(a) saltador(a) de altura,

parece rasoável a busca da máxima altura, mas para um(a) saltador(a) de distância, além

de um tempo de “voo” mais longo, o que esta conquista traria, se o mesmo alcance pode

ser conseguido com um ângulo de lançamento menor? Ou, já seria este ângulo de

lançamento menor, aquele pretendido para a obtenção da maior altura? Perceba-se como

das três elevações, a de maior componente horizontal, ou seja, a que mais contribui para

 (KRING, 1975, p. 92), é justamente a curva

menos elevada.

195. A talvez discreta alusão, mas de especial importância, feita ao centro de massa (CM),

quando se tenta passar o quanto este 

toda a massa e todas as forças externas [ao corpo do atleta modelo] 

(GOLDEMBERG, 1977, p. 198), seja a interpretação dada a quase impossibilidade,

45°

312

contida em si pelo estilo do salto, de alterar a trajetória do CM descrita durante o “voo”.

Segundo GOLDEMBERG (1977, p. 199), 

              .

Portanto, salvo ventos violentos sobre as pequenas áreas transversais do corpo que

possam de fato influir no desempenho do(a) atleta, pela força de resistência exercida pelo

ar, o que justificaria a “quase impossiblilidade” dita anteriormente, tal assertiva deixaria de

imputar ganhos ao feitio do salto.

QUESTÕES II. 2.2.5

196. No Portal do Colégio São Francisco

264

, em seu    ,

encontra-se a seguinte definição para salto mortal, não definido na respectiva “Regra 185-

1d” da IAAF:         

[possivelmente passando pelo CM do referido corpo].

197. Rigorosamente não, pois, partindo-se da definição dada na questão anterior (196), a

rotação em torno da linha horizontal que passa pelo CM teria que ser completa, ou seja,

teria que ter 360º, o que não ocorre num salto Fosbury.

198. Após percorrer a primeira metade do “voo” e antes de definitivamente aterrissar, o atleta

poderia executar um giro de 180º em torno do eixo vertical que passa por seu CM, de

modo que a aterrissagem se desse com ele de costas para o sentido original do

movimento do salto ou de frente para o corredor de aproximação e, assim, pela inércia,

ao proceguir na queda, não retroceder. Menos acrobática ou radical, seria aterrissar

totalmente agachado, mas de maneira a impor à frente seu CM, não voltando,

semelhantemente aos saltos olímpicos de Adhemar Ferreira da Silva.

199. Atente-se para o que diz Forhlich, 1980 apud HALLIDAY (1991, p. 250) sobre a

conservação do momento angular, ao descrever um salto ornamental para frente (Figura

a seguir)

265

, em que a atleta ao sair do trampolim faz uma série de rotações estéticas em

direção à água.

            

momento angular não pode mais ser alterado. Aproximando o tronco das pernas e

           omento de

inércia (em torno de um eixo ortogonal que passa pelo centro de massa) é

consideravelmente reduzido, fazendo com que sua velocidade angular seja

consideravelmente aumentada. Saindo desta posição dobrada e assumindo uma

 do mergulho, ela produz um aumento do seu momento

264

Portal São Francisco. Disponível em: < http://www.portalsaofrancisco.com.br/alfa/natacao/glossario-de-saltos-ornamentais.php

>. Acesso em: 22 out. 2009.

265

Adaptada de FONTE: HALLIDAY, D.; et al.; Física básica. Rio de Janeiro. LTC – Livros Técnicos e Científicos, 1991, p. 249.

313

de inércia, fazendo diminuir, portanto, sua velocidade angular ao entrar na água.

[...] O momento angular da mergulhadora, L, permanece constante durante o salto;

[...] Note também que o centro de massa da mergulhadora descreve uma trajetória



200. Afora os custos necessários à eficácia do arranjo, necessário seria estudar as

viabilidades técnicas da pretensão.

201. Um amplo aproveitamento da inércia naturalmente disponível ao final do lançamento

oblíquo deve possibilitar o imbricamento dos membros inferiores do atleta modelo, de

modo a não permitir os efeitos que o leva a retroceder na queda. A impulsão mostrada na

figura

266

da questão, ocasionada no exato momento em que o(a) atleta toca a superfície

arenosa, deve ser minimizada ao máximo, para tornar este choque o mais plástico

possível (coeficiente de restituição, e, igual a zero), diferentemente daquele na tábua de

impulsão, mesmo que por suas características, seja difícil evitá-lo.

QUESTÕES II. 3

202. Se a adoção de referencias inerciais ou galelianos não conduzir a erros consideráveis a

ponto de compromoter os resultados obtidos mesmo em casos de sistemas acelerados,

como é o caso da Terra, a não adoção de referenciais não-inerciais evitará o estudo das

forças fictícias.

266

Em parte, a Figura II.33 foi montada com dados colhidos do trabalho do Professor Ms. Jéferson Vianna (UFJF). Disponível em:

< http://www.jefersonvianna.hpg.ig.com.br/atletismosaltoedistancia.PDF >. Acesso em: 04 fev. 2008.

Figura II. 32

•

Figura II.32 – Salto ornamental para frente, em trampolim.

314

203. As forças de interação (ação a distância ou de ação por contato) estudadas foram: peso

próprio (P), normal (N), atrito estático (F

), empuxo (E), resistência do ar (F

) e força de

pressão atmosférica (F

), já as forças fictícias foram: Einstein, de Coriolis, centrífuga e de

Euler.

204. Ao comentar a respeito de forças fictícias, MAIA (1977, p. 187) alerta:

com a

interação entre partículas [...] ou entre partículas e radiação, dependendo [...]

apenas [...] de escolha de referencial. Mas, note [...] também [...] que, a despeito

disso, forças inerciais são reais, no sentido de que podem produzir efeitos físicos

em nada distintos dos que são produzidos por forças de interação. Como bem o diz

SARD:

Pelo fato de que não são diretamente devidas a outras partículas, as

forças inerciais tem sido chamadas, também, forças fictícias. Mas, seus

efeitos sobre o movimento relativo a um referencial acelerado são tão

reais como aqueles das interações partícula-partícula. Centrifugadoras

funcionam!        

and Classical Particle Dynamics. New York, Benjamin, 1970. p.

(Sard, 1970 apud MAIA, 1977, p. 187).

205. Ao referir-se à força de Coriolis, SILVEIRA (2000) ressalva que esta força ao atuar sobre

partículas (corpos) em movimento relativo à Terra, produz acelerações sempre inferiores

ao produto da velocidade desenvolvida por estas partículas (corpos) e o fator 1,5 x 10

-4

. E

acrescenta:

[a] força de Coriolis [...] pode produzir notáveis efeitos [em] [...] circunstâncias,

como por exemplo: [...] massas que se desloquem com grande velocidade

(centenas de metros por segu         

artilharia. [...] [sobre] massas de ar que se movimentam com velocidades da ordem

de dezenas de metros por segundo por longos intervalos de tempo, [...] [e sobre]

massas que, apesar de terem baixas velocidades, se movimentam por tempos

longos, quase livres de forças horizontais e perpendiculares à velocidade, exceto a



Sobre o mesmo assunto, assegura ALONSO (1972, p. 125):

[efeito de Eötvös], faz

com que o corpo caia a sudeste [...] [da posição verticalmente baixada] no

hemisfério norte e a nordeste [...] [da posição verticalmente baixada] no hemisfério

sul. [Mas] [...] [esse] efeito [...] deve ser levado [...] em consideração [...] para o

bombardeio de grandes altitudes [e] para mísseis balísticos intercontinentais. [...]

No caso de um corpo movendo-se no plano horizontal, [...] [no] hemisfério norte, a

componente horizontal [...] tende a desviar para a direita uma trajetória inicialmente

reta, e [...] no hemisfério sul, para a esquerda.

315

Pelo exposto, parece razoável que se declare o quanto insignificantes possam ser os

efeitos por ventura atribuídos às forças fictícias ou inerciais na prática deste desporto, já

que para a sua eficácia os fenômenos envolvam grandes massas, grandes velocidades e

grandes altitudes, contrariamente aquelas grandezas do salto em distância. A cerca disto,

ao tratar das forças inerciais, inclusive as ainda não mencionadas forças de Einstein e de

Euler, MAIA (1977, p. 189) narra o seguinte:

          

partícula [corpo] situada em baixa altitude e cuja velocidade relativa à Terra não

seja muito grande. Consequentemente, o erro que se comete considerando a Terra

como um referencial inercial é irrelevante, [...] [é] uma atitude muito difundida, que

não traz consigo nenhum erro conceitual e que facilita sensivelmente a

exemplificação

CAPÍTULO III

QUESTÕES III. 1

206. Note-se o quanto afastado da borda interna da raia Bolt executa sua prova.

Evidentemente um melhor posicionamento seria aquele que tangenciasse a curva, sem,

contudo, levá-lo a tocar na linha que delimita as raias. Assim, não seria desclassificado

como o foram seus adversários olímpicos Wallace Spearmon (americano) e Churandy

Martina (caribenho) na final dos 200 metros rasos, corrida no Estádio Olímpico conhecido

como “Ninho de Pássaro”.

207. Atente-se para as competidoras das raias 3, 4 e 6, enumeradas da direita para a

esquerda na figura da questão. Perceba-se como se posicionam quase no centro das

respectivas raias.

208. Enquanto isto, a atleta da raia 5, em posição exemplar relativamente à raia, tangencia a

curva numa bela demonstração de aproveitamento deste recurso.

316

209.

210.

hkmsm

/8,31/83,8

64,22

00,200







211. Modelo da Pista Oficial de Atletismo

267

Disponível em: < http://www.cbat.org.br/pistas/pista_oficial_cbat.pdf >. Acesso em: 18 mai. 2009.

Figura III.3

r + λ

Raia

Trajetória

adotada

pelo(a) atleta

Linha de medição

da raia

Linha (faixa)

limítrofe à raia

Linha (faixa)

limítrofe à raia

Atleta modelo

visto do alto

O pólo fixo (hipotético)

Ox eixo polar (hipotético)

φ ângulo vetorial ou argumento

r raio vetor

λ variação arbitrária do raio vetor

Fazendo:

λ λ > r

Então, para  expresso em radianos,

tem-se que:



CD = (r + λ

Logo, CD > AB

Notas:

3) Os valores 5 e 20 que compõem a Figura são

medidas expressas em centímetros (cm);

4) A raia mede no máximo (1,22 ± 0,01) metros.

Figura III.3 – Trecho esquemático da curva de uma pista oficial de Atletismo.

317

318

212. Em cada uma das retas mede-se o valor de 84,39 metros, enquanto em cada uma das

curvas o valor de 115,61 metros (verificação efetuada segundo os dados da CBAt,

relativamente a 

268

213. O ângulo γ (gama) tem o valor de 42,5039° (≈ 0,741833 rad). Logo, com base no ângulo

raso, a soma dos ângulos α (alfa), β (beta) e γ (gama), dá 180 graus, ou seja, α + β + γ =

180°. De fato, se α = γ, chega-se a um valor para β igual a 94,9922° (≈ 1,65793 rad), ao

se considerar a precisão mantida pelos seis algarismos significativos em questão.

Agora, recorrendo-se a expressão: s = r • γ, do s

[da circunferência de círculo] subtendido pelo ângulo central [...] [γ, em radianos]

(THOMAS, 1970, p. 180), e levando-se em conta que a linha de medição afasta-se da

borda interna da curva em 30 centímetros na primeira raia, aproximam-se então da

medida deste arco de 27,30 metros, com um raio total de 36,80 metros, já incluídos os 30

centímetros a mais.

Daí, para o arco relativo ao ângulo β e o mesmo raio r de antes, tem-se outro arco s’

medindo cerca de 61,01 metros. Portanto, toda a curva, da tangente B a tangente C, no

sentido horário, mede nada menos que 115,61 metros, ou seja, 2 x 27,30 m + 61,01 m =

115,61 m.

214. Para conferir este resultado, dobra-se o valor de 115,61 metros devido às duas curvas e,

da mesma forma, dobra-se o valor de 84,39 metros referente às duas retas que

completam a volta da prova dos 400 m rasos e, com efeito, constata-se a identidade, pois

2 x 115,61 m + 2 x 84,39 m = 400,00 metros.

215. Por conseguinte, se nesta primeira raia o(a) atleta resolver correr ao longo da linha

média, estará acrescentando ao raio de 36,80 metros, mais 31 centímetros. Ou seja, o

novo raio será de 37,11 metros. Com isto, o comprimento da curva também aumenta indo

agora para 116,58 metros.

216. Haverá um incremento de 97 centímetros ou em torno de 0,83% da curva. Por extensão,

para todas as outras raias, a elevação chegaria a 1,27 metros ou 1,09% da curva,

aproximadamente, já que para as sete raias externas a linha de medição situa-se a 20

centímetros do arco interno das respectivas raias.

268

Pista Oficial de Atletismo. Disponível em: < http://www.cbat.org.br/pistas/pista_oficial_cbat.pdf >. Acesso em: 18 mai. 2009.

319

217. A partir de 2004, “Regra 160.4” (FAERGS, 2006-2007, p. 12)

269

, as raias foram reduzidas

de (1,25 ± 0,01) metros (CBAt, 2002-2003, p. 97)

270

para no máximo (1,22 ± 0,01) metros,

cada uma.

Atenção: Da questão anterior (217), inclusive, a questão 227, na ordem, todas as

respectivas respostas podem ser encontradas na planilha a seguir.

269

FAERGS – Federação de Atletismo do Estado do Rio Grande do Sul. Regras de Competições 2006  2007, p. 12. Disponível

em: < http://www.faergs.org.br/REGRAS.pdf >. Acesso em: 13 dez. 2008.

270

CBAt - Confederação Brasileira de Atletismo: regras oficiais de atletismo. – São Paulo: Phorte Editora, 2002, p. 97.

320

Tabela 3.1 ―

Relação das Medidas Calculadas para a Curva, com 8 Raias, de uma Pista Oficial de Atletismo

Ordem

Discriminação

Medidas (em metro) por Raias

Raias

Larguras das raias

1,22

Raios internos das raias

36,50

37,72

38,94

40,16

41,38

42,60

43,82

45,04

Afastamentos das bordas internas das linhas de medições da pista, nas raias

0,30

0,20

Raios das linhas de medições da pista, nas raias

36,80

37,92

39,14

40,36

41,58

42,80

44,02

45,24

Raios das linhas médias das raias

37,11

38,33

39,55

40,77

41,99

43,21

44,43

45,65

Comprimentos das curvas, sobre as linhas de medições da pista

115,61

119,13

122,96

126,79

130,63

134,46

138,29

142,13

Acréscimos aos comprimentos das curvas, devido aos afastamentos laterais (referência G1)

0,00

3,52

7,35

11,18

15,02

18,85

22,68

26,52

Comprimentos das raias na curva para a prova dos 200 m rasos, sobre as linhas de medições da pista

115,61

Comprimentos das curvas sobre as linhas médias das raias

116,58

120,42

124,25

128,08

131,92

135,75

139,58

143,41

Acréscimos aos comprimentos das raias na curva, devido às localizações das linhas médias (J1 - G1)

0,97

1,29

Acréscimos aos comprimentos das curvas, devido aos afastamentos laterais (referência J1)

0,00

3,84

7,67

11,50

15,34

19,17

23,00

26,83

Comprimentos das raias na curva para a prova dos 200 m rasos, sobre as linhas médias das raias

116,58

Valor utilizado para π na expressão: s = r • γ, onde γ é expresso em radianos

3,141592654

321

228. (1) Aumenta-se a velocidade para se manter o tempo inalterado (o que, a princípio,

demandaria maior potência

271

, P, visto que

vFP 

); ou (2) tem-se o tempo aumentado

por se manter a velocidade constante (medida esta, indesejável). Há, contudo, um meio

termo que também poderia ocorrer, qual seja (3) o de aumentar em conjunto tanto a

velocidade quanto o tempo (perder-se-ia um pouco no tempo, porém a potência exigida

seria menor). Portanto, das três hipóteses, parece que a de número um é a melhor ou,

por assim dizer, menos ruim, uma vez que a pretensão é sempre a de superação.

Todavia, mais arrojado seria (4) aumentar em muito a velocidade (mesmo em detrimento

do desgaste), para assim superar o tempo com um novo recorde. Com isto, volta-se ao

início da proposta, ou seja, basta correr no máximo, sobre a linha de medição.

229. Inegavelmente, o tempo de 22,64 segundos da velocista Verônica Campbell-Brown da

Jamaica (questão 210), poderia reduzir-se para 22,53 segundos se ao invés de percorrer

a curva pela sua linha média, na raia 4, ela a tivesse feito pela linha de medição da

mesma raia, o que lhe daria, em conclusão, um ganho de 11 centésimos de segundo ou,

em termos porcentuais, 0,4859% (0,5%).

230.

QUESTÕES III. 1.1

231. Dentre todas as forças estudadas, a força de pressão, F

, talvez seja a única que possa

ser considerada imparcial. Isto porque, até onde se percebe, esta parece não depender

das características do(a) atleta quanto ao perfil, se esguio ou achaparrado. Portanto,

salvo reações orgânicas individuais não tratadas na presente análise, bem como

eventuais flutuações pontuais do fluxo atmosférico, passivas de ocorrerem num Estádio

Olímpico, a pressão do ar atmosférico será a mesma para todos(as) os(as)

competidores(as) locais.

271

POTÊNCIA: A potência P é a taxa de transferência de energia por unidade de tempo. KITTEL, C. et. al.; Curso de Física de

Berkeley. Mecânica, v. 1. São Paulo. Edgard Blucher, 1970, p. 138.

Tabela 3.2

Pontos de Referência da Raia

200,00 m

200,97 m

201,95 m

400,00 m

401,94 m

403,90 m

322

232. Por outro lado, o mesmo não se pode dizer quanto ao peso próprio, P, do(a) atleta, pois

este depende da massa, m, de seu corpo e da aceleração local da gravidade, g, comum a

todos(as). Do volume submerso, V

sub

, do corpo do(a) competidor(a), além de outros

parâmetros e, por consequência, o peso próprio aparente, P + E, também. Assim,

igualmente o é a força normal, N, enquanto agente equilibrador desse peso próprio

aparente. E mais, sob o mesmo ponto de vista, a força de atrito estático, F

, que

depende da força normal, e por último, de acordo com os estudos realizados no presente

trabalho, a força de resistência do ar, F

, por depender da área transversal, A, do corpo

do(a) corredor(a), assim como de sua velocidade, v (questão 137).

233. Com efeito, na curva, uma sétima força efetivamente se permite sentir,

independentemente do(a) competidor(a). Do ponto de vista do(a) atleta, esta força age

como se o(a) puxasse para fora da curva, permitindo-lhe inclinar-se contrariamente, isto

é, para dentro da curva. Esta ação, justificada com outros argumentos por um observador

inercial ou galeliano, se deve a força centrífuga, F

234. Tanto a velocidade escalar (rapidez), v, cuja variação instantânea se dá por conta da

aceleração tangencial, a

, devido a equivalente componente do atrito estático, F

situada entre a pista e o pé ou sapatilha do corredor na tangente à curva, quanto à

aceleração centrípeta, a

ct,

gerada pela componente normal (radial) do atrito estático, F

ao longo da reta que passa pelo centro, O, da curva, são por assim dizer, em conjunto, os

esteios das inclinações observadas. No esquema abaixo, arbitrariamente no ponto P da

linha de medição da pista, na curva, pretendeu-se relacionar as acelerações produzidas

pelas componentes normal e tangencial da força de atrito, bem como a velocidade, v,

inerente a uma massa, m (do corpo do(a) atleta), supostamente constante.

Figura III.8 – Decomposição conjunta da força de atrito estático, F

, e da

aceleração a, tangente a linha de medição.

•

Linha de

Medição

da pista

Normal

a Curva

Centro

Hipotético

da Curva

Tangente

a Curva

Ponto de apoio

do (a) atleta

sobre a pista

Curva

•

323

235. Percebe-se na “Foto 1” (à esquerda), relativamente a “Foto 2”, uma maior inclinação

lateral, isto, somente é possível devido a sua maior velocidade.

236. Adiante, na Figura, estendeu-se em detalhes ao lançar mão das forças de resistência do

ar, F

, centrífuga, F

, e do peso próprio aparente, P + E, num esforço para dar ao todo um

aspecto tridimensional.

Assim, enquanto a componente normal, F

, do atrito estático, impede que o pé do(a)

atleta derrape lateralmente para fora da curva, arrastado por inteiro pela ação real da

força centrífuga, F

, e que o(a) leva a inclinar-se para dentro da curva, também contribui

com a aceleração normal, a

, incumbida de mudar a direção de sua velocidade, v. Esta

aceleração, por vezes chamada de aceleração centrípeta, a

, também permite justificar a

diferença entre as inclinações dos atletas na questão 235 acima (velocidade na Foto 1,

maior que velocidade na Foto 2).

Da mesma forma, a componente tangencial, F

, do atrito estático, não permite o

escorregamento de seu pé para trás, como igualmente o faz enquanto a trajetória é

retilínea, e ainda produz a aceleração tangencial, a

, responsável pela variação, aumento

no caso, da intensidade da velocidade, v.

237. Na primeira equação abaixo, em módulo, a força de atrito, F

, tangente a curva, a massa,

m, do(a) atleta e a aceleração tangencial, a

, ou a variação temporal da velocidade

escalar, v, desenvolvida. Já na segunda equação, as grandezas velocidade escalar, v,

do(a) velocista e sua massa, m, bem como o raio, R (seguimento OP, nas figuras das

questões 234 e 236), da trajetória curva e a força centrípeta, F

•

Linha de Medição

da Pista

Tangente

a Curva

Curva

Centro Hipotético

da Curva

Normais as

Curvas

Atleta modelo

inclinado à frente

e lateralmente

Figura III.9 – Forças que atuam no atleta enquanto faz a curva da pista de Atletismo.

324

mamF

tgtg



mamF

ctct



238. Para o técnico Ahylton da Conceição, as inclinações tanto para o lado da curva quanto

para frente, deveriam ser as mais acentuadas possíveis, por isso bradava: 

  . Da mesma forma, ao atender o comando, o(a) atleta não só

demonstrava disciplina como aprendia o quanto lhe beneficiava esta técnica, apesar da

dificuldade que sentia em superar o receio de cair.

QUESTÕES III. 2

239. Algumas largadas são tensas. Exigem não somente concentração, mas antes de tudo,

muito, mais muito treinamento. Mesmo assim, não raro, atletas de alto rendimento deixam

de se beneficiarem quando, após a explosiva saída do bloco, ziguezagueiam durante os

primeiros segundos tanto na prova dos 100 metros rasos quanto nas provas do salto em

distância e salto triplo.

Contra este comportamento impróprio, o técnico Ahylton da Conceição agia com o rigor

da razão. E para combatê-lo, ele incluía nos treinamentos inúmeras repetições de saída

de bloco, com o bloco situado sobre a linha divisória das raias. Com isto, esperava

condicionar seus atletas, inclusive o autor, a correr em linha reta, sem ziguezague, não

deixando, assim, que se perdessem os preciosos milésimos de segundos os quais, um

percurso maior decerto encobriria. Deste modo, com mais este pequeno detalhe,

contribuía para resultados desejáveis e não depreciativos.

240. O vencedor será aquele que for mais veloz e percorre os 20,00 metros sem acréscimos

devido a ziguezagues.

241.

hkmsm

/00,36/00,10

00,2

00,20







242. E de fato. Só que no Atletismo, as metragens já estão definidas. Sendo assim, não se

computam “doações”, pois o que vale, no caso, é o menor tempo.

243. Segundo SERRÃO (1967, p. 38), [em] qualquer triângulo [plano], cada lado é menor

. Assim, se a corrida em

ziguezague permite sequenciar triângulos no plano por seus vértices, de modo a manter o

maior lado alinhado, para um número arbitrário de triângulos, a soma destes lados retos

325

será menor do que a soma de todos os outros dois. Daí, nas simulações de triângulos

sequenciados , ,  e (etc.), Figura a seguir, a soma dos lados OP,

PQ, QR e RS (etc.), será menor que a soma dos lados OA, AP, PB, BQ, QC, CR, RD e

DS (etc.). Nos esquemas I, II e III, simulam-se as superposições das trajetórias proposta

na questão 239. Neles o ziguezague do atleta modelo B, tem amplitude constante.

244. Já na Figura abaixo, nos esquemas IV, V, e VI que simulam as mesmas superposições, o

ziguezague apresentado é proporcional a extensão das passadas. Enquanto as passadas

do atleta modelo B, em IV, foram relativamente menores daquelas do atleta modelo A, a

amplitude do ziguezague reduziu-se; quando as passadas aumentaram, em VI, o

afastamento lateral ampliou-se. Na sequência, os esquemas II (acima) e V, idênticos,

foram as referências. Neles as passadas e as amplitudes dos ziguezagues são iguais.

– Esquema da superposição, em três etapas, de corridas em ziguezague e em linha reta.

•

( II )

( I )

•

( III )

•

Linha de

largada

Linha de

chagada

( VI )

( V )

•

Linha de

largada

Linha de

chagada

( IV )

•

Esquema da superposição, em três etapas, de corridas em ziguezague e em linha reta.

326

Por conseguinte, percebe-se nos esquemas II e V que o atleta modelo B perde a corrida

exclusivamente por conta dos ziguezagues, já que manteve, no mesmo tempo, igual

número de passadas idênticas as do atleta modelo A. Nos esquemas I (questão 243) e IV,

além dos ziguezagues, somou-se à derrota do atleta modelo B, o encurtamento das

passadas. Entretanto, nos esquemas III e VI, apesar dos ziguezagues, a vitória do atleta

modelo B se deu por razão do alargamento das passadas, fruto de sua inclinação à

frente, independentemente da maior amplitude das oscilações, mas com o prejuízo por ter

alcançado um tempo maior para o trajeto, tempo este que seria menor não fossem os

ziguezagues.

245. Se a direção efetiva do contato do atleta com a pista, por meio da sapatilha-de-prego ou

de seu pé, não apontar objetivamente na direção da corrida, o ângulo, θ (teta), entre estas

duas direções, se maior que zero, reduzirá a componente da aceleração longitudinal, a

= a θ), devido o surgimento de uma aceleração transversal, a

= a • sen θ ),

inconveniente e isto afetará a velocidade, v, com a qual o percurso deveria ser explorado.

Sua justificativa pode ser encontrada na segunda lei de Newton (questão 237), onde a

força de atrito estático, F

, reação do solo juntamente com a força normal, N, divide-se

como mostra a figura seguinte, mesmo estando na reta.

QUESTÕES III. 3

246. Nos esquemas III e VI das questões 243 e 244 acima, constatou-se vantagem devido à

amplidão das passadas mantidas durante a competição. Semelhante benefício é possível

quando, durante a corrida, o(a) atleta projeta seu tronco à frente, de modo a se deixar

puxar adiante pela ação gravitacional.

Figura III.14 – Decomposição da aceleração do movimento.

Direção do ziguezague para a

direita

Direção do ziguezague para a

esquerda

Ponto de contato com

a pista

Velocidade na direção

preferencial

•



327

247.

248. Todavia, a postura sugerida na questão anterior (247) somente é possível, sem

escorregadelas, mediante o grande atrito existente entre a sapatilha-de-prego e o piso

sintético comum nas provas de pista. Deste modo, ao lançar o tronco para frente, o(a)

atleta tende a cair em virtude da linha de ação de seu peso próprio, P, se projetar

ortogonalmente fora da base de sustentação de seu corpo. Neste momento, numa atitude

preventiva, eleva-se o joelho ao máximo e na cadência da rapidez com que se

desenvolve o movimento à frente, empurrando o chão para trás enquanto distende-se a

perna apoiada, flutua-se em seguida, conforme descreve PERELMAN (1971, pp. 31-32),

por meio da figura da questão 169, analogamente ao feito do para-atleta Antônio Delfino

de Souza

272

, figura abaixo.

272

Antônio Delfino de Souza.

   e de Redenção, Delfino teve parte de seu braço direito amputado após um

acidente de trabalho no campo onde era lavrador. Em 1999, começou nas corridas de Rua em Brasília, onde mora

há 15 anos. Delfino é o recordista mundial dos 400m rasos, na classe T46. Em sua carreira, conquistou três

medalhas paraolímpicas sendo duas de ouro e uma de prata. Em Atenas, em 2004, venceu nos 400m e 200m

rasos. Sua velocidade lhe garantiu medalha de prata em sua primeira Paraolimpíada, em Sydney, em 2000. No

Parapan-americano de Mar Del Plata, em 2003, Delfino conquistou mais três ouros para o Brasil, nos 100, 200 e

400m rasos. No Parapan do Rio, em 2007, conquistou prata nos 100m e nos 200m. O atleta no futuro quer ajudar

< http://www.cpb.org.br/home/perfil-dos-atletas/atletismo/antonio-delfino-de-souza >. Acesso em: 29 mai. 2009.

Figura III.15 – Postura do atleta com inclinação à frente.

Sentido da corrida

•

Base de

Sustentação

Braço de

Alavanca

328

QUESTÕES III. 4

249. Medidas de tempo, distância, altura e velocidade do vento são as mais corriqueiras.

Outras, no entanto, para cumprimento das regras vigentes, poderiam ser solicitadas ou

determinadas pelos árbitros, como as medidas das massas (ou pesos) dos artefatos, tais

como o dardo, o martelo ou o peso. O centro de massa do dardo e até mesmo, num

exagero extremo, a granulometria ou densidade da areia contida na caixa de areia dos

saltos horizontais.

250. Uma medida bastante inteligente foi o posicionamento dos alto-falantes na parte detrás

dos blocos durante a competição. Para o caso daquelas competições de “menor

importância”, sugere-se que o tiro de largada seja dado do centro da circunferência que

passa por todos os locais aonde se venha posicionar os blocos, aliás, como já determina

a “Regra 128. 2” (CBAt, 2002-2003, pp. 81-82)

273

ou “Regra 129.3” (FAERGS, 2006-

2007, p. 6)

274

-falantes não são usados em corridas escalonadas, o

Árbitro de Partida deverá posicionar-se de maneira que a distância entre

ele e cada competidor seja aproximadamente a mesma. Quando,

entretanto, o Árbitro de Partida não puder se posicionar em tal posição,

o revólver ou aparelho de partida aprovado deverá ser posicionado na

.

273

Confederação Brasileira de Atletismo: regras oficiais de atletismo, op. cit., pp. 81-82.

274

FAERGS – Federação de Atletismo do Estado do Rio Grande do Sul. Regras de Competições 2006  2007. Disponível em:

< http://www.faergs.org.br/REGRAS.pdf >. Acesso em: 13 dez. 2008, p. 6.

Atleta em treinamento de elevação de perna.

329

251. Dispositivos eletrônicos de detecção, poderiam ser colocados nos suportes laterais acima

do sarrafo, de modo a registrarem os acréscimos que por ventura sejam alcançados pelos

competidores, em cada salto, acima das alturas oficiais dos sarrafos.

252. Além das situações adversas descritas pelo físico P. Kirkpatrick que, conforme ÁLVARES

(1992, pp. 146-149), com propriedade, critica os processos de medições, lançando sobre

estes suspeitas quanto ao nivelamento dos terrenos nas provas de arremesso de peso e

similares, martelo, disco e dardo e que também é cabível, diz respeito à área dos

lançamentos/arremessos, não quanto ao desnivelamento do terreno em que se

arremessam/lançam os pesos e martelos, mas quanto à resistência à penetração que

este terreno possa oferecer, uma vez que na área em uso, pela extensão, partes menos

resistente permitiriam maior penetração do peso, podendo sobrevir, deste modo, erros

grosseiros na aferição do arremessso.

253. Sendo assim, semelhante erro somente será corrigido se a medição for efetuada pelo

centro de massa dos pesos utilizados, ou seja, pelo centro da calota esférica moldada no

solo e não pelo ponto da circunferência de círculo que tangencia horizontalmente o

terreno, mais próximo do círculo de arremesso.

330

APÊNDICES

331

APÊNDICE E

Questionário destinado à pesquisa dirigida a alunos de Cursos de Educação Física e

Desporto de Escolas de Ensino Superior Públicas e Privadas (Parte dos alunos).

QUADRO 1

332

QUADRO 2

DADOS DO ALUNO (A)

NOME

CURSO QUE FREQUÊNTOU NO ENSINO MÉDIO

Formação Geral

Profissionalizante

Formação de Professores

Técnico

CURSO QUE FREQUÊNTA NO ENSINO SUPERIOR

Regime de Crédito

(Semestral)

Regime Seriado

(Anual)

SIGLA

Universidade

Licenciatura em

Educação Física e/ou

Desporto

Bacharelado em

Educação Física e/ou

Desporto

Outro Curso na Área de

Esporte/Desporto

Ano

1º

2º

3º

4º

5º

6º

Semestre

1º

2º

3º

4º

5º

6º

7º

8º

9º

10º

11º

12º

QUADRO 3

QUESTIONÁRIO

PERGUNTAS

OPÇÕES

Você estudou Física no Ensino Médio?

SIM

NÃO

Se sua resposta 1 foi SIM, diga: Em qual(is) série(s)?

1ª

2ª

3ª

4ª

Atribua uma NOTA para sua RELAÇÃO com a Física.

Atenção: Considere

para os extremos.....

0 (zero)

Detestar

9 (nove)

Adorar

Você estuda Física como disciplina atualmente?

SIM

NÃO

Se sua resposta 4 foi SIM, diga: Ela é Aplicada?

SIM

NÃO

Se sua resposta 5 foi SIM, diga: A qual Desporto?

Se sua resposta 5 foi SIM, diga: Física Aplicada aos Desportos faz parte efetiva do

currículo da graduação/pós-graduação de seu curso de Educação Física e Desporto?

SIM

NÃO

ANTES DE RESPONDER A QUESTÃO 8, CONSIDERE:

FÍSICA APLICADA AO DESPORTO – Analisa as ações Físicas às quais atletas ficam sujeitos(as) durante as práticas, por

estarem todos(as) à mercê dos fenômenos físicos locais, próprios do meio ambiente em questão ou inerentes às Práticas

Desportivas vivenciadas.

Qualquer que tenha sido sua resposta 7, dê SUA OPINIÃO: Conhecimentos de Física

Aplicada aos Desportos podem tornar egressos de Educação Física e Desporto aptos a

melhor desenvolverem resultados atléticos em desportos educacional (no Ensino Médio)

e de rendimento (nos Desportos de alto rendimento), enquanto professores, técnicos

e/ou fomentadores de talentos?

Sem dúvida (SIM)

Não sei

Claro que não (NÃO)

UTILIZE o espaço abaixo para ampliar SUA OPINIÃO e/ou APRESENTAR NOVAS IDÉIAS, caso queira.

OBJETIVOS DA PESQUISA B (Dirigida a Escolas de Ensino Superior Públicas e Privadas)

 Quantificar o porcentual de universitários(as), de Educação Física e Desporto de Escolas Públicas e

Privadas, que detêm conceitos ou experiências de Física adquiridos no Ensino Médio.

 Investigar se Física Aplicada aos Desportos faz parte efetiva do currículo da graduação/pós-

graduação de Educação Física e Desporto.

 Indagar se conhecimentos de Física Aplicada aos Desportos podem tornar egressos de Educação

Física e Desporto aptos a melhor desenvolverem resultados atléticos em desportos educacional (no

Ensino Médio) e de rendimento (nos Desportos de alto rendimento), enquanto professores, técnicos

e/ou fomentadores de talentos.

333

APÊNDICE F

Questionário destinado à pesquisa dirigida a alunos de Cursos de Educação Física e

Desporto de Escolas de Ensino Superior Públicas e Privadas (Parte do estabelecimento).

334

QUADRO 1

PESQUISAS A e B (Dirigida a Escolas de Ensino Médio e Superior, Públicas e Privadas)

DADOS DO ESTABELECIMENTO

NÚMERO DE

ORDEM

PÚBLICA

PRIVADA

NOME

SIGLA da Universidade

ENDEREÇO

NÚMERO

CEP

─

BAIRRO

MUNICÍPIO

RJ/BRASIL

TELEFONE

─

E-mail

Site

QUADRO 2

ESPECIFICAÇÕES DE DADOS

DATA DA PESQUISA:

DIA

MÊS

ANO

TURNO:

MANHÃ

TARDE

NOITE

AUTORIZADA PELO (A):

CARGO

FUNÇÃO

TEMPO CEDIDO PELO (A):

INÍCIO

TÉRMINO

REALIZADA POR:

VÍNCULO COM A PESQUISA

TOTAL DE SALAS PESQUISADAS

TOTAL DE ALUNOS PARTICIPANTES

CURSOS

TURMAS

SÉRIE

PERÍODO

PRESENÇAS

TURNO

335

ANEXOS

336

ANEXO A

Pista Oficial de Atletismo disponibilizada pela CBAt – Confederação Brasileira de

Atletismo.

337

338

ANEXO B

Plano de Curso das Disciplinas da Licenciatura em Educação Física (EF) da

Universidade Federal do Rio de Janeiro (UFRJ).

339

Plano de Curso das Disciplinas da Licenciatura em EF da UFRJ

DEPARTAMENTO DE BIOCIÊNCIAS DA ATIVIDADE FÍSICA [DBCAT]

DEPARTAMENTO DE BIOCIÊNCIAS DA ATIVIDADE FÍSICA

Código

Disciplina

EFF601

Avaliação da Performance Humana

EFF114

Biologia para Educação Física

EFF480

Biomecânica I

EFF602

Biomecânica II

EFF290

Cinesiologia

EFF606

Desenvolvimento Motor e Aprendizagem Motora

EFF240

Fisiologia do Exercício I

EFF470

Fisiologia do Exercício II

EFF603

Fisiologia do Exercício III

EFF604

Estatística Aplicada à Educação Física

340

Departamento

BIOCIÊNICAS

Carga Horária total

30h

Créditos

Período

a partir do 5º

Pré/co-requisitos

( - )

Download:

pdf

Código

EFF601

Disciplina

AVALIAÇÃO DA PERFORMANCE HUMANA

Plano de curso

EMENTA:

A abordagem analítica dos sistemas de avaliação introduz a noção de precisão e do rigor científico que

regem os princípios da testagem das habilidades motoras.

As variações resultantes do crescimento, desenvolvimento, treinamento físico, destreinamento e

programas especiais devem ser acompanhadas periodicamente a fim de que possam informar de

maneira útil ao controle do sistema de avaliação.

OBJETIVOS GERAIS:

Colocar o aluno em condições de aplicar os conhecimentos adquiridos nos programas de atividade física

que vier a participar, visando à avaliação dos valores funcionais e estruturais no acompanhamento

evolutivo dos indivíduos sob controle.

PROGRAMA

Unidades Conteúdo

1. Introdução à teoria da avaliação em Educação Física.

2. Estatística elementar e interpretação gráfica

3 Avaliação dos processos energéticos da função neuro muscular, da composição corporal, do sistema

cardio respiratório e de flexibilidade

4. Equivalentes fisiológicos do trabalho. Ergometria

5 Testes de laboratório e de campo

6. Símbolos, conversão de unidades e aplicação de fórmulas mais usadas nos programas de atividade

física

METODOLOGIA:

Aulas expositivas com recursos áudio visuais tais como: retro projetor, projetor de slides e videocassete.

Aulas práticas no laboratório e no campo.

Seminários sobre programas de teste já aplicados na prática.

AVALIAÇÃO:

Do aluno: 3 avaliações formativas

2 provas parciais

Elaboração de um projeto de testagem para diversas modalidades desportivas

Do curso: pelo rendimento dos alunos.

BIBLIOGRAFIA:

MATHEUS, D. – Medida e Avaliação em Educação Física

Interamericana, RJ, 1980

KISS, Maria Augusta – Avaliação em Educação Física

Manole, SP 1987

KETZ, F e KORNEXL, E– Testes Desportivo Motores

Kapelusz, Buenos Aires, 1976

341

Código

EFF480

Disciplina

BIOMECÂNICA I

Departamento

BIOCIÊNICAS

Carga Horária total

45h

Créditos

Período

7º

Pré/co-requisitos

(EFF 290) Cinesiologia

Download:

pdf

Plano de curso

PROGRAMA

Unidades Conteúdo

1. Conceituação da Biomecânica

. Diferenciação entre Biomecânica e Cinesiologia

. Discussão sobre parâmetros biomecânicos

2. Cinética Angular

. Classificação de alavancas e eficiência mecânica

. Conceitos de momento e torque

3 Mecânica Muscular

. Curva comprimento x tensão

. Modelos mecânicos do músculo

4. Eletromiografia

. Origem do sinal mioelétrico

. Definição da eletromiografia como técnica eletrodiagnóstica

. Relação atividade mioelétrica x curva comprimento x tensão

. Momento x atividade mioelétrica

5 Aspectos biomecânicos do salto vertical

. Análise cinemática e cinética do salto vertical

. Estimativa de participação de membros superiores (MMSS)

. Corrida de aproximação e índice (IE) no salto vertical

6. Propriedades biomecânicas dos tecidos ósseo, cartilaginoso e conjuntivo

. Discussão sobre as diversas forças que atuam sobre estes tecidos

7. Marcha e corrida

. Aspectos cinéticos e cinemáticos básicos e suas diferenças

BIBLIOGRAFIA:

HAY, J.G. – Biomecânica das Técnicas Desportivas

2ª ed. Rio de Janeiro Interamericana, 1981

HAY, J. G. & REID, J. G. – “As bases anatômicas e mecânicas do movimento humano”

Editora Prentice Hall do Brasil Ltda

HALL, S. – Biomecânica básica

Editora Guanabara Koogan AS, 1993

CARR, G – Biomecânica dos esportes

1ª edição, Editora Manole Ltda

ROSE, J & GAMBLE, J.G. – Marcha humana

Editora Premier

HAMILL, J. & KNUTSEN, K. M. – Bases biomecânicas do movimento humano

1ª edição, Editora Manole Ltda

ENOKA, R. M. – Bases Neuromecânicas da Cinesiologia

2ª edição, Editora Manole Ltda

WIHRED, R. – Atlas de Anatomia em Movimento

Ed Manole, São Paulo, 1986

342

Código

EFF602

Disciplina

BIOMECÂNICA II

Departamento

BIOCIÊNICAS

Carga Horária total

45h

Créditos

Período

a partir do 5º

Pré/co-requisitos

(EFF 480) Biomecânica I

Download:

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Plano de curso

EMENTA:

Análise biomecânica de movimentos desportivos. Métodos e técnicas de avaliação biomecânica no

esporte.

OBJETIVOS GERAIS:

Reconhecer os conceitos biomecânicos que fundamentam as técnicas desportivas

Aplicar os conceitos biomecânicos para detecção e correção, de falhas de execução de gestos

desportivos.

Conhecer as técnicas de avaliação em biomecânica do esporte (testes de campo e laboratoriais).

PROGRAMA

Unidades Conteúdo

1. Biomecânica da corrida

2. Biomecânica do salto vertical

3 Biomecânica dos esportes

. voleibol

. basquetebol

. natação

. futebol

. atletismo

4. Medida e Avaliação em Biomecânica no Desporto

- Conceitos básicos:

. cinematografia

. eletrogoniometria

. strain gages

. eletromiografiailometria

5 Instrumentação:

. Plataforma de salto

. Plataforma de centro de gravidade

. Temporizador de marcha

. Plataforma de força

. Posturograma

METODOLOGIA:

Aulas teóricas – retroprojetor, projetor de slides

. expositivas

. dinâmica de grupo

AVALIAÇÃO:

Do aluno: 2 avaliações escritas e trabalho escrito individual

BIBLIOGRAFIA:

BRUMMSTRON – Cinesiologia Clínica

Ed Manole, 4ª ed. São Paulo, 1987

HAY, J.G. – Biomecânica das Técnicas Desportivas

2ª ed. Rio de Janeiro Interamericana, 1981

RACH and BURKE – Cinesiologia e Anatomia Aplicada

Ed. Guanabara Koogan, Rio de Janeiro, 1977

WRIRED, R. – Atlas de Anatomia em Movimento

Ed. Manole, São Paulo, 1986

343

Código

EFF290

Disciplina

CINESIOLOGIA

Departamento

BIOCIÊNICAS

Carga Horária total

45h

Créditos

Período

4º

Pré/co-requisitos

(BMA 132) Anatomia aplicada à Educação Física

Download:

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Plano de curso

EMENTA:

Estudo analítico da biomecânica das estruturas do aparelho locomotor, da estática das articulações, da

dinâmica muscular, da biomecânica dos segmentos do corpo humano e dos movimentos desportivos,

bem como das habilidades motoras.

OBJETIVOS GERAIS:

Aperfeiçoar o desempenho nas habilidades motoras.

Aperfeiçoar o executor.

Contribuir na preparação do professor de Educação Física para ensinar a execução.

Desenvolver no professor à capacidade para avaliar os exercícios e as atividades do ponto de vista dos

seus efeitos na estrutura do corpo humano.

PROGRAMA

Unidades Conteúdo

1. Conceito e Objetivos

2. Mecânica muscular e articular

3 Propriedades físicas dos músculos, do fáscia, dos tendões, dos ossos e da cartilagem.

4. Equilíbrio do corpo humano

5. Leis de Newton

6. Efeitos da força da gravidade

7. Centro de gravidade do corpo

8, Equilíbrio do corpo com um sistema articulado

9. Mecânica da coluna vertebral.

10. Estatística da coluna

11. Arquitetura

12. Distribuição dos esforços

13. Equilíbrio intrínseco

METODOLOGIA:

Aulas expositivas – Pretende-se que a aula expositiva seja do tipo: teórica, dialogada. Cada tempo será

de 50” e 10”de intervalo. Pretender-se ainda que na aula expositiva sejam usados métodos áudios-

visuais: transparências, diapositivos, filmes, etc.

Dinâmica de grupo: Várias técnicas de estudo em grupo, poderão ser usadas como: seminário,

discussão livre, painel simples ou painel integrado, etc.

Aulas práticas: As aulas práticas, quando exequíveis, o que dependeria de material, local e pessoal,

deverão ser planejadas e previamente.

AVALIAÇÃO:

Do aluno: Consta de atividades informativas e formativas que poderão fornecer ao professor a

possibilidade de uma avaliação do rendimento do decurso da aprendizagem. A avaliação corrente

substituirá a aplicação das provas tradicionais.

Do Curso: Será feita pelo rendimento dos alunos.

BIBLIOGRAFIA:

LUTTGENS E WELLS – KINESIOLOGY-Scientific basis of Human Motion

Saunders College Publishing

344

STIENDLER, Arthur e THOMAS, Charles C. – Kinesiology of the human body

DYSON, Geoffuy – The mechanics of athletics

University of London Press Ltd

345

Código

EFF606

Disciplina

DESENVOLVIMENTO MOTOR E APRENDIZAGEM MOTORA

Departamento

BIOCIÊNICAS

Carga Horária total

60h

Créditos

Período

a partir do 5º

Pré/co-requisitos

( - )

Download:

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Plano de curso

EMENTA:

Este curso tem como objetivo expor os estudantes a uma visão histórica das teorias que explicam do

desenvolvimento motor. E ainda, discutir conceitos e mecanismos.

PROGRAMA

Unidades Conteúdo

1. Teorias do desenvolvimento

. Maturacional

. Normativa

. Processamento de Informação

. Ecológica

. Percepção – Ação

. Sistemas Dinâmicos

2. Participação do sistema visual, vestibular e somatosensiorial no controle motor

3 Medidas em aprendizagem motora

4. Arquivamento da informação motora

5 Tempo de reação

6. Transferência na aprendizagem motora

346

Código

EFF240

Disciplina

FISIOLOGIA DO EXERCÍCIO I

Departamento

BIOCIÊNICAS

Carga Horária total

60h

Créditos

Período

4º

Pré/co-requisitos

(BMB 204) Fisiologia EI

Download:

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Plano de curso

EMENTA:

Estudo da fisiologia humana quando em movimento e análise dos efeitos estruturais, bioquímicos e

funcionais de adaptação ao esforço no homem e na mulher sadios, bem como o estudo dos fatores

limitantes do desempenho humano nas diferentes faixas etárias.

OBJETIVOS GERAIS:

• Aplicar os conhecimentos em prol da saúde da população que pratica o exercício físico.

• Optimizar o desempenho atlético nas competições desportivas

• Classificar os indivíduos através de testes específicos, em vários níveis de aptidão física.

PROGRAMA

Unidades Conteúdo

1. Músculo esquelético: estrutura e função

2. Controle neural do movimento humano

3 Fontes do ATP

4. Metabolismo, Nutrição e Exercício

5 Composição Corporal

6. Respiração e Exercício

7. Coração e exercício

8, Circulação e Exercício

9. Endocrinologia e Exercício

10. Endurance e flexibilidade

11. Ambientes especiais: altitude, mergulho, calor, frio

12. Limiar Anaeróbico

13. Populações especiais e exercício: criança, adolescente, idoso e mulher

14. Prevenção e risco coronariano frente ao exercício

15. Treinamento para sedentários

16. Ergometria

METODOLOGIA:

Aulas expositivas sobre o programa descrito sendo, eventualmente, demonstrado em sala alguns testes

relativos ao assunto. Recursos audiovisuais de rotina: retroprojetor e slides.

AVALIAÇÃO:

Do aluno: o grau final é resultado de três avaliações formativas, duas provas parciais, um trabalho

individual baseado no fichamento de 5 (cinco) publicações em periódicos científicos, além de

participação em aulas práticas e assiduidade.

BIBLIOGRAFIA:

FOX, Bowers e FOSS - Bases fisiológicas da Educação Física e dos Desportos

. Editora Guanabara, 4ª Edição, 1991

WEINECK, Jurgen - Biologia do Esporte

Editora Manole, 1991

347

Código

EFF470

Disciplina

FISIOLOGIA DO EXERCÍCIO II

Departamento

BIOCIÊNICAS

Carga Horária total

60h

Créditos

Período

5º

Pré/co-requisitos

(EFF 240) Fisiologia do Exercício I

Download:

pdf

Plano de curso

EMENTA:

Estudo da fisiologia humana quando em movimento contínuo, intermitente e de intensidade e durações

variáveis e análise dos efeitos estruturais, bioquímicos e funcionais de adaptação do indivíduo sadio.

OBJETIVOS GERAIS:

A revisão dos princípios da Fisiologia do Exercício e suas implicações com o treinamento desportivo

colocará o aluno em condição de melhor lidar com indivíduos submetidos ao exercício físico.

PROGRAMA

Unidades Conteúdo

1. Respostas metabólicas ao treinamento

2. Aplicações do conceito “Limiar Anaeróbico”

3 Princípios fisiológicos do treinamento (sobrecarga, frequência, duração, intensidade)intervalado e

contínuo

4. Destreinamento.

5 Variações da composição corporal frente ao treinamento

6. Dinâmica cárdio respiratória no exercício e suas adaptações ao treinamento

METODOLOGIA:

Dinâmica de grupo: - aulas expositivas

- seminários

- aulas teórico-práticas

AVALIAÇÃO:

Do aluno: Avaliações formativas

Avaliações somativas

Trabalhos individuais

Do curso: pelo rendimento escolar

BIBLIOGRAFIA:

WEINECK, J – Biologia do Esporte

Manole, SP, 1991

BOWES, Fox e FOSS – Bases fisiológicas da Educação Física e Desportos

Editora Guanabara, RJ 1991 – 4ª edição

348

Código

EFF603

Disciplina

FISIOLOGIA DO EXERCÍCIO III

Departamento

BIOCIÊNICAS

Carga Horária total

45h

Créditos

Período

a partir do 5º

Pré/co-requisitos

(EFF 470) Fisiologia do Exercício II

Download:

pdf

Plano de curso

EMENTA:

O estudo de tópicos especiais adequados ao graduando que procura no mercado de trabalho a área do

treinamento físico, seja ou da competição desportiva, de manutenção da aptidão ou de reabilitação, deve

ser orientado pela exposição de temas que considerem o seguinte:

- benefícios gerais para a saúde pelo exercício;

- fisiologia da força muscular, da velocidade, da endurance, da flexibilidade, da fadiga, da marcha, da

corrida, do ciclismo e da natação;

- recursos ergogênicos;

Considera-se as expectativas de oferta, no mercado de trabalho, para a técnica de exercício.

OBJETIVOS GERAIS:

Orientar o graduando que optou pelo aprofundamento, na graduação, a fim de habilitá-lo ao trabalho nas

comissões técnicas que dirigem as equipes desportivas, nas academias de ginástica e de reabilitação

cardiorespiratória.

PROGRAMA

Unidades Conteúdo

1. Histórico da Fisiologia do Exercício

2. Benefícios gerados pelo treinamento físico

3 Fisiologia da força muscular, velocidade, flexibilidade e da endurance

4. Fadiga local e central

5 “Doping”

6. O técnico do exercício e suas atribuições nos programas de atividade física

7. Prescrição de exercícios

METODOLOGIA:

Dinâmica de grupo: - aulas teóricas

- seminários

Recursos: - retroprojetor, slides e apostilas

AVALIAÇÃO:

Do aluno: 3 avaliações formativas

2 provas parciais

1 monografia abordando temas de interesse da área

Do curso: pelo rendimento dos alunos.

BIBLIOGRAFIA:

MCARDLE, William, KATCH, Frank e KATCH, Victor – Exercise Physiology – Energy, Nutrition and

Human Performance

3rd Edition Lea Febiger, Philadelphia, 1991

BOWES, Fox e FOSS – Bases fisiológicas da Educação Física e Desportos

Editora Guanabara, RJ 1991 – 4ª edição

349

Código

EFF604

Disciplina

ESTATÍSTICA APLICADA À EDUCAÇÃO FÍSICA

Departamento

BIOCIÊNICAS

Carga Horária total

30h

Créditos

Período

a partir do 5º

Pré/co-requisitos

( - )

Download:

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Plano de curso

OBJETIVO GERAL:

Fornecer aos alunos os subsídios para a análise crítica de trabalhos científicos.

PROGRAMA

Unidades Conteúdo

1. Probabilidade e teoria amostral

2. Medidas de tendência central

3. Medidas de dispersão

4. Medidas de tendência central e de dispersão para dados agrupados

5. Representação gráfica

6. Elaboração de escalas

7. Correlação e análise de regressão

AVALIAÇÃO:

Avaliação formativa terá peso 2 e somativa peso 1. A média para aprovação direta será igual ou superior

a 7,0 e a 5,0 para aprovação final.

BIBLIOGRAFIA:

BUNCHATT, G. & KELLNER, S.R.O. Estatística sem mistérios. Petrópolis: Vozes, 1999.

CAMPBELL, D.T. Delineamentos experimentais e quase experimentais de pesquisa. São Paulo: Editora

Pedagógica Universitária, 1979.

CERVO, A.L. & BERVIAN, P.A. Metodologia científica: para uso dos estudantes universitários. São

Paulo, McGraw-Hill, 1983.

COCHRAN, W.G. & COX, G.M. Experimental designs. 2.ed., New York: John Wiley & Sons, 1957.

COHEN, J. Statistical power analysis for the behavioral sciences. New York: Academic Press, 1969.

COSTA NETO, P.L.O. Estatística. São Paulo: Edgard Blucher, 1977.

FONSECA, J.S.; MARTINS, G.A. & TOLEDO, G.L. Estatística aplicada. São Paulo: Atlas, 1991.

GOMES, F.P. Curso de estatística experimental. 13.ed., São Paulo: Nobel, 1990.

KERLINGER, F.N. Metodologia da pesquisa em ciências sociais: um tratamento conceitual. São Paulo:

Editora Pedagógica Universitária, 1979.

KIRKPATRICK, L.A. & FEENEY, B.C. A simple guide to SPSS for Windows: for versions 8.0 &

9.0.Stanford: Wadsworth, 2000.

MEIS, L. LETA, J. O perfil da ciência brasileira. Rio de Janeiro: Editora da UFRJ, 1996.

REY, L. Como redigir trabalhos científicos: para publicação em revistas médicas e biológicas. São Paulo:

Edgard Blucer, 1972.

RUIZ, J.A. Metodologia científica: guia para eficiência nos estudos. São Paulo: Atlas, 1980.

SPIEGEL, M.R. Estatística. 3.ed., São Paulo, McGraw-Hill, 1993.

THOMAS, J.R. & NELSON, J.K. Research methods in physical activity. 2.ed., Champaign: Human

Kinetics, 1990.

VIEIRA, S. & HOFFAMNN, R. Estatística experimental. São Paulo: Atlas, 1989.

WANNACOTT,T.H. & WANNACOTT, R.J. Introdução à estatística. Rio de Janeiro: Livro Técnico e

Científico, 1980.

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